Масса и импульс частицы

ФОРМУЛА де Бройля для любых волновых процессов определяет зависимость длины волны, связанной с движущейся частицей вещества, от массы и импульса частицы Дебая — Ланжевена служит для вычисления диэлектрической восприимчивости полярного диэлектрика Ленгмюра определяет величину термоэлектронного тока по значению анодного напряжения лампы Лоренца устанавливает зависимость результирующей силы, приложенной к движущемуся электрическому заряду в магнитном и электрическом поле Планка— для вычисления испускательной способности абсолютно [c.292]

ЗЛ. Масса и импульс частицы [c.53]

Если скорость частицы относительно другой системы 5 равна а, то масса и импульс частицы в системе 5 должны быть связаны уравнением [c.53]

В-третьих, соотношение между импульсом налетающей частицы в системе центра массы и импульсом в лабораторной системе различно для тяжелых частиц и для электронов. Учитывая это, Г. Бете дает формулы для ионизационных потерь энергии электрона на единицу пути [c.22]

Известны скорости частиц до столкновения и угол рассеяния в системе центра масс. Найти скорости и импульсы частиц после столкновения. [c.103]

Мы уже вводили понятие порога в теории ядерных реакций (гл. IV, 2). Получим теперь релятивистскую формулу для величины порога в реакции взаимопревращения элементарных частиц, т. е. для минимальной энергии, достаточной для того, чтобы эта реакция могла идти. Для упрощения записи мы примем в этом и следующем пунктах систему единиц, в которой скорость света равна единице, с = ]. Такая часто используемая система удобна тем, что в ней энергия, масса и импульс имеют одинаковую размерность. [c.305]

Из релятивистского соотношения между энергией S и импульсом частицы p = S uj (и—скорость частицы) вытекает выражение для квадрата собственной массы М Т. [c.43]

В Я. ф. э. можно измерять рассеяние частицы—ср. угловое отклонение на единицу пути ф е/ри р—импульс частицы). Я. ф, э. можно поместить в сильное магн. поле и измерить импульс частицы и знак её заряда, что позволяет определить заряд, массу и скорость частицы. Достоинства метода Я. ф. э.— высокое пространств, разрешение (можно различать явления, отделённые расстояниями меньше 1 мкм, что для релятивистской частицы соответствует временам пролёта с) и возможность длительного накопления редких событий. [c.660]

Мы знаем, что энергия и импульс частицы связаны с ее массой таким образом [c.80]

В соответствии с современным уровнем науки о переносе тепла и массы, а также в методических целях во второе издание книги введен новый раздел Основы теории переноса . Определение потоков переноса энергии и массы по интенсивностям множества перемещаемых носителей и по взаимодействию их с частицами вещества в элементарном слое, в отличие от обычного феноменологического определения потоков с помощью гипотез, позволяет более детально рассмотреть все особенности процессов переноса и истолковать соответствующие коэффициенты. Изучение этого раздела, по мнению автора, позволит более обстоятельно ознакомиться с явлениями переноса энергии, массы и импульса и, облегчит изучение дальнейших разделов курса теплопередачи. [c.3]

На практике приходится встречаться с весьма различными телами и средами, в которых осуществляется перенос энергии, массы и импульса. Состояние тел и сред может изменяться как по виду фаз (твердое, жидкое, парообразное, газообразное, плазменное состояния), так и по параметрам состояния (давление, температура). Перенос энергии в различных телах и средах зависит от вида носителей, их скорости, характера перемещения носителей (диффузионный, конвективный, лучевой) и параметров состояния вещества. Перенос массы и импульса также зависит от скорости, характера перемещения частиц вещества и параметров состояния. [c.98]

Зная направление вылета, массу и импульс вторичной частицы 2, легко можно установить массу первичной частицы по известному начальному импульсу р . [c.53]

Обращаясь к релятивистской формуле (е/с) — р =/пос , связывающей энергию и импульс частицы, и учитывая, что для фотона р=е/с, видим, что масса покоя фотона /по=0. Если мы склонны рассматривать фотон как частицу, этот результат на первый взгляд может показаться странным. Однако это говорит лишь о том, что, обладая некоторыми свойствами частицы, фотон не во всех отношениях похож на обычную частицу он в любой системе отсчета имеет скорость с, и не существует системы отсчета, в которой бы [c.468]

Ясно, что такие модели нужно искать среди тех, в которых нарушен релятивистский постулат. Поставленным условиям удовлетворяет прежде всего модель, в которой масса, связывающая 4-векторы импульса и скорости, не скаляр, как обычно, а тензор [5]. В этой модели сохраняется обычная релятивистская кинематика, а динамика (в частности, связь энергии и импульса частицы с ее скоростью) отличается от обычной. Это отличие тем больше, чем выше значение лоренц-фактора частицы, причем соответствующее критическое значение 7 определяется безразмерной относительной разностью собственных значений тензора массы. Недавно Сазоновым было указано на возможное влияние тензорного характера массы на спектр космических лучей в области сверхвысоких энергий [5. [c.162]

Из диаграммы видно, что упругое рассеяние двух частиц относительно системы их центра масс сводится к повороту скоростей и импульсов частиц на один и тот же угол рассеяния 6 при этом величины скоростей (и импульсов) сохраняются. [c.127]

Энергия и импульс частицы массы ш, движущейся со скоростью V, [c.472]

Инвариантная масса двух частиц. Частица массы Ш2 сталкивается с неподвижной частицей массы шх. Найти инвариантную массу двух частиц и импульсы частиц в системе центра масс (с. ц. м.). Решение. Масса двух частиц = т + ( + Шо. Вычислим [c.477]

Структура фронта описывается системой уравнений, аналогичной (1.11), Уравнения сохранения массы и импульса остаются без изменений, только р, теперь — вязкость смеси. В уравнение энергии добавляется молекулярный поток тепла, связанный с диффузией и пропорциональный диффузионному потоку частиц. И, наконец, к системе добавляется уравнение непрерывности (сохранения массы) одного из компонентов (скажем, легкого) [c.214]

Суммирование производится по частицам системы, Va и рд — скорость и импульс частицы с массой Ша- При переходе к квантовой жидкости необходимо величинам р и у поставить в соответствие некоторые операторы. [c.20]

Рассмотрим столкновение двух частиц с массами и импульсами т, О и д,, р. В релятивистской области столкновения называются упругими, если массы частиц не изменяются После столкновения неподвижная частица т будет двигаться с импуль- [c.280]

В гл. 3 мы рассмотрели системы, для которых выполняется преобразование Галилея, и показали, что сохранение импульса взаимодействующих частиц является необходимым следствием этого преобразования, а также закона сохранения энергии при условии, что на систему не действуют внешние силы. Закон сохранения импульса, очень точно подтверждаемый на опыте, является существенной частью того классического багажа , который мы уже рассматривали раньше. В этой главе мы узнаем, что такое центр масс, и рассмотрим процессы столкновения в системе отсчета, в которой центр масс находится в состоянии покоя. [c.180]

Зная координаты и импульсы частиц, мы можем вычислить значение любой механической величины, имеющей смысл для данного микросостояния. Разделив, например, квадрат импульса частицы на ее удвоенную массу, мы получим величину ее кинетической энергии. Просуммировав зависящие от положения частиц силы их взаимодействия с мембраной манометра и отнеся полученную силу к единице площади, найдем величину давления. Мы можем найти полную энергию какой-то группы частиц, сложив их кинетические энергии с потенциальной энергией их взаимодействия, определяемой их взаимным расположением Пересчитав частицы, находяпщеся в небольшом объеме в окрестности интересзчощей нас точки, определим плотность числа частиц в этой точке. И так далее. [c.15]

Следовательно, частицы с нулевой массой покоя обладают релятивистской массой или инертностью тем больше11, чем больше энергия и импульс частицы. [c.297]

ГИЮ при известной массе. Но это еще не все. Камеру почти всегда помещают в сильное магнитное поле (это важнейшее усовершенствование принадлежит П. Л. Капице и Д. В. Скобельцыну, 1923), что дает возможность по кривизне трека определять с помощью формулы (Э.2) знак заряда и импульс частицы. Это позволяет определять (по счету капель и измерению кривизны) энергию и массу частицы даже в том случае, когда трек не умещается в камере, т. е. для энергий вплоть до сотен МэВ. С помощью камеры Вильсона в магнитном поле Д. В. Скобельцын в 1927 г. установил наличие в космических лучах заряженных частиц релятивистских энергий (по негнущимся трекам). С этих фундаментальных опытов датируется возникновение физики элементарных частиц высоких энергий. Большим достоинством камеры Вильсона является ее управляемость — свойство, присущее далеко не всем следовым регистраторам. Управляемость состоит в том, что камеру Вильсона могут приводить в действие другие детекторы. Например, перед камерой можно поставить счетчик Гейгера —Мюллера и сделать так, что камера будет срабатывать только тогда, когда через счетчик прошла частица. Возможность управления обусловлена тем, что возникшие при пролете частицы микрокапли живут и не растаскиваются отсасывающим полем достаточно долго, так что можно успеть произвести расширение. Свойство управляемости делает камеру Вильсона очень гибким прибором для регистрации редких событий, например, в космических лучах. Немалым преимуществом камеры Вильсона является ее относительная простота и дешевизна. Простейшую камеру можно изготовить в школьной лаборатории. [c.507]

АВТОМОДЕЛЬНАЯ АСИМПТОТИКА в квантовой теории ноля — независимость асимпто-тич. формы амплитуд U сечений процессов взаимодействия элементарных частиц при высоких энергиях и больших передачах импульса (глубоко неупругих процессов, инклюзивных и эксклюзивных процессов, адрон-адронных взаимодех ствий) от размерных ди-намич. параметров, таких как массы частиц, эфф, радиус сильного взаимодействия и др. Единств, переменными, от к-рых зависит А. а., являются безразмерные отношения больших кинематич. инвариантов, характеризующих рассматриваемый процесс (не меняющиеся при выборе единиц измерения энергии и импульса частиц), т, е. автомодельное асимптотич. поведение тесно связано с масштабной инвариантно-стью при высоких энергиях. Автомодельное поведение в физике высоких энергий находится в близкой аналогии со свойством подобия или самоподобия (автомодельности) в задачах газо- и гидродинамики (см. Автомодельное течение), откуда И был заимствован термин (см. также Автомодельность). [c.18]

В работах Р. М. Гарипова [11] и О. В. Воинова и А. Г. Петрова [9, 10] получены осредненные уравнения неразрывности и импульса фаз для случая смеси идеальной несжимаемой жидкости со сферическими частицами (пузырьками) нулевой массы при отсутствии фазовых перюходов, когда объемное содержание дисперсной фазы 1, так что величинами а. в степени большей единицы можно пренебречь. Указанные уравнения [9—11] получены из анализа задачи о двпженпи идеальной несжимаемой жидкости около системы N сфер с радиусами a t) v = 1,. . ., Л ) и предельного перехода N со пли L/L -> 0. При этом рассматривалось хотя и не произвольное распределение пузырьков в объеме, но, по-видимому, более общее, чем их равномерное расположение (а именно, равномерному расположению соответствует использованная нами ячеечная схема). С одной стороны, метод [9—И ], видимо, более последователен и строг, но, с другой стороны, он проходит только для случая потенциального движения идеальной несжимаемой жидкости, в то время как метод ячеек допускает анализ и получение уравнений в более сложных случаях, когда необходим учет эффектов вязкости, теплопроводности, сжимаемости, фазовых переходов, несферичности частиц и т. д. В связи с этим интересно сравнить, не вдаваясь в процедуру их вывода, уравнения [9—И] и уравнения, полученные нами. [c.151]

Соотношения, связывающие волновые характеристики (частота v и длина волны X) с корпускулярными (энергия и импульс р), установленные Эйнштейном (1905 г.), были обобщены Луи де Бройлем (1924 г.) на частицы с отличной от нуля массой покоя . Тем самым была предложена гипотеза, согласно которой свойство дуализма присуще не только свету, но материи вообще. Экспериментальное обнаружение явления дифракции электронов (Дэвиссон и Джермер в 1927 г., Тартаковский и Томсон в 1928 г.) послужило подтверждением гипотезы де Бройля. [c.338]

Давление света. С представлением о свете как о потоке частиц связано предположение о существовании светового давления. Если частица света обладает массой т, то при столкновении ее с поверхностью твердого тела может произойти либо поглощение частрщы, либо ее отражение. В первом случае изменение импульса частицы равно Ap=mv, во втором оно в два раза больше р = 2ти. Поэтому при одинаковой плотности потока светового излучения давление света на зеркальную поверхность должно быть в два раза больше давления иа черную поверхность, поглощающую свет. [c.303]

Проявление светом как волновых, так и корпускулярных свойств называется корпускулярно-волновым дуализмом свойств света. Смысл корпускулярно-волнового дуализма свойств света заключается не в том, что свет одновременно является и волной, и потоком частиц. Тот факт, что свет в одних условиях обнаруживает сходство с потоком частиц, а в других — с поперечными волнами, показывает, что в действительности природа света более сложна и не может быть полностью правильно описана с применением наглядных и привычных нам образов классической физики. Например, утверждая, что фотон обладает импульсом и массой, нельзя забывать, что существует он только в движении со скоростью света и, следовательно, не обладает массой покоя. Смысл корпускулярноволнового дуализма свойства света заключается в том, что свет имеет сложную природу, которая в зависимости от условий опыта лишь приближенно может быть описана с применением привычных нам представлений о волнах или частицах. [c.304]

Глава 12 (Релятивистская динамика. Импульс и эяергня). В гл. 12 и 13 даются наиболее важные результаты специальной теории относительности. Заметка Из истории физики> о соотношении между массой и энергией независима от содержания главы и легко воспринимается. Обсудите на семинаре устройство отклоняющих систем для пучков заряженных частиц и экспериментальные детали опытов Бухерера по поперечному импульсу покажите диапозитивы со снимками пузырьковой камеры. [c.16]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...