Угловое распределение мощности излучения

Наибольший интерес представляет излучение основной волны при тех сравнительно низких частотах, когда распространение в трубе других волн невозможно. При 0[c.103]

Излучение релятивистских заряженных частиц обладает особыми, характерными только для этого типа излучения поляризационными свойствами. В 1956 г. (А. А. Соколов и И. М. Тернов) было показано, что синхротронное излучение обладает сильно выраженной линейной поляризацией. Прн этом поляризационные свойства могут быть учтены обобщенной формулой Шотта для спектрально-углового распределения мощности излучения [c.8]

Особенности углового распределения мощности излучения [c.95]

Рассмотрим теперь угловое распределение мощности излучения, и с этой целью произведем в (8.43) суммирование по спектру, т. е. по номеру гармоники V, Это можно легко сделать с помощью известных соотношений в теории цилиндрических функций [c.109]

Как уже отмечалось, в реальном ондуляторе а<1. Поэтому для практических целей представляет интерес наити приближенные выражения для характеристики излучения при а<С1 в разложении по а. В этом приближении из (9.2) найдем Ро=Р(1— 2/24), а интегралы (9.6) удается вычислить без труда. Тогда для спектрально-углового распределения мощности излучения в первом неисчезающем приближении по а можно легко получить [c.120]

Угловое распределение мощности излучения в случае релятивистских электронов подобно синхротронному излучению излучение частицы, движущейся в ондуляторе, направлено вперед по ее движению, и практически вся мощность излучения сконцентрирована в узком конусе с осью, направленной вдоль направления поступательного движения электрона (ось х), и с углом при вершине порядка [c.120]

Итак, в соответствии с (9.30) для нахождения спектрально-углового распределения мощности излучения не требуется решения уравнений движения электрона, а достаточно лишь знания эффективного поля на осевой линии ондулятора. [c.125]

Максимум в спектрально-угловом распределении мощности излучения приходится на тот номер гармоники 5, для которого максимален коэффициент Фурье С разложения эффективного поля ондулятора. При наблюдении вдоль оси ондулятора (0=я/2, ф = 0) мы получаем для гармоник [c.125]

Для анализа особенностей спектрально-углового распределения мощности излучения воспользуемся формулами, характеризующими синхротронное излучение (см, формулу Шотта (8.35)), в которых сделаем переход в движущуюся со скоростью сРц систему координат. Тогда, учитывая формулы преобразований Лоренца [c.128]

Перейдем к анализу полученного наМ И выражения для спектрально-углового распределения мощности излучения. [c.129]

В случае бесконечного спирального ондулятора (A">1) спектрально-угловое распределение мощности излучения определяется формулой (9.50). При достаточно больших N (Л >10), как н в случае ондулятора с плоской траекторией, спектр излучения, проинтегрированный по всем углам 0, практически совпадает со спектром излучения в бесконечном ондуляторе. [c.132]

Угловое распределение мощности дозы тормозного излучения в рабочем пучке бетатрона для энергии 35 МэВ приведено на рис. 33. [c.301]

На рис. 35 представлено угловое распределение мощности дозы тормозного излучения в рабочих пучках линейных ускорителей на 4 и, 8 МэВ. [c.303]

Видно, что максимум излучаемой энергии приходится на угол, близкий к ф = —0, причем чем ближе скорость движения нагрузки к критической, тем точнее выполняется правило угол падения равен углу отражения . Таким образом, при субкритических скоростях движения, при которых мощность излучения велика, основная часть энергии излучается в направлении, зеркальном (относительно нормали к закреплению) направлению движения нагрузки. При малых скоростях движения угловое распределение энергии излучения близко к равномерному. [c.287]

Наибольший интерес обычно представляет угловое распределение мощности, излучаемой данной диффракционной системой. Мощность S -O, ф), излучаемая на единицу телесного угла в направлении , ф ( характеристика излучения ), связана с потенциалом скоростей Ф в волновой зоне соотношением [c.101]

Потенциал скоростей в волновой зоне поля излучения волны Ami дается выражением, формально отличающимся от (21.02) только множителем os Шф. Угловое распределение мощности, излучаемой волной Аш из открытого конца, дается при lii[c.108]

Это выражение дает точную характеристику спектрально-углового распределения мощности синхротронного излучения. Оно впервые было получено Г. Шоттом в 1907 г. и применимо для любых скоростей движущегося заряда. [c.106]

Рассмотрим круглый цилиндрический канал (рис. 12.5), на входе которого перпендикулярно его оси расположен плоский источник излучения с равномерной мощностью источников и угловым распределением, задаваемым в виде (12.5). [c.144]

Под характеристиками ускорителя как источника излучения следует понимать вид излучения (первичного, вторичного, рассеянного) — протоны, электроны, а-частицы, нейтроны, мезоны пространственное и спектрально-угловое распределения излучения , а также количественную оценку излучения (поток, мощность и т, д.). [c.230]

Параметры Лазеров подразделяются на внешние и внутренние. Внешние параметры характеризуют излучение, вышедшее из лазера внутренние связаны с процессами, происходящими внутри резонатора с рабочим веществом. К внешним основным параметрам относятся энергия и мощность излучения, длительность импульса, угловая расходимость пучка света, когерентность излучения и поляризации. Помимо этого в ряде случаев необходимо знать распределение энергии и мощности внутри пучка, его спектральный состав и изменение во времени, а также изменение угловой расходимости в ближней и дальней зонах. К внутренним параметрам относятся спектр мод резонатора, усиление и шумы в ряде случаев требуется знать также порог генерации и насыщение. Различные типы лазеров имеют различные параметры, определяющие области их применения в науке и в технике, и в частности в машино-и приборостроении. [c.19]

Измерение параметров лазерного излучения необходимо производить при экспериментальных исследованиях, разработке технологических процессов и эксплуатации лазерных установок. Целесообразно рассмотреть методы измерения параметров лазерного излучения, которые в первую очередь учитываются при практическом использовании лазерных установок. К ним относятся мощность, энергия, угловая расходимость, поперечное распределение интенсивности излучения, поперечный размер луча, длительность импульса [143]. [c.94]

Под энергетической расходимостью излучения лазера понимают плоский или телесный угол при вершине конуса, внутри которого распространяется заданная доля энергии или мощности пучка излучения [88]. Чаще всего расходимость определяют на уровне половинной интенсивности или на уровне, где интенсивность падает в е раз от максимальной величины. Такое определение расходимости справедливо для сравнительно однородного по сечению луча, соответствующего основному типу колебаний (ТЕМ 00 ) резонатора. В случае многомодового излучения говорят о диаграмме направленности, понимая под этим угловое распределение энергии или мощности излучения в дальней зоне пространства, т. е. на таких расстояниях I > от излучателя, когда погрешности в фазах колебаний, складывающихся в точке наблюдения от всех элементарных участков апертуры луча D, малы по сравнению с л. При меньших расстояниях обычно нельзя говорить о диаграмме направленности, так как распределение интенсивности по углам зависит в этих случаях от расстояния I. [c.101]

Рассмотрим схему акустооптического спектр-анализатора (рис. 10.15) в случае, когда акустическая волна состоит из многих частотных составляющих. Согласно (10.4.1), каждая частотная составляющая звуковой волны будет приводить к отклонению светового пучка в определенном направлении. Поэтому дифрагированный свет представляет собой некоторое угловое распределение. Если использовать линзу, то в ее фокальной плоскости каждому направлению дифракции светового пучка будет соответствовать определенное пятно. Поскольку эффективность дифракции на каждой частотной составляющей звука пропорциональна ее мощности, распределение оптической энергии в фокальной плоскости пропорционально энергетическому спектру звукового ВЧ-сигнала. Интенсивность оптического излучения в фокальной плоскости обычно измеряется с помощью линейки фотодетекторов. Поскольку работа акустооптического спектр-анализатора основана на одновременном отклонении лазерного пучка во многих направлениях, такие его характеристики, как ширина полосы ВЧ-сигнала и число разрешимых элементов, аналогичны характеристикам дефлекторов пучка. [c.429]

Что касается резонаторов с круглыми зеркалами, то основная часть мощности излучения моды с р - I =0 сосредоточена в центральном керне углового распределения шириной Х/д. Остальные моды с азимутальными множителями ехр( И ) имеют угловые распределения в виде колец с угловыми диаметрами ( р//тг) (Х/д) шириной Х/(2дг), при азимутальных множителях os и sin кольца распадаются на 2/пятен каждое. [c.108]

Для определения параметра /У в эксперименте необходимо измерение не только мощности пучков, ио и их фаз или создание специальных условий для сильной дискриминации необращенной компоненты [27], что затрудняет проведение точных измерений. Поэтому на практике часто используют параметр, представляющий собой нормированное на накачку угловое распределение энергии отраженного излучения, [c.167]

Спектрально-угловое распределение средней по времени мощности излучения в элемент телесного угла dQ= = sin 0d0 ( ф при этом имеет вид [c.119]

В случае, когда поверхности предполагаются диффузно излучающими и зеркально-диффузно отражающими, а эффективные потоки равномерно распределенными по поверхностям, фиксация актов поглощений и расчет мощностей Р" / не дает выигрыша по сравнению с расчетом разрешающих угловых коэффициентов. Однако ситуация меняется при наличии поверхностей с радиационными свойствами, зависящими от направления, или при снятии допущения о равномерности распределения по поверхностям эффективных потоков. В этом случае не удается использовать понятие разрешающего углового коэффициента и приходится при детерминированном подходе решать систему интегральных уравнений относительно интенсивностей эффективного излучения 181. Практика показала, что даже [c.199]

При этом нужно иметь в виду, что для акустики функция /(-г), пропорциональная скачку потенциала скоростей на стенке волновода, не имеет четкого физического смысла и является вспомогательной математической величиной. Однако основные результаты переносятся на звуковые волны без труда. В частности, формула (6.04) дает абсол ют-ную величину коэффициента отражения основной волны от открытого конца, а формула (6.12)—угловое распределение мощности излучения основной волны, приходящей к открытому концу с мощностью р. Обе формулы пригодны при 0<, <1, когда при отражении поршневой волны от открытого конца других распространяющихся волн не появляется. [c.38]

X. Поллока (1947). В тех же работах изучалось спектрально-угловое распределение мощности излучения в области длин волн от 3500 А до 7000 A, что соответствовало энергии ускоренных электронов в пределах от 30 до 80 МэВ. Эксперимент показал хорошее совпадение с теорией. Синхротронное излучение было сосредоточено в узком конусе и наблюдалось в виде пятна темно-красного цвета при 30 МэВ и яркого голубовато-белого при 80 МэВ. При этом свечение было столь ярким, что было видно даже при дневном свете. Электрон становится светящимся в буквальном смысле слова [1]. [c.8]

Вследствие характерного 1 углового распределения мощности излучения — прожекторного эффекта — внешний наблюдатель видит злектро,ны не на все.м их круговом пути, а лишь на коротком участке в виде отдельных прерывистых вспышек. Имлульсный характер синхротронного излучения, приходящего в заданную точку (рис. 19), есть следствие того факта, что излучение приходит в эту точ)ку только с небольшого участка траектории излучение регистрируется в точке до тех пор, пока эта точка попадает хотя бы в один из мгновенных конусов излучения. Следовательно, излучение будет приходить в точку наблюдения до тех пор, пока вектор скорости не повернется па угол того же порядка, что и раствор конуса излучения. Оценим теперь длительность каждого импульса излучения. Пусть эффективная длина дуги, на которой формируется излучение, есть I. Это значит, что при движении электрона по дуге / излучение, им испускаемое, непременно достигнет точки (на рис. 19 дуга / соответствует значению /= бг ). Тогда время, в течение которого электрон проходит это расстояние, будет равно [c.97]

Были открыты важные закономерности, свойственные излучению ультрарелятивистских частиц ( /ИоС ), движущихся по макроскопическим орбитам (Л. А. Арцимович, И. Я. Померанчук, Л. Шифф, 1946). Эти закономерности касаются прежде всего спектрально-углового распределения мощности синхротронного излучения. Было установлено, что излучение, испускаемое электроном, сосредоточено в узком конусе вокруг мгновенного направления скорости частицы и направлено вперед по ее движению. Этот своеобразный прожекторный эффект является типичным для изучения ультра- [c.6]

Первые экспериментальные исследования углового распределения мощности синхротронного излучения в зависимости от компонент поляризации были проведены Ф. А. Королёвым, В. С. Марковым, Е. М. Акимовым и О. Ф. Куликовым на синхротроне ФИАН (1956), а также П. Иоосом (1960) на Корнельском синхротроне. Эксперимент показал хорошее совпадение с теорией. [c.9]

Таким образом, для релятивистских частиц характерное тороидальное. распределение мощности излучения сдвигается в направлении движения из-за эффекта Допплера, Синхротронное излучение сосредоточено в узком конусе вокруг мгновенного направления движения электрона и. направлено вперед по движению. Деформированный конус излучения имеет угол раскрытия Щ = тс 1Е-, таким образом, излучение ультрарелятивистского электрона обладает ярко выраженным прожекторным эффектом. Общая схема преобразоваиия нерелятивистского распределения мощности излучения представлена на рис. 18. Таково качественное рассмотрение особенностей углового распределения мощности синхротронного излучения, В дальнейшем мы вернемся к этому вопросу па основе точных выражений классической теории излучения. [c.97]

Плотность потока или любая другая характеристика нерассеянного (прострельного) излучения является функцией только геометрии задачи, мощности и углового распределения излучения источника. Например, плотность потока в точке детектиро- [c.139]

Управление параметрами лазерного излучения представляет собой процесс, обеспечивающий изменение одного или нескольких параметров, характеризующих луч. К ним относятся мощность излучения для лазеров, работающих в непрерывном режиме, энергия излучения и длительность импульса, определяющие мощность излучения лазеров в импульсном режиме, плотность лучистого потока, угловая расходимость и распределение интенсивности по поперечному сечению пучка, частота или длина волны излучения, поляризация. В ряде случаев необходимо учитывать модо-вый состав излучения и степень когерентности. [c.69]

Для наиболее распространенной на практике геометрии в наиболее общем виде скайшайн определяется мощностью, энергией о, те лесным углом Qo, определяемым половинным углом коллимации 0о, угловым распределением излучения источника, высотой расположения источника Hs и детектора Яд над поверхностью земли, проекцией расстояния от источника до детектора на поверхность земли R (рис. ) В некоторых случаях источник сверху может быть перекрыт защитой (крышей) толщиной Т из материала с атомным номером Z. [c.320]

Угловой спектр излучения является, в сущности, разложением по плоским волнам. Та из них, которая следует вдоль оси, и есть самовос-производящаяся после обхода телескопического резонатора расходящаяся волна. Поведение остальных, как и этой, так же хорошо описывается геометрическим приближением, в соответствии с которым угол наклона 9 каждой после обхода уменьшается в М раз. Если результирующая угловая расходимость 29 удовлетворяет обычно выполняющемуся условию 9р < [Dj(2L)] (Л/ — 1)/(71/ + 1) D — диаметр пучка), то излучение любой компоненты перекрьюает выходное зеркало целиком. Это означает, что при отражении от выходного зеркала приходящаяся на каждую компоненту мощность излучения уменьшается в соответствии с долей общей площади сечения, перекрываемой зеркалом, в раз. Поскольку интенсивности всех компонент на обходе резонатора уменьшаются одинаково, то при выяснении относительного распределения мощности можно от этого уменьшения (которое при работе лазера компенсируется усилением) отвлечься. [c.166]

ТО 0(i9) можно 1назвать электрической, а о ( )—магнитной характеристикой излучения. Эти функции дают соответственно угловое распределение излучаемой мощности в электрических и магнитных плоскостях <р= onst набегающей волны при т= эти плоскости взаимно перпендикулярны. [c.146]

Оптический источник для оптоволоконной системы связи должен иметь высокую энергетическую яркость в узкой полосе частот в диапазоне длин волн 0,8. .. 1,7 мк.м, выходное излучение должно легко модулироваться, площадь излучающей поверхности не должна быть больше сердцевины волокна, угловое распределение излучения должно быть по возможности, согласовано с волокном. Обычно от опгических источников добиваются максимальной мощности излучения и светового потока Важными параметрами являются коэффициент полезного действия, стоимость и надежность прибора и стабильность выходной мощности (медленный дрейф и высокочастотные флуктуации). Полупроводниковые источники, излучающие свет из р-л-перехода в процессе инжекционной люминесценции, удовлетворяют этим требованиям лучше, чем какие-либо другие. [c.190]

Две составляющие падающего светового пучка имеют различающиеся между собой угловые распределения рассеянного свега. Падающий свет, поляризованный перпендикулярно плоскости рассеяния ф = л/2), дает для рассеянного света полярную диаграмму в виду круга, поскольку интенсивность рассеянного света на расстоянии г от молекулы связана с мощностью излучения, рассеянного в единицу телесного угла, соотнощением [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...