Температура Истинные значения

В связи с малой величиной тепло- 1п4 емкости особое внимание было уделено учету поправки на остаточную скорость нагревания за счет паразитного подвода тепла. Кривая В па фиг. 57 дает связь между S ш Т для случая, когда эта поправка вводится на основании модели, описанной в п. 19 кривая А соответствует результатам, в которых этой поправкой полностью пренебрегают. Истинные значения, вероятно, располагаются между этими кривыми. Наинизшая температура в этом случае составляла 0,0014° К + 10%. [c.533]

Истинное значение q = во (Тп — Го) отличается от рассчитанного по (2.9) из-за неравенства и Т . Температуры Tl и T a близки к Т , поэтому [c.30]

Таким образом, для того, чтобы определить теплопроводность исследуемого материала X, необходимо измерить в стационарном режиме тепловой поток Q, проходящий через исследуемый образец, и температуры его изотермических поверхностей. Уравнение (11.2) описывает распределение температуры в твердых телах, а также в жидкостях и газах при отсутствии других (кроме теплопроводности) способов переноса теплоты. В случае зависимости теплопроводности от температуры уравнением (11.2) можно пользоваться при условии, что в исследуемом образце будет иметь место небольшой перепад температур. В этом случае полученные средние значения теплопроводности будут близки к его истинным значениям. [c.184]

Приведенные примеры говорят о том, что при поверхностном кипении паровая фаза может сравнительно долго находиться в переохлажденном ядре потока, полностью не конденсируясь. Следовательно, когда двухфазный пристенный слой достаточно развит,, ,ие вся теплота, подводимая к потоку, идет на подогрев жидкости часть ее расходуется на образование пара. В этих условиях возникают значительные трудности при определении истинной среднемассовой температуры жидкости в данном сечении трубы а также ИСТИННОГО значения паросодержания ф. При определенных соотношениях между режимными параметрами расчет среднемассовой температуры жидкости по уравнению (9.1) приводит к завы- Шенным значениям . [c.256]

Теоретический расчет истинных значений температуры потока и стенки трубы, паросодержания или коэффициента теплоотдачи в зоне ухудшенного теплообмена весьма сложен. Несмотря на то, что в последние годы появились работы, в которых сделаны до- [c.334]

Исследования проводились в интервале температур 15—80 °С. Причем с целью повышения точности за истинное значение контролируемого параметра бралось среднеарифметическое значение его из измерений при нагревании и охлаждении пробы. [c.129]

Уравнение (21) решается методом конечных разностей относительно температуры. Определенные таким образом значения температуры подставляются в уравнение (20). В каждой точке следующего за входом сечения, с учетом истинного значения температуры, а сле- [c.105]

Подсчет величин удельного теплового потока q и коэффициента теплоотдачи а был выполнен но известным формулам теплопередачи, причем с целью уменьшения погрешности для расчета использовались измеренные разности температур. Вычисленное таким путем предварительное значение коэффициента теплоотдачи а затем корректировалось па величину растечек тепла от шейки опытного элемента в стенку донышка. Было найдено, что истинное значение коэффициента теплоотдачи а может быть определено из соотношения [c.249]

Итак, при адиабатном течении с трением связь между температурой и удельным объемом описывается дифференциальным уравнением с отделяющимися переменными. Однако структура подынтегральной функции, содержащей температуру, такова, что даже в той области изменений состояния, где допустима замена истинных значений теплоемкости средней постоянной величиной, уравнение (7-9) не поддается интегрированию в конечном виде. [c.218]

Поместив термометр А в первую точку, а В — во вторую, отсчитаем по шкалам термометров температуры t l и t z. Эти температуры можно выразить через их истинные значения и ошибки [c.48]

Подчеркнем, что сами истинные значения а частиц в псевдоожиженном слое, конечно, не могут быть использованы в инженерных расчетах, так как различны и неизвестны поля температур около отдельных частиц. Но представление о истинных коэффициентах теплообмена и порядке величины их принципиально важно для приведения в систему всех достоверных опытных данных по меж-фазовому обмену и устранения кажущихся противоречий и аномалий . [c.54]

Подчеркнем, что эта формула является совершенно точной, если в нее подставляется истинное значение возмущенной температуры Г (г). [c.50]

Для кипения с недогревом пз-за отсутствия данных о профилях скорости и концентрации, профиле температуры и начальной точке парообразования можно дать лишь временные рекомендации, которые позволяют достаточно хорошо рассчитывать истинные значения объемного паросодержания. Эти рекомендации будут приведены ниже. [c.86]

Втулки следует запрессовывать с большим расчетным натягом, поскольку истинное значение натяга намного меньше, из-за значительной деформируемости этих материалов, особенно при повышенной температуре. [c.92]

Внутренний диаметр этой вставки равен внутреннему диаметру экранной трубы. Вставки изготовляются из цельного куска металла той же марки стали, из которой изготовлены экранные трубы. Каналы для термопар выполнены сверлеными, их длина равна 40 — 45 мм при диаметре 2,5—2,8 мм. Расстояние оси канала от наружной поверхности вставки не превышает 2,5—3,0 мм. Температурное поле в теле такой вставки отличается от температурного поля экранной трубы, в связи с чем измеренную температуру металла следует пересчитать, чтобы получить истинное значение температуры металла экранной трубы. Для прикидочных расчетов при проведении такого пе]] счета учитывают только различие в наружных диаметрах экранной трубы и температурной вставки. Более подробные данные о погрешностях таких вставок и методике пересчета температуры металла приводятся ниже. [c.104]

Это соотношение связывает истинное значение производной (dT/dp)i, где Т — температура по термодинамической шкале, с экспериментально измеренной величиной дроссель-эффекта a =(dT /dp)i понятно, что в этих экспериментах температура измеряется с помощью термометров, градуированных по практической шкале. [c.247]

Находим истинные значения температур для нагреваемой поверхности, средней точки и охлаждаемой поверхности стенки в соответствии с временем теплового воздействия по зависимости [c.178]

Определяем истинное значение среднеинтегральной температуры по формуле [c.179]

Находим истинные значения температуры для зада [c.183]

Таким образом, можно рассчитать излучение неоднородного светящегося пламени по измеренным значениям яркостной и цветовой температур или по значениям яркостной температуры и температуры обращения. Истинное значение энергии излучения принимается равным [c.239]

Таким образом, можно констатировать, что истинные значения коэффициентов теплоотдачи при пленочной конденсации пара оказываются больше вычисленных по формуле Нуссельта. При этом расхождение тем больше, чем больше высота трубы и разность температур пар — стенка, т. е. чем больше количество конденсата, выпадающего на поверхности охлаждения. [c.28]

Обозначим через истинное значение температуры в точке стержня х= Ш в момент х=М, т. е. в узле, отмеченном на рис. 2-7 символом I, к. [c.86]

Поскольку потенциалы граничных точек моделей уже не соответствуют истинным значениям температур в этих точках, то применение устройств, описанных выше (см. рис. 56, 57), оказывается невозможным. [c.152]

Кроме приведенных значений температуры tu /2 и i 3 различают температуру истинно жидкого состояния /о, называемую к р и-тической, под которой понимают температуру, выше которой шлак подчиняется законам течения истинной жидкости (отсутствует твердая фаза). Температуру истинно жидкого состояния характеризует точка а расхождения кривых вязкости, снятых при нагреве и охлаждении шлака (рис. 2-3). Расхождение кривых указывает на начало кристаллизации шлака и потерю его текучести. [c.25]

Рассмотрим влияние основных режимных факторов на параметры п и Пц. При расчете этих параметров эффективная концентрация примесей в пристенном слое принималась равной растворимости по температуре насыщения, а не по температуре степки. Это вносит незначительную погрешность в истинные значения характеристик массообмена, но дает некоторый запас для практических расчетов. Результаты расчетов представлены ниже на рис. 5.8—5.13 в зависимости от массового паросодержания х. [c.209]

Коэффициенты теплопроводности абсолютно сухих тел одинаковой пористости отличаются друг от друга весьма незначительно. Во влажных телах теплообмен всегда сопровождается массообме-ном. При этом возникает градиент переноса вещества, который зависит от температуры, н поэтому экспериментальные значения коэффициентов X соответствуют эквивалентным, а не истинным значениям коэффициентов теплопроводности. [c.517]

Мы не можем с полной уверенностью утверждать, что проиорциопаль-ность теплоемкости кубу температуры и выражение (12.3) не являются только грубым приближением к истинному значению теплоемкости для всех сверхпроводников. Кеезом и ван-Лср, исследуя олово, получили систематические отклонения от этой зависимости. Характер изменений этих отклонений с температурой можно видеть из фиг. 18. Несмотря на большой разброс точек, нетрудно видеть, что суш ествуют систематические отклопепия. После второй мировой войны, когда начали широко применяться термометры сопротивления, было проведено значительное число точных H3MepoHnii теплоемкости. [c.633]

Хотя обнаруженные Пелламом н Скоттом рост скорости и.,, казалось, подтверждал теорию Ландау, уже наблюдения Аткинса и Осборна при самых низких температурах дали значение и , слегка превышающее предсказанную Ландау величину Bi/ /3. Это расхождение еще более увеличилось после работы де-Клерка, Хадсона и Пеллама, показавшей, что предсказанная Ландау величина отличается от найденной ими величины по меньшей мере на 40 о. Ряд авторов пришел, однако, к выводу, что причина такого расхождения обусловлена, по-видимому, но недостатками теории Ландау, а тем, что измерения ниже 1° К могут вовсе не соответствовать истинной скорости второго звука. В качестве возможной причины завышения измеряемых во- [c.852]

Таб. ица 10.8. Температурный коэффициент линейного расширения сталей. Приведены значения среднего ТКЛР а, 10-8 К" , в интервале от 300 К до указанной температуры или значения истинного ТКЛР а, 10- К -Марки сталей расположены в порядке увеличения содержания легирующих добавок [c.238]

Таким образом, тепловой поток при линейной зависимости коэффициента теплопроводности материала стенки от температуры можно определять по гем же уравнениям, которые были получены при X = onst, (15.8), (15.12), (15.16), только в эти выражения нужно подставлять истинное значение X при средней арифметической температуре процесса [c.224]

Поскольку энтальпию смеси в изотермическом процессе насыщения можно принимать величиной неизменной, формула (13.26) позволяет одной и той же точкой на диаграмме определять энтальпию смеси при различных давлениях. При этом следует иметь в виду, что нанесенные на диаграмме изобарь отвечают не истинным давлениям смеси, а давлениям насьщения р . Истинное значение давления ненасыщенного газа вычисляют по формуле (13.27), а температуру, паросодержание и энтальпию определяют непосредственно по диаграмме. [c.194]

В зоне ухудшенного теплообмена термодинамическое межфазо-вое равновесие нарушается, так как теплота, подводимая к потоку, расходуется здесь не только на испарение капель жидкости, но и на перегрев части пара. В зависимости от значений режимных параметров (рш, р, q) соотношение между количествами теплоты, идущими на перегрев пара и на испарение жидкости, может меняться в широких пределах. Поэтому в этих условиях расчет па-росодержання х по уравнению теплового баланса без учета теплоты, затраченной на перегрев пара, не дает истинного значения х, а коэффициенты теплоотдачи, определенные по равновесной температуре насыщения, могз т оказаться много меньше их значений, вычисленных для эквивалентного массового расхода чистого пара. [c.332]

Применение стандартной методики может приводить к значительным погрешностям из-за особенностей строения покрытий и их малой толщины [9, 15, 116]. С. С. Бартенев предложил уточненную методику, представляющую собой разновидность метода гидростатического взвешивания [15, 124]. Вместо капроновой нити, вес которой не учитывается в рассмотренной выше методике, автор использует тонкую проволоку. Максимальный диаметр этой проволоки находится по формуле, учитывающей вес покрытия и применяемую жидкость. Для удаления адсорбированной влаги образцы сушатся в течение 5—8 ч при температуре 120—150°С и после остывания взвешиваются на аналитических весах с точностью 0,0001 г. Вакуумная пропитка покрытия производится в специальном приборе по методике, позволяющей оценивать потерю вещества при вакуумировании и пропитке. Для определения истинных значений т.1 рекомендуется определять массу пропитанного образца (после пропитки в жидкости),несколько раз через определенные промежутки времени с последующим построением зависимости полученных величин от времени и экстрапо- [c.79]

Рис. 5.19. Номограмма для определения отклонения A Xf угла ввода от истинного значения в зависимости от температуры контроля

Деформация Бм из-за существенного градиента может значительно отличаться от действительной величины. К примеру, погрешность определения деформаций при линеаризации температурных кривых может составить 30—60% в сравнении с расчетом по действительной кривой раапределения температуры и в 2—3 раза превышать истинное значение, что и вызывает завышение долговечности в 5—10 раз. Это определяется известной локализацией пластической деформации в наиболее нагретом объеме образца из-за термического удлинения переходных частей, а также влияния цикличности процесса упругопластического деформирования и релаксационных процессов, протекающих в области высоких температур. Те же недостатки свойственны и расчетному методу, предусматривающему разбиение рабочей [c.30]

Вязкость разрушения. При испытаниях вязкости разрушения основного материала и сварных соединений при комнатной температуре и 77 К наблюдалось пластичное разрушение по типу отрыва без каких-либо признаков нестабильного разрушения. При проведении на диаграмме нагрузка — раскрытие трещины линии, наклон которой на 5 % меньше, чем наклон линейной части диаграммы, признаков роста трещины не обнаружено, и истинные значения критического коэффициента интенсивности напряжений Ki определить было невозможно. Оба материала настолько вязки, что просто не хватает толщины образца для того, чтобы накопленная упругая энергия могла вызвать даже незначительное увеличение роста трещины. Проведенные ранее исследования плит сплава 5083-0 и сварных соединений, выполненных с присадкой проволоки сплава 5183, [7] показали, что при испытаниях изгибом надрезанных образцов размером 203X203 мм толщины образца недостаточно для обеспечения условий плоской деформации в материале. Было установлено, что такие условия обеспечиваются на образцах толщиной 305 и шириной 610 мм. [c.114]

При проведении калориметрического эксперимента особенно тщательно должно быть продумано измерение разности температур ti— t исследуемого вещества на выходе из калориметра и на входе в его. Трудность здесь обусловлена тем, что теплоемкость реальных веществ сильно изменяется с изменением температуры (рис. 1-26) я экспериментальные значения Ср, полученные яри значительном изменении температу ры вещества в калориметре, будут отличаться от истинных значений Ср. Поэтому при точных. измерениях теплоемкости опыты проводятся при повышении темиературы на. несколько градусов, а в области пиков теплоемкости — всего лишь яа несколько десятых градуса. Произвести же точное измерение такой малой разности температур довольно трудно, так как ts этом случае сказываются и малейшая нестабильность материала термопары и паразитные э. д. с., вызванные его еоднородностью. [c.237]

Теперь решим эту же задачу методом теории возмуш,ений, отправляясь от нулевого приближения для температуры (2.110), соответствуюш,ей допущению Х= onst. Будем считать возмущением отклонение истинного значения коэффициента теплопроводности Л (г) в каждой точке цилиндрического твэла от постоянного значения Я, т. е. [c.62]

Иногда, при обработке экспериментальных данных, интервал, в котором находится истинное значение измеряемой величины, определяется исходя только из класса точности прибора. Например, если вторичный прибор со шкалой О—вОО С имеет класс точности 0,5, то возможные значения температуры, исходя из приведенного вяше, лежат в диапазоне 4°С, а наиболее вероятным значением считается измеренное значение. Такое заключение о точности измерения не содержит достаточно информации и само по себе мало эффективно и может привести к противоречивым результатам, ибо оно не учитывает вероятности того, что действительная температура может лежать вне этого диапазона. [c.28]

Важно не только рассчитать указанные величины, но и определить их отклонение от истинных значений для интересующего нас диапазона темпфатур и давлений. Как уже отмечалось ранее, для систем кондиционирования можно ограничиться диапазоном температур окружающего воздуха от минус 50 до 50°С. При тепловой обработке воздуха в апп атах систем кондиционирования воздуха (СЗСВ) предельные значения обьршо равны при охлаждении - не ниже 0°С и при нагревании - не выше 50°С. Поэтому указанный вьш1е диапазон температур является достаточным. [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...