Изображение вторичное мнимое

Член ( 2 (р) в (60.7) пропорционален полю Е (р), созданному в плоскости голограммы волнами от исследуемого объекта. Ясно поэтому, что поле, формируемое соответствующими вторичными источниками Гюйгенса — Френеля, идентично тому полю, которое создается самим объектом в отсутствие голограммы. Таким образом, эта часть поля отвечает мнимому изображению объекта. Можно сказать поэтому, что наблюдение мнимого изображения эквивалентно рассматриванию самого предмета через отверстие, совпадающее с рабочей частью голограммы. В свете сказанного способность голограммы восстанавливать изображение с помощью небольшой части своей поверхности получает почти тривиальное объяснение указанная способность эквивалентна тому, что при непосредственном рассматривании какой-либо точки предмета используется только та часть ее излучения, которая ограничена действующим конусом лучей, попадающих в глаз. [c.247]

Соотношения сопряжения типа V показывают, что формирование сопряженного изображения напоминает формирование изображения зеркалом. Однако здесь имеются существенные различия во-первых, из соотношений сопряжения следует, что изображение аналогично изображению, получаемому от мнимого объекта (из-за отрицательного знака расстояния до объекта), и, во-вторых, как можно видеть на рис. 6, осевая симметрия относительно вторичной оси V" нарушается, как только вторичная ось перестает быть перпендикулярной меридиональной линии. Это вытекает из наличия второго члена в соотношении сопряжения для д при получении изображения по типу V или в сложном выражении для угла изображения, измеренного от вторичной вершины в полярных координатах (табл. 2). [c.271]

При этом возникают основное изображение /р, которое является действительным, и вторичное изображение 1ц, которое является мнимым. Характер изображений изменится, если повернуть голограмму на 180° вокруг оси, перпендикулярной к плоскости чертежа. [c.170]

Объектом наблюдения является препарат 6. Объектив 7 создает увеличенное действительное и перевернутое изображение препарата в плоскости 9, которая практически совпадает с передним фокусом окуляра 10. Это изображение рассматривается глазом 11 в окуляр, который образует вторично увеличенное, мнимое изображение в плоскости 12. Так как окуляр действует подобно лупе, то условно считают, что плоскость 12 расположена от глаза на расстоянии наилучшего видения 250 мм. В результате этого микроскоп создает [c.12]

Промежуточное изображение А В располагается несколько выше переднего главного фокуса Fl окуляра. Окуляр действует, как лупа (см. рис. 36), и дает мнимое, прямое (относительно Л В, но обратное относительно АВ) и вторично увеличенное изображение А В". [c.60]

Объект (препарат) I находится на некотором расстоянии Хр от переднего фокуса / об объектива. Объектив образует действительное увеличенное и перевернутое изображение I препарата в плоскости, совпадающей с передним фокусом окуляра. Окуляр работает подобно лупе и вторично образует увеличенное мнимое и прямое изображение I , удаленное в бесконечность. Это означает, что препарат находится в переднем фокусе сложной лупы — микроскопа. В результате микроскоп дает сильно увеличенное перевернутое изображение препарата. [c.8]

Основное изображение будет мнимым, поскольку sign Zjp = = sign Zs- Вторичное же изображение будет мнимым, если объект находится на расстоянии, меньшем половины расстояния от голограммы до референтного источника zg < гц 2). Если же Zs > г /2, то изображение будет действительным. [c.81]

В случае падения восстанавливающей волны из полупространства, противоположного тому, в котором расположен референтный источник, Zq = —гд, а для знаков получим sign Zq = —sign z = = —sign z . Как и в предыдущих случаях, при этом изменится характер отдельных изображений. Вторичное изображение станет мнимым, а основное будет либо мнимым, либо действительным в зависимости от расстояния между центрами объектной и референтной волн. [c.81]

При построении изображения предмета Т, помещенного в восстанавливающий пучок С (рис. 20, б), возникают основное изображение Iкоторое является действительным, и вторичное изображение / 1 которое является мнимым. Характер изображений изменяется, если повернуть голограмму Г на 180° вокруг оси, перпендикулярной к плоскости чертежа. Зависимости, определяющие положение изображения, описываются соотношениями, аналогичными тем, которые используют для классических оптических элементов. Часто достаточно вычислить лишь продольные расстояния, определяющие положение на оптической оси основного и вторичного изображений. [c.59]

Вторичное изображение будет псевдоскопическим независимо от того, является ли это изображение мнимым (рис. 56, а) или действительным (рис. 56, б). [c.86]

Другой интерференционный опыт, аналогичный опыту Юнга, но в меньшей степени осложненный явлениями дифракции и более светосильный, был осуществлен Френелем в 1816 г. Две когерентные световые волны получались в результате отражения от двух зеркал, плоскости которых наклонены под небольшим углом б друг к другу зеркала Френеля, рис. 5.5). Источником служит узкая ярко осве-вещенная щель 5, параллельная ребру между зеркалами. Отраженные от зеркал пучки падают на экран, и в той области, где они перекрываются, возникает интерференционная картина. От прямого попадания лучей от источника 5 экран защищен ширмой. Для расчета освещенности 1 х) экрана можно считать, что интерферирующие волны испускаются вторичными источникам 5 и 52, представляющими собой мнимые изображения щели 5 в зеркалах. Поэтому [c.208]

При анализе интерференционного опыта Поля (см. рис. 5.8) для упрощения будем пренебрегать преломлением в слюде, т. е. заменим пластинку двумя отражающими параллельными плоскостями, расстояние между которыми равно толщине h пластинки. Тогда расстояние между вторичными источниками Si и (мнимыми изображениями источника S) равно 2/г. Легко видеть, что угол схождения лучей в точку наблюдения в этом опыте равен апертуре интерференции 2о). Расстояние SiP равно (a + fe)/ os0, поэтому 2to = 2ft sin 0/ S P = =hs n 20/(a + fe). Толщина h листочка слюды очень мала ( г0,05 мм) по сравнению с а + Ь ( 5 м), поэтому мала и апертура интерференции 2(0 (при любом положении точки наблюдения Р, включая 0 = 45°). Следовательно, размер источника S может быть достаточно большим из (5.51) находим Я(а +Ь)/(2/г sin 20). При К= = 5-10 см, Л=0,05 мм, а + Ь = 5 м и 0 = 45° должно быть 2,5 см. Для демонстрации опыта Поля можно использовать небольшую ртутную лампу без всяких дополнительных щелей, что обеспечивает большую светосилу. С помощью листочка слюды площадью несколько квадратных сантиметров можно получить яркую интерференционную картину больших размеров, покрывающую потолок и стены аудитории. Размер источника ( г 10 мм) гораздо больше расстояния IS1S2I (—0,1 м), так что мнимые изображения источника почти полностью перекрываются. [c.240]

Если отрезок 1 взять меньщим отрезка ААу на перспективном изображении, то точка А окажется в неизображаемой части пространства. Если бы мы не ввели соответствующего ограничения, то могли бы построить мнимую тень от точки А на предметную плоскость. Она оказалась бы в пересечении перспективы луча света с его вторичной проекцией, т. е. выше горизонта, что в реальной действительности, естественно, невозможно. [c.478]

Зеркало, имеющее вогнутость или выпуклость, вызывает в наклонном пучке света появление астигматизма. На отом основан метод Кбммона [277] испытания плоских зеркал, показанный на рис. 10.5. Из точки 8 на испытуемую плоскость Р направляется гомоцентрический расходящийся пучок лучей. После отражения от зеркала Р он падает па вогнутое сферическое зеркало М, центр кривизны которого совмещен с мнимым изображением 8 точки 8 в зеркале Р. Отраженные зеркалом М лучи вторично отражаются зеркалом Р и влияние его ошибок удваивается. После этого лучи вновь собираются в точке 5". Небольшая кривизна испытуемого зеркала Р вызывает появление астигматизма Радиус кривизны В поверхности Р согласно (5.102) равен [c.326]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...