Коэффициент аккомодации линейный

Линейная теория приводит к выводу, что скорость газа на поверхности u" (S), называемая скоростью скольжения , пропорциональна касательному напряжению на поверхности х. Для рассматриваемых условий существенно, насколько полно происходит потеря продольной составляющей импульса после столкновения и отражения молекул от поверхности. Этот эффект характеризуется коэффициентом аккомодации продольной составляющей импульса (аналогичным по структуре коэффициенту энергетической аккомодации). Существующие экспериментальные данные показывают, что этот коэффициент близок к единице (полное торможение падающего потока после столкновения и отражения молекул от поверхности). Поэтому итоговое соотношение линейной кинетической теории приведем для этого частного случая. Оно имеет вид [c.67]

Течение сквозь пористый слой изучалось мало и в основном экспериментально. Например, в [1] делалась попытка использовать так называемое капиллярное сито для экспериментального определения коэффициента аккомодации тангенциального импульса на поверхности каналов в случае, когда длина каналов много больше их диаметра Ud = 4 10 -5 10 ), и, как показано ниже, взаимное влияние в каналах практически отсутствует. Для оценки расхода через пористый слой, как правило, используют данные, полученные для одного канала. Поскольку обычно течения разреженного газа в упомянутых пористых системах медленные, то теоретически изучались в основном течения в линейном приближении по скорости (и перепаду давления). Большая часть исследований посвящена изучению течения в бесконечно длинном канале (плоском или цилиндрическом), поскольку в этом случае задача преобразуется к одномерной (в пространстве координат). [c.193]

Проблемы конвективного теплообмена при низких давлениях те же, что в обычной газодинамике и теплотехнике, осложненные, однако, дополнительными эффектами. Речь идет в конечном счете об определении количеств тепла, которыми обмениваются твердые поверхности различной формы с обтекающим эти поверхности потоком газа. Указанные количества тепла, отнесенные к единице площади и единице времени, будем называть удельными потоками тепла или.просто тепловыми потоками. После приведения к безразмерному виду i(Nu, St) тепловые потоки оказываются функциями многих безразмерных параметров, из которых в первую очередь надо назвать числа Рейнольдса Re, Маха М, энтальпийный фактор hw, коэффициент аккомодации а и коэффициент диффузного отражения о. Как известно, эффекты разреженности проявляются, начиная с некоторых значений числа Кнуд-сена Кп, представляющего собой отношение средней длины свободного пробега молекул к характерному линейному размеру. Эффекты разреженности прежде всего приводят к изменению условий на твердой поверхности обтекаемого тела вместо прилипания, т. е. непрерывного перехода температуры и скорости от значений в газе к значениям в теле, появляются скольжение газа и скачок температур у стенки. Что касается уравнений, описывающих процесс обтекания и теплообмена, то практически в настоящее время пользуются уравнениями Навье-Отокса. [c.36]

В диапазоне чисел Кнудсена от О до 0,6 зависимость линейна. Это подтверждает справедливость подхода, но не универсальность полученной численной зависимости. В данном случае необходимо еще точное знание коэффициента аккомодации. [c.339]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...