Лондона константа

Согласно теории Лондона, константа молекулярного взаимодействия за счет дисперсионных сил в случае адгезии и когезии равна [c.44]

Константы для этой формулы были определены работами Галь-тона [401 по испытанию тормозов Вестингауза, проведенными в 1878—1879 гг. на железной дороге Лондон — Брайтон,-а также ис-192 [c.192]

Влияние начальных условий на скорость атмосферной коррозии. Интересным и странным является тот факт, что метеорологические условия того дня, в который были начаты испытания, могут оказывать влияние на дальнейшее развитие коррозии в течение нескольких месяцев. Это впервые было отмечено Верноном в его работе по меди и цинку, испытывавшихся в открытой атмосфере в Лондоне. На меди, выставляемой на испытания зимой, когда атмосфера сильно загрязнена, создаются пленки, которые растут по параболическому закону с относительно высоким значением константы скорости и с образованием цветов побежалости, тогда как при начале испытания летом, когда атмосфера относительно чистая, скорость роста уменьшается быстрее и цвета побежалости не образуются. Нет ничего удивительного [c.445]

Однако теория Лондона не учитывает электромагнитного запаздывания, что означает бесконечно большую скорость распространения электромагнитных волн и бесконечно малое по сравнению с длиной волн поглощения Я расстояние между молекулами конденсированных контактирующих тел, в данном случае между молекулами адгезива и субстрата. Для большинства функциональных групп, формируюших поверхность твердого тела (таких, как —СП.,, —ОН, —Ей др.), длина волн поглощения составляет 0,5—0,7 нм. Поэтому можно считать, что теория Лондона справедлива в случаях, когда зазор между пленкой и поверхностью не превышает 0,7 нм. Для зазоров между субстратом и адгезивом, превышающих длину волн поглощения, на основе квантовой электродинамики разработана теория [96], учитывающая электромагнитное запаздывание. При помощи этой теории можно рассчитать константу молекулярного взаимодействия. Различные варианты расчетов константы молекулярного взаимодействия в зависимости от зазора между контактирующими телами подробно рассмотрены в работе [1]. Здесь остановимся лишь на некоторых особенностях определения константы молекулярного взаимодействия применительно к адгезии пленок. [c.101]

Майер использовал функции rj (v ), определённые предыдущим методом, для оценки констант, которые появляются в выражениях Лондона и Маргенау для ван-дер-ваальсовского взаимодействия галоидных ионов. Как было упомянуто в 12, такое вычисление дабт более высокие значения для энергии взаимодействия, чем те, которые получаются, еслн галоидам приписать свойства атомов, соседних редких газов. [c.689]

Следует обратить внимание на некоторые интересные черты выражения (4.85). Последний член здесь представляет собой так называемую диамагнитную часть ядра При достаточно высоких частотах (когда для всех существенных переходов) этот член, очевидно, будет доминирующим. С другой стороны, переходя в выражении (4.85) сначала к пределу o-vO и затем полагая й->0, мы находим отклик системы на статическое магнитное поле. В случае нормального металла, подставляя в формулу (4.85) плоские волны вместо точных волновых функций, убеждаемся, что в низшем порядке по к первый парамагнитный член сокращается со вторым диамагнитным. Остается еще малый диамагнитный член порядка он дает обычную диамагнитную восприимчивость Ландау. В случае сверхпроводника первый член в (4.85) равен нулю, а второй описывает эффект Мейс-снера (в предельном случае Лондона). [Чтобы доказать это, заметим, что в пределе при А->0 числители первых двух слагаемых в сумме (4.85) оказываются порядка к с другой стороны, в спектре одночастичных возбуждений в сверхпроводнике имеется конечная щель, т. е. величина (Опо стремится к некоторой константе, не равной нулю.] Вернемся теперь к исследованию оптических свойств твердых тел. Для изотропного твердого тела тензор /С (к(1)) сводится к скаляру /С(ксо). Далее, согласно (4.59) и (4.84), мы имеем [c.258]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...