ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Теорема Карно из "Техническая термодинамика Издание 2 " Термический к. п. д. обра тимого цикла Карно не зави сит от природы рабочего тела и является функцией только температур источни ков тепла. [c.57] Допустим далее, что двигатель II поглощает от источника тепла с низкой температурой в единицу времени как раз такое количество тепла, которое передает этому источнику двигатель /, т. е. [c.57] Пусть количества тепла, отдавае мые в единицу времени источникам тепла двигателям I и II, соответ ственно есть Qj, Q и Qg, Q , производимая ими в единицу временй работа или мощность — и при чем за единицу времени оба двигател совершают целое число циклов. [c.57] НИЯ ТОЛЬКО одного теплоотдатчика, без каких-либо изменений в состоянии других тел. [c.58] Уместно отметить здесь, что э доказательство основывается на доп щении о невозможности пересечен двух разных обратимых адиабат др с другом. Справедливость указанно допущения очевидна, поскольку оно прямо вытекает из второго начала термодинамики (в частности, из следствия б) стр. 51). [c.59] Вообразим теперь цикл Карно между источником тепла конечной температуры т и теплоприемником столь низкой температуры, при которой количество тепла Q2 равняется нулю (при (Зг т О). Согласно уравнению (3-5) термодинамическая температура этого теплоприемника должна быть также равна нулю. [c.59] Так как работа цикла равна АЬ = = Q — С 2 2 его термический к. п. д. [c.59] Очевидно, что можно выбрать т[а-кую температурную шкалу, в которой функция (р будет равна самой температуре эта шкала называется абсолютной термодинамической шкалой. Она была впервые предложена В. Томсоном (Кельвином). [c.59] Термодинамическая температура тела может быть измерена при помощи термодинамической машины, работающей по циклу Карно. [c.60] Однако на практике этот способ трудно осуществим и, за исключением специальных случаев, не применяется. Для практического определения термодинамической температуры какого-либо тела можно воспользоваться более простым термометрическим устройством, например газовым термометром, в котором в качестве термометрического вещества применяется сильно разреженный газ, так как термодинамическая температура т совпадает с температурой Т по идеальному газу. [c.60] термический к. п. д. обратимого цикла Карно равен разности температур [Тх — Т ] теплоотдатчика и теплоприемника, поделенной на температуру Г) теплоотдатчика при условии, что температуры выражены в идеально газовой шкале. [c.60] Вследствие этого мы будем обо значать в дальнейшем и термодинамическую и абсолютную температ через Т, т. е. отождествлять ее с солютной температурой. [c.61] Для доказательства теоремы Ка ) НО необходимо допустить, что две раз адиабаты не пересекаются друг с гом, как это показано на фяг. З-б. то допущение является, как уже указьгва-лось выше, прямым следствием второго начала термодинамики. [c.61] Равным образом отношение в необратимом цикле не может быть равно термическому к. п. д. обратимого цикла. Допустим, что это не так, т. е. [c.62] Карно между теми же источниками тепла и, следовательно, будет всегда меньше последнего, т. е. [c.62] Для осуществления обратимого цикла Карно необходимо иметь минимальное количество источников тепла разной температуры, равное всего лишь двум. Для осуществления обратимогэ цикла более сложной формы требуете э не два, а множество источников тепла разной температуры в самом общем случае произвольного обратимого цикла аЬсйа (фиг. 3-6) необходимо иметь, бесконечно большое количество источников тепла. [c.63] Вернуться к основной статье