Предельный случай низких температур

Предельный случай низких температур [c.53]

Предельный случай низких температур можно рассмотреть, пользуясь выражением (2.83) [c.65]

Ограничимся опять только предельными случаями. Для случая низких температур Т< Т ) из (36.3) и (36.7), пренебрегая экспоненциально малыми членами, получаем [c.398]

Формула Рэлея — Джинса согласуется с общей термодинамической формулой Вина (116.9) или (116.10). Более того, вид этой формулы может быть непосредственно установлен на основе одной только формулы Вина, если ограничиться предельным случаем низких частот. Для этого заметим, что в формуле (416.10) функция / (о)/7 ) должна быть возрастающей функцией температуры Т и обращаться в нуль при Т = 0. Ее удобнее рассматривать как функцию аргумента Т/со и разложить в ряд по степеням этого аргумента Если ограничиться первым членом, этого ряда, то получится [c.696]

Ожижители воздуха низкого давления. Второй предельный случай работы по схеме Клода имеет место, когда (1—х)—доля газа, проходящего через детандер, становится очень большой (- 100/6). Для получения наибольшей эффективности в этих условиях необходимы сравнительно низкое давление ро после компрессора и низкая температура па входе в детандер. Хотя, как указывалось выше (п. 32), такие машины низкого давления применялись фирмой Линде в начале 30-х годов [130, 131, 182], однако первое подробное описание ожижителя воздуха, работающего по этому принципу, было дано Капицей [181]. Установка Капицы работает следующим образом воздух под давлением 6,5 атм поступает в машину и после прохождения через теплообменную систему. "разделяется на два потока, один из которых (1 —т), содержащий основную массу газа, проходит через турбину, используемую [c.84]

Всякий реальный газ при малой плотности и при не слишком низких температурах ведет себя как идеальный, и его свойства с высокой точностью описываются уравнением Клапейрона, поэтому можно считать, что идеальный газ есть предельный случай реального газа при рО (t/->oo). [c.19]

При высоких температурах или при низких энергиях активации реализуется второй предельный случай — химически равновесные течения, для которых Dam > 1. Течение называют химически равновесным, если во время пребывания жидкой частицы в окрестности обтекаемого тела состав этой частицы практически мгновенно подстраивается под локальное значение температуры частицы. [c.207]

Важным свойством термодинамической шкалы температур является наличие на ней предельно низкой температуры, называемой абсолютным нулем. Из равенства (1.2026) следует, что наименьшая температура отвечает случаю, когда = 0 эта температура и есть абсолютный нуль. Следовательно, абсолютный нуль температуры представляет собой наинизшую из всех возможных температур, при которой к. п. д. цикла Карно равен единице, что противоречит второму закону термодинамики. Поэтому температура абсолютного нуля практически недостижима. [c.107]

Этот предельный случай достигается при низкой температуре поверхности раздела и весьма большой по сравнению с goK проводимости Zp. [c.209]

Для всех реальных случаев, на исключением случая предельно низких температур, эта формула может быть заменена раз.тожением (см. Виней [902], Кассель [486, 491]) [c.536]

Рассмотрим теперь два предельных случая высоких и низких температур. [c.53]

До сих пор мы рассматривали лишь рассеяние электронов на примесях, а их взаимодействие друг с другом предполагалось малым и определяло лишь Тф, причем считалось т< тф. Это справедливо при низких температурах и для достаточно неупорядоченных металлов. Возьмем теперь другой предельный случай, когда металл чистый, и основную роль играет взаимодействие электронов друг с другом. В этом случае тоже может произойти переход металл—диэлектрик. [c.199]

Другой предельный случай йт< 1 — сравнительно низкие ультразвуковые частоты и относительно высокие (например, комнатные) температуры — был рассмотрен в фундаментальной работе А. И. Ахиезера [3] в 1938 г. Это рассмотрение основано на макроскопическом подходе с использованием кинетического уравнения Больцмана. [c.237]

Предельный случай Пуассона с физической точки зрения соответствует упорядоченному состоянию системы, на фоне которого имеется некоторое число обратных по отношению к направлению общего упорядочения спинов. Этот случай реализуется при очень сильных магнитных полях (Л -+ оо). В случае слабых полей и не очень низких температур (Л < 1, реалистический случай), когда р /г, эта возможность не реализуется вследствие требования отсутствия роста величины ЛГ+ = Мр с ростом N. [c.47]

Рассмотрим теперь два предельных случая — случаи низких и высоких температур. [c.276]

Зависит ли рост пленки от движения катионов наружу или анионов внутрь, в обоих случаях можно ожидать, что рост пленки будет идти по параболическому закону при температурах достаточно высоких, чтобы обусловить движение вакансий без помощи внешних факторов. При более низких температурах, когда частицы менее подвижны и движение вакансий без постороннего воздействия очень редкий случай, роста пленки по параболе происходить не будет. В этих условиях толщина пленки может увеличиваться, пока она очень тонка, так как сильное электрическое поле ускоряет передвижение вакансий или, в противоположном направлении, ионов. По мере утолщения пленки градиент поля уменьшается, и в определенной области толщин он падает до такого низкого значения, что движение практически прекращается, отвечая, таким образом, общему характеру логарифмической зависимости. Более подробное объяснение невозможно без математической обработки. В главе XX дано общее уравнение, по которому в двух предельных случаях получается 1) уравнение параболы и 2) одно из логарифмических уравнений. [c.41]

В большинстве случаев температурные уровни нагревателя и холодильника двигателей Стирлинга составляют соответственно 650 и 65 " С совершенно очевидно, что число Била является функцией этих двух температур. На рис. 3.1 сплошной линией показана одна из характерных зависимостей числа Била от температуры нагревателя Т - Эта зависимость отражает лишь частный случай и может изменяться в достаточно широких пределах, ограниченных для большинства Р/р/ двигателей Стирлинга двумя штриховыми линиями. Для спроектированных двигателей с высоким КПД и низкой температурой холодильника числа Била расположены вблизи верхней предельной кривой, для менее удачно спроектированных двигателей — со средними значениями КПД и высокой температурой холодильника — [c.57]

Уравнение Кернера и другие теоретические уравнения выведены из предположения о прочной адгезионной связи между матрицей и наполнителем. В действительности адгезия не играет большой роли, если силы трения между фазами выше прикладываемых внешних нагрузок. В большинстве наполненных композиций наблюдается несоответствие коэффициентов термического расширения фаз, что обусловливает возникновение в них остаточных напряжений при охлаждении от температуры формования до температуры эксплуатации, обеспечивающих обжим частиц наполнителя матрицей. Поэтому во многих случаях, даже если адгезионная связь между фазами слабая, теоретические уравнения применимы, поскольку трение препятствует относительному перемещению фаз по границе раздела. В предельных случаях плохой адгезии получаются результаты, аналогичные пенопластам, когда частицы свободно могут перемещаться в пустотах. Выведено уравнение для промежуточного случая относительно низкой адгезии между фазами [32]. При этом эластичная матрица отрывается от сферических частиц наполнителя с образованием пустот у полюса сфер. [c.229]

Ожижитель воздуха Клода—Гейландта. В табл. 14 приведены значения (1—х) доли газа, проходящего через детандер, и температуры газа Т,. на входе в детандер в зависимости от давпепия сжатия р. для осуществления цикла с максимальной эффективностью. Существуют два предельных случая работы по схеме Клода первый, когда температура газа на входе в детандер Г,, становится равной комнатной температуре, и второй, когда количество газа, проходящего через детандер (1—х), приближается к 100%. Первый предельный случай используется в схеме ожижителя воздуха Гейландта, второй — в схемах низкого давления с детандером, работающим при очень низких температурах. Такие машины низкого давления появились в начале 30-х годов в воздухо-разделительных установках системы Линде—Френкля с ирименением турбодетандеров [182]. [c.84]

Следующим важным свойством термодинамической шкалы температур является наличие предельно низкой температуры, называемой абсолютным нулем. Из уравнения (3-6) видно, что наименьшая из возможных температур отвечает случаю, когда Qo=0 эта температура и есть абсолютный нуль. Следует иметь в виду, что машины Карно, у которой температура тенлоприемника равнялась бы абсолютному нулю, в действительности существовать не мо ет, так как ее существование противоречило бы второму началу термодинамики. Абсолютный нуль в термодинамической шкале температур появляется лишь как некоторая предельная температура. [c.67]

Известны два оснЬвных режима течения жидкости ламинарный и турбулентный. Эти жё режимы могут иметь место № при движении жидкости в пучке. Форма течения жидкости в пучке во многом зависит от характера течения в канале перед пучком. Если при данном расходе и температурах теченйе в канале, где установлен пучок, было бы турбулентным при отсутствии пучка, то оно обязательно будет турбулентным и в пучке, так как пучок является прекрасным турбулизатором. Однако если пучок пойещен в канал, в котором до его установки имел бы место ламинарный режим течения, то в этом случае в зависимости от числа Re можно иметь как одну, так и другую формы течения. Чем меньше число Re, тей устойчивее ламинарное течение, чем больше — тем легче перевести егЬ в турбулентное. При низких значениях числа Re течение может остаться ламинарным. При этом межтрубные зазоры как бы образуют отдельные щелевидные каналы переменного сечения (исключение составля ет предельный случай, когда расстояния между трубами очень велики). [c.227]

В случае очень низкой температуры рабочего вещества в рабочей полости воздействие миграции теплоносителя в пределе (Га 0) сведется только к одному миграционно-тепловому воздействию. Обратное соотношение получим, если миграция теплоносителя будет происходить в 1]олость, наполненную рабочим веществом с очень высокой TejMnepaiypoA (при наличии необходимого перепада давлений). В этом случае мигрирующий элемент в процессе его ассимиляции займет относительно большой объем, т. е. он будет поступать в рабочую полость, совершая относительно большую миграционную работу. Можно представить такой предельный случай, когда единичная приходная миграция энергии в миграционном канале полностью превращается в кинетическую энергию потока теплоносителя, а динамическое давление, создаваемое этой энергией, совершает миграционную работу сжатия действующих элементов. [c.31]

Адиабатическая диаграмма деформирования имеет больший угловой коэффициент по сравнению с изотермической диаграммой. Рассмотрим случай низкой частоты из.менения внешней нагрузки. В этом случае успевает восстановиться изотермическое состояние, и температуры в различных точках детали выравниваются. Вторым предельиы.м случаем является очень быстрое развитие адиабатической деформации, при которой выделяедюе тепло не успевает рассеиваться в окружающей среде. Рассмотренные два предельных случая соответствуют процессу с релаксацией и процессу без релаксации. Максимальное дополнительное делшфированне получается в некотором иро.межуточном случае. [c.238]

ОТ некоторых неясностей. Прежде всего в ячеечной теории определяется критическая температура 9с, не обнаруженная Олдером (впрочем, может быть, что 0 > 5), выше которой переход жидкость — твердое тело не существует. Кроме того, фазовые превращения, возможно, за исключением случая очень низких температур, происходят при плотностях, значительно превышающих плотность, при которой происходит предполагаемый фазовый переход в окрестности т = 1,55 системы твердых сфер (соответствующей предельному случаю молекул с прямоугольной ямой при 0 = оо). Из-за этих обстоятельств остается неясной связь между семейством петель в области высокой плотности и предполагаемым фазовым переходом жидкость— [c.362]

Так как возможное положительное влияние некаталитической стенки ограничено случаями относительно малых скоростей реакций в пограничном слое, кажется, что вполне приемлемым для оценки влияния некатали-тичности стенки может служить предельный и наиболее простой случай замороженного пограничного слоя. Действительно, расчеты, выполненные для замороженного пограничного слоя, представляют самые лучшие результаты, которые только могут быть достигнуты при использовании некаталитических стенок. В качестве исходных уравнений в этом случае рассматриваются уравнения (4.66) — (4.68) с граничными условиями для уравнений (4.66), которые модифицированы с учетом конечности скорости рекомбинации на стенке. Эти граничные условия имеют следующий смысл. В стационарном состоянии диффузионный поток атомов к поверхности должен быть равен скорости исчезновения атомов на стенке вследствие рекомбинации. При низких температурах поверхности было показано, что скорость рекомбинации на стенке описывает простой процесс реакции первого порядка, и мы можем написать [c.127]

Заметим еще, что если бы ие учитывать индуцированное излучение, т. е. положить и (<Отп) = О, то вместо формулы Планка получился бы ее предельный случай — формула Вина (118.11). Отсюда следует, что формула Планка с неизбежностью приводит к заключению о существовании индуцированного излучения. При низких температурах индуцированное излучение, очевидно, несущественно по сравнению со спонтанным. Вот почему в области низких температур, когда 1кл1кТ , справедлива формула Вина. [c.706]

Рис. 6.12. Зависимость 1/У (т.е. 1/(4тгс1Л//с1Я в произвольных единицах) от [о (1,39 К)/о(31] (по [400], однако с небольшими изменениями в интерпретации исходных значений). Значения температуры для каждой точки указаны на верхней шкале. Штриховая линия — расчет по формулам для предельного случая (6.61) (высокие температуры) и (6.81) (низкие температуры) с с = 0,29 а (1,39 К) = 5,34 у = 0,57, как и на рис. 6.17, а. Сплошная линия — линейное приближение по всем точкам, согласно которому с = 0,32 и (1,39 К) = 3,3.

От сверхвысоких температур и чреавычайно высоких плотностей, существующих в недрах звезд, обратимся теперь к условиям в межзвездном пространстве, где мы имеем диаметрально противоположный случай. В пространстве между звездами плотности и температуры предельно низки. Кроме того, здесь обнаруживается и максимальное различие между температурами, определенными различным путем. Температуры, вычисленные для звездных недр, зависят от законов излучения и являются, таким образом, температурами, характеризующимися плотностью излучения и основанными на законе Стефана — Больцмана. Используя эти температуры при рассмотрении возможных термоядерных процессов в недрах звезд, мы молчаливо предполагаем, что они равны кинетическим температурам. Это предположение почти наверняка справедливо для внутренних областей звезд, но, как мы видели, оно неудовлетворительно для звездных оболочек и еще менее удовлетворительно для оболочек планетарных туманностей. Для межзвездного же пространства это предположение совершенно неприемлемо. [c.417]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...