Условие нормировки симметрии

Здесь u. — реализация векторного процесса в момент времени Совместные плот ности вероятности, как и в случае одномерного процесса, должны удовлетворять условиям нормировки, согласованности и симметрии. [c.275]

Прй решении этих уравнений должны быть соблюдены условия симметрии, нормировки и ослабления корреляции. [c.282]

Конкретный вид распределения (w, ) определяется минимизацией квантовомеханич. ср. энергии магнетика в осн. состоянии при J =0 (или свободной энергии при Гт О) с учётом взаимодействия с внеш. магн. полом, дополнит, условия нормировки т,- = onst и требований магнитной симметрии, магнетика. Влияние размеров и формы реальных образцов с до.менной структурой, а также магп. диполь-диполъного взаимодействия в них проявляется в том, что на поверхности образца возникают размагничивающие поля и изменяются условия устойчивости фаз. [c.690]

В такой нормировке его называют вектором Бельтрами [Drits hel, 1991]. С помощью вектора В условие винтовой симметрии можно представить в виде [c.55]

Если пренебречь малым Я-членом, то da- в пределе больших г будет стремиться к обычному линейному элементу евклидова пространства в полярных координатах. Интересно, что условие сферической симметрии оказывается достаточным для получения предельного перехода к евклидову пространству без использования явных граничных условий на бесконечности. Этот результат, конечно, отчасти связан с нормировкой (11.60) переменной г, которая уже выбрана такой, что геометрия на г = onst, такая же, как и на сфере евклидова пространства радиусом г. В истинном пространстве (11.79) переменная г уже не является радиальным расстоянием, так как расстояние между точками (г , 6, ф) и (гг, 6, ф) теперь определяется по формуле [c.315]

Условие (11.26) приводит к уравнению, кубическому относительно а и поэтому имеющему три корня. Оно сходно по форме с уравнением (11.4), корни кптпппгп все действительны, что было доказано с помощью свойства симметрии величин Vij- В (11.26) величины jjim yim обладают симметрией. Отсюда заключаем, что все корни о будут вещественными. Каждому корню отвечает одно решение U системы (11.25). Пусть а и о — два любых неравных корня (11.26), а и / — соответствующие им решения (11.25) (они определяются из (11.25) лишь с точностью до постоянного множителя, который возможно вычислить после нормировки условия (2.21)). Пусть п и л — соответствующие единичные векторы, направленные вдоль главных осей. Тогда на (2.19) с учетом (1.18) получаем [c.352]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...