Время запаздывания распределение

При наличии препятствий, отражений и вообще в неоднородных средах сигналы приходят в точку наблюдения многократно отраженными и искаженными по сравнению со своим первоначальным видом. Из-за чрезвычайной сложности машинных и присоединенных конструкций с точки зрения их акустического расчета обычно не удается теоретически определить необходимые времена запаздывания, а иногда это сделать нельзя принципиально. Поэтому для полного анализа акустических сигналов машин необходимо изучение его характеристик в широком диапазоне изменений задержек времени. Все характеристики, относящиеся к двум или нескольким реальным сигналам машин и механизмов (совместные распределения, линии регрессии, коэффициенты корреляции, дисперсии, корреляционные отношения), существенным образом зависят от задержек времени. [c.76]

Детальное изучение распределения основных параметров во времени и по длине трубы позволило более полно, чем в [17], представить механизм возникновения пульсаций. При снижении расхода, например из-за уменьшения перепада давления между коллекторами, с одной стороны, увеличивается длина испарительного участка и время запаздывания прохождения возмущения [c.55]

Отношение Т /Тц указывает на существование приблизительного термодинамического подобия условий гомогенной нуклеации. Для малых объемов большинства исследованных солей и металлов это отношение лежит в пределах от 0,79 до 0,84. Вероятная эффективная частота зародышеобразования Jl в опытах [147] порядка 10 — 10 см -сек . Но сами авторы принимают гораздо более высокое значение 10 [148]. Они считают, что возможны большие времена запаздывания т з в переохлажденных жидкостях. Их анализ основан на подходе Фриша [52] к расчету Т3. Букле [149] принимает такую начальную функцию распределения [c.166]

Как видно из приведенных выражений, характеристическое уравнение системы редукторов, для которых необходимо учитывать время запаздывания, характерно тем, что его левая часть представляет не полином, а трансцендентную функцию от комплексного переменного р, имеющую не конечное, а бесконечное число корней. Исследование устойчивости таких систем (с так называемыми распределенными параметрами) сводится к определению знаков корней характеристического уравнения. Однако аналитические методы в данном случае весьма громоздки и при практическом применении представляют значительные трудности. Наиболее удобным в данном случае является графоаналитический метод исследования устойчивости системы, основанный на частотных представлениях. Формулировка критерия устойчивости в данном случае должна быть следующей. [c.148]

Первый шаг в решении нестационарных задач — выбор метода для определения закономерности изменения нейтронного поля со временем, например, в подкритической или надкритической системе или в критической системе, где источник нейтронов или сечения реакций изменяются со временем. При решении этих задач зачастую необходимо включить в рассмотрение запаздывающие нейтроны, так как времена запаздывания их выходов часто определяют поведение нейтронного поля. Поэтому нестационарное уравнение переноса, выведенное в гл. 1, будет дополнено соответствующим образом для учета распределения источников запаздывающих нейтронов. [c.368]

Упрощения, вытекающие из сделанных предположений (см. пп. 3 и 4), полностью заменяют уравнения количества движения и включают в себя уравнение энергии. При наличии последнего предположения (см. п. 4) не нужно знать характер горения в объеме. И наконец, если время запаздывания постоянно, то можно также игнорировать распределение горения во времени. [c.148]

Если бы оба сечения как так и о<. были пропорциональны 1/г во всем спектре энергий, то изменение энергии нейтронов, генерируемых при делении, не внесло бы никакого изменения в наш анализ. Однако, если бы и обращались в нуль для всех скоростей выше определенной критической скорости v , время, необходимое нейтронам для того, чтобы замедлиться от скорости, с которой они испускаются при делении, до критической скорости, добавлялось бы к времени, в течение которого нейтроны живут в области 1/у до своего поглощения. Исследуем, каким образом это время замедления должно добавляться к среднему времени жизни теплового нейтрона, возвратясь к модели, не учитывающей явления запаздывания части нейтронов. Предположим, что мы знаем распределение числа нейтронов, входящих в область 1 /и , как функцию времени, прошедшего с момента их испускания при делении. Назовем это распределение К (6) и положим, что мы нормировали К (6) к единице, так что [c.114]

Переходная характеристика длинной линии при ступенчатом изменении входного сигнала имеет 5-образную форму, характерную для систем с распределенными параметрами (рис. 10-10). Величина запаздывания может быть значительно больше, чем частное от деления длины линии на скорость звука, так как произведение РС изменяется пропорционально квадрату длины линии. Время, необходимое для достижения 63,2% полного изменения параметра и составляющее примерно РС 2, [c.278]

Положим, что данная система, которая находится в установившемся состоянии — статическом или динамическом равновесии, — подвергается на своих границах изменению в величине давления. Если время выравнивания внутренних давлений в системе невелико, то в ней очень быстро установится иное установившееся распределение давления, свойственное новым граничным условиям. Тогда можно себе представить развитие такой системы непрерывной последовательностью установившихся распределений, следующих без запаздывания непосредственно за изменениями граничных условий. Это есть тот тип математической обработки, который прилагался нами к разнообразным проблемам, подвергавшимся обсуждению во второй части настоящей работы. [c.557]

Теорема запаздывания дает простой способ построения изображений разрывных функций, например функций, определяющих интенсивность нагрузки, распределенной по отдельным участкам балки. В этом последнем случае переменная t обозначает не время, а расстояние (абсциссу) и ее целесообразно заменить буквой х. [c.58]

В момент полной компенсации э. д. с, гальванометра и э. д. с. первой термопары, когда зайчик гальванометра проходит через нулевое положение шкалы, секундомер включается. В момент полной компенсации э. д. с. гальванометра и э. д. с. второй термопары секундомер выключается. В результате получается время запаздывания для одной какой-то температуры. Затем в таком же порядке производятся измерения времени запаздывания для других температур в интервале нагревания от комнатных до температур 900° С. Одновременно с этими измерениями проводится контроль за равномерностью распределения температуры по длине опытного образца и в случае необходимости изменяется мощность, потребляемая верхней и нижней секциями электрического нагревателя печи. Этот контроль осуществляется с помощью потенциометра ППТН-1 и дифференциальных термопар, показывающих отклонение температуры на концах от ее значения на середине опытного образца. [c.107]

В этой формуле 5-й член есть сумма всех сильно связных 5-частичных диаграмм, имеющих одну свободную линию на левом конце. Вклад 5-го члена пропорционален поэтому формула (3.2.18) дает разложение интеграла столкновений по плотности. Интересно провести сравнение диаграммного представления интеграла столкновений с групповым разложением, рассмотренным в разделе 3.1.5. Основное различие между выражениями (3.1.73) - (3.1.75) и формулой (3.2.18) состоит в том, что метод групповых разложений приводит к марковскому интегралу столкновений в то время как в каждом члене диаграммного разложения (3.2.18) имеется запаздывание. Вообще говоря, диаграммное представление интеграла столкновений также можно свести к выражению, локальному во времени. Для этого диаграммная техника должна быть модифицирована таким образом, чтобы функции распределения fiit — т) выражались через функции fi t). Хотя эта версия диаграммной техники фактически эквивалентна групповым разложениям, она позволяет, в принципе, проводить частичное суммирование, что и является наиболее важным преимуществом диаграммных методов [72]. Следует, однако, отметить, что для кинетических уравнений с запаздыванием правила записи математических выражений, соответствующих диаграммам, и процедура суммирования значительно проще. В связи с этим в дальнейшем мы будем пользоваться диаграммным представлением интеграла столкновений в форме (3.2.18). Марковское приближение будет рассматриваться в каждом конкретном случае. [c.192]

Это заключение подтверждается довольно сложным анализом уравнений Каданова-Вейма в нервом приближении по запаздыванию [48, 9, 130, 154]. Кинетическое уравнение, получаемое в этом приближении, сохраняет полную энергию системы с точностью до первой вириальной поправки, в то время как уравнение (6.3.81) сохраняет лишь кинетическую энергию. Другой важный результат (см. [48]) состоит в том, что с учетом эффектов памяти функция Вигнера представляется в виде суммы двух функций одна из них имеет смысл функции распределения квазичастиц, а другая описывает корреляции. [c.60]

Системы автоматического регулирования технологических процессов обычно работают при неиз.менном заданном значении и используют для уменьшения влияния возмущений демпфирующие элементы, представляющие собой большие емкости. Последние в то же время нежелательны для следящих систем, так как замедляют их реакцию иа внешнее воздействие. Одним из основных факторов, с которым приходится сталкиваться при регулировании технологических процессов, является емкостное или транспортное запаздывание. В курсе следящих систем о запаздывании практически не упоминается. В промышленных системах регулирования преобладают недетектирующие звенья первого порядка и звенья с распределенными параметрами. При регулировании [c.12]

Длительность анализа является одной из наиболее важных характеристик, определяющей производительность анализатора. Особенно существен этот параметр при использовании анализаторов в системах управления. Информация с анализаторов рассматриваемого типа принципиально поступает в дискретные моменты времени, и запаздывание, определяемое временами отбора и транспортировки пробы 4р, ее анализом tз и затратами времени на обработку результатов /о, может достигнуть значительных величин (см. раздел 3.5), причем большая часть этого времени приходится на собственно анализ. Поэтому прежде всего стремятся, используя комплекс методических средств, уменьшить время ta (при удовлетворительном разрешении). Это тем более важно, что при малых 4 ta< .T, где Т — постоянная времени процесса по каналу регулируемого параметра) появляется возможность повысить достоверность усреднением результатов нескольких последовательных анализов. В случае таких анализов, как масс-спектрометрический, ускорения анализа можно достичь либо ускорением непрерывной развертки, либо использованием дискретной развертки. В случае хроматографии (в частности, гель-проникающей хроматографии) для снижения (а уменьшают длину и диаметр колонок и частиц сорбента, увеличивают эффективность набивки колонок и скорость потока элюента. Это приводит к необходимости повышения рабочих давлений, но позволяет снизить /а (например, при анализе полимеров на хроматографе ХЖ 1303 длительность /а была снижена примерно вдвое до 45 мин при общем запаздывании по каналу контроля молекулярно-массового распределения полимера 63 мин, что позволило применить квазистати-ческое управление процессом полимеризации [76]). Сокращение длины колонки н повышение скорости газа-носителя при соответствующем подборе сорбента позволили уменьшить при анализе полимеров типа стирола до 1 мин. [c.142]

Один из способов измерения эффекта группировки или антигруппи-эовки — это схема Брауна и Твисса, показанная на рис. 1.4. Излучение, пройдя через светоделитель, попадает на два детектора. Мы можем измерить время задержки между двумя последовательными щелчками этих детекторов. Первый фотон приводит в действие детектор в одном плече схемы, а второй фотон включает детектор в другом плече. Повторяя эксперимент много раз, мы измеряем распределение времён запаздывания. [c.20]

Введение жарового кольца, установленного в цилиндре с малыми зазорами, имеет основной целью резкое уменьшение прорыва газов между цилиндром и поршнем и улучшение теплоотвода в стенки цилиндра из верхнего пояса поршня у днища. Необходимость установки неразрезного жарового кольца повлекла за собой накладку. 2, соединяющую ее гайку 5 и стальное кольцо 5. Отдельная накладка повлекла за собой дальнейшую заботу о жаростойкости ее материала, так как условия теплоотвода от накладки в алюминиевый корпус не совсем благоприятны поэтому накладка сделана из стали. Форма накладки обеспечивает ее прочность. Наличие неразрезного жарового кольца, установленного с малыми зазорами, дает еще одно преимущество, именно точность фаз распределения, которые были бы не совсем четкими, вследствие больших зазоров между поршнем и цилиндром при простой конструкции поршня. Наконец, стальная накладка во время работы принимает высокую температуру и способствует сокрахцению периода запаздывания воспламенения и увеличению плавности процесса сгорания. [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...