Парамагнетик свободная энергия

Покажите, что для идеального парамагнетика, свободная энергия которого имеет внд (31.52), теплоемкость при постоянном поле связана с восприимчивостью простым соотношением [c.285]

Свободную энергию парамагнетика с изотермической магнитной восприимчивостью Хг помещенного в магнитное поле Н, часто записывают в виде [c.175]

Фазовыми превращенрмми второго рода называются превращения, при которых плотность и термодинамические характеристики изменяются непрерывно, а скачок претерпевают производные термодинамических функций по давлению и температуре, например, теплоемкость при постоянном давлении, сжимаемость и т.д. Теплота фазового превращения второго рода равна нулю. К таким фазовым превращенрмм относятся превращение антиферромагнетиков в парамагнетики, переход гелия в сверхтекучее состояние и др. Причиной фазовых превращений является изменение стабильности фаз в зависимости от внешних воздействий. При любом фазовом превращении в твердом состоянии происходит перестройка атомной структуры системы. В металлических сплавах фазовые превращения в твердом состоянии сопровождаются относительно небольшими изменениями объема. Пренебрегая этими малыми объемными изменениями, можно использовать свободную энергию для анализа закономерностей фазовых превращений в металлах и сплавах. [c.49]

Мы уже говорили, что плотность ввергин электрического поля в случае, когда диэлектрическая проницаемость е зависит от температуры, есть плотность свободной энергии поля. Точно так же для магнитного поля, если магнитная проницаемость 1л зависит от температуры, но не зависит от поля (парамагнетик), то величина = ЙУ8лц равна плотности свободной энергии. [c.81]

МАГНИТНАЯ АНИЗОТРОПИЯ, неодинаковость магн. св-в тел по разл. направлениям. Причина М. а. заключается в анизотропном характере магн. вз-ствия между атомами носителями магнитного момента в в-вах. В изотропных газах, жидкостях, аморфных телах (напр., металлич. стёклах) и поликристаллич. тв. телах М. а. в макромасштабе, как правило, не проявляется. Напротив, в монокристаллах М. а. приводит к большим наблюдаемым эффектам, напр, к различию величины магнитной восприимчивости парамагнетиков вдоль разл. направлений в кристалле. М. а.— результат магн. вз-ствия соседних магн. ионов и более сложных вз-ствий эл-нов этих ионов с существуюш ими внутри кристалла электрич. полями (см. Внутрикристаллическое поле). Особенно велика М. а. в монокристаллах ферромагнетиков, где она проявляется в наличии осей лёгкого на.чаг-ничивания (гл. осей симметрии кристаллов), вдоль к-рых направлены векторы самопроизвольной намагниченности Js ферромагн. доменов (см. Ферромагнетизм). Мерой М. а. для данного направления в кристалле явл, работа намагничивания внеш. магн. поля, необходимая для поворота вектора Js из положения вдоль оси наиболее лёгкого намагничивания в новое положение — вдоль внеш. поля. Эта работа при пост, темп-ре определяет свободную энергию М. а. / ан Для данного направления. Зависимость от ориентации Js в кристалле определяется из соображений симметрии (см. Симметрия кристаллов). Напр., для кубич. кристаллов [c.363]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...