Спектр сплошной

Рентгеновское излучение состоит из двух спектров сплошного — белого, используемого для просвечивания металлов, и специального спектра, используемого в других областях техники. [c.299]

Дальнейшие теоретические исследования [5, 6] показали, что в отличие от линеаризованной задачи, имеющей дискретный спектр, в нелинейной задаче при S > S спектр сплошной, и при малых надкритичностях существуют элементарные конвективные ячейки с различной симметрией — валы, прямоугольники, треугольники, гексагоны. [c.373]

Краевая задача (2.8) —(2.10) представляет задачу на собственные числа, где роль собственного числа играет полная энергия элементарной ячейки w. Поэтому решение задачи су- ществует только для вполне определенного множества значений W. Если это множество дискретно, то говорят о дискретном спектре если множество непрерывно, то говорят, что спектр — сплошной. Оператор W — самосопряженный, поэтому для конечной области V собственные числа да образуют действительное счетное множество. Для механики разрушения наибольший интерес представляет состояние с наинизшей энергией Шо в этом состоянии система может находиться сколь угодно долго. Другие стационарные состояния системы, соответствующие большим W, обычно квазистационарны, так как под действием внешних электромагнитных волн система через определенное конечное время с вероятностью, близкой к единице, переходит в более устойчивое состояние с меньшей энергией. Вблизи точки w = Wo на основании соотношения (2.13) нет других возможных стационарных состояний системы. [c.30]

Рис. 135. Поляризационная инвариантность (/) и селективность (2, 5) при обратном отражении на минус первой гармонике пространственного спектра (сплошная линия — штриховая —

Л. 20]. Элемент dS посылает в прилегающее полупространство (в пределах телесного угла 2л) излучение сложного спектрального состава, длины волн которого заполняют без промежутков значительный участок спектра (сплошной спектр). Если из всего излучения выделить часть, распространяющуюся внутри малого телесного угла da , и рассмотреть ту ее долю, которая приходится на узкий спектральный интервал между длинами волн X и Я, мощность dP этой доли можно представить в следующей форме [c.117]

Рентгеновское излучение состоит из двух налагающихся друг на друга спектров сплошного и линейчатого (характеристического). Относительные интенсивности обоих [c.188]

Рентгеновские спектры сплошной и линейчатый 188 [c.1198]

Рис. 12-13. Участок спектра в течеискателе ПТИ-6. Пунктиром дан остаточный спектр, сплошной линией — спектр при напуске воздуха до рабочего давления.

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 в, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 в, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными. [c.528]

Так как свободные электроны обладают непрерывным набором энергий, то фотоны, излучаемые в процессе рекомбинации, образуют сплошной спектр, на который накладывается линейчатый спектр возбужденных атомов, образующихся при ступенчатых переходах. [c.47]

Для сварочных дуг, имеюш,их Те л Г. Ю" К, излучение рекомбинации преобладает над тормозным излучением электронов и имеется преимущественно сплошной спектр с максимумом в области видимого и ультрафиолетового диапазонов (0,3... 1,0 мкм). Спектр сварочной дуги в парах металлов приближается к спектру солнечного излучения с небольшим сдвигом от последнего в сторону длинных волн (рис. 2.15). [c.47]

Сплошной спектр интегрально дает наибольшую часть излучения дуги. Однако интенсивность отдельных линий линейчатого спектра на фоне сплошного спектра гораздо выше. По частоте (длине волны) и интенсивности определенных спектральных линий, излучаемых в разных зонах дугового разряда, можно судить [c.48]

Но так как по мере возрастания в уровни энергии сближаются, то в пределе получается сплошной спектр значений. [c.42]

В этом случае имеется непрерывный (сплошной) спектр сигнала, который представляется спектральной плотностью v(a). Аналогом безразмерного коэффициента здесь является величина s a)da. [c.54]

Под спектром в оптике понимают совокупность частот (дискретную или сплошную) монохроматических колебаний, которыми можно представить свет какого-либо источника. Графически спектр изображают как распределение интенсивности излучения по частотам [c.37]

РЕНТГЕНОВСКИЕ ЛУЧИ СПЛОШНОГО И ДИСКРЕТНОГО СПЕКТРА [c.156]

Рентгеновская трубка. Рентгеновские лучи сплошного спектра. [c.158]

Как показывают опытные данные, рентгеновские лучи сплошного спектра возникают при энергиях электронов, не превышающих некоторой критической величины (обычно при напряжениях на трубке до 20—30 кВ), характерной для данного материала антикатода. Рентгеновские лучи сплошного спектра имеют резкую границу со стороны коротких длин волн, называемую коротковолновой границей сплошного спектра. [c.158]

Рентгеновские лучи дискретного спектра. В случае, когда энергия электрона достигает некоторого критического значения, характерного для материала антикатода, или превышает его, на фоне сплошного спектра возникают интенсивные максимумы с дискретными значениями энергии. Поскольку рентгеновские лучи такого рода зависят от материала антикатода, то они обычно называются характеристическими рентгеновскими лучами. Характеристические рентгеновские лучи обладают отличительными свойствами. [c.159]

Если пользоваться источником света, излучающим всевозможные длины волн (источник сплошного спектра), то, как показывают опыты, в зависимости от свойств среды поглощение происходит в отдельных узких или широких интервалах длин волн, т. е. существуют отдельные полосы поглощения. [c.265]

Через интерферометр, состоящий из двух полупрозрачных (П и П ) и двух непрозрачных зеркал П и Я4) пропускается свет от источника сплошного спектра. Интерференционная картина, полученная в виде горизонтальных полос, с помощью линзы Лз проектируется на щель спектрографа. Спектрограф располагается так, чтобы щель его была направлена перпендикулярно к горизонтально расположенным полосам интерференции. В обе ветви интерферометров вводятся две одинаковые кюветы и Т . В одну из кювет (расположенную внутри вакуумной печи) вводится исследуемый материал, в данном случае пары натрия. Путем нагрева до нужной температуры можно получить пары натрия при необходимом давлении. Вторая кювета откачивается. Если кювета с металлом не нагрета, то из-за отсутствия паров натрия нулевая полоса (полоса, для которой разность хода двух интерферирующих лучей равна нулю) будет прямолинейной и пройдет через середину перпендикулярно расположенной щели спектрографа. Выше и ниже этой легко отличимой от других ахроматической полосы располагаются полосы первого, второго порядков и т. д. Так как расстояние между полосами тем больше, чем больше длина волны, а линии дисперсии интерферометра (линия дисперсии направлена вдоль оси у) и спектрографа (линия дисперсии направлена вдоль оси х) взаимно перпендикулярны, то в результате действия обоих приборов в пло- [c.266]

Направляя на вещество излучение, имеющее сплошной спектр, и анализируя спектральный состав прошедшего через вещество излучения, т. е. изучая спектр поглощения (спектр абсорбции), проводят структурный анализ вещества. Такой метод исследования носит название абсорбционной атомной и молекулярной спектроскопии. [c.282]

Широкое применение нашли ртутные лампы, обладающие свойством создавать как линейчатые, так и сплошные спектры с заметной интенсивностью линий. Ртутная лампа представляет собой баллон из стекла или кварца, наполненный инертным газом (например, аргоном) и парами ртути в малых количествах (несколько миллиграммов). Под действием разряда инертного газа внутри лампы, возникшего при зажигании, возбуждаются пары ртути и наблюдается их свечение. Давление паров ртути внутри лампы высокого давления достигает примерно 700 мм рт. ст. Эти лампы дают в основном яркий линейный спектр в видимой и ультрафиолетовой областях. [c.377]

В ртутных лампах сверхвысокого давления (до 1000 атм) возникает излучение сплошного спектра с максимумами в местах расположения характерных линий (синяя линия кс = 4358 А, фиолетовая линия Хф = 4047 А, ультрафиолетовые линии = 2537 А и 3650 А и т. д.). Ртутные лампы вь[сокого давления создают [c.377]

Широко употребляются также водородные, натриевые лампы и т. д. Излучение водородной лампы создается атомами и молекулами водорода, возбужденными при разряде газа. Такие лампы являются источниками как линейного, так и сплошного спектра. Натриевые лампы дают излучение, основная часть которого (около /я) приходится на две интенсивные линии в желтой области с длинами = 5890 А и Я.2 = 5896 А. [c.377]

Эффект параметрического рассеяния света имеет две основные особенности, резко отличающие его от других видов рассеяния. Во-первых, спектр рассеянного света при параметрическом рассеянии занимает почти сплошной интервал от радиочастот до частоты падающего света (накачки) соц и, во-вторых, свет с данной частотой oj излучается веществом по образующим конуса (рис. 18.11). Обычно этот конус имеет угол при вершине порядка нескольких градусов. Он зависит от дисперсии показателя преломления п (со) согласно следующему уравнению [c.410]

Общие замечания о структуре спектра. Если рассматривать неограниченные системы как предел систем конечных размеров, то в результате предельного перехода получим системы с точечным, хотя и сколь угодно плотным спектром. С теоретической точки зрения вопрос о структуре спектра является весьма существенным. Например, если спектр сплошной, то вместо разложения (18) в ряд по собственным элементам необходимо использовать аналогичное интегральное преобразование. С практической точки зрения, начиная с некоторого достаточно плотного спектра, различие между этим спектром и сплошным спектром становится несущественным. Из-за наличия демпфирования и конечной разрешающей способности виброизме-рительных приборов, из-за случайного дрейфа частот и т. п. при эксперименте не всегда удается разделить вклад близких собственных частот в вибрационное поле. [c.173]

В вопросе о яркости спектра следует различать случаи линейчатого спектра и спектра сплошного. В первом случае яркость не зависит от дисперсии и ширины щели (для не слишком малой ширины щели, о чем см. ниже) и для даппой светосилы объектива коллиматора может приближенно считаться пропорциональной [c.307]

Рис. 4.2. Импуяъсы и амплитудные спектры. Сплошная линия -при напряжении 10 кВ и эн гии 10 кДж (а), 30 кДж (б) пунктир - при напряжении 1о кВ и энергии 120 кДж (а) и

Твердые и жидкие тела в большинстве излучают энергию всех длин волн в интервале от О до оо, т. е. имеют сплошной спектр излучения (хотя на-ибольихее количество энергии испускается в пределах длин волн от 0,8 до 80мкм). Чистые (неокисленные) металлы и газы характеризуются выборочным — с ел е к т и в и ы м излучением, т. е. излучают энергию только определенных длин волн. [c.91]

Все реальные тела, используемые в технике, не являются абсолютно черными и при одной и той же температуре излучают меньше энергии, чем абсолютно черное тело. Излучение реальных тел также зависит от температуры и длины волны (при /lx onstизлучения черного тела можно было применить для реальных тел, вводится понятие о сером теле и сером излучении. Под серым излучением понимают такое, которое аналогично излучению черного тела имеет сплошной спектр, но интенсивность лучей для каждой длины волны /х при любой температуре составляет неизменную долю от интенсивности излучения черного тела /,,х [c.463]

Рис. 2.15. Сплошной спектр излучения столба дуги в сравнении с солнечным спектром (Е. Ролласон, Е. Ван-Сом-мерн)

Рис. 2.15. <a href="/info/412246">Сплошной спектр излучения</a> <a href="/info/285685">столба дуги</a> в сравнении с солнечным <a href="/info/78044">спектром</a> (Е. Ролласон, Е. Ван-Сом-мерн)

И антикатодом сообщает большую скорость термоэлектронам. Быстрые электроны, попадая на антикатод, испытывают на нем резкое торможение, в результате чего и возникает тормозное излучение — электромагн1шюе излучение короткой длины волны. Полученные таким образом рентгеновские лучи обладают, подобно белому свету, сплошным спектром и поэтому называются белым рентгеновским излучением. Белое излучение по известным причинам называется также тормозным. [c.158]

Возникиовение сплошного спектра, как мы видели выше, хорошо объясняется классической теорией излучеиия (тормозное излучение). Однако из классической теории не вытекает существование коротковолновой границы спектра. Эмпирически на( 1депо, что произведение граничной длины ьолиы А,,.,,, на величину разности потенциалов остается постоянным, т. е. [c.159]

Известно, что оптический спектр изолированргого атома состоит из отдельных линий. При образовании молекулы оптический спектр усложняется — возникает полосатый спектр. При переходе вещества в твердое состояние изменяется характер спектра он может стать сплошным. В отличие от этого линейчатый рентгеновский спектр атома не изменяется он не зависит от того, к какому веществу относится. По-видимому, характеристические рентгеновские лучи порождаются не слабо связанными с ядром валентными (оптическими) электронами, а электронами, расположенными близко к ядру. [c.159]

Выполнение условия Брэгга—Вульфа для плоскостей Липпмана приводит к избирательности голограммы по отношению к длине волны света, с помощью которого осуществляется восстановление изображения объекта. В действительности при условии постоянства межплоскостного расстояния d, как видно из условия Липпмана— Брэгга—Вульфа, восстановление волнового фронта произойдет только в том случае, если оно осуществляется при той же длине волны, при которой производилась голографическая запись на фотопластинку. Этот факт позволил Ю. Н. Денисюку в качестве источника, восстанавливающего изображение света, пользоваться источником сплошного спектра (светом от солнца и даже от карманного фонарика). В данном случае голограмма из спектра с разными длинами волн выбирает нужную ей одну длину, в которой именно производилась запись, — голограмма действует подобно интерфе-pei/ционному фильтру. [c.219]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...