Оболочка эллипсоидальная

Опыты показывают, что при равномерном нагружении сегмента эллипсоидальной формы соотношение между главными напряжениями не зависит от высоты сегмента и остается постоянным даже при переходе в пластическую область. По данным Я. Б. Фридмана, при отверстии с размерами осей эллипса 120 и 60 мм образец испытывает двухосное растяжение с соотношением напряжений, равным 0,7. Метод расчета напряжений в оболочках эллипсоидальной формы описан в работе [82]. [c.239]

Закончим обзор следующим замечанием, которое в ряде случаев может сильно облегчить практическое решение конкретных задач. Уравнения (3.10) и (3.14) инвариантны относительно проективного преобразования пространства (И. Н. Векуа, 1959). Поэтому легко можно получить формулы преобразования полей смещений и усилий при переходе от данной оболочки к другой, срединные поверхности которых проективно эквивалентны. Используя эти проективные свойства, можно, решив задачу для данной оболочки, построить решения соответствующих задач для проективно эквивалентных оболочек. В силу этого, например, многие-задачи для оболочек эллипсоидальной формы можно свести к задачам. для сферической оболочки. [c.290]

Основные положения обобщенной модели ядра сводятся к следующему. Как и в случае модели оболочек, здесь также принимается, что нуклоны в ядре движутся в некотором среднем самосогласованном поле, почти не зависящем от положения каждого нуклона, и образуют замкнутые нейтронные и протонные оболочки. Это самосогласованное поле резко меняется у поверхности. Можно сказать, что ядро состоит из внутренней более устойчивой области— ядерного остова , образованного нуклонами, входящими в состав замкнутых оболочек, и внешних нуклонов, которые движутся в поле этого остова. Остов ядра , образованный заполненными оболочками, имеет сферическую форму. Внешние нуклоны, не входящие в состав замкнутых оболочек, могут создавать у поверхности ядра неоднородности (флуктуации) потенциала самосогласованного поля, что приводит к несферическому характеру поля. Движение этих внешних нуклонов вызывает деформацию остова ядра , т. е. оболочечной структуры, и сферически симметричная поверхность ядра превращается в эллипсоидальную. В свою очередь деформированный остов ядра еще более усиливает отклонение поля от сферической структуры. Величина деформации поверхности зависит от числа внешних деформирующих нуклонов и от их квантовых состояний. Деформация ядерной поверхности является коллективной формой движения нуклонов, и она может приводить к колебаниям вытянутости по поверхности ядра или к появлению различных вращений. [c.194]

Замкнутые сферические и эллипсоидальные оболочки [c.200]

Чтобы вычислить вязкость суспензии эллипсоидальных частиц, Джеффри предполагает, что эллипсоид окружен большой сферой, центр которой совпадает с центром эллипсоида. Принимается, что возмущение, порождаемое наличием эллипсоида, исчезает на поверхности этой сферы. Для расчета взаимодействия этого возмущения с окружающей сферической оболочкой используется метод отражений. Затем дополнительная диссипация энергии = = Е — вызванная наличием частицы, вычисляется как работа, совершаемая дополнительными напряжениями, действующими по поверхности большой сферы. [c.529]

В книге изложена теория одного наиболее часто встречающегося типа трещин технологического происхождения, так называемых горячих трещин. Дефекты такого рода имеют первостепенное значение в сварочном и металлургическом производствах. Дан простой общий метод точного решения автомодельных динамических задач теории упругости. В качестве примеров рассмотрены некоторые контактные задачи и задачи о трещинах. Рассмотрена динамическая прочность толстостенных цилиндрических оболочек при статических, динамических и случайных нагрузках. Приведено точное решение пространственной задачи теории упругости для внешности эллипсоидального отверстия, находящегося в тяжелом полупространстве. Для наиболее интересных частных случаев получены общие условия устойчивости выработок. Предлагается теория горного удара, а на ее основе — некоторые меры, которые могут служить для управления этим явлением. [c.4]

СФЕРИЧЕСКИЕ И ЭЛЛИПСОИДАЛЬНЫЕ ОБОЛОЧКИ ГЛАДКИЕ СФЕРИЧЕСКИЕ ОБОЛОЧКИ ПОД ВНЕШНИМ ДАВЛЕНИЕМ [c.117]

ЕМКОСТИ С ЭЛЛИПСОИДАЛЬНЫМИ ОБОЛОЧКАМИ ПОД ВНЕШНИМ ДАВЛЕНИЕМ [c.127]

ЭЛЛИПСОИДАЛЬНЫЕ ТОРОВЫЕ ОБОЛОЧКИ ПОД ВНУТРЕННИМ ДАВЛЕНИЕМ [c.133]

Эллипсоидальные торовые оболочки (рис. 69) используются как самостоятельные конструкции емкостей или в качестве днищ баков. При а> У возможна потеря устойчивости с образованием вмятин в экваториальной зоне А. Критическое давление определим по формулам, которые удовлетворительно согласуются с экспериментами [Ц [c.133]

К классу а относятся, например, задачи расчета НДС в консольной оболочке вращения, находящейся под действием нагрузки вида (15.210), расчета концентрации напряжений вблизи отверстия в сосуде давления или в нагруженной на бесконечности плоской пластине. Примером задачи класса Ь является задача определения НДС в эллипсоидальном куполе (п. 15.6). [c.589]

Действие локальной нагрузки на эллипсоидальную оболочку [c.59]

Рассмотрим задачу о действии локальной нагрузки на эллипсоидальную оболочку. Изменяя отношение полуосей и величину зоны действия нагрузки, анализируем характер распределения полей перемещений и напряжений (Т Р. [c.59]

Н/м прикладывали п полюсе на площадках с углами раствора ft = n/100 и д = я/50 (д измеряется от полюса оболочки). В табл. 2.7. приведены вычисленные в девяти точках по толщине значения перемещений и физических компонент тензора напряжений о, о , в сечении О = я/200 эллипсоидальной оболочки в зависимости от величины Ь. При увеличении эллиптичности перемещения и в сеченни д = п/200 уменьшаются. Снижаются и напряжения а (а= 1,2,3) на лицевых поверхностях x = h. На срединной поверхности оболочки наблюдается некоторое увеличение напряжений. [c.60]

Сравнивая полученные результаты, видим, что в рассмотренном сечении эллипсоидальной оболочки при уменьшении зоны действия нагрузки растут перемещения и . Аналогичное явление наблюдается при распределении поля напряжений. [c.60]

Кривые распределения напряжений о и (т вдоль образующей эллипсоидальной оболочки в зоне действия локализованной нагрузки, соответствующей первому рассмотренному случаю, по- [c.60]

Ph . 2.8. Распределение напряжений a d зоне действия локальной нагрузки в эллипсоидальной оболочке а — 6=0,20 м 6 — 6 = 0.26 м о — 6=-0,45 м. [c.62]

На основе описанного в 1 подхода решены задачи об устойчивости сферических и эллипсоидальных оболочек, находящихся под действием внутреннего равномерно распределенного давления, при различных значениях геометрических параметров. [c.157]

На рис. 4.3 представлены зависимости прогиба полюса сферических и эллипсоидальных оболочек от величины внутреннего давления q (кривая / соответствует сферической оболочке с углом раствора а = к/2). Потеря устойчивости таких оболочек связана с возникновением пластических деформаций. При уменьшении угла раствора переход на неустойчивую ветвь происходит в момент, когда изогнутая срединная поверхность обо- [c.157]

Рис. 4.3. Зависимости и для сферических и эллипсоидальных оболочек.

На характер упругопластического деформирования эллипсоидальных оболочек большое влияние оказывает отношение Ь/а их полуосей. При Ь1а->- поведение эллипсоидальной оболочки приближается к сферической. Так, кривая 3 на рис. 4.3, соответ- [c.158]

Формы срединной поверхности эллипсоидальной оболочки с отношением полуосей Ь1а=0, в процессе деформирования показаны на рис. 4.5 (кривые 1—3 построены для тех значений перемещения полюса, что и на рис. 4.4). [c.159]

Изменение толщины происходит наиболее интенсивно в месте максимальных пластических деформаций — в полюсе оболочки. В таблице 4.1 приведены значения толщины сферических и эллипсоидальных оболочек в зависимости от перемещения полюса. [c.159]

Рис. 4.5. Формы образующей эллипсоидальной оболочки (Ь/с = = 0,8) в процессе деформирования.

Необходимо отмстить, что потеря устойчивости пологих сферических оболочек и эллипсоидальных оболочек с отношением Ь/а<0,5 может произойти задолго до того, как нх срединная поверхность примет форму полусферы. Это объясняется значительным уменьшением толщины в полюсе таких оболочек. [c.159]

Жидкость а эллипсоидальной оболочке [c.912]

Колебания вращающейся эллипсоидальной жидкой массы, заключенной в твердую оболочку, были исследованы различными авторами ). Мы будем следовать вначале (с некоторыми дополнениями) очень изящному способу Пуанкаре. [c.912]

Жидкость в эллипсоидальной оболочке 915 [c.914]

Вращающаяся эллипсоидальная оболочка. Если внутренность эллипсоида [c.482]

Тонкая эллипсоидальная оболочка с полуосями а, Ь, с, заполненная жидкостью плотности Q, вращается относительно оси с с угловой скоростью со. Найти потенциал скоростей движения и показать, что кинетическая энергия равна [c.488]

Эллипсоидальная оболочка, заполненная жидкостью, равномерно вращается относительно некоторого заданного диаметра. Доказать, что траектория каждой частицы жидкости относительно эллипсоида будет эллипсом, плоскость которого является сопряженной заданному диаметру, и что каждая частица будет двигаться по своей эллиптической орбите так, что радиус-вектор, проведенный из центра орбиты, будет описывать равные площади в равные промежутки времени. [c.488]

УСТОЙЧИВОСТЬ СФЕРИЧЕСКИХ и ЭЛЛИПСОИДАЛЬНЫХ ОБОЛОЧЕК [c.510]

Эллипсоидальная оболочка, оболочка вращения под внешним давлением. Критическое давление (рис, 20, б) определяют по формуле [c.511]

Рассмотрим нижнее днище, выполненное в форме торовой оболочки эллипсоидального сечения, нагруженное гидростатическим давлением. Вес заштрихованной части жидкости (рис. 47) будет [c.71]

ЕМКОСТИ с ЭЛЛИПСОИДАЛЬНЫМИ и ТОРОСФЕРИЧЕСКИМИ ОБОЛОЧКАМИ ПОД ВНУТРЕННИМ ДАВЛЕНИЕМ [c.128]

Глава посвящена традиционным вопросам расчета и проектирования оболочек, работающих в условиях безмоментного напряженного состояния. Обсуждаются требования, которым должны удовлетворять форма оболочки, условия закрепления ее краев и внешняя нагрузка, с тем, чтобы в ней реализовывалось без-моментное напряженное состояние. Достаточно детально рассматриваются вопросы расчета и проектирования сосудов давления, куполов, перекрытий. К нетрадиционному материалу можно отнести аналитическое описание метода аффинного преобразования и простой способ определения напряжений в углах полигональных перекрытий. Изложенный в главе метод а инного преобразования используется во второй части книги (гл. 15) для расчета напряженного состояния в эллипсоидальном куполе с опорным кольцом жесткости. Более сложные вопросы безмоментной теории оболочек также вынесены во вторую часть книги (гл. 9). [c.82]

В работах [зо5,3oej рассмотрены аналогичные задачи для пологих и эллипсоидальных оболочек. В статье вычислены [c.594]

Поставленную задачу решали конечно-разностным методом на ЭВМ БЭСМ-6 при следующих значениях параметров оболочки а = 0,20 м 2Л = 0,01 м 0,02. м Х=1,5-10 Н/м i = 7,70X ХЮ Н/м v = 0,3. Варьировали длину полуоси Ъ эллипсоидальной оболочки. Оболочки считали жестко защемленными по [c.60]

Таким образом, при увеличении эллиптичности поперечного сечения оболочки в иаправлеиии действия нагрузки или расширении зоны ее приложения перемещения и напряжения в эллипсоидальной оболочке уменьшаются. [c.61]

Л из у ИОВ П. П. Упругопластнческая неустойчивость сферических н эллипсоидальных оболочек при действии внутреннего давления. — Сопротивление материалов и теория сооружепин, 1975, вып. 27. [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...