Эффект Мейснера и уравнение Лондонов

Сначала покажем, что из уравнения Лондонов след) ет эффект Мейснера. В статических условиях из уравнений Максвелла получим [c.441]

Глубина проникновения и длина когерентности появляются как естественные следствия теории основного состояния теории БКШ. Уравнение Лондонов (12.13) получено для магнитных полей, медленно меняющихся в пространстве. Таким образом, основной эффект сверхпроводимости —эффект Мейснера — получается естественным путем ). [c.447]

КРИТИЧЕСКАЯ ТЕМПЕРАТУРА НЕЗАТУХАЮЩИЕ ТОКИ ТЕРМОЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ЭФФЕКТ МЕЙСНЕРА КРИТИЧЕСКИЕ ПОЛЯ ТЕПЛОЕМКОСТЬ ЭНЕРГЕТИЧЕСКАЯ ЩЕЛЬ УРАВНЕНИЕ ЛОНДОНОВ СТРУКТУРА ТЕОРИИ БКШ РЕЗУЛЬТАТЫ ТЕОРИИ БКШ ТЕОРИЯ ГИНЗБУРГА — ЛАНДАУ КВАНТОВАНИЕ ПОТОКА МИКРОСКОПИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ И НЕЗАТУХАЮЩИЕ ТОКИ ЭФФЕКТЫ ДЖОЗЕФСОНА [c.340]

Смысл замены уравнения (34.5) уравнением Лондонов, налагающим более жесткие ограничения, заключается в том, что из уравнения Лондонов непосредственно следует существование эффекта Мейснера ). Из уравнений (34.6) и [c.353]

Поскольку из уравнения Лондонов следует наличие эффекта Мейснера, то ясно, что в нормальных металлах постоянная должна быть равна нулю. Чтобы показать, что теория БКШ приводит к эффекту Мейснера, вычисляют с помощью теории возмущений ядро К (г) в отличном от нуля поле и непосредственно убеждаются, что ф - [c.362]

Идеальный проводник, состоящий нз электронного газа, не испытывающего рассеяния, описывается уравнением (II), по не (I). Ф. Лондон и Г. Лондон использовали совместно уравнение (I) и раннюю теорию ускорения Беккера, Саутера и Хеллера [42] для объяснения эффекта Мейснера. Пусть у(х, у, Z, Z) —средняя скорость дрейфа электронного газа. Ускорение частицы определяется силой Лоренца [c.692]

Переходя к эквивалентному случаю невращающегося цилиндра в однородном магнитном поле, мы найдем, что электроны не будут вращаться в поле, а останутся в покое. Таким образом, мы пришли к противоречию уравнения Лондона в однородном магнитном поле имеют единственное решение, которое соответствует электронам, вращающимся с ларморовской частотой, а такое вращение в системе с конечной корреляционной длиной не допускается теоремой о вращающемся сосуде . Это относится не только к обычным уравнениям Лондона, но и к любой схеме, которая приводит к истинному эффекту Мейснера, например к уравнениям Пиппарда. [c.727]

В реальных сверхпроводниках корреляционная длина L может быть хотя и не бесконечной, но очень большой, что будет приводить к почти полному эффекту Мейснера. Если L велико по сравнению с другими фундаментальными длинами, которые входят в теорию (пинпардовским расстоянием когерентности и глубиной ироникновения л), то следует ожидать, что уравнения типов Пиппарда или Лондона будут верны с большой точностью. В чистом металле можно ожидать, что L будет порядка средней длины пробега или больше, т. е. порядка Ю слг, что действительно велико по сравнению с В хорошо приготовленных сплавах, в которых наблюдается эффект Мейснера, L, вероятно, также велико. [c.727]

Уравнение Лондонов. Мы объяснили эффект Мейснера, приняв магнитную восприимчивость сверхпроводника равной X = —1/4я в системр СГС, или х — —1 в СИ. Это предположение является довольно грубым, так как не объясняет эффекты проникновения потока в тонких пленках. Нельзя ли модифицировать уравнения электродинамики (такие, как закон Ома) так, чтобы объяснить эффект Мейснера При этом мы не хотим модифицировать сами уравнения Максвелла. [c.440]

Эффект Мейснера П 345, 346 и теория БКШ П 361, 362 и уравнение Лондонов II353 [c.456]

Заметим, что это не следует только из факта существования идеальной проводимости (т. е. ст = оо), хотя идеальная проводимость приводит к похожему свойству если идеальный проводник, находившийся вначале при нулевом магнитном поле, поместить в поле (или включить поле), то по закону электромагнитной индукции Фарадея должны возникнуть вихревые токи, благодаря которым поле внутри проводника обратится в нуль. Однако, если магнитное поле уже имеется в проводнике, те же токи препятствуют его выталкиванию. Если поместить образец в область, где нет магнитного поля (или выключить поле), в нем возникают вихревые токи, которые поддерживают существование попя в образце. Следовательно, идеальная проводимость обеспечивает существование не зависящего от времени магнитного поля внутри проводника, но не она определяет величину этого поля. В сверхпроводнике же поле оказывается не просто не зависящим от времени, а равным нулю. Ниже, когда мы будем обсуждать уравнение Лондонов, мы проведем несколько более количественное исследование взаимосвязи между идеальной проводимостью и эффектом Мейснера. [c.345]

Итак, из уравнения Лондонов следует эффект Мейснера, а также конкретная картина поверхностных токов, которые экранируют приложенное поле. Эти токи текут в приповерхностном слое толщиной 10 —10 А (эта оценка справедлива значительно ниже Та вблизи Тгде величина тг близка к нулю, толщина слоя может быть значительно больше). Внутри того же слоя поле постепенно спадает до нуля. Эти предсказания подтверждаются тем фактом, что поле не полностью проникает в сверхпроводящие пленки, толщина которых равна или даже меньше глубины проникновения Л. [c.353]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...