Постоянная нормировки

Постоянная нормировки А может быть найдена из условия [c.226]

Постоянная нормировки С выбирается таким образом, чтобы поток мощности поля, определяемого выражениями (11.2.9) и [c.453]

Л тп — постоянные нормировки б ь — символ Кронекера) получим [c.117]

Два этих профиля связаны константой ф(х) = Аа х), где постоянная нормировки определяется из условия (1) [c.137]

Упрощая показатель экспоненты в подынтегральной функции и используя выражение для постоянной нормировки, находим [c.171]

После нормировки векторов и образуем постоянную квадратную матрицу Р порядка 2п. Ее к-м столбцом возьмем вектор [c.397]

Постоянная интегрирования с определяется из условия нормировки [c.130]

Постоянные А, В , С определяются из условия нормировки функции 1 ) и из выражения для средней скорости и и температуры Т газа . [c.117]

Постоянная С определяется из условий нормировки [c.222]

Как уже было сказано, волновая функция определена лишь с точностью до постоянного множителя, т. е. две волновые функции, отличающиеся только постоянным (комплексным или действительным) множителем, описывают одно и то же состояние. Это обстоятельство выше бьи(о использовано для нормировки волновой функции. [c.103]

Значение постоянной А в (22.47) находится из условия нормировки Ч (х) на 8-функцию и поэтому принимается равным I-J2n [см. (22.25)] [c.148]

А = (2л) -нормировочная постоянная. При нормировке на объем периодичности аналогично условию (25.15) находим нормировочную постоянную [c.164]

Здесь р (о) = / (а) —плотность распределения прочности волокон. Из (20.4.2) находится величина а и в результате подстановки в (20.4.1) прочность пучка Оо = о . Величина о, всегда оказывается меньше средней прочности <о>. Для иллюстрации рассмотрим очень простой пример, когда плотность распределения р а) постоянна в интервале о (а , а+) и вследствие условия нормировки р = 1/ (о+ — 0-). [c.694]

Постоянную с найдем из условия нормировки функции плотности распределения вероятности [c.191]

Вычисление постоянной нормировки. Так как повёрнутые квадратурные состояния являются собственными состояниями эрмитового оператора, они удовлетворяют соотношению полноты [c.169]

Поскольку атомы А я В идентичны, из уравнения Шредингера следует, что энергия орбитали дается выражением Еь = 2Л/ (Q + /3), где Ыь — постоянная нормировки, Я = / фдНфдс1 = / ф Нфв(1У — энергия электрона на орбитали фд или фв, то есть энергия атома водорода в основном состоянии /3 = / ф Нфв(1У = / ф Нфд(1У — обменный интеграл. Параметр 3 представляет собой энергию взаимодействия между атомами и имеет отрицательное значение. Аналогично для другой орбитали имеем Еа = 2A (Q — 3), где Ыа — постоянная нормировки. Энергия 4>ь МО оказывается ниже, чем у исходных АО. Ее заполнение приводит к образованию химической связи между атомами. Это основное состояние молекулы, поэтому 4>ь называют связывающей МО, а находящиеся на ней электроны связывающими электронами. Энергия МО выще, чем у исходных АО. Заполнение этой орбитали электронами ведет к разрыхлению химической связи и распаду молекулы на атомы. Такое состояние молекулы можно рассматривать как возбужденное, поэтому МО Ф называют разрыхляющей, а находящиеся на ней электроны разрыхляющи- [c.25]

Сравнение (10.17) с (10.16) показывает, что G° T) зависит и от постоянных интегрирования Uq и S°. Если система подчи-ияется третьему закону термодинамики, то согласно постулату Планка ( 6) константа S° должна ра>вняться нулю при Т = 0 и любом давлении. Из (10.14) видно, что такая нормировка энтропии для обычного идеального газа не подходит, во-пер-вых, потому что величина Ср постоянна и при 7 = 0 слагаемое Ср In Г равняется минус бесконечности, во-вторых, энтропия при любой температуре получается зависящей от давления. Причина этого — нереальность использованных уравнений состояния в области низких температур, где существенными становятся макроскопические проявления ювантовых свойств веществ, или, как говорят, происходит вырождение классического идеального газа. [c.91]

Нормировка собственных функций. Собственные функции определяются лишь с точностью до произвольного постоянного множителя. Этот множитель можно подобрать так, чтобы собственные функции были нормиро- [c.107]

Это условие служит в то же время условием нормировки фундаментальных функций, которые определены с точностью до постоянного множителя. Будем теперь искать решение интегро-днфференциального уравнения (17.10.1) в виде ряда [c.602]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...