П двухволновая

Существует и другая сложность. Дело в том, что даже элементарные рассмотрения показывают неприемлемость простого двухволнового приближения для любой практической экспериментальной ситуации — необходима полная п-волновая динамическая трактовка [61 ]. То же можно сказать об использовании электронов низких энергий (от 10 до 500 эВ) с почти отвесным падением на поверхность, когда возникает существенно п-волновая дифракционная ситуация с дополнительными сложностями, и поэтому здесь она рассматриваться не будет. [c.192]

Накоплен большой опыт и эмпирические данные относительно электронной микроскопии протяженных кристаллических дефектов, а их рассмотрение проводится на основе двухволновой, а в некоторых случаях и п-волновой динамических теорий. Ввиду весьма широкой области применения наблюдений такого рода и все возрастающего интереса к этой области она послужила предметом ряда монографий [3, 195] и обзорных статей. Мы не пытаемся воспроизвести здесь указанные материалы, а ограничимся лишь несколькими вопросами, представляющими более широкий и теоретический интерес. Некоторые результаты, полученные для протяженных дефектов, будут упомянуты в гл. 18. [c.310]

Перед тем как перейти к обсуждению методов, используемых для получения информации из динамических электронных дифракционных эффектов, можно также обсудить более детально применимость двухволнового приближения. Как мы видели, для дифракции рентгеновских лучей и нейтронов это приближение является хорошим почти для всех случаев, необходимо только сделать так, чтобы геометрия эксперимента не позволяла появиться третьему пучку значительной амплитуды. Предположение двухволновых условий было единственной практической основой первых попыток получить информацию из электронных дифракционных динамических эффектов и оно оставалось до тех пор, пока не стало совершенно ясно, что даже в наиболее известных случаях пренебрежение п-волновыми взаимодействиями приводит к серьезным ошибкам, которые нарушают необходимую точность измерений. [c.336]

Отклонение от идеальных двухволновых условий увеличивает число блоховских волн и усложняет картину полос. Тогда интерпретация изображения зависит от полных расчетов с учетом п пучков. [c.404]

При двухволновом генераторе в одной рабочей зоне датчик встречается с шариками 3...5 раз. Места его встреч могут располагаться вне зоны максимальных нагрузок. Чтобы уловить эту нагрузку, приходится регистрировать и обрабатывать осциллограмму за время нескольких оборотов генератора. Для сокращения продолжительности регистрации рекомендуют наклеивать на кольцо подщипника не один, а п датчиков (например, два) на расстоянии углового шага шариков. При этом число встреч датчиков с шариками возрастает в п раз. [c.158]

Для определения (п) необходимо измерить метеопараметры в достаточно большом кол-ве отд. точек. Точность измерения можно повысить с помощью Дисперсионного метода, в к-ром измеряются не метеопараметры, а разность оптич. путей для двух разл. длин волн света, зависящая от (п). Двухволновый дисперсионный метод по измерениям в конечных точках может обеспечить точность (га) до 10 . [c.465]

На ведущем валу 1 редуктора закреплено центральное солнечное колесо Ю, которое находится в зацепленпи с колесом II блока сателлитов планетарной передачи. Блок сателлитов 12 п II, вращающийся на оси 9 водила, находится в зацепленпи с двумя солнечными колесами внутреннего зацепления, одно из них — колесо S — прикреплено неподвижно к корпусу, а второе — к двухволновому генератору 13. На овальной наружной поверхности генератора 13 установлены ролики 2 и тонкое гибкое кольцо 4. на котором расположены зубчатые сегменты 3 волновой передачи. В выточки зубчатых сегментов вставлены пружинные кольца б, прижимающие сегменты к гибкому кольцу 4. Сегменты и зубья жестких колес [c.251]

Поскольку игнорирование пропущенных изгибных ветвей дисперсии недопустимо из-за больших ошибок в расчетах, пределом применимости приближенных двухволновых теорий следует считать первую критическую частоту, которая соответствует максимуму первой мнимой ветви. Обычно она расположена немного ниже первого изгибного резонанса стенки и полок. На рис. 5 она соответствует частоте jxj = 0,12 Jt. Приближенные уравнения крутильных колебаний Тимошенко (8) и Аггарвала — Крэнча (9) имеют здесь один и тот же предел применимости и дают одинаковые приближения к точным дисперсионным кривым. Можно показать, что это верно и для стержней, у которых п 0,25, т. е. практически для большинства тонкостенных конструкций двутаврового сечения. Но так как уравнение Тимошенко проще, то его использование для расчетов в этих случаях предпочтительнее. Уравнение Аггарвала — Крэнча целесообразно применять при [c.36]

Простейшая схема Д. г.— двухволновая 2 когерентных пучка пересекаются в нелинейной среде, падая с одной или разных сторон под одинаковыми углами к сё поверхности. Создаваемая ими интерференционная картина записывается в среде в виде периодич. структуры (решётки), на к-рой эти же пучки дифрагируют (с а-м о д и ф р а к ц и я). Это приводит к изменениям параметров пучков, поэтому записываемая решётка также изменяется по глубине регистрирующей среды. Для Д. г. важны среды с изменяюплимся под действием света показателем преломления п. Самодифракция 2 стационарных пучков в такой среде при совпадении экстремумов записываемой решётки (показателя преломления) и записывающего интерференционного поля по приводит к изменениям их амплитуд, т. е. к перераспределению интенсивностей пучков, но изменяет их разность фаз Дф (среда с локальным откликом). Если решётка сдвинута по фазе относительно интерференционного поля на угол, не кратный я, то изменяются амплитуды, т. с. интенсивности волн (среда с нелокальным откликом). При отом происходит перекачка энергии между волнами. Макс. перекачка соответствует рассогласованию решёток показателя преломления и интенсивности интерференционного поля на угол п/2 (сдвиговая четвертьволновая голограмма) при этом Дф—0. Одноврем. преобразование амплитуд и фаз при самодифракции 2 волн в среде с локальным откликом возникает либо в нестациопарном режиме, либо в случае тонкой решётки в результате появления высших порядков дифракции. [c.624]

Волновая зубчатая передача является конструктивной разновидностью планетарной передачи с одним центральным колесом и внутренним зацеплением, у которой сателлит выполнен тонкостенным с гибким зубчатым ободом, деформируемым во аремя работы передачи. Особенность конструкции водила такой передачи заключается в том, что шип, на котором врашается сателлит, преобразован в центральный. кулачок или в какое-либо устройство (в дальнейшем называемое генератором й), деформирующее гибкий сателлит таким образом, что он входит в зацепление с жестким центральным колесом С в нескольких зонах зацепления. При вращении генератора к зоны деформации и зацепления перемещаются по окружности, вызывая вращение гибкого сателлита (называемого гибким колесом Р) относительно жесткого колеСа С. Так как вращение генератора сопровождается гармоническим Деформированием гибкого колеса, передача получила название волновой. При двух зонах зацепления колес С и F ( = 2) передача называется двухволновой, а при трех зонах (п = 3) — трехволновой. Наибольшее применение имеют двухволновые передачи. Для снятия вращения с гибкого колеса его выполняют в виде тонкостенного стакана, переходящего в вал, или в виде трубы, связанной с валом зубчатой муфтой (рис. 7.1). [c.139]

Нагрузки Qj, действующие на тела качения, обусловлены радиальными составляющими усилий в зонах зацепления волновой передачи. Протяженность зоны зацепления волновой передачи составляет 22 — 29° и сопоставима с угловым расстоянием между телами качения Уш = 360°/z = = 15,7°. Вследствие высокой податливости гибкого колеса и наружного кольца подшипника радиальные составляющие усилий в зонах зацепления F,. = 2Tf tga/(n ajr) воспринимают один или два тела качения в каждой из зон зацепления. Примем для стандартизованных подшипников гщ = 23 п = 2 нагрузки на тела качения с номерами j (j =1, 11, 12) Si = F/, Qii = Qi2 = Fr/2 и тогда = 0,379F, = 0,412F,. Подстановка полученных результатов в исходную зависимость (7.7) позволяет определить расчетную долговечность гибкого подшипника двухволновой перю-дачи . [c.145]

НИЯ, Т. е. систематическому ряду, такому, как. .. —ЗА, —2/г, —/г,. ..А, 2А, 3/г,. ... Тот факт, что ряды параллельных линий в общем не имеют вид простых контуров, как предполагает двухволновая теория и проиллюстрировано на фиг. 9.2, есть отчасти следствие пренебрежения в двухволновой теории, приведенной выше, действием поглощения и частично обязан присутствию п-волновых динамических дифракционных эффектов, которые специально исключены из двухволновой трактовки. Другое подтверждение присутствия п-волновых динамических эффектов рассеяния, включающих в этом случае несистематические взаимодействия, — это то, что в точках, где пересекаются непараллельные экстинкционные контуры, интенсивности контуров никоим образом не складываются, но могут флуктуировать в широком диапазоне [c.199]

Методику дифракции в сходящемся пучке усовершенствовали сначала Хорни [196] и затем Гудман и Лемпфул [163] и Кокейн и др. [57]. Как подробно будет изложено позже (гл. 14), последние две группы авторов развили данную методику как способ точных измерений интенсивности при этом они показали, что двухволновые результаты образуют только первое приближение к -волновой дифракции, и использовали п-волновые динамические дифракционные эффекты для вывода значений коэффициентов Фурье Vf или с большой точностью . [c.201]

Аналогично первоначальному приближению Дарвина, этот двух-волновой вариант сталкивается с трудностью, заключающейся в том, что слой бесконечно малой толщины будет давать одновременно очень большое число пучков и двухволновой случай возникнет лишь после прохождения через кристалл с толщиной, сравнимой с экстинкционным расстоянием 2аФ и более. Следовательно, в принципе и в случае электронов для практического рассмотрения более уместно использовать п-волновую форму [c.224]

Иной тип явлений возникает при прохождении коротких волн через кристаллы, наложенные друг на друга. Два кристалла с одинаковой периодичностью, но слегка отличными ориентациями или два кристалла со слегка отличными периодичностями дают муаровое изображение (фазовый контраст), подобное тому, что возникает при прохождении видимого света через два крупных объекта, наложенных друг на друга (амплитудный контраст). Интенсивности муаровых картин для двухволнового случая рассмотрели Хашимото и др. [180] и Каули [77]. п-волновую трактовку для предельного случая, когда оба кристалла очень тонкие, дали Каули и Муди [78, 79]. г [c.309]

С появлением детальных п-волновых вычислений интенсивностей было показано, что вариации интенсивностей с толщиной кристалла и ориентацией могут быгь сложными, как показано, например, на фиг. 10.5 и 10.6. С другой стороны, было подтверждено, что относительно простого изменения интенсивностей с толщиной можно достигнуть при специальных условиях двух типов тип 1 — тщательно отобрана двухволновая ситуация для сильного внутреннего отражения тип 2 — падающий пучок почти параллелен оси симметрии кристалла. [c.336]

Даже в случае двухволновой ориентации, когда удовлетворяется условие Брэгга для сильного близкого отражения, а для всех других сильных отражений ошибки возбуждения велики, известно, что для очень тонкого кристалла появляется большое число дифракционных пучков. Таким образом, представляет интерес способ сведения ситуации к двухволновой через увеличение толщины. В первых п-волновых вычислениях без учета поглощения предполагалось, что относительные интенсивности всех пучков устанавливаются на первомэкстинкционном расстоянии, т.е. основной периодичности, которую дает падающий пучок. Помимо этого, все пучки сохраняли свои относительные интенсивности, усредненные по нескольким экстинкционным расстояниям для всех толщин. [c.336]

Сейчас полностью признается, что вклад п-волновых взаимодействий увеличивается с ростом ускоряюш,его напряжения. Для иллюстрации этой зависимости используют наблюдения периодов полос равной толщ,ины. Например, Мазель и Эроль [298 ] теоретически и экспериментально показали, что экстинкционное расстояние для рефлекса 111 алюминия отличается от двухволнового значения примерно на 10% при 50 кэВ, 16% при 500 кзВ и 22% при 1200 кэВ. [c.339]

Когда нет подходящ,его аналитического метода интегрирования л-волновых динамических интенсивностей по ориентациям и тол-ш,ине, по-видимому, единственное, что остается, —это очень трудоемкая процедура вычисления интенсивностей для достаточно узкого распределения ряда ориентаций. Такую попытку предприняли Тернер и Каули [376] они провели п-волновые вычисления интенсивностей дужек на дифракционных картинах от тонких кристаллов ВЮС1 и от вещества AgTlSe2, структурный анализ которого был выполнен Имамовым и Пинскером [230]. Экспериментальные измерения были проанализированы на основе двухволнового динамического приближения, и из этого был сделан вывод, что интенсивности описываются чисто кинематически. Однако указанные л-волновые динамические вычисления показали, что, по-видимому, имеет место динамическое изменение интенсивностей, достаточное для того, чтобы привести к значительным ошибкам в деталях определяемой структуры. [c.366]

Р2 > 1- В этом случае, мз квантованных функций Рр (р (и)) и Рр (рг (и)), рассчитанных из условия фокусировки п чков с длинами волн Ло, А-1-1 в области >о и 1 1, можно построить двухволновый ДОЭ с числом уровней рельефа = р р2 по след5."ющему правилу [c.386]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...