Коэффициенты аккомодации импульса

При диффузном отражении молекулы, соударяясь со стенкой, попадают в щель или в пространство между бугорками поверхности и полностью абсорбируются стенкой, передавая ей свой импульс и энергию. По истечении некоторого промежутка времени они отражаются от нее в произвольном направлении с некоторой скоростью (рис. 13.5). Следует учесть, что любое направление отражения равновероятно. При таком отражении коэффициент аккомодации импульса /= 1. [c.722]

На практике обычно реализуется схема смешанного отражения, при которой большая часть молекул отражается диффузно, а меньшая — зеркально. В этом случае коэффициент аккомодации импульса соответствует условию 0смешанная схема является наиболее общей, то, получив соответствующие зависимости для этой схемы, можно затем в случае зеркального или полностью диффузного отражения найти из этих зависимостей необходимые результаты, приняв соответственно / = о или / = 1. [c.722]

М , температуры пределов изменения коэффициентов аккомодации импульса (от О до 1), расчетного шага 0,01, величины показателя [c.755]

XII.18. Определите коэффициент сопротивления Сх конуса с половиной угла при верщине рк=30°, принимая следующие схемы взаимодействия между частицами воздуха и поверхностью зеркальное (упругое) отражение диффузное отражение смешанное (одновременно зеркальное н диффузное отражение) ньютоновские схемы ударного и эластичного отражений. Полет происходит под нулевым углом атаки на высоте Я=ЮО км со скоростью, соответствующей числу Шсо=У /аг = 2 йг— скорость звука в атмосфере). Коэффициент аккомодации импульса = = 0,8. [c.408]

XII.12. Pis решения задачи XII.10 используем данные о коэффициентах давления и трения на пластинке в случае, когда принимается во внимание смешанный характер отражения (коэффициент аккомодации импульса /=0,9) и учитывается, что коэффициент термической аккомодации Г] = 0,7. Значения коэффициентов давления и трения следующие [c.710]

XII.18. При зеркальной схеме отражения (см. рис. З.ХП.1) полностью сохраняется касательная составляющая скорости (Мг= г), а нормальная составляющая изменяется по направлению, оставаясь постоянной по величине (Ог=— г). Для этой схемы отражения коэффициент аккомодации импульса /=0. [c.718]

В этом случае величина коэффициента аккомодации импульса соответствует условию Так как сме- [c.718]

Для анализа влияния аккомодации на изменение коэффициента давления-воспользуемся выражением р/ = 2(2 — /)з1п р, полученным для холодной стенки (7 ст < Т" ) и значений х > 2. Из этого выражения видно, что с возрастанием коэффициента аккомодации величина р уменьшается. Физически такой эффект объясня-. ется уменьшением числа молекул, которые, отражаясь зеркально, создают допол-. нительный импульс ( реактивную силу) и способствуют повыщению давления. [c.715]

Линейная теория приводит к выводу, что скорость газа на поверхности u" (S), называемая скоростью скольжения , пропорциональна касательному напряжению на поверхности х. Для рассматриваемых условий существенно, насколько полно происходит потеря продольной составляющей импульса после столкновения и отражения молекул от поверхности. Этот эффект характеризуется коэффициентом аккомодации продольной составляющей импульса (аналогичным по структуре коэффициенту энергетической аккомодации). Существующие экспериментальные данные показывают, что этот коэффициент близок к единице (полное торможение падающего потока после столкновения и отражения молекул от поверхности). Поэтому итоговое соотношение линейной кинетической теории приведем для этого частного случая. Оно имеет вид [c.67]

Обмен касательным импульсом характеризуется коэффициентом аккомодации касательного импульса [c.325]

В рамках этой простейшей модели отражение молекулы от твердой поверхности с вероятностью 0 носит диффузный характер. Для множества N падающих частиц это означает, что распределение QN из них после отражения не зависит от распределения падающих молекул II является максвелловским (см. ниже). Зеркально, т. е. с сохранением начального тангенциального импульса, отражается (1—Q)N молекул. В бо ее сложных моделях взаимодействие описывают двумя параметрами — коэффициентами аккомодации нормального [c.14]

Т. е. d PiT- есть тангенциальный импульс, переданный молекулами стенке. Параметр можно назвать коэффициентом аккомодации тангенциального импульса [c.82]

Долю передаваемых импульса и энергии удобно характеризовать коэффициентами аккомодации, представленными в форме [c.87]

Зная коэффициенты аккомодации, заданные, например, в форме (1.20), используя (1.11) — (1-14) и (1.22), для полного импульса и энергии, передаваемых единице поверхности, получим [c.349]

Согласно граничным условиям Максвелла, тангенциальный импульс и кинетическая энергия отраженных молекул зависят частично от скорости и температуры стенки и частично от импульса и кинетической энергии молекул налетающего потока. Если а = О (зеркальное отражение), то отраженный поток не чувствует границу (это касается как тангенциального импульса, так ж кинетической энергии). Если же а = (полностью диффузное отражение), то этот поток полностью теряет информацию о налетающем потоке (сохраняя лишь число молекул). По этой причине коэффициент а (первоначально определенный как доля диффузно отраженных молекул) обычно называют коэффициентом аккомодации , чтобы подчеркнуть тенденцию газа аккомодировать (приспосабливаться) к состоянию стенки. [c.110]

ПОЛОЖИВ ф = -п ИЛИ g2/2, получим коэффициент аккомодации для нормальной компоненты импульса и энергии. Заметим, что [c.140]

Удобно ограничить определение (5.3) только функциями, обладающими свойством ф( )=ф( — 2п[п- ]), которые являются четными функциями от -п. Это условие не выполняется при Ф = -п поэтому, если желательно определить коэффициент аккомодации для нормальной компоненты импульса, то нул<но взять [c.140]

Если попытаться вычислить коэффициенты аккомодации для нормальной компоненты импульса и полной кинетической энергии, то сразу станет ясно, что в рамках рассматриваемой модели они не являются постоянными, а зависят от функции распределения налетающих молекул. [c.147]

Расчет p+ и 7+ решающим образом зависит от вида ядра рассеяния. В классическом изложении [46—48] эти расчеты обходят путем введения подходящих коэффициентов аккомодации для нормальной составляющей импульса (сб]у), касательной составляющей импульса (сбт) и энергии (ссе) формально эти коэффициенты определяются выражениями вида (III. 5.3) с ф = 1п , ф — I — п (I- п), ф = 2/2 и считаются зависящими от У, V-n, 7оо, а также от температуры стенки Ту . Таким образом, этот подход является в основном феноменологическим, однако он дает точные результаты для ядер рассеяния с постоянными сбт, a-Y, Выражения (III. 5.3) тогда принимают вид (для ф = . I , 2/2) [c.297]

Действительно, изменение давления меняет только концентрацию молекул газа в единице объема и не влияет на характер обмена импульсом и энергией при соударении. Эти теоретические соображения подтверждаются опытом в тех условиях, когда на твердой поверхности имеется адсорбированный слой молекул газа или оксидная пленка [107]. Однако на специально очищенной в вакууме от следов газа или окислов твердой поверхности повышение давления может привести к возникновению адсорбционного слоя и увеличению коэффициента аккомодации. [c.57]

Течение сквозь пористый слой изучалось мало и в основном экспериментально. Например, в [1] делалась попытка использовать так называемое капиллярное сито для экспериментального определения коэффициента аккомодации тангенциального импульса на поверхности каналов в случае, когда длина каналов много больше их диаметра Ud = 4 10 -5 10 ), и, как показано ниже, взаимное влияние в каналах практически отсутствует. Для оценки расхода через пористый слой, как правило, используют данные, полученные для одного канала. Поскольку обычно течения разреженного газа в упомянутых пористых системах медленные, то теоретически изучались в основном течения в линейном приближении по скорости (и перепаду давления). Большая часть исследований посвящена изучению течения в бесконечно длинном канале (плоском или цилиндрическом), поскольку в этом случае задача преобразуется к одномерной (в пространстве координат). [c.193]

Производим вычисления с учетом того, что для передней стороны TJTi = 9,504, а для задней Т/Г, =9,139. В результате для передней стороны Е ) =3,013 X X 10 Вт/м , а для задней ( ,.) = 0,7204 Вт/м . Из решения задачи 13.10 имеем данные о коэффициентах давления и трения на пластине в случае, когда учитываются смешанный характер отражения (коэффициент аккомодации импульса / = 0,9) н коэффициент термической аккомодации г = 0,7. Значения коэффициентов давления ц трения следующие [c.717]

ХП.16. Летательный аппарат в виде круглого цилиндра радиусом Я, = 2 м и длиной 1=Ъ м движется в направлении норхмали к продольной оси в атмосфере на высоте Я=100 км со скоростью Уоо = = 4000 м/сек. Вычислите аэродинамическое сопротивление при условии, что коэффициент аккомодации импульса / и термический коэффициент аккомодации т] равны единице. [c.408]

Коэффициенты аккомодации, заданные в форме (10.16), удобны также при расчете обтекания выпуклых тел свободиомолекулярным потоком (см. 6.1), При расчете обтекания выпуклых тел свободно-молекулярным потоком не Интересуются функцией распределения отраженных молекул. Необходимо лишь знать импульс и энергию, передаваемые падающими молекулами поверхности. В этом случае знание коэффициентов аккомодации (10.16) полностью решает задачу, так как и дают как раз импульс и энергию, пере- [c.88]

Когда функция распределения молекул набегающего потока однородна (как в рассматриваемом случае, когда она задана выражением (1.10)), определяемые соотношениями (1.18) импульс и энергия отраженных молекул могут быть для каждого элемента поверхности проинтегрированы и вместо (1.18) введены новые осрсднснные коэффициенты аккомодации, зависящие от V, и 0 [c.348]

Если тело теплоизолировано, то энергия, уносимая отраженными молекулами, равна энергии, приносимой падающими молекулами, и не зависит от коэффищ1ентов аккомодации. Если теплоизолирована каждая точка поверхности тела (абсолютно нетеплопроводная стенка) и если импульс отраженных молекул и температура стенки однозначно связаны X энергией, уносимой отраженными молекулами, то, очевидно, и сопротивление каждого элемента тела и распределение температуры по его поверхности не зависят от коэффициентов аккомодации. В другом предельном случае — случае абсолютно теплопроводного тела имеет место независимость сопротивления и температуры тела от коэффициента аккомодации энергии, если последний определять в среднем по всему телу (ср. 6.1). Таким образом, сравнивая теоретические и экспериментальные результаты по сопротивлению и температуре теплоизолированного тела, можно исключить из рассмотрения коэффициент аккомодации. [c.412]

Отметим, что, согласно граничным условиям Максвелла, касательная кохмпонента импульса и тепловая энергия вылетаю-ш их молекул зависят частично от скорости и температуры поверхности и частично от импульса и тепловой энергии приходя-идего потока. Если а = 0 (зеркальное отражение), то выходящий поток не ощущает границы (по отношению к касательной компоненте импульса и кинетической энергии), если же а = 1 (полностью диффузное испарение), то выходящий поток полностью утрачивает память о приходящем потоке (за исключением сохранения числа частиц). По этой причине коэффициент а (первоначально определенный как доля диффузно испарившихся молекул) иногда называется коэффициентом аккомодации , потому что он выражает тенденцию газа приспосабливаться к состоянию поверхности. Нужно отметить, однако, что аккомодация импульса и энергии при физических взаимодействиях происходит различно, причем импульс теряется или приобретается значительно быстрее чем энергия это обстоятельство указывает на основную неточность граничных условий Максвелла. [c.139]

Все ядра вида (6.21) обладают коэффициентами аккомодации для тангенциальной компоненты импульса и кинетической энергии движения по нормали, не зависящими от распределения падающих частиц. Чтобы получить ядра более общего вида, можно использовать полиномы ь71пу заданные посредством [c.148]

Расчеты, приводящие к этим результатам, до некоторой степени упростятся, если учесть, что at и ап имеют смысл коэффициентов аккомодации для касательной составляющей импульса (так что ат = at) и части кинетической энергии, соответствующей движению по нормали (значит, ajvv an). Для рассматриваемой модели 6iv и ав не постоянны. [c.301]

XI 1.9. Для анализа влияния аккомодации на изменение коэффициента давления воспользуемся выражением / /==2(2—f)sin p, полученным для холодной стенки (Тст<Тг) и значений л >2. Из этого выражения видно, что с ростом коэффициента аккомодации величина pf уменьшается. Физически такой эффект объясняется уменьшением числа молекул, которые, отражаясь зеркально, создают дополнительный импульс ( реактивную силу) и способствуют повышению давления. [c.707]

Если в зоне конденсации нет Kopi уравнения, то Л1мии = 7- На енове вышеприведенных уравнений в работе [Л. 5-98] был проведен численный расчет для натриевой тепловой трубы. Исходные данные радиус отверстий фитиля 0,1 мм, пористость 0,5, коэффициенты конденсации и аккомодации = 0,1 р = 0,1. Результаты расчетов приведены на рис. 5-60 для трех значений температуры при пропорциональном изменении каждой зоны lift 0,36 ljl = 0,5, Ri = = 1 см). При работе трубы в вертикальном положении (кривая 4) Смаке увеличивается мало по сравнению с горизонтальным расположением трубы. Одновременно с рассмотренным методом расчета сделаем упрощенный расчет тепловой трубы. Теория расчета приведена в 1-м издании справочника. Рассмотрим стационарный режим работы тепловой трубы. Примем следующие допущения 1) площадь конденсатора значительно больше площади испарителя 2) тепловой поток, температура жидкости и пара постоянны по всей длине х конденсатора, причем пар имеет постоянное давление р 3) пар конденсируется на поверхности конденсатора и имеет постоянную скорость и , перпендикулярную к поверхности 4) пористый фитиль является изотропным и несжимаемым. Тогда получим общее интегральное уравнение энергии (неразрывности) импульса в виде [c.396]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...