Хёнля — Лондона

V — волновое число линии к — постоянная Больцмана, см град . Как и для инфракрасных спектров, сила линии дается формулами Хёнля — Лондона. В случае параллельной по.лосы они имеют вид [c.225]

Фиг. 97. Структура подполос полосы 2140 А СБз (схема). Высота линий проиорцио-нальна интенсивностям, вычисленным с помощью формул Хёнля — Лондона. Внизу показан результат налошения всех подполос. Чередование интенсивности происходит только в подполосах с К = О, что приводит лишь к едва заметному чередованию интенсивности неразрешенных линий Р-ветви (см. фиг. 96). Длины волн увеличиваются справа налево.

Распределение интенсивности в тонкой вращательной структуре, как и для параллельных полос, определяется формулами Хёнля — Лондона эти формулы приводятся ниже. [c.231]

Характеры (в теории групп) 18, 23, 277, 308, 336, 568 Хартри — Фока метод 302, 344 Хартри — Хюккеля метод 345 Хемилюминесценция 493, 497, 528 Хёнля — Лондона формула 208, 225, 231 Хилла и Ван Флека формула 77, 82, 190> Химическая стабильность 382, 412 Химические связи 360—444 [c.750]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...