Прохождение звука через тонкую пластину

Прохождение звука через тонкую пластину [c.216]

При нормальном падении звука активные потери слабо влияют на прохождение звука через тонкие пластины, и их действие сказывается лишь вблизи полуволнового резонанса (рис. 67). [c.227]

Эквивалентная схема прохождения звука через тонкую пластину. [c.229]

В качестве приложения полученных общих соотношений мы рассмотрим прохождение сферической звуковой волны через тонкую упругую пластину, движение которой может быть описано уравнением изгибных колебаний (32.4). В 32 было найдено, что коэффициент прохождения звука через тонкую пластину определяется вторым из выражений (32.17). Воспользовавшись формулой (34.6), запишем [c.245]

Расчет коэффициента прохождения звука через тонкую пластину с ребрами жесткости. Рассмотрим тонкую пластину. Коэффициент прохождения звука через пластину определяется второй из формул (32.17). При нормальном падении волны (0 = 0) для вычисления коэффициента прохождения звука через пластину с опорами можно воспользоваться формулой (38.14), которая для тонкой пластины приобретает вид -1кк [c.296]

Расчет распределения поля вдоль диаметра произведен для той же оболочки, для которой была рассчитана кривая 1 на рис. 118. Увеличение звукового давления на резонансных частотах имеет место лишь в некоторой области около оси. При увеличении номера резонанса эта область сужается. В промежутке между резонансами давление на оси падает ниже значения, соответствующего прохождению звука через тонкую пластину. На рис. 120, б показано распределение поля внутри цилиндра при условии х = 5,8. Падение давления на оси цилиндра и подъем у стенок показывают, что в этом случае значительная часть энергии распространяется внутри цилиндра в виде колебаний с номерами п = 1, 2,. . . Действительно, если бы основной вклад вносила форма с номером д = О, то кривая распределения звукового давления внутри цилиндра была бы близка к функции 7о Щ- Провал кривой в центральной области цилиндра показывает, что в промежутке между резонансами вклад формы д = О не является преобладающим, как это имеет место на резонансах. [c.314]

При этом остаются колебания, представляющие собой смещение цилиндра как единого целого. Подобное положение имеет место при прохождении звука через тонкую металлическую пластину (см. 32). В этом случае можно пренебречь симметричными колебаниями пластины и нельзя пренебречь антисимметричными колебаниями, т. е. колебаниями, описывающими смещение осевой линии при неизменной толщине пластины. [c.199]

Рис. 78. К объяснению возрастания коэффициента прохождения звука через тонкую металлическую пластину при наклонном падении.

Для стальных пластин углы 01 и 02 равны приблизительно 16° и 10° соответственно. Таким образом, при значении 0, близком к 16°, коэффициент прохождения звука через стальную пластину должен уменьшаться до нуля. На рис. 77 эти провалы кривых обозначены пунктиром. Заметим, что для тонких металлических пластин области провалов должны быть весьма узкими. Выше было показано, что для тонких металлических пластин величина 2пр почти во всем диапазоне углов падения звука (за исключением рассматриваемой здесь области вблизи 0 ) на несколько порядков больше величины 2, поэтому ветвь кривой 2пр, пересекающая ось абсцисс, идет очень круто вверх. Это приводит к тому, что 2 р может быть близко к 2 только в очень узкой полосе углов падения, исчисляемой угловыми минутами и даже секундами (на рис. 77 для наглядности область провалов сильно увеличена). Достаточно малейшего искривления пластины, искривления фронта падающей плоской волны или наличия в материале пластины хотя бы малых потерь, чтобы возникновение провалов не наблюдалось. [c.225]

Рассмотрим прохождение звука через ограниченную пластину, расположенную в бесконечном абсолютно жестком экране при этом предполагаем, что для тонких металлических пластин, как пока зано в 32, эффекты, связанные с поперечными колебаниями сжатия, выражены слабо. Изложение будем проводить по методу [45] с исправлением некоторых коэффициентов. [c.264]

В ряде случаев при определенных углах падения звука наблюдается полное прохождение звука. Более подробно на этих эффектах мы остановимся при изучении прохождения звуковых волн через тонкие пластины. [c.215]

Рис. 73. К прохождению звука влено вверх (поскольку положитель-через тонкую пластину. ное значение разности р = — Ра

Выше было показано, что для тонких металлических пластин скорость волн изгиба меньше, чем скорость звука в воде. Поэтому резонанс совпадений для изгибных волн в тонких металлических пластинах, расположенных в воде, наблюдаться не может. Иное положение существует в воздушной акустике. Поскольку скорость звука в воздухе примерно в пять раз меньше скорости звука в воде, то для пластины, находящейся в воздухе, при некоторых углах падения звука может оказаться, что 2 = 0. Тогда будет иметь место полное прохождение звука через пластину. Резонанс совпадений для изгибных волн в воздушной акустике является одной из причин уменьшения звукоизоляции конструкций. [c.222]

Рис. 76. Зависимость коэффициентов прохождения и отражения звука через тонкую стальную пластину от произведения fh os 0.

Рассмотрим тонкую пластину, коэффициент прохождения через которую может быть вычислен по формуле (32.22). Поскольку в данном случае звук переходит из среды II в среду /, то в числителе формулы (32.22) следует заменить на Если пластина лежит на границе жидкости и вакуума, то = О, и мы [c.301]

Приведенные выражения показывают, что коэффициенты отра-ясения и прохождения звука через тонкую металлическую пластину определяются только величиной М, т. е. массой единицы площади пластины. Поэтому выражения (32.19) иногда называют законом массы. В указанном приближении Л и Б не зависят от модуля упругости материала пластины. Такую пластину в воде можно рассматривать как поверхность, обладающую локальным импеданцем. [c.223]

Заметим, что выражение (36.22) совпадает с условием, при котором импеданц изгибных колебаний Ъ, определяемый формулой (32.5), обращается в нуль. Поэтому максимум незеркального отражения, обусловленного изгибными колебаниями ограниченной пластины, возникает при тех же углах падения, при которых имеет место максимум коэффициента прохождения звука через тонкую неограниченную пластину. [c.272]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...