Ускорения точек тела, имеющего одну неподвижную точку

Ускорения точек тела, имеющего одну неподвижную точку [c.226]

Таким образом, ускорение каждой точки К тела, имеющего одну неподвижную точку О, состоит из векторной суммы двух ускорений [c.183]

Так как движение тела, имеющего одну неподвижную точку, в каждый момент времени можно считать вращением вокруг мгновенной оси, то в качестве величин, характеризующих это движение, можно ввести мгновенную угловую скорость и мгновенное угловое ускорение вращения твердого тела вокруг неподвижной точки. Очевидно, вводимая угловая скорость является векторной величиной, направленной в каждый момент времени по соответствующей мгновенной осп, и при [c.171]

Скорости и ускорения точек твердого тела, имеющего одну неподвижную точку [c.160]

Ускорения точек твердого тела, имеющего, одну неподвижную точку. Ускорение точки М тела, имеющего одну неподвижную точку, легко найти, продифференцировав равенство (4) по времени, [c.387]

Таким образом, мы видим, что для тела, имеющего одну неподвижную точку, ускорение его любой точки в данный момент слагается из двух составляющих е X г = Шх и ш X о = Шг-Первое слагаемое [c.387]

Вектор ускорения го любой точки М тела, имеющего одну неподвижную точку, можно проектировать как на неподвижные, так и на подвижные координатные оси. [c.388]

Как направлен вектор углового ускорения тела, имеющего одну неподвижную точку [c.438]

Ускорения точек твердого тела, имеющего одну неподвижную точку. Дифференцируя но времени тождество (9.12) [c.190]

Для определения абсолютных скоростей и ускорений точек бегунка бу-лем рассматривать движение его как твердого тела, имеющего одну неподвижную точку О ( 2 гл. IX). Скорость точки В определится но формуле (9.12) [c.224]

Рассмотрим однородное тяжелое тело вращения, центр тяжести О которого закреплен неподвижно относительно Земли, Силами, действующими на тело, являются притяжение Земли и реакция Q точки подвеса G Размеры прибора настолько малы, что силы притяжения Землею отдельных частиц тела можно считать параллельными и пропорциональными их массам. Эти силы имеют равнодействующую A, приложенную в центре тяжести G. Последний не будет абсолютно неподвижным, так как центр тяжести участвует в движении Земли. Обозначим через J ускорение, каким обладает в каждый момент эта точка G. Исследуем движение тела относительно осей Gx y z с абсолютно неизменными направлениями и с началом в точке G. Мы можем рассматривать эти оси как неподвижные при условии присоединения к реально действующим на различные точки системы силам только переносных сил инерции. Эти последние, равные —mj, параллельны между собой и пропорциональны массам. Они имеют равнодействующую Ф, приложенную в центре тяжести G. Движение тела относительно осей Gx y z будет совпадать с движением тела вращения, закрепленного в абсолютно неподвижной точке G своей оси и находящегося под действием сил, имеющих равнодействующую, проходящую через неподвижную точку. Но это движение было подробно изучено. Ось Go плоскости максимума площадей неизменна, т. е. направлена все время на одну и ту же звезду, а ось вращения ротора гироскопа описывает равномерным движением круговой конус вокруг этого направления. Наконец, движение относительно Земли есть результат наложения суточного вращения на это простое движение. [c.258]

Так как движение тела, имеющего одну неподвижную точку, в каждый момент времени можно считать вращением вокруг мгновенной осп, то в качестве величин, характеризующих это движение, можно ввести Х гиовеииую угловую скорость и мгновенное угловое ускорение враще-JH H твердого тела вокруг неподвижной точки. Очевидно, вводимая угловая скорость является векторной величиной, направленной в каждый момент времени по соответствующей мгновенной оси, и при использовании правой системы координат вектор угловой скорости w направлен по мгновенной оси так, что с направления этого вектора видно вращение тела вокруг мгновенной оси, проис.ходящим против движения часовой стрелки. Величину вектора угловой скорости можно вырази гь через элементарный угол поворота Аф вокруг мгновенной оси за время ДЕ [c.168]

Твердое тело, имеющее одну неподвижную точку. — Рассмотрим сначала распределение ускорений в твердом теле, имеющем одну неподвижную точку. Возьмем эту точку за начало трех прямоугольных осей Oxyz. Пусть р, q, г — проекции мгновенного вращения w твердого тела вокруг оси, проходящей через точку О. Проекции скорости точки М с координатами д , у, z тогда будут [c.109]

ТЕОРЕМА [Остроградского — Карно кинетическая энергия, теряемая системой при ударе, равна доле кинетической энергии системы, соответствующей потерянным скоростям о параллельном переносе силы силу, приложенную к абсолютно твердому телу, можно, не изменяя оказываемого действия, переносить параллельно ей самой в любую точку тела, прибавляя при этом пару с моментом, равным моменту переносимой силы относительно точки, куда сила переносится о проекции производной вектора проекция производной от вектора на какую-нибудь неподвижную ось равна производной от проекции дифференцируемого вектора на ту же ось о проекциях скоростей двух точек тела проекции скоростей двух точек твердого тела на прямую, соединяющую эти точки, равны друг другу Пуансо при движении твердого тела вокруг неподвижной точки подвижный аксоид катится по неподвижному аксоиду без скольжения Ривальса ускорение точек твердого тела, имеющего одну неподвижную точку, равно векторной сумме вращательного и осестремительного ускорений Робертса одна и та же шатунная кривая шарнирного четырехзвенника может быть воспроизведена тремя различными шарнирными четырехзвенниками [c.284]

Более сложным случаем вращат. движения является движение тела, имеющего одну неподвижную точку (примером такого движения может служить движение гироскопа). В этом случае тело имеет 3 степени свободы в его движение описывается тремя ур-ниями вида (1), где 9i, 92 могут быть, напр., Эйлера углами ф, i 3 и 9. Движение тела около неподвижной точки слагается из серии эле.ментарных поворотов вокруг мгновенных осей вращения, проходящих через эту точку. Осн. кинематич. характеристики движения — вектор мгновенной угл. скорости W, направленный по мгновенной оси вращения, и вектор мгновенного угл. ускорения е, направленный нараллельно касательной к кривой, описшваелюй концом вектора w. [c.351]

Движение твердого тела вокруг неподвижной точки (сферическое движение). Углы Эйлера. Уравнения движения твердого тела вокруг неподвижной точки. Мгновенная ось вращении тела. Векго-ры угловой скорости и углового ускорения тела. Определение скоростей и ускорении точек твердого тела, имеющего одну иепОлЧвпж-ную точку. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...