Дельта амплитуды

Функция дельта амплитуды z = dn(u, к) определяется так [c.154]

СП(и)- эллиптический косинус. с1п(и)- дельта амплитуды. [c.4]

Дельта амплитуды 185 Динама 136 Динамика 16 Диссипация неполная 279 [c.563]

Через нее определяются синус, косинус и дельта амплитуды [c.147]

При оценке характеристик выявленных дефектов для повышения точности измерения условной высоты и ширины дефектов, угла их индикации, амплитуд сигналов волн, дифрагированных на дефекте (дельта-метод), применяют приспособления треть-е й группы. [c.195]

Wу, W2—компоненты амплитуды вектора реакции в декартовой системе координат х , Dj, — координаты у-й точки (/ = 1, 2,., а,, tt2 — безразмерные функции а, р — безразмерные параметры для балки с демпфированием 12 ( ) — динамическая податливость связи между точками 1 и 2 А (- ) — дельта-функция Дирака йят — символы Кронекера I Д I — определитель [c.13]

Как следует из соотношения (8.12), средняя волна распространяется от источника возбуждения без дисперсии , а вторые моменты комплексной амплитуды (8.13) содержат экспоненциально убывающий множитель ехр (—ах), характеризующий затухание, обусловленное флуктуациями скорости. Если интенсивность s случайной дельта-коррелированной функции v (х) = I (х) стремится к нулю, то средний квадрат амплитуды совпадает с квадратом среднего значения ( ) , так как а О, а р -> 2ko. [c.229]

Полученные выводы можно кратко сформулировать, пользуясь понятием дельта-функции Дирака. Если источники Si и S2 когерентны, то распределение амплитуды в плоскости л дается сверткой функции амплитуды дифракционной картины, создаваемой объективом О, с двумя дельта-функциями, соответствующими двум геометрическим изображениям Si и Si Если же источники Si и S2 некогерентны, то распределение интенсивности в плоскости л представляет собой свертку функции интенсивности дифракционной картины, создаваемой объективом О, с теми же дельта-функциями. [c.15]

Дельта-способ (способ 4) применяют в том случае, если приемник продольных волн расположен над дефектом (при контроле сварных соединений - над выпуклостью сварного шва, которую обычно защищают). Для плоскостного дефекта амплитуда эхо-сигналов продольной волны, принятой непосредственно после дифракции на дефекте, больше, чем волны, отраженной после дифракции от дна изделия. [c.248]

Вернемся к схеме рис. 3.5.2 и составим выражение для функции к(х,у). Как видно из рисунка, эта функция образуется двумя компонентами полем опорного источника и полем, прошедшим пленку с изображением объекта. Так как мы рассматриваем опорный источник в виде идеальной точки, обозначим его поле с помощью двумерной дельта- функции Дирака с амплитудой волны 4 , т.е. [c.162]

Ф = ат X (она не является Э. ф.) через нее sn X выражается так sn х = sin qi = = sin am X, и потому наз. синусом амплитуды. Две другие Э. ф. Яко-амплитуды и дельта [c.530]

Пренебрежение размазыванием формально означает переход к пределу при а->0 во внутреннем интеграле в (26.30). Однако при этом предельном переходе множитель в квадратных скобках в подынтегральной функции превращается в дельта-функцию 6 (у — У1)б(г — и ч]) оказывается чисто мнимым, т. е. мы теряем флюктуации амплитуды. Чтобы их учесть, надо сохранить следующий член разложения по степеням а. [c.558]

В слабо диспергирующей среде х (т) — почти дельта-функция, т. е. за характерное время запаздывания амплитуда поля меняется мало. В соответствии с этим амплитуду поля можно разложить в [c.100]

Например, если на экран, нормально к нему, падает плоская волна единичной амплитуды, угловой спектр которой F (кх, ку) = = б(кх)б(ку) (где б (А ) — дельта-функция), то [c.252]

Функция дельта амплитуды имеет период 2К к) по и. Функции ф = am ц, Z = sn u, к), z = n u, к), z = dn(ii, к) аналитичны ()Т 1осительно к и при к О стремятся соответственно к функциям ф = U, Z = sin и, z = os и, Z = 1. [c.154]

Так как sin p и os< имеют период 2тг по ср, то согласно (13) и (15), эллиптические синус и косинус имеют по и период, равный 4К к). Функция дельта амплитуды z = dn(i/, к) определяется так [c.185]

Функция дельта амплитуды имеет период 2К к) по и. Функции (р = аппи, Z = sn u, к), Z = сп(и, к), Z = dn(u, к) анали-тичны относительно к и при к О стремятся соответственно к функциям (р = и, Z = sinu, Z = OS и, z = 1. [c.186]

Методы прохождения и отражения звука отличаются также по регистрируемому параметру по амплитуде сигнала (теневой и дельта-методы), по амплитуде и фазе волны (акустическая голография в теневом и эхо-методах, некоторые варианты велосимме-трического метода), амплитуде и времени прохождения импульса (остальные методы). [c.202]

Кф.п= UilUi (дельта-методика A с 129638 СССР Амплитуда поперечных волн, отраженных от дефекта к нижней поверхности и принятых приемником П1, —Ut, дБ амплитуда трансфор- Сф.п = 4. .. 7 дБ Объемный Л1П1 П2 [c.255]

Кривая А несимметрична, причем особенно значительно нарущение симметрии относительно вертикальной оси. Максимальное и минимальное отклонения системы при ее движении по предельному циклу равны соответственно 0,06 и 0,05 см. Таким образом, центр колебаний несколько смещен в направлении оси у и полуразмах колебаний составляет 0,055 см. Наибольшее значение v = 0,055 см, и максимальная скорость Ищах = vp = = 100-0,055 = 5,5 см/с. Эти результаты удовлетворительно согласуются с решением (VI.6), согласно которому амплитуда автоколебаний а = 0,064 см и максимальная скорость ufflax = а.р = 6,4 см/с, В данном случае более точными следует считать результаты графо-аналитического решения при помощи дельта-метода во всяком случае, оно свободно от произвольного предположения о гармоническом характере процесса, которое было принято в аналитическом решении энергетическим методом. [c.294]

Используя понятие дельта-функции, говорят, что сиеклы представляют собой результат свертки амплитуды дифрак-и.ионной картины, формируемой объективом О, со всеми дельта-функциями, соответствующими геометрическим изображениям S(, S2, S3 и т, д. источников Si, S2, S3 и т. д. Если же источники некогерентны, то берется такая же свертка интенсивности дифракционной картины. [c.16]

Оказалось, что дельта-метод менее чувствителен к азимутальной ориентации дефекта, чем прозвучивание одним ПЭП. Так, для несплавлений высотой 2 и И мм соотношение амплитуд сигналов при прозвучивании по схеме на рис. 7.3, ж ортогонально плоскости дефекта Ло и под азимутальным углом 6=10 и 15° (Лю и Л15). В случае обратного отражения поперечных волн к излучающему наклонному ПЭП составляет Лю/Ло= = 12,25 дБ Л15/Ло=20,5 дБ. В то же время для дифрагированной продольной волны вверх, принятой прямым ПЭП, эти соотношения соответственно составляют 6,25 и 9,77 дБ, а для переотраженной от дна дифрагированной продольной волны соответственно 5 и 13 дБ. [c.256]

Следовательно, амплитуда дифрагированного излучения представляется набором дельта-функций, расположенных на оси и (в обратном пространстве) с интервалом а , причем каждая дельтафункция обладает весом Р,,, равным соответствующему фурье-коэффициеиту в выражении (2.50). Полученный результат и следующие из него выводы во многих случаях лежат в основе последующего рассмотрения дифракции рентгеновских лучей и электронов на кристаллах.[3 [c.54]

Следовательно, модуль амплитуды ( д/ ) подчиняется в данном случае преимущественно уссовому распределению относительно центра однако для малых гауссово распределение несколько нарушено, ибо W = О для Ж 0. Мы можем заключить, что величина 1п2 р носит характер полуширины распределения, так что при возрастающем р распределение принимает вид дельта-функции, а именно функции 8(1 — 1), где 7 есть средняя интенсивность. Это свидетельствует о том, что при достаточном превышении порога представленная в разд. 1.31 суперпозици-онная модель [ср. уравнение (1.31-25в) и фиг. 19] служит пригодным описанием для излучения реального лазера. Для значений р = —3 0 - -3 распределения показаны на фиг. 66. [c.456]

Символ б, или дельта-оператор, означает малые произвольные изменения зависимой переменной А при фиксированных значениях независимой переменной х. Как видно из рис. 6.3, в заданной точке XI величина бД есть амплитуда В —А. Отличие дельта-оператора б от оператора дифференциального исчисления йу заключается в том, что последний связывает йхсйу. Иными словами, йу характеризует расстояние по вертикали между точками данной кривой, находящимися на расстоянии с1х. Важным свойством оператора дельта, используемого при построении вариационных соотношений, является коммутативность по отношению к операциям дифференцирования и интегрирования, т. е. [c.162]

Для описания сосредоточенной силы можно представить ее как распределенную силу с плотностью, описьшаемой дельта-функщ ей. Однако при этом не всегда ясно, как правильно записать постоянные множители. Поэтому будем считать, что сила равномерно распределена по небольшому сегменту вблизи полюса с центральным углом 2Д0, т. е. f =Р/ AS, где F амплитуда сосредоточенной силы,Д5 = 2т (1 oos А/в) -па X X sin Д0 площадь сегмента, причем Д0 1. Учитывая осевую симметрию, из выражения (5.61) получим [c.253]

Наибольшую трудность д 1л разработчика представляют пульсации, < юрма которых близка к дельта-функ-ции Днрака Практически это проявляется в увеличении амплитуды гармоник, отличных от основной, прн уменьшении времени переключения регулирующего элемента увеличивается уровень высокочастотных пульсаций. [c.105]

Если в качестве входного использовать синусоидальный сигнал X (t) = X sin 2nft (где X — амплитуда, f — частота), то отношение сигнал/шум квантования линейного дельта-модулятора определяется по формуле [c.19]

В области использования дифракционных волн для обнаружения и оценки дефектов появились дельта-метод, варианты которого еще прорабатываются, зеркальный эхометод, дифракционно-временной метод измерения размеров. Можно ожидать разработки новых методов контроля, поскольку в теории дифракции упругих волн на дефектах еще много неясных вопросов. Отсутствует статистика, позволяющая оценить амплитуду дифракционных волн от реальных трещин (например, через эквивалентные диаметры), не вполне ясна картина распределения дифракционного поля с учетом трансформации волн на краю дефекта, распространения вдоль его поверхности рэлеевских и головных волн, не оценена погрешность определения края дефекта по максимуму отражения. Сочетание нескольких методов открывает широкие возможности в преодолении свойственных им недостатков, получении новой полезной информации. На это указывает появление эхосквозного, эхозеркального методов. Можно ожидать появления методов, использующих сочетание прохождения или отражения импульсов с колебанием части объекта. [c.265]

Смотреть страницы где упоминается термин Дельта амплитуды : [c.409] [c.610] [c.69] [c.358] [c.363] [c.57] [c.88] [c.215] [c.643] [c.193] [c.37] [c.281] [c.492] [c.51] [c.68] [c.375] [c.55] [c.29] [c.240] [c.295] [c.193] [c.366]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...