Обтекание тел вращения поперечное

Обтекание тел вращения поперечное 296, 299 [c.733]

Поперечное обтекание тел вращения [c.296]

Наряду с продольным обтеканием тел вращения представляет интерес и поперечное обтекание, перпендикулярное (рис. 132, б) к оси симметрии тела. Из сложения этих двух потоков можно получить обтекание тела вращения под любым углом атаки. Изложим решение задачи о поперечном обтекании тела вращения. [c.296]

ПОПЕРЕЧНОЕ ОБТЕКАНИЕ ТЕЛ ВРАЩЕНИЯ [c.297]

Решение задачи о продольном и поперечном обтекании тела вращения приводит, как это видно из содержания настоящего и предыдущего параграфов, к необходимости проведения в каждом отдельном случае трудоемких вычислений. Эти вычисления могут быть облегчены применением приближенных методов, использование которых ограничено лишь случаем обтекания тел большого удлинения с отношением длины к максимальной толщине порядка 8—12 (см. 76 четвертого издания настоящего курса). При современной машинной технике вычислений такого рода приближенные методы в значительной мере теряют свое значение. [c.299]

Аналогично, пользуясь выражением потенциала диполя (8), можно составить и потенциал ср поперечного обтекания тела вращения, складывая потен- [c.299]

Для решения задачи об обтекании тонкого тела вращения, расположенного в набегающем потоке под некоторым малым углом атаки, в полном соответствии с теорией обтекания тел несжимаемой жидкостью ( 66), приходится наряду с продольным рассматривать еще поперечное обтекание тела вращения. [c.331]

Дифференциальное уравнение малых возмущений в однородном сверхзвуковом потоке, направленном перпендикулярно к оси тела вращения (поперечный поток), будет содержать полярный угол е в плоскости Оху. В этом случае уже нельзя откидывать производные по углу е, и уравнение для определения потенциала скоростей возмущений ср в случае поперечного обтекания будет [c.332]

Простейший пример пространственного пристенного пограничного слоя дает продольное осесимметричное обтекание тела вращения. Как и в плоском случае, можно отсчитывать х вдоль контура тела, а у — по нормали к нему (рис. 185) и рассматривать эти координаты как прямолинейные, а радиус-вектор г точки М по отношению к оси тела с достаточным приближением считать совпадающим с радиусом поперечной кривизны тела Го (а ) в соответствующем нормальном к оси тела его сечении. При таком подходе основное уравнение пограничного слоя сохранит тот же вид, что и в плоском случае, а уравнение неразрывности примет обычную для продольного осесимметричного движения в цилиндрических координатах форму [c.492]

ПОПЕРЕЧНОЕ ОБТЕКАНИЕ ТЕЛА ВРАЩЕНИЯ [c.198]

Рассматриваемую задачу можно разбить на две задачи о продольном обтекании тела вращения потоком со скоростью Уг и о поперечном обтекании тела вращения потоком со скоростью Ух на бесконечности. Пусть ф1 — рещение первой задачи, т. е. Ф1 — решение уравнения Дф1 = О, удовлетворяющее условиям [c.200]

Поперечное обтекание тел вращения. Пример эллипсоида вращения [c.425]

Наряду с продольным обтеканием тела вращения, параллельным его оси (рис. 147 а), представляет интерес и поперечное обтекание, перпендикулярное (рис. 147 ( ) к оси симметрии тела. Из сложения этих двух потоков можно получить обтекание тела вращения под любым углом атаки, что весьма существенно. Выясним идею решения задачи о поперечном обтекании тела вращения. [c.425]

Решение задачи о продольном и поперечном обтекании тела вращения приводит, как это видно из содержания настоящего и предыдущего параграфов, к необходимости проведения в каждом отдельном случае трудоемких вычислений. [c.430]

Продольное и поперечное обтекание тел вращения большого удлинения. Приближенные выражения граничных условий. [c.430]

Метод особенностей". Применение непрерывно распределенных источников (стоков) и диполей для решения задачи о продольном и поперечном обтекании тел вращения [c.433]

Аналогично, пользуясь выражением потенциала диполя (22) 61, можно составить и потенциал поперечного обтекания тела вращения, складывая однородное натекание с заданной скоростью на бесконечности с потенциалом скоростей возмущенного движения жидкости от непрерывно распределенных по отрезку — с < г < + с диполей интенсивности т (г ) [c.434]

При рассмотрении установившегося обтекания тел вращения обычно выделяют продольное и поперечное обтекание, наложение которых дает возможность построить течение при любом угле атаки. Несмотря на то, что [c.89]

При. изучении установившегося обтекания тел вращения (рис. 3.20.1) мы ограничимся случаем, когда направление оси тела совпадает с направлением набегающего потока (угол атаки тела равен нулю). Очевидно, что вследствие симметрии течения действующая на тело поперечная (подъемная) сила равна в этом случае нулю. [c.367]

В главе IV рассматривалось линеаризированное обтекание тонкого тела крылового типа (несущих поверхностей). Другой важной задачей является обтекание тонких тел вращения типа снарядов и ракет. Если такие тела имеют достаточно малые поперечные размеры, то исследование задачи обтекания можно вести по теории малых возмущений. Вначале остановимся на осесимметричном обтекании тел вращения. Движение газа будем считать потенциальным. Способ линеаризации уравнений движе- [c.425]

Решение задачи о продольном и поперечном обтекании тела вращения приводит, как это видно из содержания настоящего и предыдущего параграфов, к необходимости проведения в каждом отдельном случае трудоемких вычислений. Эти вычисления могут быть значительно облегчены, если рассматриваемое тело имеет значительное удлинение. [c.382]

Для вычисления коэффициента давления в случае очень тонких тел применяется тот же упрощенный прием, что и в случае продольного обтекания, но основанный на приближенной формуле (79), связывающей плотность распределения моментов диполей и закон изменения площади поперечного сечения тела вращения. [c.332]

Наличие потенциалов продольного и поперечного обтекания позволяет путем простого сложения решений получить обтекание тонкого тела при любом угле атаки а, а затем и вычислить коэффициенты подъемной силы и сопротивления. Опуская вычисления ), укажем лишь, что коэффициент подъемной силы оказывается равным Су = 2а, а к коэффициенту сопротивления в продольном обтекании, который может быть вычислен по (171), от поперечного обтекания присоединяется еще член i = называемый коэффициентом индуктивного сопротивления. Эти результаты, выражающие независимость коэффициентов с,, и j. от формы тела, имеют весьма приближенный характер и не могут конкурировать с более точными теориями, отличающимися от только что изложенной теории Кармана в первую очередь тем, что в них принимается во внимание наличие головной ударной волны на носовой части тела, а в случае тела вращения с заостренным носком — наличие конического присоединенного скачка уплотнения (см. далее 72). [c.332]

Классическая теория ламинарного пограничного слоя не учитывает завихренности внешнего потока, а учитывает только скорость на внешней границе пограничного слоя. Имевшиеся попытки расширения теории Прандтля на этот случай, насколько нам известно, не получили достаточного развития. Разобранный эффект оттеснения линий тока при наличии вихревого взаимодействия может значительно исказиться, особенно вблизи передней затупленной кромки тела. Упомянем еще, что при гиперзвуковом обтекании вязким газом тонких тел вращения, помимо только что указанных эффектов, важен еще эффект поперечной кривизны тела, который в случае потоков малых скоростей проявляется лишь на сильно удлиненных тонких телах. [c.705]

Применение метода особенностей для расчета продольного и поперечного обтеканий тел вращения [c.299]

Изложенный в предыдущих параграфах метод исследования продольного и поперечного обтеканий тел вращения, основанный на непосредственном решении уравнения Лапласа в эллиптических координатах, не является единственным методом решения этой задачи. Первоначально формы обтекаемых тел вращения для дирижаблей определялись наложением однородного, параллельного некоторой оси потока на поток от системы источников (стоков), распределенных вдоль той же оси. Для этой цели применялись вначале дискретные особенности потока — системы источников (стоков) или диполей, а впоследствии — непрерывные йх распределения. [c.299]

Наиболее простым способом решения задачи об обтекании тела вращения с помощью распределенных особенностей является распределение этих особенностей на оси вращения. Такой способ применим для тонких, плавных тел вращения, не имеющих резкого изменения кривизны обвода. Одно из первых в СССР исследований по применению этого метода содержится в работе Б. М. Земского (1938). Л. И. Седов (1940) упростил интегральное уравнение для определения интенсивности распределенных на оси вращения источников и стоков для случая, когда тело очень тонкое и поэтому радиальная координата поверхности тела мала по сравнению с осевой, В 1944 г. Г. И. Майкапар предложил при решении интегрального уравнения для продольного обтекания тела вращения использовать вместо неизвестной функции, дающей распределение источников и стоков, функцию, являющуюся ее интегралом. В работе Н. И. Шарохина (1948) рассматривается продольное и поперечное обтекание тела вращения. В качестве особенностей выбираются распределенные на оси вращения диполи искомое распределение представляется в виде ряда Фурье. [c.90]

Важное значение для общей теории обтекания тел вращения имеют работы, посвященные исследованию произвольного (неустановившегося) движения таких тел. Л. И. Седов (1940) рассмотрел обтекание тела вращения в случае произвольного пространственного движения в покоящейся жидкости. Для этого случая им были даны формулы, выражающие силы и моменты, действующие на тело вращения, через присоединенные моменты инерции. Г. П. Свищев (1940) рассмотрел обтекание тел вращения в случае неустановившегося плоского движения в возмущенной жидкости. (Полученные в этой работе формулы для распределения поперечных нагрузок по длине тела вращения позволили уточнить силы, действующие на корпус дирижабля для ряда режимов, в первую очередь для стоянки на мачте в порывистый ветер.) [c.91]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...