Давление кельвин

Теория разреженного (идеального) газа с учетом парных столкновений удовлетворительно описывает движение газа в широком диапазоне давлений до сотен Атмосфер и температур от десятков до сотен тысяч кельвинов. [c.115]

Таким образом, независимость при низкой температуре равновесного давления системы жидкость — твердое тело от температуры является следствием третьего начала термодинамики. Оно нашло свое применение при вычислении кривой равновесия графит — алмаз, которую необходимо знать для искусственного производства алмазов из графита при температуре в несколько тысяч кельвинов. Отсюда видно, что третье начало термодинамики играет большую роль и при весьма высокой температуре, [c.237]

В формулы (1.20) и (1.21) значения абсолютных давлений можно подставлять в любых одинаковых единицах измерений, но температуры следует подставлять обязательно в градусах Кельвина ( К). [c.21]

Джоуль на килограмм-кельвин равен удельной газовой постоянной идеального газа массой 1 кг, совершающего при повышении температуры на 1 К при постоянном давлении работу 1 Дж. [c.13]

Давление насыщенного пара Р Па, над искривленной поверхностью жидкости (уравнение Кельвина) [c.330]

Сопла. Значительный интерес представляют процессы теплообмена в камерах горения и соплах ракетных двигателей. Тепловые потоки от продуктов горения к стенкам достигают значений порядка 1,2-10 2,4-10" Вт/м Теплота переносится к стенкам конвекцией и радиацией. Доля радиационного переноса достигает 20—30%, так как температура газов очень высока и часто превосходит 3000 К. В связи с резким изменением параметров газа по длине двигателя (например, давление меняется по длине камеры горения и сопла в десятки раз, при этом температура падает на несколько сот кельвинов) меняется химический состав продуктов горения, их физические константы, степень диссоциации. В этих условиях теоретическое определение теплоотдачи в ракетном двигателе затруднено, и поэтому в настоящее время решающее значение имеют экспериментальные исследования. При огромном многообразии размеров и формы двигателей, а также сортов топлива и окислителя невозможно, даже экспериментально, составить одну обобщенную формулу для определения коэффициента теплоотдачи. [c.247]

Докритический рост продольной сквозной трещины в длинной цилиндрической трубке из вязко-упругого материала под действием внутреннего давления р определим в соответствии с уравнениями (37.17), принимая коэффициент интенсивности напряжений в виде (29.25), а в качестве реологической модели, так же как и в задаче о растяжении пластины,— тело Кельвина. [c.306]

Теплопроводность является одним из теплофизических параметров вещества. Значения теплопроводности находятся в пределах от нескольких сотых долей (для газов) до нескольких сотен единиц (для металлов) ватт на метр-кельвин. Для простых веществ теплопроводность является, вообще говоря, функцией параметров состояния (давления и температуры). Теплопроводность многокомпонентных веществ зависит от концентрации компонентов, а для пористых материалов — от структуры, плотности и влажности. Основным источником данных по теплопроводности различных материалов является эксперимент. [c.125]

Абсолютная температура рабочего тела является мерой интенсивности теплового движения молекул. При тепловом равновесии двух тел, когда теплообмен между ними отсутствует, температура их одинакова. Абсолютная температура всегда положительна, а нулевое значение ее соответствует состоянию полного покоя молекул. Шкала, в которой температура отсчитывается от этого состояния, называется термодинамической шкалой Кельвина. Измеренная по этой шкале температура обозначается 7 К. В технике же принята международная стоградусная шкала — шкала Цельсия, в которой отсчет ведется от состояния тающего льда при нормальном давлении (соответствующего абсолютной температуре 7=273,15 К). Измеренная по этой шкале температура обозначается °С. Величина градуса в обеих шкалах одинакова, поэтому пересчет с одной шкалы в другую производится по формуле 7=г +273,15. [c.7]

Состояние рабочего тела или системы характеризуется величинами, которые называются термодинамическими параметра. состояния. К ним относятся температура, давление, удельный объем, внутренняя энергия, энтальпия и энтропия. Первые три - Т, v п р - называются основными параметрами. За единицу температуры Т принимают 1 кельвин (К), удельного объема v — объем 1 кг массы вещества (м кг) и давления р — 1 паскаль (Па), причем 1 Па = 1 Н/м = 0,102 кг/м = = 0,102 мм вод. ст. при температуре 277 К. Внесистемной единицей [c.7]

Здесь давление — в паскалях, а температура — в кельвинах. [c.395]

По формуле Кельвина приращение давления насыщения за счет кривизны поверхности при одной и той же температуре равно [c.15]

Простейшим случаем капиллярного испарения является испарение жидкого ингибитора из бумаги в отсутствие воды. Для практических расчетов в данном случае необходимо знать летучесть или парциальное давление паров ингибитора в капилляре и поверхность испарения. Учитывая, что радиус капилляров г в бумаге много меньше 100 мкм, для расчета усредненного рг можно воспользоваться уравнением Кельвина [1] [c.167]

Шкала водородного термометра, построенная по изменениям давления водорода при неизменном объёме, может с большим приближением приниматься тождественной с абсолютной шкалой Кельвина (1848 г.), не зависящей от природы тела. [c.435]

Соотношение между давлением насыщения над плоской поверхностью (р ) и над поверхностью криволинейной (Рз) описывается формулами Кельвина и Гельмгольца. [c.39]

В области невысоких давлений Vi < v , и формула Кельвина принимает вид [c.44]

Равновесное давление пара, отделенного от жидкости криволинейной поверхностью, выражается формулой Кельвина—Гельмгольца вида (4-1) или (4-2). [c.158]

Наглядное представление о соотношении снижений давления в газообразной и конденсированной фазах можно получить из формулы Кельвина, представленной в упрощенном виде (см. 1-4). [c.159]

Согласно определению шкалы Кельвина интервал температуры между уровнем, на котором лед находится в равновесии с водой при давлении в 1 стандартную атмосферу, и уровнем, на котором жидкая вода и ее пар находятся в равновесии при том же давлении, равняется 100 градусам . [c.207]

Подобное исследование может быть выполнено также и в том случае, если предположить, что в сечении 2 струя представляет собой равновесную смесь пара и капель конечного радиуса. Уравнения, указанные в начале предыдущего раздела, будут применимы по-прежнему, но обычные таблицы свойств насыщенной жидкости и насыщенного пара уже непригодны. Таблица свойств равновесных смесей перенасыщенного пара и капель любого размера может быть составлена по соотношению Кельвина — Гельмгольца с учетом свойств пара и капель. Так, например, натуральный логарифм давления пара, равновесного с каплей радиуса г, при температуре Т дается соотнощением [c.249]

В качестве реперных точек при построении различных температурных шкал использовались или используются (помимо упомянутых выше точек плавления льда и кипения воды при атмосферном давлении), например, так называемая тройная точка воды, точки затвердевания сурьмы, серы, цинка, золота и другие точки. Численные значения температуры, соответствующие каждой реперной точке, строго установлены с помощью газового термометра (как уже отмечалось ранее, термодинамическая шкала температур — это было показано еще Кельвином — нуждается в одной реперной точке). [c.76]

Известно основное значение, которым обладает не только в этом отделе науки, но и среди наших общих знаний о вселенной, второе начало термодинамики или начало К а р н о-К л а у з и у с а. Во всяком случае можно сказать, что оно царствует более чем над половиной физики. Исходя из этого начала, перед нами открывается путь исследования, путь верный, проложенный знаменитыми трудами Клаузиуса, лорда Кельвина, Дюгема. Здесь нет никакого вопроса ни об атомах, ни о молекулах, ни об ионах, ни об электронах. Говорится только о непосредственно измеряемых величинах о давлениях, температурах, объемах, количествах теплоты, электродвижущих силах и т.д. Эта термодинамика образует ныне замечательную научную систему, детали которой ни по красоте, ни по блестящей законченности не уступают всей системе в целом она заслуживаем имя термодинамики классической. [c.17]

Шкала, в которой температура отсчитывается от этого состояния, называется шкалой Кельвина. Измеренная по этой шкале температура обозначается через Т °К. В технике же принята международная стоградусная шкала (шкала Цельсия), в которой отсчет ведется от состояния тающего льда при нормальном давлении (соответствующего абсолютной температуре Г = 273,15°К). Измеренная по этой шкале температура обозначается через t °С. Величина градуса в обеих шкалах одинакова, поэтому пересчет с одной шкалы в другую производится по формуле [c.14]

К. у. впервые выведено У. Томсоном (лордом Кельвином) в 1871 из условия равенства химических потенциалов в смежных фазах, находящихся в термодинамич. равновесии. Из К. у. следует, что давление над частицами малых размеров повышено, а в малых пузырьках или над вогнутой поверхностью понижено по сравнению с давлением [c.346]

Влияние внеш. электрич. поля существенно зависит от наличия в поверхностном слое спонтанной поляризации (характерной для воды и полярных жидкостей) и поверхностного электрич. потенциала. Если радиус кривизны поверхности много больше эфф. толщины поверхностного слоя, П. н. практически не зависит от формы поверхности. При достаточном уменьшении размера фазы эта зависимость появляется, причём П. и. определяется знаком кривизны поверхности для капель чистой жидкости уменьшается, а для пузырьков — возрастает с уменьшением их радиуса. При наличии искривлённой поверхности П. н. оказывает влияние и на состояние внутр. объёмной фазы повышаются её давление и химические потенциалы, давление равновесного пара (см. Кельвина уравнение), растворимость, меняется темп-ра фазового перехода, [c.648]

С 1954 г. термодинамическая температурная шкала (шкала Кельвина) определяется одной реперной точкой тройной точко/i воды (она воспроизводится с большей точностью, чем точка таяния льда), которой приписывается те.мпература 273,16 К. Температура плавления льда при нормальном атмосферном давлении по этой плкале равна 273,15 К. [c.21]

В настоящее время абсолютная термодинамическая шкала (шкала Кельви на) определяется одной реперной то Чкой— тройной точкой воды, которой приписывается температура 273jl6° К (точно). 1100-г р а я у с н а я термодинамическая шкала с яачалом отсчета я точке таяния льда при нормальном атмосферном давления задается соотношением t=T—273,15° К, где t — температура в градусах 100-градусной шкалы, °С Т—а1бсолютная температура по шкале Кельвина, ° К. (Прим. ред.) [c.47]

Что касается взаимодействия с окружаюш,им таром, то различие между очень малой каплей 1И большой массой жидкости определяется кривизной поверхности жидкости, соприкасаюш.ейся с паром. Кельвин и Гельмгольц 2 показали, что кривизна поверхности раздела между двумя фазами определяет давление равновесия для сосуш,ествования фаз при любой температуре. Метод подобного исследования излагается ниже. [c.243]

По уравнению (25-3) Кельвина —Гельмгольца и кривой предела перенасыщения SS) может быть подсчитан радиус кривизны для наименьших жидких капель, которые могут расти, образовывая частицы тумана. Найдено, что они имеют размеры от 4,2 10- мм при наинизших давлениях (0,42 кГ см абс.) до 5,1 10 мм при наивысших давлениях (2,8 KFj M абс.). Ниже будет показано, что капля радиусом 4,2 10 мм содержит около 12 молекул. Сомнительно, достоверно ли уравнение Кельвина — Гельмгольца, даже приблизительно, для радиуса такой величины, но из него следует, что перенасыщение будет существовать до тех пор, пока случайно собравшаяся небольшая группа молекул не начнет расти. [c.246]

КАПИЛЛЯРНАЯ КОНДЕНСАЦИЯ — конденсация пара в капиллярах и микротрещинах пористых тел, а также в промежутках между тесио сближенными твердыми частицами или телами. Необходимое условие К. к.— смачивание жидкостью поверхности тела (частиц). К. к. иачинается с адсорбции молекул нара поверхностью конденсации и образования менисков жидкости. Т. к. имеет место смачивание, форма менисков в капиллярах вогнутая и давление насыщенного пара над ними р, согласно Кельвина уравнению, ниже, чем давление насьпц. пара ро над плоской поверхностью. Т. о., К. к. происходит при более низких, чем Р(,, давлениях. Объём жидкости, скопденсировавптейся в порах, достигает продельной величины при р—Ро- этом случае поверхность раздела жидкость — газ имеет нулевую кривизну (плоскость, катеноид). [c.239]

Искривление поверхности раздела фаз приводит к изменению величины равновесного давления пара р над ней или растворимости твёрдых тел. Так, папр., над каплями жидкости р выше, чем давление насыщ. лара над плоской ловерхностью жидкости при той же тсми-ре Т. Соответствен 1Ю растворимость с мелких частиц в окружающей среде выше, чем растворимость j плоской поверхности того же вещества. Эти изменения описываются Кельвина уравнением, полученным из условия равенства хим. потенциалов в смежных фазах в состоянии термодинамич. равповесия [c.241]

Tv - поверхностные на-тяжешш твёрдого тела, жидкости и натяжение границы ТВ. тело жидкость соответственно капля растекается по ТВ. поверхности (6=0), Форма и размер К., вытекающих из капиллярной трубки, зависят от её диаметра, поверхностного натяжения а и плотности жидкости, что позволяет по весу капель определять о. Давление пара у поверхности К. зависит от её радиуса и определяется Кельвина уравнением. [c.242]

Давление пара в пузырьке р" связано с давлением на-сыщ. пара над горизонтальной поверхностью жидкости (давлением на бинодали) при той же темп-ре Кельвина [c.365]

П. оказывается неравновесным и может быть как и е-С ресыщенным, так и недосыщенным. Парциальные давления всех его компонент при этом оказываются соответственно большими или меньшими равновесных. Температурная зависимость давления насыщенного П. даётся Клапейрона — Клаузиуса уравнением. Давление П. над искривлёнными поверхностями описывается Кельвина уравнением и подчиняется Лапласа закону (для П. над менисками в капиллярах). [c.528]

Созданию термодинамич. Т. ш. предшествовало применение газового термометра, градуированного по шкале Цельсия, термометрич. свойством в нём служило давление Ри При те.мп-рах и i2 термометрич. свойство x,=pi и X2=Pi, по совр. данным, отношение pilp 1 = 1,3661 и р = 0 при /= —273,15 С. При построении термодинамич. Т. in. У. Томсон (лорд Кельвин, 1850) сохранил размер единицы темп-ры таким же, как по Т. ш. Цельсия, положив, что разность темп-р кипения воды при атм. давлении и плавлении льда также равна 100. Второе допущение, определившее зависимость темп-ры от термометрич, свойства, состояло в том, что отношение кол-ва теплот и темп-р в цикле Карно равно отношению темп-р QilQ -T2lTi. В определённой термодинамич. Т. ш. Кельвина наинизшая возможная темп-ра, соответствующая т) = I в цикле Карно, имеет Значение Tj = 0 (абс. нуль), а в газовом термометре, заполненном идеальным газом, р = 0 при Тх=Ч. Второй реперной точкой термодинамич. Т. ш., темп-ра по к-рой измеряется в кельвинах (К), служит точка плавления льда при атм. давлении 7 2 = 273,15 К. Связь значений темп-ры по термодинамич. Т. ш. Т (К) и по газовому термометру, градуированному по шкале Цельсия, t С описывается ф-лой [c.63]

ЦЕЛЬСИЯ ШКАЛА—температурная шкала, введённая в 1742 А. Цельсием А. elsius), предложившим интервал между темп-рами таяния льда и кипения воды при нормальном давлении (760 мм рт. ст., или 101 325 Па) разделить на 100 равных частей—градусов Цельсия ("С). В используемой в настоящее время уточнённой Ц. ш. точка таяния льда—единств, репер (О °С), а 1 С равен кельвину. При этом темп ра кипения воды примерно равна 4-99,975 °С. А. С. Дойников. [c.424]

Если Ц. с. равна кулю по любому контуру, проведённому внутри жидкости, то течение жидкости— звихре-вое, или потенциальное, и потенциал скоростей—однозначная ф-ция координат. Если же Ц. с. по нек-рым контурам отлична от нуля, то течение жидкости либо вихревое в соответственных областях, либо безвихревое, но с неоднозначным потенциалом скоростей (область течения многосвязная). В случае потенц. течения в многосвязной области Ц, с. по всем контурам, охватывающим одни и те же твёрдые границы, имеет одно и то же значение. Ц. с. широко используется как характеристика течений идеальной (без учёта вязкости) жидкости. По динамич. теореме Томсона (Кельвина) Ц. с. по замкнутому жидкому контуру остаётся постоянной во время движения, если, во-первых, жидкость является идеальной, во-вторых, давление (газа) жидкости зависит только от плотности, в-третьих, массовые силы потенциальны, а потенциал однозначен. Для вязкой жидкости Ц. с. со временем изменяется вследствие диффузии вихрей. При плоском циркуляц. обтеканий контура идеальной несжимаемой жидкостью, при к-ром скорость на бесконечности отлична от нуля, воздействие жидкости на контур определяется по Жуковского теореме и прямо пропорционально значению Ц. с., [c.441]

Таблицы термодинамических функций воздуха составлены для значений температур от 200 до 6000 К и значений давления от 0,00001 до 100 апм давление р везде дано в атмосферах aniJ)-, температура Г - в градусах Кельвина ( К). [c.275]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...