Мнимое изображение увеличение

Короткофокусная линза, используемая для получения увеличенных мнимых изображений предметов, называется лупой. [c.275]

Схема оптической системы микроскопа показана на рис. 14.12. Малый объект АВ помещается вблизи главного фокуса объектива 5 , дающего его увеличенное действительное изображение А В, которое рассматривают через окуляр 5., так, чтобы увеличенное мнимое изображение А"В" получалось на расстоянии наилучшего зрения от глаза или в бесконечности (наблюдение спокойным глазом). Оба способа наблюдения одинаково пригодны. [c.329]

Поскольку передний отрезок СПП, формирующей изображение в бесконечности, s = nr/ n — п ), то d = r- -+ п 1[п п — п )]. Подставляя это значение в любое из уравнений (5.9), для заднего отрезка ДЛ получаем s = d — r. Увеличение всей системы при этом р = [п п — т. е. всегда больше нуля (система формирует мнимое изображение действительного предмета). [c.173]

Лупа образует мнимое изображение предмета, помещенного вблизи ее фокуса на расстоянии нормального зрения от глаза. Это расстояние условно принимается равным 250 мм. Увеличение лупы (Г), определяется делением расстояния нормального зрения / = 250 мм на фокусное расстояние лупы / [c.5]

Объект (препарат) АВ освещается лампой Л через оптическую систему Кл — К, подробно о которой сказано ниже. Объектив Об создает действительное, перевернутое и увеличенное изображение А В объекта АВ. Это изображение рассматривается через окуляр Ок, который дает дополнительное увеличение и, действуя как лупа, образует мнимое изображение А" В" на расстоянии наилучшего видения. [c.6]

Увеличение мнимого изображения запишется следующим образом [c.70]

Продольное увеличение мнимого изображения запишется в виде [c.70]

В этой схеме обычный микроскоп образует увеличенное действительное изображение объекта, которое служит объектом для голограммы. Опорный пучок проходит мимо микроскопа. Опорный пучок представляет собой, как правило, плоскую волну, и угол его падения на фотопленку может изменяться. При восстановлении в зависимости от геометрии схемы можно изучать объектные волновые фронты, сходящиеся в действительное изображение или расходящиеся из мнимого изображения. [c.622]

Контуры должны быть эквидистантными и представлять собой ортоскопические проекции. Во всех голографических методах получения контурных карт рельефа поверхности контурные линии локализованы вблизи или на поверхности объекта (или его мнимого изображения). Когда объект (или его мнимое изображение) с наложенными на него контурными линиями регистрируется с помощью фотоаппарата, то, как хорошо известно в фотограмметрии, получают не ортоскопическую, а некоторую перспективную топо-грамму. Каждая контурная линия имеет свой масштаб увеличения [c.683]

Изображение Ь мнимое, прямое, увеличенное, лежит слева (.т линзы, а менее 1, увеличение р>1(В<й) [c.11]

Схема микроскопа, показанная на фиг. 6, включает объектив О и окуляр О. Объектив дает увеличенное, действительное и обратное изображение Ьа предмета аЬ. Это изображение (иногда проектируемое на стеклянную пластину с сеткой) рассматривается через окуляр О, дающий обратное увеличенное и мнимое изображение Ь а (на расстоянии наилучшего зрения). [c.15]

Микроскоп состоит из двух оптических систем — объектива и окуляра (на рисунке они показаны в виде одиночных линз). Наблюдаемый объект / (препарат) помещают перед фронтальной линзой объектива 5 в плос- кости между главным (/ об) и двойным фокусным расстоянием объектива. Расстояние от наружной поверхности фронтальной линзы объектива до объекта называется рабочим расстоянием I. Проходящие через объект лучи света образуют за передним фокусным расстоянием окуляра 5 Рок действительное увеличенное и перевернутое изображение У объекта. Это изображение рассматривается через окуляр, для которого это изображение является объектом наблюдения. Окуляр образует второе увеличенное прямое, мнимое изображение предмета I" на сетчатке глаза 6. Таким образом, окуляр лишь увеличивает изображение, образуемое объективом, и никаких деталей наблюдаемого объекта выявить не может. [c.28]

Следует помнить, что в уравнении (5.303) коэффициенты компонент системы " о и С"во (или "s ) являются функциями увеличений М и М" соответственно. С другой стороны, увеличение М" зависит от расстояния между линзами. Таким образом, коэффициент сферической аберрации составной линзы является сложной функцией параметров системы. Это обстоятельство позволяет минимизировать суммарный коэффициент аберрации соответствующим выбором этих параметров [155], хотя аберрация сложной системы всегда больше, чем аберрации отдельных компонент. Для тонких линз легко выразить уравнение (5.303) через фокусные расстояния и расстояния между компонентами [156]. Практический пример сложной линзы с относительно малой сферической аберрацией — это система, состоящая из сильной линзы, формирующей мнимое изображение, и следующей за ней слабой линзы [157]. [c.329]

Под большим углом (т. е. увеличенным) мнимое изображение М М, как видно из чертежа, обратно предмету МЫ. [c.27]

Плоские зеркала, т. е. полированные плоскости с большой отражательной способностью, дают мнимые изображения. Предмет и изображение лежат одинаково далеко от зеркала и и.меют одинаковые размеры. Сферические зеркала дают, вообще говоря, изображения увеличенные или уменьшенные, которые при выпуклых зеркалах всегда мнимы, а при вогнутых мнимы и действительны. [c.526]

Объектом наблюдения является препарат 6. Объектив 7 создает увеличенное действительное и перевернутое изображение препарата в плоскости 9, которая практически совпадает с передним фокусом окуляра 10. Это изображение рассматривается глазом 11 в окуляр, который образует вторично увеличенное, мнимое изображение в плоскости 12. Так как окуляр действует подобно лупе, то условно считают, что плоскость 12 расположена от глаза на расстоянии наилучшего видения 250 мм. В результате этого микроскоп создает [c.12]

Поскольку мы не можем практически измерить величину мнимого изображения А В, то формулу увеличения удобнее выразить через сопряженные расстояния. Вместо изображения А В подставим в формулу расстояние СО от центра лупы до мнимого изображения, а вместо величины предмета АВ — соответствующее расстояние до предмета. [c.58]

Промежуточное изображение располагается в плоскости окулярной диафрагмы, о изображение построено объективом совместно с полевой линзой окуляра. Полевая линза несколько уменьшает размер промежуточного изображения и направляет световые лучи в глазную линзу. Последняя действует, как лупа, и дает мнимое и увеличенное изображение. [c.88]

Представим себе, что световые лучи идут в обратном направлении от изображения к объекту и что на месте мнимого изображения существует мнимый объект. Тогда вогнутая линза должна дать его действительное и увеличенное изображение. [c.90]

Таким простейшим оптическим прибором является лупа (рис. 3.5), которая состоит из одной или нескольких линз. Если рассматриваемый предмет АВ расположить перед лупой (линзой) 1, внутри фокусного расстояния /, вблизи к фокусу Р, то при наблюдении глазом 2 будет видно увеличенное прямое и мнимое изображение предмета А В . Назначение лупы — отодвинуть мнимое увеличенное изображение предмета на расстояние ясного зрения. [c.21]

Зрачок глаза в заднем фокусе лупы, мнимое изображение предмета на определенном (конечном) расстоянии глаз аккомодирует на это расстояние предмет между лупой и передним фокусом. Если зрачок глаза точно в заднем фокусе лупы, то увеличение лупы не зависит от места положения предмета (телецентрический ход лучей, см. разд. 142. 46). [c.205]

В предыдущих параграфах мы предполагали, что опорная и просвечивающая волны идентичны. В этом случае мнимое изображение полностью копирует сам объект. Однако выполнение указанного условия отнюдь не обязательно, и голографирование успешно осуществляется и в том случае, когда на первом и втором этапах применяется излучение с разными длинами волн и разными кривизнами волновых фронтов. Такие изменения условий опыта позволяют получать увеличенные изображения голографируемых предметов. [c.248]

В телескопической системе Кеплера объектив и окуляр—положительные, в системе Галилея — окуляр отрицательный. Система Галилея дает прямое мнимое изображение, система Кеплера — перевернутое действительное, и для получения в ней прямого изображения необходимо добавлять оборачивающую систгму. Система Кеплера может применяться в измерительных приборах. В этом случае измерительные шкалы или отсчетные индексы ставятся в задней фокальной плоскости объектива или в передней фокальной плоскости окуляра (при отсутствии линзовой оборачивающей системы эти плоскости со-впадз1чТ . Увеличение телескопической системы равно отношению фокусных расстояний объектива и окуляра, взятому с обратным знаком. [c.240]

В последнее время интенсивно разрабатываются микроскопы нормального падения по схеме Шварцшильда, состоящие из двух сферических зеркал с МСП [22, 32, 73]. Схема такого микроскопа, работающего с уменьшением, показана на рис. 5.31. Микроскоп состоит из выпуклого и вогнутого зеркал, установленных почти концентрично. Первое зеркало дает уменьшенное промежуточное мнимое изображение, второе его слегка увеличивает. Расчет методом функции оптического пути показывает, что для заданной числовой апертуры А, коэффициента увеличения и расстояния от объекта до первого зеркала существуют такие оптимальные значения радиусов кривизны зеркал и Га и расстояния между центрами их кривизны, при которых сферическая аберрация, кома и астигматизм практически полностью компенсируются. [c.209]

Голографические интерферограммы (картины живых полос) наблюдались в плоскости голограммы визуально и фотографировались. Интер-ферограмма возникает в зоне суперпозиции действительного оптического изображения с реконструированным сфокусированной голограммой прямым (мнимым) изображением, а поле зрения в последнем, как указывалось выше, ограничивается апертурой восстановлошого мнимого изображения линзы. Поэтому в случае, когда апертура линзы имеет размеры одного порядка с размерами объекта, она захватывает лишь часть увеличенной интерферограммы. Всю интерферограмму можно пронаблюдать только путем последовательного просмотра с изменением точки наблюдения. С ростом увеличения, кетда линза удаляется от плоскости голограммы, наблюдаемая апертура сокращается. Следует, однако, принимать во внимание возможность использования других методов увеличения оптического изображения. [c.69]

Мы видим, что в случае, когда приг восстановлении изображения используется более длинноволновое освещение, то поперечное увеличение имеет место для мнимого изображения. Обсуждая вопрос о разрешении изображения, мы указывали, что предел разрешения завигснт от длины волны освещающего света. Иными словами, чем меньше длина волны света, тем выше предел разрешения. Однако мы не можем беспредельно увеличивать частоту освещающего света, поскольку это уведет нас за ультрафиолетовый диапазон и изображение станет невидимым. Но можно получать голограмму, используя высокочастотные невидимые световые волны, а восстанавливать изображение видимым светом низкой частоты. Из выражения (38) также следует, что кроме визуализации изображения, зарегистрированного высокочастотным невидимым светом, при этом также происходит увеличение изображения. [c.70]

Изменение масштаба обычно описывается величиной, пропорциональной т. е. отношению длины волны восстанавливающего света (Ха) к длине волны света, используемого при записи голограммы (X,). Увеличение голограммы обозначается т и определяется отношением поперечных размеров голограммы после увеличения к поперечным размерам голограммы-оригинала, т. е. т=хУх2=уУу2- Если радиусы кривизны записывающего и восстанавливающего волновых фронтов также изменяются, то общее поперечное увеличение мнимого изображения V дается выражением [c.620]

Прямое голографирование открывает уникальные возможности в фотограмметрии компактных объектов. Глубина резкости восстановленного мнимого изображения зависит лишь от параметров используемого когерентного излучения, и ею можно управлять в соответствии с рассматриваемой задачей. В стереофотографии с целью получения большой глубины резкости прибегают к компромиссу, теряя в разрешении. Множество перспектив голографического изображения облегчает измерение координат точки, увеличивает точность и делает процедуру измерения менее утомительной. Эту операцию может выполнить даже человек с монокулярньий зрением, что было бы невозможно в стереофотограмметрии. На рис. 2,6 приведен пример получения контуров при монокулярном зрении. Однако голография имеет свои собственные ограничения. Если фотограмметрия, проводимая с помощью стереофотографии, не имеет ограничений на размер исследуемого объекта, то геометрические и физические аспекты голографии вместе с требованием к когерентному освещению накладывают определенные ограничения на размер объекта. При измерениях голографического мнимого изображения используется масштаб лишь один к одному и нельзя добиться увеличения, не исказив при этом восстановленное изображение. В этом смысле стереофотограмметрия имеет определенные преимущества перед непосредственным голографированием. Однако способность регистрировать и обмерять трехмерные объекты без нарушения масштаба открывает новые возможности и делает голографию ценным дополнением к фотограмметрии компактных объектов. Курц и др. [71, а также Микэйл и др. [8] сделали хороший обзор работ, выполненных на эту тему. [c.682]

Как следует из (2.5.11) и (2.5.16), при Z = Zr и Х2 = ч поперечное увеличение мнимого изображения равно единице (Мтп—1). Аналогично можно показать, что освещая голограмму восстанавливающей волной, сопряженной к опорной, получим, что распределение комплексных амплитуд света для псевдоскопи-ческого изображения составляет [c.60]

Микроскоп дает мнимое и увеличенное иэофажение (см. рис. 37). Мнимое изображение является кажущимся изображением, оно не существует в действительности. [c.106]

На фиг. 35 показана оптическая схема получения увеличенного изображения в микроскопе. Рассматриваемый предмет АВ помещается перед объективом немного дальше его фокуса Р. Лучи, отражаясь от предмета и пройдя через объектив, преломившисЬг дают обратное увеличенное действительное изображение предмета. 4,Б]. Действительное изображение рассматривается глазом посредством окуляра, играющего роль лупы. Окуляр расположен так, что действительное изображение А В оказывается внутри его фокусного расстояния. В результате получается окончательное изображение Л/В/ мнимое, обратное, увеличенное, которое мы и на [c.39]

Это пзобрая1епие рассматривается через ок ляр Ок, к-рый дает дополнительное увеличение и образует мнимое изображение P Q" на расстоянии наилучшего видения. Общее 5 величение М. равно произведению увеличения объектива на увеличение окуляра т. е. 7 = где Код = Д//оз (Д — расстояние от задней фюкальной плоскости объектива Ой до плоскости изображения P Q, т. н. оитич. [c.234]

Призматические Б. Кеплером была изобретена другая оптич. система, к-рая является более совершенной для получения больших увеличений. В этой системе (теле-сиоп Кеплера) уменьшенное, действительное и обратное изображение, даваемое объективом, рассматривается через собирающую линзу (окуляр), стоящую сзади изображения и действующую как лупа окуляр т. о. дает увеличенное, прямое (по отношению к изображению объектива) и мнимое изображение. Фо-1 альные плоскости объектива и окуляра совпадают. Длина трубы телеск-опа Кеплера равна сумме фокусных расстояний объектива и окуляра. Применение телескопа Кеплера для В. в его неизменном виде неудобно по двум причинам первая—-это даваемое им обратное изображение, что неприменимо для наблюдения земных объектов, и вторая — быстро растущая с увеличением длина трубы, уменьшающая компактность прибора (одно из главных качеств Б.). Оба эти недостатка устраняются применением системы призм полного внутреннего отражения. Приамы подбираются так, что они полностью оборачивают изображение и создают ломаный ход лучей в Б,, что позволяет почти втрое укоротить трубу. На фиг. 3 изображен призматич. Б. с двумя призмами (в каждой трубе), т. н. система Порро. Пучок от объектива претерпевает два полных внутренних отражения в одной призме и затем два таких же отра кения в другой, в плоскости, перпен-дик-уляриой к первой тем самым он полностью поворачивается вокруг своей оси. В результате получается прямое изображение удаленного предмета. Объектив призматического бинокля делается ахроматическим, склеенным из двух, а в последних конструкциях иногда даже из трех линз. Входным зрачком Б. является свободное отверстие объектива— его оправа окуляр дает его действительное изображение позади себя, которое совпадает со зрачком глаза. Выходной зрачок определяется, как входной, деленный на увеличение, поэтому тип Б. характеризуется обычно двумя числами увеличением и входным отверстием. Напр. 8 X 24 значит, что увеличение этого Б. равно 8, входное отверстие 24 мм, а выход- [c.389]

Как и увеличение размеров источников, немонохроматич-ность света ведет сначала к ухудшению контрастности (видимости) интерференционных полос, а затем к полному исчезновению их. Чтобы не усложнять исследование учетом конечных размеров источника, будем предполагать, что источник света 5 точечный. Пусть и (рис. ПЗ-) — когерентные источники, являющиеся действительными или мнимыми изображениями источника 5. Допустим сначала, что излучение источника 5 состоит из двух близких одинаково интенсивных спектральных линий с длинами волн % ил == Я, 6Я. Точка или линия экрана, где оптическая разность [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...