Лондон Ф. и Лондон

ЛОНДОНОВ Ф. и г. УРАВНЕНИЕ—ЛОРАНА РЯД [c.16]

Ф и г. 19. Схема, иллюстрирующая промежуточное состояние сверхпроводящей проволоки с током (по Лондону). [c.748]

Здесь уместно отметить также, что, кроме ограничения по частотам, применимость уравнения Ф. и Г. Лондонов в форме (5.21) ограничена со стороны высоких температур условием, что глубина проникновения должна быть мала по сравнению с длиной пробега. Случай S > I обладает рядом существенных отличий, и мы здесь разбирать его не будем. [c.911]

Итак, мы приходим к выводу, что электродинамика Ф. и Г. Лондонов качественно правильно описывает тот факт, что поле и ток имеются лишь в тонком поверхностном слое сверхпроводника. Более того, величина б, согласно (15.40), имеет порядок 10 — —10 см, что соответствует экспериментальным данным. [c.286]

Значит, уравнение (15.43) верно не для любого векторного потенциала А, а лишь для такого, который удовлетворяет условию (15.45). Итак, вместо двух уравнений Ф. и Г. Лондонов (15.35) и (15.37), имеем опять два уравнения (15.43) и (15.45). [c.286]

Первой теорией, достаточно успешно описавшей свойства сверхпроводников, была теория Ф. Лондона и Г. Лондона, предложенная в 1935 г. Лондоны в своей теории основывались на двух-жидкостной модели сверхпроводника. Считалось, что при Т<.Т в сверхпроводнике имеются сверхпроводящие электроны с концентрацией Пз(Т ) и нормальные электроны с концентрацией n—tis (здесь и — полная концентрация электронов проводимости). Плотность сверхпроводящих электронов rts уменьшается с ростом Т и обращается в нуль при Т—Тс. При 7- 0 К она стремится к плотности всех электронов. Ток сверхпроводящих электронов течет через образец без сопротивления. [c.266]

НОЙ формулировкой, которую мы применили в разделе 2, что отнюдь не умаляет достижений Г. Лондона и Ф. Лондона. [c.642]

Кроме того, из теории Г. Лондона п Ф. Лондона [см. гл. IX, уравнения (7.13) и (10.3)] следует, что [c.645]

Г. Лондой и Ф. Лондон нашли тензор напряжений для сверхпроводника, аналогичный максвелловскому тензору в электродинамике. Максвелловский тензор определяется выражением [c.694]

Жидкий Не . Имеется еще одна область исследований, оказавшая глубочайшее влияние на проблему гелия, причем значение полученных I этой области результатов нисколько не уступает значению любых отмеченных выше исследований. Мы имеем в виду изучение свойств легкого изотопа гелия с атомным весом 3. В противоположность Не, подчиняющемуся статистике Бозе—Эйнштейна, Не имеет нечетное число нуклонов и подчиняется поэтому статистике Ферми—Дирака. В связи с предположением Ф. Лондона о том, что .-явление происходит из-за конденсации импульсов жидкости Бозе — Эйнштейна, эта разница в статистиках придает особое значение экспериментам с жидким Не . [c.811]

Обзор двух важнейших теоретических подходов к проблеме гелия—теории конденсации газа Бозе—Эйнштейна, развитой Ф. Лондоном, и теории Ландау, основанной на рассмотрении энергетического спектра фононов и ротонов,—помещен в разделе 1. Соответствующие экспериментальные [c.873]

Для термодинамических функций Ф. Лондон получает две ветви одну ниже критической температуры Гцр., обозначаемую ( —), и другую выше Гнр., обозначаемую ( + ). [c.874]

ЛОНДОНОВ Ф. и г. УРАВНЕНИЕ — ур-пие для описания поведения сверхпроводников в слабых магнитных полях. Предложено Ф. и Г. Лондонами (F. и Н. London) в 1935 г. Для получения полной системы ур-ний, описывающих магнитные свойства сверхпроводников, необходимо добавить к Максвелла уравнениям ур-ние, связывающее плотность тока в сверхпроводнике i с векторным потенциалом А. Основное предположение при выводе Л. у. состоит в том, что эта связь является локальной, т. е., что ток в пек-рой точке определяется значением вектор-потенциала в той же точке. Поскольку, кроме того, в слабых полях эта связь должна быть линейной, ур-ние должно иметь вид [c.16]

Поскольку первоначальный вариант теории Лондона весьма точно и подробно был изложен по крайней мере в двух квпгах Ф. Лондона [13] и Лауэ [37], то здесь мы дадим лишь краткий обзор основных положений этой теории. После этого будет показано, как эта теор1гя может быть получена пз квантовой механики. Затем обсудим теорию Пиппарда и вывод ее на основе модели с энергетической щелью. [c.691]

Ф и г. 2, Схема, иллюстрирующая 1Ц)ох0ждепие тока и.з нормального. мета.пла в сверхпроводник в случае проводника прямоугольного сечения (по данным Лондона [13]). [c.699]

Уравнения (60) и (61) были впервые сформулированы Ф. и Г. Лондонами и называются лондоновскими уравнениями. Они с успехом использовались для описания макроскопического электродинамического поведения сверхпроводящих электронов. [c.133]

Основные принципы Т. В основе Т. положено несколько оптич. принципов, к-рые предрешают дальнейшую передачу изображения электрич. методами. Всякое изображение, будь то проекция кинопленки или дейстпитольное изображение объекта, появившееся на матовом стекле оптич. прибора, представляет собой определенный конгломерат светлых и темных пятен разной яркости, расположенных в различных местах поля зрения прибора. При наблюдении глазом изображение воспринимается именно в указанной форме им. б. воспринято мгновенно лишь как ф-ия амплитуды света и геометрич. координат. Для передачи изображения электрическим путем оно преобразуется в ф-ию, зависящую от амплитуды и времени. Иначе говоря, оно передается постепенно, отдельными элементами, как если бы перед матовым стеклом фотографич. аппарата имелся движущийся заслон, позволяющий видеть в каждый данный момент только одну малую часть этого изображения. Этот прием обозрения изображения, последовательно по очень малым его частям, называется разложением, или разверткой, изображения (фиг. 1—изображение приборов Берда в Лондоне и фиг. [c.362]

Вскоре после открытия эффекта Мейснера Ф. Лондон и Г. Лондон ) развили электродинамику сверхпроводимости, в которой рассматриваются с единой точки зрения свойства простых и многосвязных тел. Другими словами, в этой электродинамике объединены требования о бесконечной ироводи-мости и идеальном диамагнетизме. Однако формулировки Ф. Лондона и Г. Лондона излишне сложны при рассмотренип большинства свойств макроскопических сверхпроводников, поэтому удобнее пользоваться менее нзящ- [c.641]

Помимо того, что уравнения Г. Лондона и Ф. Лондона (в их окончательном виде) дают общее описание электромагнитного поведения сверхпроводников, они позволяютиредсказатьиекоторыеявления, поддающиеся наблюдению и не содержащиеся в первоначальной формулировке. Наиболее значительным из них является эффект проникновения магнитного поля н глубь сверхпроводника на расстояния порядка 10 см. Этот результат совпадает с нашим интуитивным представлением о том, что индукция не может скачком унасть до нуля на геометрической границе поверхности. Теория предсказывает также наличие сонротивления у сверхпроводников в высокочастотных переменных полях и большие величины критических полей у тонких пленок по сравнению со сплошными образцами того же металла. В этом разделе мы обсудим первые два явления, а также рассмотрим эксперимент ,i, показавшие, что статическое электрическое иоле не проникает в глубь uep.v-проводника. Свойства пленок будут обсуждаться в следующем разделе. Мы увидим, что все предсказания теории Г. Лондона и Ф. Лондона качественно подтверждаются, однако в последние годы стало вполне ясно, что эта теория неприменима для количественного описания свойств сверхпроводников. [c.642]

Описанные эксперименты ясно показывают, что уравнения Г. Лондона и Ф. Лондона доллшы быть видоизменены. Однако их с успехом можно применять для качественного объяснения эффекто) проникновения. [c.648]

Высокочастотное сопротиилепие сверхпроводниковi). Согласно уравнениям Г. Лондона и Ф. Лондона, в сверхпроводнике может существовать изменяющееся эле1 трическое поле, что приводит к появлению сопротивления у металла. Легко показать [116], что в случае переменных нолей плотность нормального тока связана с плотностью сверхпроводящего тока соотношением [c.648]

Вскоре после того, как промежуточное состояние было изучено экспериментально, Ландау [103] разработал теорию этого состояния, которая предсказывает размеры сверхпроводящих и нормальных областей. Теория основана на представлении о существовании дополнительной свободной энергии границы раздела фаз, которую можно назвать положительной поверхностной энергией. Ф. Лондон [116] (см. такн№ гл. IX, п. 27) показал, что присутствие положительной поверхностной энергии необходимо для обеспечения эффекта Мййспера в макроскопических образцах. Можно показать, что при отсутствии поверхностной энергии (или при отрицательной поверхностной энергии) магнитная свободная энергия сверхпроводящего образца в любом сколь угодно малом поле будет иметь наименьшую величину, если образец разделятся на бесконечно тонкую смесь сверхпроводящих и нормальных слоев. Естественно, что при этих условиях эффект Мейс-иера будет отсутствовать. Поскольку идеальный диамагнетизм является одним из основных свойств сверхпроводника, мы должны предположить существование положительной поверхностной энергии у границы фаз. Такое предположение исключает возможность расслоения образца на тончайшие сверхпроводящие и нормальные области, поскольку подобный процесс привел бы к значительному возрастанию поверхностной свободной энергии. В результате состояние образца, обнаруживающего эффект Мойс-иера, оказывается энергетически значительно более выгодным, чем состояние, при котором образец подразделяется на слон. [c.650]

Идеальный проводник, состоящий нз электронного газа, не испытывающего рассеяния, описывается уравнением (II), по не (I). Ф. Лондон и Г. Лондон использовали совместно уравнение (I) и раннюю теорию ускорения Беккера, Саутера и Хеллера [42] для объяснения эффекта Мейснера. Пусть у(х, у, Z, Z) —средняя скорость дрейфа электронного газа. Ускорение частицы определяется силой Лоренца [c.692]

Введение векторного потенциала. Ф. Лондон подчеркивал, что объяснение сверхпроводимости следует искать на основе диамагнитной гипотезы, и показал, как уравнение типа (I) можно получить с помощью квантовой теории [48]. Эту точку зрения мы считаем правильной, хотя уравнение (I), по-видимому, может потребовать модификации в духе идей, высказанных Пипнардом. [c.701]

Термомеханический цикл. Идеи Ф. Лондона и Тисса были немедленно использованы Г. Лондоном [40] в более общей форме, которая оказалась очень полезной для экспериментальной работы, позволяя в то же время избежать противоречий, возникающих в любой специальной модели. Подход Г. Лондона является чисто термодинамическим и поэтому не зависит от выбора той или иной теоретической модели. Г. Лондон рассматривает явление термомеханического эффекта как обратимый цикл, подобный происходящему в термоэлектрической цепи. Подъем столба жидкости в подогреваемом сосуде вызывает появление разности давлений ЛР между двумя объемами Не II, отличающимися по температуре на ЛТ (см. фиг. 10,6). [c.803]

Неидеальный газ Бозе—Эйнштейна. Хотя возможности, представляемые теорией конденсации Бозе—Эйнштейна для объяснения быстрого уменьшения энтропии без привлечения процессов упорядочения в координатном пространстве (таких, как кристаллизация), и являются довольно привлекательными, трудности этой теории немедленно дают о себе знать. Ф. Лондон подчеркивал в своей первой работе различие между идеальным газом и жидкостью, хотя он указывал также, что для идеального газа с массой атома гелия величины Гцр. и 1 ,ф. равны из формул (42.2), (42.11) и (42.12) 3,14° К и 1,28 R соответственно, что удивительно близко к ),-точке и энтро-нии Si жидкого гелия, равных 2,19° К и 0,8 R. Поэтому он предпринял попытки учесть при разумных предположениях силы взаимодействия, чтобы выяснить, получится ли при этом лучшее согласие с экспериментальными [c.875]

Интересные результаты были получены при сопоставлении эф фективности ингибиторов в кислых и нейтральных средах с постоянными Гамметта и Тафта и со стерическими особенностями их молекул Исследования по механизму действия ингибиторов коррозии были освещены на I Международном конгрессе по коррозии в Лондоне, на I Республиканской конференции по ингибиторам в Киеве и в 22 печатных работах Л. И. Антропова совместно с Г. Г. Врлюсеком, В. Ф. Панасенко, И. С. Погребовой, Г. И. Дремовой, Ю. Ф. Фатеевым и др. [c.137]

Смотреть страницы где упоминается термин Лондон Ф. и Лондон : [c.426] [c.794] [c.5] [c.57] [c.642] [c.691] [c.746] [c.497] [c.435] [c.140] [c.647] [c.648] [c.690] [c.694] [c.800] [c.811] [c.813] [c.816] [c.876] [c.375] [c.136] [c.412] [c.219] [c.309]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...