Изобара докритическая

Так как теплоемкость ji>0, то в любой точке однофазной области должно выполняться условие (di/dT)p>0. Следовательно, изобары i=i T) представляют собой восходящие кривые. С учетом конфигурации линии насыщения в координатах i—Т (гл. 4) график изобар имеет вид, показанный на рис. 3-16. Докритические изобары на участках фазового перехода представляют собой прямолинейные отрезки. Критическая изобара в критической точке имеет перегиб и вертикальную касательную, общую с кривой насыщения (читателю предлагается показать это самостоятельно). Пои р>ркр изобары имеют точку перегиба при более высоких температурах (7 > [c.65]

Рис. 3-24. Докритическая изобара теплоемкости Ср.

Если окажется, что значение скорости звука в точке В больше вычисленного по уравнению (4.75) значения скорости течения, то режим истечения докритический и значение скорости истечения определено правильно. Если же оно будет меньшим Wg, то режим истечения критический и W рассчитана неправильно. В этом случае путем сопоставления значения скорости звука со скоростью течения W в нескольких промежуточных точках прямой АВ находят точку D, в которой ы д = Сд. Изобара, проходящая через точку D, определит величину давления [c.343]

На рис. 6-12 изображена область газообразного и жидкого состояний вещества в v, Г-диаграмме, в которой нанесены изобары и пограничная кривая. Рассмотрим докритическую аа) и сверхкритическую ЪЪ) изобары. При повышении температуры жидкости на докритической изобаре (т. е. при постоянном давлении р <Ср р) ее удельный объем вследствие термического расширения увеличивается (линия а-1). Затем, после того как жидкость будет нагрета до температуры кипения при данном давлении, начинается превращение жидкости в пар. Изобарно-изотермический t процесс парообразования изображается в этой диаграмме вертикальной прямой 1-2, заключенной между пограничными кривыми. Полученный пар при дальней- [c.176]

На рис. 6-19 изображена зависимость теплоемкости реального газа (водяного пара) от температуры при докритических давлениях (пунктиром соединены точки на различных изобарах, соответствующие значению на этих изобарах при температуре насыщения). Как видно из этого графика, при одной и той же температуре теплоемкость увеличивается с ростом давления. Вблизи линии насыщения величина вдоль изобары убывает при повышении температуры, затем проходит минимум, и дальнейший рост температуры сопровождается увеличением с . Повышенное значение теплоемкости вблизи линии насыщения объясняется наличием в перегретом паре у линии насыщения крупных ассоциаций молекул. [c.184]

Естественно, что в докритической области давлений изобары в верхней своей части вновь приближаются к нижней пограничной кривой и заканчиваются на ней тем выше, чем выше давление. [c.119]

Характер зависимости энтальпии реального газа от давления и температуры можно проследить по данным табл 2.11—2.14. На докритических изобарах энтальпия при переходе через линию насыщения меняется скачком от А (энтальпия кипящей жидкости) до /г" (энтальпия сухого насыщенного пара) [c.120]

Проведя в диаграмме изобару через критическую точку (критическую изобару Ркр), можно диаграмму разбить на следующие области область левее линии А К под изобарой р р — область, каждая точка которой изображает состояние некипящей жидкости область внутри пограничной кривой, где точки изображают различные состояния влажного пара область правее линии ВК под изобарой р р — область, точки которой изображают различные состояния перегретого пара область, расположенную выше критической изобары, включая эту изобару. Последнюю область нужно рассмотреть особо, поскольку вышеизложенные процессы изобарного перехода жидкости в пар относились к докритическому давлению. [c.66]

Сжижение перегретого пара (газа) с температурой, равной критической температуре или выше ее, при давлении ниже критического, например в состояниях /2 и /з, также можно осуществить по изобаре, и этот процесс сжижения не отличается от описанного выше. Изотермический же процесс может привести к сжижению только тогда, когда конечное состояние вещества в процессе сжатия окажется в области сверхкритической жидкости. Желая получить жидкость с докритическими параметрами, следует после изотермического сжатия, например до точек и п , произвести сжатие по изобаре до нужной температуры, например в точке (процессы — 1). [c.67]

Однако в распространенном на практике изобарическом процессе непрерывный переход из жидкого состояния в газообразное возможен лишь при давлении, превышающем критическое. Характер изменения удельного объема на изобарах виден на диаграмме Т—у (рис. 2). Докритические изобары имеют горизонтальный участок, соответствующий двухфазной области, а закритические представляют собой монотонные кривые. [c.8]

Первоначально по данным каждого автора были построены изотермы, согласованы с кривой насыщения и определены значения плотности при выбранных нами давлениях. Затем были построены изобары и согласованы докритические изобары с данными на кривой насыщения, а закритические — с расчетными величинами для газа [70]. [c.35]

В условиях изоэнтропийного истечения положение точки 2 определяется по пересечению адиабаты, исходящей из точки 1, и изобары статического давления р2 на срезе сопла. При истечении из суживающегося сопла р2 зависит от режима истечения при докритическом и критическом режимах р2=ро, при сверхкритическом р2-ркр (рис, 3.9, а). При истечении пара из сопла Лаваля рг равно давлению окружающей среды ро (рис. 3.9, б). [c.123]

Рис. 8.17. Изобары паров бензола при докритических давлениях

Учитывая, что p=(dildT) р, удобно использовать i, Г-диаграмму вещества, следя за измеиением указанной производной вдоль линии p= onst (рис. 3-16). Анализ i. Г-диаграммы показывает, что докритнческие изобары в газовой фазе обращены выпуклостью вверх, а в жидкой фазе — вниз. В соответствии с этим получим график изменения Ср Ср(Т) на докритической изобаре, который показав на рис. 3-24. [c.70]

Докритические изобары в у, Г-диаграмме (рис. 6-12) в области газа идут гораздо круче, чем в области жидкости, благодаря тому, что степень термического расширения газа dvIdT) значительно выше, чем жидкости. Чем меньше давление, тем больше (при одной и той же температуре) величина (ди/дТ)р. На сверхкритических изобарах наблюдается такая же закономерность — слабый наклон в области малых значений v сменяется с увеличением V все более и более заметным наклоном. Следует отметить, что в области газовой фазы наклон изобары dvIdT) убывает с ростом температуры. [c.182]

На рис. 6-16 изображена температурная зависимость величины (dvIdT) , на докритических (рис. 6-16, а) и сверхкритических (рис. 6-16, б) изобарах. [c.182]

При докритических давлениях пара начальная точка кривых КПД циклов перегретого пара располагается на кривой а (рис. 4.2) КПД цикла сухого насыщенного пара соответствующая этому давлению температура насыщения на оси абсцисс определяет положение начальной точки изобары o= onst. [c.35]

Сложный характер рассматриваемой зависимости в околокритической области обусловлен спадом кривой КПД сухого насыщенного пара в интервале давлений 17,0—22,1 МПа. В связи с этим спадом изобары КПД докри-тического давления, например 17,0 МПа, проходят сначала выше изобары критического давления 22,1 МПа. Из-за быстрого подъема КПД изобара 22,1 МПа пересекается с изобарой 17,0 МПа и при высоких начальных температурах идет выше. Такая закономерная зависимость КПД от начальной температуры и начального давления наблюдается в сверх-критической области, исключая упомянутую околокритическую область с температурами несколько ниже и несколько выше критической. Итак, при всех докритических и сверх-критических температурах, исключая околокритическую область, более высоким начальным значениям температуры и давления отвечают и более высокие КПД т)(. [c.35]

Для начальной, исходной точки сверхкри-тических изобар КПД используем понятие о точке условного фазового перехода воды в сверхкритической области, вытекающее из природы воды и водяного пара. Действительно, фазовый переход воды в докритической области характеризуется бесконечно большим значением удельной теплоемкости Ср=оо. [c.35]

Рассмотрим кратко последовательность расчета истечения газа через суживающееся сопло при помощи /s-диа-граммы. Предположим, что начальное состо1Я1ние газа изображается яа is-диа-грамме точкой Л(рь ti) (фиг. 10-9). Считая течение изоэнтропическим, проводим из точки А вертикальную линию процесса s = onst до пересечения в точке В с изобарой, соответствующей давлению р внешней среды, в которую происходит истечение газа. Если режим истечения докритический, то точка В представляет собой конечное состояние газа на выходе из сопла и поэтому (при [c.207]

В табл. XVII—XX приведены значения коэффициента теплопроводности воздуха и его компонентов в интервале давлений I—500 бар и температур 65—150° К для азота, 75—180° К для кислорода, 85—180° К для аргона и 75—160° К для воздуха. В таблицах даны также значения теплопроводности этих веществ в газообразном состоянии на докритических изобарах, заимствованные из монографии [70]. Для каждого вещества не приведены значения % в околокритическом районе, где, как отмечено ранее [70], наблюдаются существенные отклонения опытных данных от обобщенной зависимости АЯ = / (р). [c.226]

Исследования проводились в интервале температур от комнатной до 400 °С и давлений до 25 МПа с охватом жидкого состояния, областй максимумов теплоемкости и паровой области при докритических давлениях. Эксперименты проводились в основном по изобарам, а измерения, проводимые по изотермам, использовались для проверки воспроизводимости результатов. [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...