Уравнение Бернулли для сжимаемого газа

Для того чтобы пользоваться уравнением Бернулли для сжимаемого газа, нужно заранее знать термодинамический процесс изменения состояния газа, так как без этого неизвестна зависимость плотности газа от давления и нельзя взять интеграл [c.29]

С увеличением скорости газового потока на результаты измерений начинает оказывать влияние его сжимаемость, поэтому при измерениях больших скоростей (М>0,3) следует использовать соотношение, полученное из уравнения Бернулли для сжимаемого газа [c.198]

Уравнение Бернулли для сжимаемого газа имеет выражение [c.13]

Для того чтобы пользоваться уравнением Бернулли для сжимаемого газа, нужно заранее знать термодинамический процесс изменения состояния газа, так как без этого неизвестна [c.26]

Применяя тот же метод, который был использован для вывода уравнения (7.1), и используя уравнение Бернулли для сжимаемых жидкостей (4,34), можно получить формулу для определения скорости истечения из отверстия газа [c.113]

Уравнение Бернулли для сжимаемых жидкостей формула для напорного колпака. Чтобы установить влияние сжимаемости газов, необходимо исследовать в уравнении Бернулли для установившегося движения [c.196]

Отсюда видно, что соотношение (2.6) с точностью до 8 также согласуется с уравнением Бернулли для несжимаемого газа. На основании этого определим поправку на сжимаемость при замерах скорости с помощью трубки Пито - Прандтля, в которой, как известно, для определения скорости используются уравнения Бернулли для несжимаемого газа. Действительно, из (2.6) [c.37]

Уравнения (5.56) и (5.57) можно применять при тех же ограничительных условиях, что и интеграл Бернулли, из которого они получены. С практической точки зрения имеет смысл использовать их лишь в случаях, когда существенно проявляется сжимаемость газа, что имеет место при скоростях, соизмеримых со скоростью звука. Для описания движения газа с малыми скоростями можно пользоваться уравнением Бернулли для несжимаемой жидкости. [c.104]

С практической точки зрения имеет смысл использовать эти уравнения лишь в случаях, когда существенно проявляется сжимаемость газа, что имеет место при скоростях, соизмеримых со скоростью звука. Для описания движения газа с малыми скоростями можно пользоваться уравнением Бернулли для несжимаемой жидкости. [c.112]

Уравнение (1.02) является формой уравнения Бернулли, справедливой как для несжимаемых жидкостей, так я для сжимаемых газов. В этом его достоинство. [c.12]

Для потока сжимаемого газа математическая связь между Vi, V2, Pi и р2 будет более сложной, чем в уравнении (1.02). Приведем без вывода уравнение Бернулли для воздушного потока с учетом сжимаемости воздуха [c.13]

Прежде чем выводить уравнение Д. Бернулли для сжимаемо] жидкости, рассмотрим некоторые особенности движения газа. Представим себе сначала несжимаемую жидкость, находящуюся в длинной трубе и ограниченную поршнями АиВ (фиг. 36). [c.86]

Общие уравнения движения однородного сжимаемого газа. Интеграл Бернулли. Изменения параметров вдоль линии тока. Важные определения параметры торможения, максимальная скорость, скорость звука, критические параметры, число Маха, коэффициент скорости. Выражения для параметров потока через параметры торможения и числа М и Л газодинамические функции. [c.102]

Это уравнение есть не что иное, как уравнение Бернулли для потока сжимаемого газа. Уравнение (9.9) непосредственно связывает давление, плотность и скорость в потоке газа. При полном торможении потока (без потерь на трение) давление достигает максимального значения р (давление торможения). Во время торможения газа меняется и его плотность, при ш = 0 она принимает некоторое значение д. [c.162]

Уже непосредственно из уравнения Бернулли можно получить ряд общих результатов, касающихся произвольного адиабатического стационарного движения сжимаемого газа. Уравнение Бернулли для [c.386]

В примере (рис. 6.7) уравнение Бернулли позволило определить приращение давления только в одной точке обтекаемого контура. В остальных точках обтекаемого контура получить давление, действующее на тело, из уравнения Бернулли нельзя. Для определения эпюры давлений р (рнс. 6.8) надо решать общие уравнения движения жидкости с учетом ее взаимодействия с твердым телом. К сожалению, получить теоретически аэродинамические силы, особенно с учетом реальных свойств жидкости или газа (сжимаемости, вязкости) и режимов обтекания, для разных профилей сечений стержня не представляется возможным. Поэтому основную роль при определении аэродинамических сил имеют экспериментальные исследования, которые полностью подтверждают сделанный качественный вывод о том, что аэродинамические силы зависят от квадрата скорости потока. [c.237]

Уравнение Бернулли (3.19) для сжимаемого невесомого газа имеет вид [c.84]

Приведенные уравнения Бернулли наряду с уравнениями объемного и массового расхода (125), (126) или неразрывности (129) дают возможность решать разные задачи, связанные с установившимся движением жидкости или несжимаемого газа в трубах и каналах. При этом уравнение в форме напоров применяют преимущественно для капельных жидкостей, в частности для водопроводных линий, а уравнение в форме давлений — для газа (воздуха) без учета его сжимаемости (газопроводы низкого давления и газовые тракты котельных установок, вентиляционные системы). [c.217]

Связь между давлением и скоростью дается уравнением Бернулли. Если рассматривать реальное течение вязкого сжимаемого газа (которое в строгой математической постановке до сих пор еще не исследовано), то едва ли можно рассчитывать на получение пригодных для инженерных расчетов простых зависимостей. [c.46]

Уравнение Д. Бернулли для установившегося движения идеальной, сжимаемой жидкости. Критическая скорость газа. [c.92]

Уравнение Бернулли может применяться и к течению сжимаемых жидкостей, т е. газов, если только скорости последних незначительны. Действительно, для того чтобы газ мог с достаточной степенью приближения считаться несжимаемым, необходимо, чтобы [c.158]

Для сжимаемой жидкости (газа) можно выполнить аналогичный вы-вод и получить уравнение Бернулли в виде [c.78]

Аналогичные результаты из уравнений движения идеальной жидкости можно получить и для газов, т. е. сжимаемых жидкостей. Так, интеграл Бернулли для случая адиабатического расширения газа, когда р — ир при условии ft О примет вид /С/(/С — 1) X X р/р + 0,5и = К К — 1)1 (ро/ро). где Ро, Ро — параметры давления и плотности торможения. [c.14]

Уравнение Бернулли (ЗЛИ.2) для сжимаемого невесомого газа запишется так [c.465]

Рассмотрим теперь течение релаксирующего газа. Используем для этой цели модель сжимаемой среды, описывающую течение совершенного двухатомного газа с колебательной релаксацией. Уравнение движения и уравнение притока тепла по-прежнему допускают интеграл Бернулли [c.112]

Общие замечания по поводу возможности рассматривать газы кач несжимаемые жидкости (195). 98. Уравнение Бернулли для сжимаемых жидкостей формула для напорного колпака (196). 97. Влияние сжимасмости на формулу динамического давления (198I, 98. Уравнение непрерывности для сжимаемых жидкостей (20U). 99. Влияние сжимаемости на форму линий тока при течениях со скоростью ниже скорости звука (202). [c.8]

Для этого сопоставим давления, вычисленные для газа по уравнению (25), о давлениями, которые получаются при тех же скоростях по уравнению (15) для несжимаемой жидкости. Рассмотрим струйку, которая направляется из бесконечно удаленной точки и обтекает поверхность тела. Максимальное давление / тах в этой струйке будет в критической точке, где и = 0. Имея в виду вычислить погрешность от придменения к газу уравнения Бернулли для несжимаемой жидкости, мы должны сопоставить между собой максимальные давлеппя, вычисленные для случаев сжимаемой и несжимаемой жидкостей, так как между ними возможны и наибольшие различия. Давление в критической точке газового потока необходимо знать, кроме того, для определения его скорости с помощью трубки Пию, которая служит не только для измеренпя скоростей в несжимаемой жидкости, но п в газе. [c.99]

Уравнение Бернулл - для идеального сжимаемого газа является теоретической основой исследований закономерностей изэнтропиче-ских течений газообразной среды. [c.131]

В механике жидкости и газа, напротив, был получен ряд важных общих результатов. Так, было введено четкое понятие давления в идеальной жидкости (И. Бернулли, Л. Эйлер), разработаны некоторые общие положения гидравлики идеальной жидкости, в том числе получены уравнение Бернулли (Д. и И. Бернулли, Л. Эйлер) и теорема Борда. Наконец, благодаря главным образом трудам JI. Эйлера были заложены основы гидродинамики идеальной (капельной и сжимаемой) жидкости. Замечательно, что уравнения гидродинамики были построены Эйлером при помощи вполне современного континуального подхода. Тут к его результатам трудно что-либо добавить ив 47 наши дни (конечно, если не касаться термодинамической стороны вопроса). Однако блестящая по стройности построения общая гидродинамика идеальной жидкости оказалась в XVIII в. лигпенной каких-либо приложений, если не считать акустики, опиравшейся в то время на представления И, Ньютона, эквивалентные предположению об изотермичности процесса распространения звука. Опередивйхие более чем на век требования времени, континуальные представления Эйлера в гидродинамике идеальной жидкости нуждались лишь, казалось бы, в небольшом обобщении — последовательном введении касательных напряжений,— для того чтобы обеспечить построение основ всей классической механики сплошной среды. Но, по-видимому, именно опережение Эйлером своей эпохи и практических запросов того времени повлекло за собой то, что толчок к дальнейшему развитию механики сплошной среды дали только через три четверти века феноменологические исследования, основанные на молекулярных представлениях. Чисто континуальный подход, основанный на идеях Эйлера и Коши, был последовательно развит англ [йской школой в 40-х годах и завоевал полное признание только в последней трети XIX в. [c.47]

Уравнение Бернулли может применятьс5 и к течению сжимаемых жидкостей, т. е газов, если только скорости последних не значительны. Действительно, для того чтобы газ мог с достаточной степенью приближения считаться несжимаемым, необходимо, чтобы в рассматриваемом случае обратимого адиабатического течения изменение удельного объема газа Аа=и2 при изменении давления на величину = Р2 Р было мало, /Да [c.199]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...