Многократное кулоновское рассеяни

Если заряженная частица движется в плотной (конденсированной) среде, то, проходя мимо различных ядер этой среды в пределах р рмакс> она будет рассеиваться каждым из них на некоторый угол 6, среднее значение которого тем больше, чем меньше масса движущейся частицы (при данных z и v частиц). Этот процесс последовательных рассеяний частицы ядрами, мимо которых она движется, называется процессом многократного кулоновского рассеяния. Разумеется, проследить за всеми деталями этого процесса экспериментально невозможно. Однако можно измерить некоторое результирующее отклонение от первоначального направления частицы (угол многократного рассеяния), которое она приобретает, пройдя в среде заданный путь х, т. е. испытав некоторое определенное количество п актов рассеяния. Из предыдущего ясно, что угол многократного рассеяния тем больше, чем меньше (при прочих равных условиях) масса частицы. Так, например, след медленного электрона в фотоэмульсии из-за многократного рассеяния имеет существенно извилистый характер, в то время как след протона такой же скорости практически прямолинеен и для обнаружения эффекта многократного рассеяния нужны специальные очень точные измерения. Сильная зависимость величины угла многократного рассеяния от массы частицы может быть использована для ее определения. Для получения соответствующей формулы рассмотрим процесс многократного рассеяния более детально. [c.229]

При движении в плотной среде заряженная частица испытывает серию последовательных актов упругого рассеяния на ядрах, расположенных вблизи траектории движения (многократное кулоновское рассеяние). В результате этого процесса частица в среднем отклоняется от первоначального направления [c.254]

Описанное явление объясняется многократным кулоновским рассеянием, испытываемым заряженной частицей при ее прохождении через вещество. При каждом акте рассеяния заряженная частица несколько изменяет направление своего движения, так что для достаточно большого пробега суммарное отклонение [c.562]

Описанное явление объясняется многократным кулоновским рассеянием, испытываемым заряженной частицей при ее прохождении через вещество. При каждом акте рассеяния заряженная частица несколько изменяет направление своего движения, так что для достаточно большого пробега суммарное отклонение от первоначального направления может оказаться довольно значительным. В т. I, 22 было показано, что средний угол отклонения а (в градусах) при многократном рассеянии в эмульсии равен [c.131]

Масштабный закон 276 Мезонная теория 9, 13, 18 Мезонное облако 10, 13, 17 Мезонный заряд 13 Многократное кулоновское рассеяние 131 Монте-Карло метод 211 Мю ( х)-мезоатом 116, 117 Мю ( х)-мезоны (см. мюоны) Мюонные нейтрино и антинейтрино 252, 113 [c.334]

В процессе развития электромагнитного ливня его поперечные размеры растут вследствие многократного (кулоновского) рассеяния электронов в веществе. [c.32]

Мюоны высоких энергий идентифицируют но их способности проникать через толстые слои вещества, в которых все адроны (а тем более электроны) поглощаются. В этих поглотителях траектории мюонов искажаются вследствие многократного кулоновского рассеяния. Это ограничивает точность измерения эффективной массы мюонных нар, определяемой импульсами мюонов и углом между ними. [c.149]

Как уже отмечалось, в толстых мишенях необходимо учитывать кулоновское рассеяние тормозящихся электронов, которое приводит к изменению углового распределения тормозного излучения. Для больших энергий электронов и тонких мишеней (толщина мишени, при которой многократное упругое рассеяние электрона несущественно) тормозное излучение испускается главным образом вперед в конус с половинным углом, равным [c.233]

М. высокой энергии тормозятся в веществе за счёт эл.-магн. взаимодействия с электронами и ядрами вещества. До энергий 10 —10 аВ М. теряют энергию в осн. на ионизацию атомов среды [прибл. 2МэВ/(г/си ) вещества, напр. 1,5 ГэВ на 1ум пути, проходимого в железе], Ср. пробег М, в этой-областн растёт пропорционально их энергии, а их угл. отклонение определяется многократным кулоновским рассеянием на ядрах вещества. Т. к. т , вероятность потери энергии М. в результате тормозного излучения или рождения пар е+е значительно меньше, чем для электронов (указанные процессы, а также расщепление атомных ядер начинают играть доминирующую роль при анергиях М. выше 10 эВ, ограничивая дальнейший линейный рост длины пробега М. в веществе с увеличением энергии). Эти факторы вместе с отсутствием у М. сильного взаимодействия обусловливают высокую проникающую способность М. как по сравнению с адронами, так и по сравнению с электронами и у-квантами. В результате М. космич. лучей не только легко проникают через атмосферу Земли,, но и углубляются в грунт на значит, расстояния (в зависимости от их энергии). В подземных экспериментах М. космических лучей с энергией больше lOi эВ регистрируются на глубине неск. км. [c.233]

При движении в жидкости частица испытывает многократное кулоновское рассеяние и торможение (потери анергии на ионизацию), что искажает её траекторию (при больших анергиях, когда > 1, ионизац. потерями можно пренебречь). Ошибка в определении импульса из-за кулоновского рассеяния гем больше, чем меньше радиац. длина х [c.178]

Многократное кулоновское рассеяние приводит к искривлению траектории заряж. частиц тем больше, чем меньше Хд (см. Пузырьковая камера, Ядеркая фотографическая эмульсия). [c.200]

Здесь щ — число атомов сорта в 1 см , 2,- — заряд ядра, Го — радиус электрона, а = 1/137 (хр выражево в см). С помощью Р. е. д. мн. сложные процессы — тормозное излучение, образование пар, кулоновское многократное рассеяние — записываются в простой форме. Напр,, тормозное излучение электронов в поле ядер не зависит от энергии е электрона [c.200]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...