Свободные колебания с сухим трением

В качестве примера свободных колебаний диссипативной системы можно рассмотреть свободные колебания системы с сухим трением. Имеется тело массы ш, прикрепленное к неподвижной стене пружиной (рис. 17.94). Если в пружине нет усилия, центр тяжести тела находится на вертикали, отмеченной штриховой линией. Выведя тело из этого положения в горизонтальном направлении некоторой силой и, далее, устранив ее, возбудим движение тела в виде колебаний, которые вследствие наличия трения будут затухающими. [c.222]

Незатухающие гармонические колебания систем с одной степенью свободы. Метод векторных диаграмм. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний. Фазовый портрет колебательной системы. Негармонические колебания математического маятника. Свободные колебания в диссипативных системах с вязким трением. Коэффициент и время затухания, логарифмический декремент, добротность. Колебания в системе с сухим трением. Явление застоя. [c.5]

Фазовый портрет свободных колебаний системы с сухим трением представлен на рис. 19. [c.36]

Влияние вязкого трения и гироскопических сил на свободные колебания твердого тела с двумя степенями свободы. В пункте 1 этого параграфа было рассмотрено влияние гироскопических сил на свободные колебания системы с двумя степенями свободы. При этом не учитывались диссипативные силы, которые в виде вязкого сопротивления среды, сухого трения и внутреннего трения в материале всегда сопутствуют движению. Из всех разновидностей диссипативных сил, учитывая сравнительную простоту математических выкладок и значительное распространение этих сил в технике, мы рассмотрим только силы вязкого трения. [c.613]

В задачах 8.32—8.34 мы рассмотрели свободные колебания материальной точки при наличии силы сопротивления, пропорциональной скорости. В следующей задаче рассматриваются свободные колебания материальной точки при наличии силы сухого трения. Ее решение представляет большие трудности по сравнению с решениями предыдущих задач. [c.90]

По принципу действия и по конструкции гасители колебаний могут быть фрикционные, динамические, молекулярного трения и гидравлические. Гаситель любого типа представляет собой некоторую массу (маховичок, обод, диск), связанную с коленчатым валом при помощи сил сухого трения, сил упругости, сил внутреннего сопротивления материала или сил гидравлического сопротивления. В собранном виде гаситель обычно устанавливается на переднем (свободном) конце вала, где амплитуда крутильных колебаний наибольшая. [c.119]

Свободные колебанвя с сухим треннем.—В качестве примера колебаний с сухим трением рассмотрим случай, показанный иа рис. 67. Тело 1Г, прикрепленное пружиной к неподвижной точке А, скользит при колебаниях по гори- [c.90]

Поглотитель колебаний с сухим трением.—Для уменьшения амплитуд крутильных колебаний коленчатых валов в двигателях внутреннего сгорания очень часто применяегсн поглотитель колебаний с сухим трением, обычно называемый поглотителем Ланчестера ). Поглотитель (рис, 176) состоит из двух маховиков а. свободно вращающихся на втулках b и приводимых в движение коленчатым валом через фрикп онные кольиа с. Маховики прижаты к атим кольцам при помощи пружин и регулировочных винтов d. Если вследствие резонанса возникают значительные колебания конца вала е и втулки поглотителя, то инерция маховиков препятствует их участию в колебательном движении. Результирующее относительное движение втулки и маховиков приводит к возрастанию трения на контактных поверхностях и вызывает рассеивание энергии. [c.258]

На рис. 30 показана конструкция поглотителя с сухим трением. Ступица I жестко соединена с валом 2 и вовлекает во вращение через фрикционные диски 3 маховик 4, свободно насаженный на вал. Регулировка величины сил сухого трения обеспечивается степенью сжатия пружины 5 При колебаниях вала происходит относительное проска.тьзывание маховика н ступицы, приводящее к рассеянию энергии вс.тедствие трения на фрикционных поверхностях. [c.345]

Диссипативные системы характеризуются рассеянием энергии за счет сопротивлений, что при отсутствии поступления энергии извне обусловливает затухание колебательного процесса. Мы рассмотрим здесь две наиболее существенные нелинейные задачи свободные колебания системы с сухим, или кулоновым трением и свободные колебания с квадратичным сопротивлением. В обоих случаях ограничимся линейной восстанавливающей силой. В заключение рассмотрим графический метод, предложенный французским инженером Льенаром и одинаково эффективный в применении к диссипативным системам и к системам автоколебательным, которым посвящен следующий параграф. [c.121]

Демпфер трения по принципу действия основан на рассеянии энергии колебании, При этом используется сухое или жидкостное трение. Демпферы ставят на тот участок вала системы, который имеет. максимальную крутильную деформаии (>. На рис. 29,17,0 — в приведены простейшие конструкции демпферов сухого (рис 29.17.а) и жидкостного (рис, 29.17,б,< ) трения, В демпфере с сухим трением (рис. 29,17, а) ступица /, жестко соединенная с в лом 2, вовлекает во вращение через фрикционные диски 3 маховик 4, свободно посаженный на вал, С помощью пружины 5 регулируется сила сухого трения. При колебаниях вала происходит относительное проскальзывание маховика и ступицы, приводящее к рассеянию энергии вследствие трения на фрикционных поверхностях, В схеме, изображенной на рис, 29.17,6, демпфирующий эффект создается при колебаниях жестко насаженной на вал 3 ступицы / с лопатками, прокручивающейся относительно маховика 2 внутренние камеры заполнены вязкой жидкостью, В демпфере, изображенном на рис, 29.17, в. демпфирующая сила возникает при перетекании масла чере малые отверстия лри колебаниях диафрагмы 1 относительно заполненного масла и свободно насаженного кожуха 2. [c.340]

Основой для создания исследуемого прибора послужило-диссипативное свойство механизма. Для диссипативных механизмов характерно рассеяние энергии за счет трения, что при отсутствии поступления энергии извне обусловливает затухание движения. Свободное колебание механизма с сухим (ку-лоновьш) трением описывается нелинейным уравнением второго порядка [c.82]

Более сложные модели виброперемещения. В качестве примеров более сложных моделей процессов виброперемещения рассмотрим системы соответственно с двумя и тремя степенями свободы, схемы которых и уравнения движения приведены в пп 8 и 9 таблицы. Первая система (п. 8) представляет собой гело, рассматриваемое в виде материальной точки, которое движется по шероховатой наклонной плоскостн. совершающей гармонические колебания в двух взаимно перпендикулярных направлениях [4, 8]. Приняты следующие обозначения т — масса тела g — ускорение свободного падения а — угол наклона плоскости к горизонту Т и Q — соответственно продольная и поперечная постоянные силы, действующие на тело F — сила сухого трения N — нормальная реакция А и В — амплитуды продольной и поперечной составляющих колебаний плоскости е — сдвиг фаз (О — частота колебаний / н — соответственно коэффициенты трення скольжения и покоя и Л — соответственно коэффициенты восстановления и мгновенного трения при соударении тела с плоскостью [c.256]

С целью устранения опасных крутильных колебаний иногда применяется демпфер сухого трения (демпфер Лаичестера) (рис. 7-13). Ступица 1 жестко соединяется с валом, совершающим крутильные колебания. На ступице свободно насажен маховичок 2, состоящий из двух половин, стягиваемых между собой пружинами 4, предварительную затяжку которых можно регулировать. Мел<ду рабочими плоскостями ступицы и маховичка установлены диски трения неподвижно сцепленные со ступицей. Число пру- жин и их предварительная затяжка определяют силу нормального давления на поверхности трения. [c.301]

Задачи о влиянии сил внутреннего трения и конструкционного демпфирования на процессы свободных и вынужденных колебаний систематически рассмотрены в книгах Е. С. Сорокина (1958), Г. С. Писаренко (1958, 1962) и Я. Г. Пановко (1960). Существенно нелинейные системы с большим сухим трением изучались Н. В. Бутениным (1960), Н. А. Шелез-цовым (1949), М. И. Фейгиным (1960 и сл.) и другими исследователями. [c.99]

Демпфирование. — В предыдущем исследовании свободных и вынужденных колебаний предполагалось, что на движущееся тело не действуют никакие силы сопротивления. На основе этого предположения для случая свободных колебаний было найдено, что ампли-чуда колебаний остается постоянной, хотя эксперименты показывают, что со временем амплитуда уменьшается и колебания постепенно затухают. В случае вынужденных колебаний при резонансе было найдено, что амплитуда колебаний может неограниченно увеличиваться, хотя, как мы знаем, вследствие демпфирования амплитуда всегда остается ниже определенного верхнего предела. Чтобы привести аналитическое рассмотрение задач колебаний в лучшее соответствие с действительными условиями, необходимо принять во внимание силы неупругого сопротивления (демпфирования), возникающие от нескольких различных причин трение между сухими трущимися поверхностями, сопротивление воздуха или жидкости, электрическое сопротивление, анутрсннее трение вследствие несо ершенной упругости и т. д. [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...