Теорема о ускорений (Кориолиса)

Теорема о сложении ускорений (теорема Кориолиса) [c.297]

Третий способ — ускорение точки О) определяем по теореме сложения ускорений (теореме Кориолиса), рассматривая ее абсолютное движение как составное из переносного вращения (вокруг оси г) и относительного вращения (вокруг оси 00 ) тогда [c.488]

Воспользуемся теперь кинематической теоремой Кориолиса о сложении ускорений для точки и представим вектор абсолютного ускорения точки в виде геометрической суммы векторов относительного н переносного ускорений и ускорения Кориолиса [c.231]

Прежде чем рассмотреть общее доказательство теоремы о сложении ускорений (теоремы Кориолиса), мы проследим сложение ускорений на конкретном примере. [c.142]

Пример применения теоремы о распределении ускорений при плоскопараллельном движении. Сравнение с применением теоремы Кориолиса [c.196]

Замечание. К этим же результатам можно прийти непосредственно, исходя из теоремы о сложении ускорений для точки (теоремы Кориолиса), если за начало подвижной системы координат, движущейся поступательно, принять точку твердого тела, совпадающую в данный момент с мгновенным центром вращения. Тогда относительное ускорение точки М определится как ускорение точки в ее движении по окружности и будет складываться из нор- [c.104]

Теорема о сложении ускорений (теорема Кориолиса)......................231 [c.9]

Теорема 2.16.2. (Кориолиса о сложении ускорений). Абсолютное ускорение точки М, участвующей в сложном движении, равно сумме [c.140]

Индекс е указывает, что угловая скорость здесь есть угловая скорость переносного движения, т. е. угловая скорость подвижной системы отсчета. Таким образом, сформулированная выше кинематическая теорема Кориолиса о структуре абсолютного ускорения точки доказана [c.185]

Во многих задачах динамики рассматривается движение материальной точки относительно системы отсчета, движущейся относительно инерциальной системы. Дифференциальные уравнения движения материальной точки относительно таких подвижных, в общем случае неинерциальных, систем отсчета получают из уравнений движения точки относительно инерциальной системы отсчета и кинематической теоремы Кориолиса о сложении ускорений. [c.249]

Теорема Кориолиса о сложении ускорений. Вектор Wa абсолютного ускорения точки М равен [c.213]

Отметим прежде всего, что в аксиомах I, II, IV речь идет о движении — мы всегда подчеркиваем в кинематике, что, говоря о движении, необходимо иметь в виду какую-то вполне определенную систему отсчета. Мы определяем силу как меру механического взаимодействия двух тел — поэтому она не зависит от выбора системы отсчета с другой стороны, из теоремы Кориолиса в кинематике ясно, что ускорение зависит от выбора системы. Следовательно, аксиомы динамики не могут быть справедливыми в любой системе отсчета, [c.13]

Аналитическое доказательство теоремы Кориолиса. Материальная точка движется по траектории, отнесенной к осям 0 Ъ( которые в свою очередь движутся относительно осей Охуг. Составим проекцию на ось Ох полного ускорения в абсолютном движении. Для этого берем формулу, выражающую координату х через S, ij, С [c.143]

Теорема Кориолиса о сложении ускорений [c.40]

Переходим к определению ускорения ползуна О. Движение ползуна рассмотрим вначале как сложное движение, складывающееся из переносного движения вместе с шатуном АВ и относительного дви-исения по шатуну. Тогда ускорение ползуна О согласно теореме Кориолиса равно сумме переносного, относительного ускорений и ускорения Кориолиса [c.451]

Теорема о сложении ускорений (теорема Кориолиса). Для получения абсолютного ускорения точки продифференцируем сначала обе части равенства (6) по временп и воспользуемся формулой (4). Имеем [c.61]

Мы видели, что дифференциальное уравнение (84) относительного движения материальной точки имеет тот же вид, что и дифференциальное уравнение движения точки относительно неподвижной системы отсчета различие между этими уравнениями состоит лишь в том, что в уравнение относительного движения, кроме заданных сил и реакций связей, входят еще переносная и кориолисова силы инерции. С другой стороны, в главе 21 мы видели, что все общие теоремы динамики точки (теорема о количестве движения, теорема о моменте количества движения, теорема о кинетической энергии) являются следствием основного дифференциального уравнения динамики точки, выражающего второй закон Ньютона. Отсюда следует, что все эти обпще теоремы применимы и к относительному движению точки, но понятно, что, применяя эти теоремы к относительному движению, мы должны принять во внимание переносную и кориолисову силы инерции. В частности, при решении задач, относящихся к относительному движению точки, нередко приходится пользоваться теоремой о кинетической энергии. Нри составлении уравнения, выражающего эту теорему в относительном движении, необходимо принять во внимание работу переносной и кориолисовой сил инерции на относительном перемещении точки. Но так как ускорение Кориолиса Н7д всегда перпендикулярно к относительной скорости v , то следовательно, работа кориолисовой силы инерции в относительном движении равна нулю, и эта сила в уравнение теоремы о кинетической энергии не войдет. Поэтому это уравнение в дифференциальной форме будет иметь следующий вид [c.456]

Сложное движение точки и твердого тела (составное движение). Абсолютное и относительное движения гочки переносное движение. Относительная, переносная и абсолютная скорости и относи л ельиое, переносное и абсолютное ускорения точки. Теорема о сложении скоростей. Теорема Кориолиса о сложении ускорений. Модуль и направление кориолисова ускорения. Случай поступательного переносного двпжеппя. [c.7]

Для вычисления абсолютного ускорения точки М воспользуемся теоремой Кориолиса. Точка О] описывает окружность с центром С (рис. 2.16.1) и имеет постоянную линейную скорость fin ost . Поэтому модуль ее ускорения есть il n osi . Перпендикуляр из точки 0 на ось вращения образует с вектором 02 угол, равный [—(тг/2-Ь i )], а с вектором 3 — угол ж-д. Значит, [c.143]

Теорема Кориолиса об ускорении материальной точки в сложном движеиии и формула Ривальса о распределении ускорений в твердом теле дают представление об ускорениях точек в сложном движении. Теорема Кориолиса определяет переход от одной системы координат к другой при нахождении ускорения материальной точки (системы движутся отно-сительпо друг друга). Наиболее важным является во<прос об определении переносного ускорения материальной точки при выборе различных систем отсчета. Переносное движение не зависит от характера агносительного движения материальной точки. [c.6]

Для определения ускорения материальной точки воспользуемся теоремой Кориолиса. Здесь в переносном движении материальная точка М движется по окружности радиуса s с центром в точке О. Определяя переносное ускорение, мы обязаны положить s == onst. Тогда получим две составляющих переносного ускорения [c.47]

Решение. Для оцределения ускорения материальной точки воспользуемся теоремой Кориолиса. За относительное движение примем движение материальной точки М по палочке. Переносное ускорение этой точки можно определить, пользуясь теоремой Ривальса. Примем в качестве полюса точку А. Тогда ускорение полюса /о = 0, а ускорение точки М палочки [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...