Получение низких давлений

Достигнутые пределы и точности манометров абсолютного давления по данным [31 приведены в табл. 4-4. Методы и средства градуировки и проверка манометров абсолютного давления рассмотрены также в [31, 36]. Получение низких давлений в различных установках достигается с помощью насосов. Диапазон рабочих давлений различных насосов приведен в [36]. [c.261]

Наконец, в качестве рабочей среды в элементах и приборах пневмоники используется окружающий воздух. Неограниченные ресурсы его и простота получения низких давлений (достаточно сказать, что выдох человека средних физических данных создает давление в 0,1 атж, в то время как приборы и элементы пневмоники работают при давлении примерно в 10 раз ниже) еще более снижают стоимость эксплуатации. Для систем пневмоники используются маломощные вентиляторы. [c.23]

ГЛАВА ВТОРАЯ ПОЛУЧЕНИЕ НИЗКИХ ДАВЛЕНИИ [c.8]

Второй закон термодинамики, как и первый, основан на надежных экспериментальных данных, полученных в результате следующих наблюдений теплота самопроизвольно переходит из области высоких температур в область низких температур, газы самопроизвольно перетекают из области высокого давления в область низкого давления, два различных газа самопроизвольно смешиваются и теплота не может быть количественно превращена в работу в периодически действующей тепловой машине. Объяснение этих наблюдений основано на молекулярной структуре вещества. Однако экспериментальные наблюдения отражают поведение не отдельных молекул, а статистическое поведение большой группы молекул. Следовательно, второй закон термодинамики, который основан на наблюдении макроскопических свойств, по природе своей является статистическим и справедливость его ограничена законом статистики. [c.189]

Изотермическое расширение идеального газа является простой иллюстрацией процесса количественного превращения теплоты в работу. Работа, совершенная по отношению к окружающей среде, происходит за счет эквивалентного количества теплоты, полученной от окружающей среды. Однако этот процесс не может продолжаться после того, как давление в цилиндре достигнет наиболее низкого давления окружающей среды. Для того чтобы продолжить процесс, система должна вернуться к первоначальному состоянию. Но восстановление состояния потребовало бы по крайней мере такой же работы, как работа, полученная во время расширения таким образом, эффективность изотермического расширения для получения только работы была бы сведена к нулю. [c.196]

Ниже температуры пережога находится зона перегрева. Явление перегрева заключается в резком росте размеров зерен. Вследствие того, что крупнозернистой первичной кристаллизации (аусте-нит), как правило, соответствует крупнозернистая вторичная кристаллизация (феррит + перлит или перлит + цементит), механические свойства изделия, полученного обработкой давлением из перегретой заготовки, оказываются низкими. Брак по перегреву в большинстве случаев можно исправить отжигом. Однако для некоторых сталей (например, хромоникелевых) исправление перегретого металла сопряжено со значительными трудностями, и простой отжиг оказывается недостаточным. [c.60]

До 70—80-х годов прошлого столетия единственным источником механической работы являлась паровая машина, в которой применялся пар низких температур и малых давлений. Газы с высокой температурой, получаемые при горении топлива, непосредственно в цилиндрах паровых машин не использовались. Они сначала направлялись в паровые котлы для получения пара низкого давления, который и являлся рабочим телом. Такое использование теплоты топлива приводило к низким к. п. д. паровых установок. [c.259]

Считая, что установка работает по циклу Ренкина и при полной нагрузке, определить экономию, полученную вследствие комбинированной выработки электрической и тепловой энергии по сравнению с раздельной выработкой обоих видов энергии. Топливо, сжигаемое в котельной, имеет теплоту сгорания QII ="= 25 960 кДж/кг к. п. д. котельной высокого и низкого давления принять одинаковым и равным 0,83. Конечное давление пара в турбине при конденсационном режиме Ра = 0,004 МПа. [c.253]

Ожижители воздуха низкого давления. Второй предельный случай работы по схеме Клода имеет место, когда (1—х)—доля газа, проходящего через детандер, становится очень большой (- 100/6). Для получения наибольшей эффективности в этих условиях необходимы сравнительно низкое давление ро после компрессора и низкая температура па входе в детандер. Хотя, как указывалось выше (п. 32), такие машины низкого давления применялись фирмой Линде в начале 30-х годов [130, 131, 182], однако первое подробное описание ожижителя воздуха, работающего по этому принципу, было дано Капицей [181]. Установка Капицы работает следующим образом воздух под давлением 6,5 атм поступает в машину и после прохождения через теплообменную систему. "разделяется на два потока, один из которых (1 —т), содержащий основную массу газа, проходит через турбину, используемую [c.84]

Некоторые особенности движения газа в теплообменниках, используемых для получения низких температур. Как правило, обратный поток газа в теплообменниках низкотемпературных установок меньше прямого. В ожижителях, например, это вызвано тем, что часть газа прямого потока превращается в жидкость и уже не возвращается в теплообменник. Но могут встретиться и такие условия, когда оба потока одинаковы. Чтобы выяснить в этом случае соотношение между W и W, нужно знать зависимость от давления. Для идеального газа не зависит от давления. В случае реального газа и в случае температур, далеких от критической, когда в уравнении состояния можно ограничиться вторым вириальным коэффициентом, для небольших давлений справедливо соотношение [c.104]

В турбине пар расширяется до давления р , соответствующего температуре насыщения незначительно превышающей температуру окружающей среды (охлаждающей воды) Полученный в результате расширения в турбине влажный пар низкого давления поступает в конденсатор 4, где [c.573]

Уравнение состояния идеального газа описывает свойства газов лишь при достаточно низких давлениях. При высоких давлениях уравнение состояния идеальных газов перестает быть справедливым. В настоящее время предложено несколько сотен эмпирических (или полуэмпирических) уравнений состояния реальных газов, справедливых в том или ином интервале параметров состояния [85, 114, 119]. Эмпирические уравнения состояния позволяют получить (см. (1.67)) аналитическое выражение для химического потенциала реального газа, описывающее функцию = Р) в той области параметров состояния, в которой применимо соответствующее уравнение состояния. Получаемые соотношения обычно весьма громоздки, и ими неудобно пользоваться. Особенно сложно дальнейшее использование полученных формул для исследования многокомпонентных газовых смесей. [c.20]

При низких давлениях и больших перегревах стенки паровой пузырь растет очень быстро. Это обусловливает возникновение в окружающей жидкости неоднородного поля давлений, которое в свою очередь деформирует, сплющивает паровой пузырь, как бы прижимая его к поверхности нагрева. На рис. 6.10, б представлены последовательные стадии роста парового пузыря при кипении воды при давлении 0,02 бар (2 кПа) и числе Ja = 3450. Этот рисунок воспроизводит очертание границы пузыря, как оно выглядело на кадрах кинопленки, полученной с помощью скоростной кино- [c.263]

В котле Г при подводе теплоты = ql + q образуется сухой насыщенный пар высокого давления Pi. Образовавшийся в котле пар (на диаграммах точка 1) поступает па турбину Г, где адиабатно расширяется в процессе 1—2, производя полезную работу. Влажный насыщенный пар, полученный в процессе расширения (точка 2), поступает в конденсатор КД, где от него при постоянном давлении и температуре отводится теплота q. - Процесс конденсации 2—3 в цикле Ренкина доводится до получения насыщенной жидкости низкого давления р. (точка 5). Затем насосом Н жидкость подается в котел Г (процесс 3—4), на что затрачивается работа Давление жидкости адиабатно повышается от р до р . В этом процессе изменение температуры незначительно, поэтому точка 3, соответствующая насыщенной жидкости давления р , и точка 4, соответствующая ненасыщенной жидкости давления р , на S — Т- и S — i-диаграммах практически совпадают. (В s — i-диаграмме точки 3 ц 4 тоже совпадут, так как изобары в области [c.99]

Из (3.23) и (3.24) видно, что для получения сильных ударных волн выгодно наполнять камеру низкого давления тяжелым газом с малой скоростью звука, а в камере высокого давления использовать легкий газ с большой скоростью звука. [c.70]

Известно, что свойства реальных газов в предельном состоянии (при очень низких давлениях) мало отличаются от свойств идеальных газов, поэтому как термические, так и калорические свойства реального газа могут быть описаны как свойства в идеальном газовом состоянии с поправкой, учитывающей отклонение реального газа от идеального. Эти поправки в настоящее время могут быть вычислены с высокой степенью точности с помощью дифференциальных уравнений термодинамики, полученных на основе первого и второго законов термодинамики. [c.63]

Предположения, принятые при выводе (1.11), справедливы только для области низких давлений, а теплота парообразования существенно зависит от температуры. Характер этой зависимости для всех веществ одинаков и для воды показан на рис. 1.7. Однако, несмотря на это, обработка экспериментальных данных для многих веществ показывает, что прямолинейность кривой насыщения в координатах 1др=1/Г, вытекающая из (1.11), сохраняется в широком интервале давлений и отклонения наблюдаются лишь вблизи критической точки (рис. 1.8). Объясняется это тем, что погрешности, вызываемые несоответствием допущений, принятых при выводе (1.11), поведению реальных веществ, примерно компенсируют друг друга. Поэтому при обработке экспериментальных данных, полученных при исследовании кривых насыщения различных веществ, часто используют графики в координатах gp— /T, где кривая насыщения изображается прямой линией в широком интервале давлений, а при аналитическом описании кривой насыщения часто используют (1.11), коэффициенты А и В в котором определяются по экспериментальным данным. [c.15]

Полученный обычным способом в котле перегретый пар направляется в турбину, которая в этом случае состоит из двух цилиндров. После расширения в первом из них, т. е. в цилиндре высокого давления, пар снова подвергается перегреву, для чего он по трубопроводу направляется в котельную (в некоторых случаях вторичный перегрев производится в машинном зале). После этого пар поступает в цилиндр низкого давления, где и происходит его дальнейшее расширение до давления в конденсаторе. [c.181]

В пищевой промышленности, для медицинских целей, в быту и для других нужд часто требуется поддерживать низкие температуры. Установки, служащие для таких целей, называются холодильными установками. Для получения низких температур или, как говорят, производства холода может быть использовано адиабатное расширение какого-либо газа, например воздуха. Для этого его нужно предварительно сжать и затем, поскольку при сжатии температура его повысится, охладить водой, имеющей температуру окружающей среды. Так будет получен воздух высокого давления при температуре, приблизительно равной температуре окружающей среды. Если такой воздух заставить расшириться по адиабате, он совершит работу за счет своей внутренней энергии при этом его температура понизится и окажется ниже температуры окружающей среды. Такой воздух может быть источником получения холода. [c.203]

Термодинамический расчет эжектора сводится к определению количества газа или лара высоких параметров (его называют обычно рабочим газом или паром), необходимого для получения 1 кг газа заданным давлением р это количество обозначается через g. Следовательно, 1 ке газа с заданным давлением получается за счет смешения g кг рабочего газа и 1—я кг газа низкого давления. [c.374]

КОЙ /. Расширение пара в двигателе пойдет при ЭТОМ по прямой 1 2. В результате техническая работа двигателя, изображаемая отрезком Г2, уменьшается. Чем сильнее дросселируется пар, тем большая доля располагаемого теплопадения, изображаемого отрезком 12, безвозвратно теряется. При дросселировании до давления рг, равного в нашем случае 0,1 МПа (точка Г ),. пар вовсе теряет возможность совершить работу, ибо до двигателя он имеет такое же давление, как и после него. Дросселирование иногда используют для регулирования (уменьшения) мощности тепловых двигателей. Конечно, такое регулирование неэкономично, так как часть работы безвозвратно теряется, но вследствие своей простоты оно применяется достаточно часто. Поскольку при дросселировании реальных газов их температура уменьшается (если она ниже температуры инверсии), этот процесс широко используется в технике получения низких температур и сжижения газов. [c.56]

Существуют различные типы газовых компрессоров. Это могут быть поршневые машины, в которых поступающий газ низкого давления сжимается в цилиндрах поршнем. Поршневые компрессоры часто применяются для получения газа с очень высокими давлениями. В авиационной технике и в промышленности вообще большое распространение получили компрессоры непрерывного действия, в которых передача энергии протекающему газовому потоку в направляющих каналах или прямо в открытом объеме производится с помощью специальных вращающихся лопастей или систем лопаток. Вращающееся колесо с системой лопаток, или вентилятор, или воздушный винт, или водяной винт являются основными и типичными элементами компрессоров, передатчиков энергии газу от двигательных систем электромоторов, двигателей внутреннего сгорания, турбин и т. п. [c.103]

Из курса термодинамики известно, что термический к. п. д. паровой турбины тем выше, чем ниже температура пара в конце расширения. Для получения низкой температуры в выпускном патрубке турбины, как следует из свойств водяного пара, давление должно быть ниже атмосферного, т. е. должен быть создан вакуум. Это достигается в результате конденсации отработавшего пара, охлаждаемого циркуляционной водой образующийся конденсат откачивается насосами. При конденсации скрытая теплота парообразования отработавшего пара воспринимается циркуляционной водой, температура которой повышается. [c.362]

На рис. 7.3 приведены экспериментальные данные, полученные при кипении воды на полированной латунной трубке при низких давлениях [187]. Из рисунка видно, что на кривой кипения при давлениях р<0,5-10 Па наблюдается характерный излом. Правее точки излома располагается область развитого кипения с обычной для нее зависимостью а от q. Слева от точки излома лежит переходная зона, в которой устанавливается почти прямая пропорциональность между коэффициентом теплоотдачи и плотностью, теплового потока a= q° . Аналогичные результаты получены в работе [218], [c.191]

На рис. 9.9 и 9.10 показаны распределения температуры внутренней поверхности стенки по длине трубы, полученные при поверхностном кипении н-пропилового спирта и воды. Из рис. 9.10 видно, что в условиях низких давлений возможны режимы, при которых температура стенки трубы после достижения максимума начинает понижаться (кривые 3 и 4). При этом чем выше темпе- [c.263]

Откачка в таких насосах осуществляется путем захвата и переноса газа от впускного патрубка к выпускному непрерывно вращающимися лопестями. Неуплотненные зазоры между вращающимися частями не позволяют двухроторным насосам эффективно работать при значительных перепадах давлений, и поэтому для получения низких давлений они должны работать в паре с обычными механическими насосами. [c.16]

Полиэтилен —полимеризациоиная термопластичная пластическая масса. Исходный мономер — этилен — получают из природных или нефтяных газов он может быть также получен дегидратацией этанола или гидрированием ацетилена. Получение полимера может быть осуществлено при высоком, среднем или низком давлении. В СССР выпускается полиэтилен ВД низкой плотности, получаемый по методу высокого давления, и полиэтилен НД высокой плотности, получаемый по методу низкого давления. Полиэтилен ВД с молекулярным весом 18 000— 25 000 условно называется полиэтиленом- , а с молекулярным весом 25 000-35 000 — полиэтиленом-П. [c.419]

В качестве детандера. Расширенный в детандере воздух под давлением - -1,6 emjt охлаждается в ожижает оставшуюся часть сжатого воздуха ж, которая лшнует турбодетандер.Затем полученная жидкость дросселируется к более низкому давлению в вентиле V [линия eg в (Т— 5 )-диаграмме на фиг. 67). Схема установки Капицы и изображение цикла с помощью (Г—1 )-диаграммы [c.85]

Для получения оптимальных условий работы гидравлические сопротивления каждого регенератора должны быть одинаковы. Поскольку обратный поток низкого давления преодолевает те же соиротивлеиия, что и прямой, ясно, что практически имеются ограничения в дримепении системы переключающихся регенераторов при низком давлении. [c.89]

В котле Г (рис. 12,1) при подводе теплоты (теплоты сгорания топлива) образуется сухой насыщенный пар высокого давления р . На диаграммах (рис, 12.2) это состояние характеризуется точкой /, лежащей на пересечении правой пограничной кривой х = 1 и изобары. Образовавшийся пар поступает в расширительный цилиндр РЦ, где адпабатно расширяется до низкого давления в процессе 1—2, совершая полезную работу I. Влажный пар в со стоянии 2 поступает в конденсатор КД, где от него отводится теплота q. . В процессе 2—3 происходит частичная конденсация пара при р — onst и t = onst. Процесс конденсации в цикле Карно не доводится до получения насыщенной жидкости, а в точке 3 [c.200]

Система низкого давления (обычно в населенных местах) предусматривает лишь подачу увеличенного в связи с пожаром расхода воды. Напор для получения пожарных струй создается передвижными пожарными насосами, подвозимыми к месту пожара и забирающими воду из водопроводной сети через уличные гидранты. Согласно СНиПу напор в любой точке сети при этом должен быть не менее 10 м. Это делается для предотвращения возможности образования в сети при отсосе воды пожарными насосами вакуума, так как это может вызвать проникновение в сеть через неплотности стыков почвенной воды. Кроме того, некоторый запас давления в сети необходим для работы пожарных автонасосов— с целью преодоления весьма значительных сопротивлений во всасывающих линиях этих насосов. [c.164]

На рис. 3.7 показана временная развертка взаимодействия двух ударных волн одного направления. Для получения ударных волн использована двухдиафрагменная ударная труба. Она состоит из камеры низкого давления и двух камер высо- [c.68]

Сухой насыщенный пар с параметрами pj, tsi поступает из котла 1 в турбину 2, приводящую во вращение генератор 3. В турбине пар расширяется до давления р. , соответствующего температуре насыщения /<,2, незначительно превышающей температуру окрулоющей среды (охлаждающей воды). Полученный в результате раснп ре-ния в турбине влажный пар низкого давления поступает в конденсатор 4, где полностью конденсируется, отдавая теплоту парообразования охлаждающей воде, проходящей по трубкам конденсатора. Питательная вода из конденсатора забирается насосом 5, сжимается до давления равного давлению в паровом котле, и подается в котел. Параметры воды на входе в котел — р , Поступившая в котел вода смешивается с кипящей водой и вследствие подвода теплоты извне нагревается до температуры кипения и испаряется. [c.540]

Полученное из простых соображений уравнение (4.3) неплохо описывает реальный газ в качественном смысле эасчеты по уравнению (4.3) дают недостаточно точные результаты. Так, например, из уравнения (4.3) следует существование минимумов на изотермах Z—р-дна-граммы и тенденции смещения этих минимумов в область низких давлений при приближении к температуре Бойля Б со стороны меньших температур (см. рис. 4.1) [c.103]

В турбине пар расширяется до давления рг, соответствующего температуре насыщения ts2, незначительно превышающей температуру окружающей среды (охлаждающей воды) h. Полученный в результате расширения в турбине влажный пар низкого давления поступает в конденсатор 4, где полностью конденсируется, отдавая теплоту парообразования охлаждающей воде, -проходящей по трубкам вднденсатора. Питательная вода из конденсатора забирается насосом 5, сжимается до давления, равного давлению р в паровом котле, и подается в котел па-428 [c.428]

Принципиальная тепловая схема КЭС приведена на рис. 9.1, а. Полученный в котле I свежий пар направляется в часть высокого давления 2 турбины, расширяется здесь и возвращается для перегрева в котел. Пар после промежуточного перегрева в котле 1 поступает в часть низкого давления 3, отработавший пар направляется в конденсатор 4. Из конденсатора конденсатным насосом 5 конденсат подается в регенеративный подогреватель низкого давления (ПНД) б, а затем в деаэратор 7, который предназначен для дегазации воды и состоит из деаэратной колонки и питательного бака. Питательный насос 8 подает конденсат (питательную воду) в регенеративные подогреватели высокого давления (ПВД) 9 и котел I. В подогреватели б и 9 пар для подогрева поступает из частей соответственно низкого и высокого давления турбины. Пар одного из отборов части низкого давления 3 турбины используется для термической деаэрации конденсата. Тракт от конденсатора до питательного бака деаэратора называют конденсатным, а от деаэратора до котла — питательным. [c.336]

По начальному давлению пара низкого давления 1,2—0,2 Мн1м . Эти турбины используют для получения электрической энергии на отработавшем паре после молотов, прессов и других технологических паровых машин сообразно с этим их часто называют турбинами мятого пара среднего давления — до [c.350]

Столь низкие значения коэффициентов выноса необходимы для получения пара высокой чистоты из жидкости, сильно загрязненной малолетучими в данных условиях примесями, что нередко требуется в процессах опреснения морской воды или в испарителях низкогО давления, служащих для цолучеияя высокочистого дистиллята. В мощных котлоагрегатах высокого давления или кипящих реакторах атомных электростанций пар получают из воды высокой чистоты и можно допускать значения коэффициентов уноса порядка 10- —10- . [c.283]

Авторами работы [30] сделана попытка учесть в расчетных зависимостях для определения интенсивности теплообмена при кипении влияние теплофизическпх свойств теплотдающей поверхности. Однако даже их собственные экспериментальные данные, полученные при кипении воды и этанола под атмосферным или при более низких давлениях, обработанные в координатах предложенной ими зависимости, располагаются около расчетной прямой с разбросом, превышающим 35%- В то же время эта формула правильно отражает процесс вырождения влияния теплофизических свойств теплоотдающей поверхности с понижением давления. [c.213]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...