Квантили распределения статистики

Квантили распределения статистики 1 [c.252]

Квантовал статистика. Распределение Гиббса [c.429]

Статистика фотонов с осциллирующей функцией распределения. Сжатое состояние характеризуется асимметричным распределением квантовых флуктуаций. Это, однако, только одно из замечательных свойств этих состояний. Они имеют также достаточно необычное распределение для числа световых квантов. [c.27]

При т > 10 с можно воспользоваться методом задержанных совпадений. Начальным моментом времени является момент образования исследуемого ядерного состояния (который определяется путем регистрации вылетающего из ядра электрона, если родительское ядро претерпевает р-распад). Затем регистрируется импульс, даваемый у-квантом, который появляется спустя некоторое время после первого события. Регулируемая линия задержки позволяет зарегистрировать эти два события на совпадение, для чего нужно задержать импульс электрона на известный временной интервал А/ эта величина есть время жизни рассматриваемого ядра. Такие измерения проводят многократно, набирают необходимую статистику и строят кривую распределения числа событий по времени задержки А/. Затем по построенному графику находят время жизни ядерного состояния т. [c.189]

П, 3, и, был получен теоретически А, Эйнштейном в 1916 путём рассмотрения квант, переходов для атомов, находящихся в равновесии с излучением, Он явл. частным случаем распределения Бозе — Эйнштейна для ч-ц с нулевой массой — фотонов (см. Бозе — Эйнштейна статистика). [c.544]

Применение методов квант, механики и квант, статистики (распределения Ферми — Дирака) к описанию электронного газа в металлах (1927—28, нем. физик [c.736]

Параллельно с квант, механикой развивалась квант, статистика — квант, теория поведения физ. систем, состоящих из огромного числа микрочастиц. В 1924 инд. физик Ш. Бозе, применив принцип квант, статистики к фотонам (их спин равен 1), вывел ф-лу Планка для распределения энергии в спектре равновесного излучения, а Эйнштейн — ф-лу распределения энергии для идеального газа молекул Бозе — Эйнштейна статистика). В 1926 Дирак и итал. физик Э. Ферми показали, что совокупность эл-нов (и др. одинаковых ч-ц со спином /а), для к-рых справедлив принцип Паули, подчиняется др. статистич. законам Ферми — Дирака статистике). В 1940 Паули теоретически установил связь спина со статистикой. Квант, статистика сыграла важную роль в развитии Ф. конденсированных сред и в первую очередь Ф. ТВ. тела. В 1929 И. Е. Тамм предложил рассматривать тепловые колебания атомов кристалла как совокупность квазичастиц — фононов. Такой подход позволил объяснить, в частности, спад теплоёмкости металлов (- Г ) с понижением темп-ры Т в области низких темп-р, а также показал, что осн. причина электрич. сопротивления металлов — рассеяние эл-нов на фононах. Позднее были введены др. квазичастицы. Метод квазичастиц оказался весьма эффективным в Ф. конденсированных сред. [c.815]

ФУНКЦИЯ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ, основное понятие статистич. физики, характеризующее плотность вероятности распределения ч-ц статистич. системы по фазовому пространству (т. е. по координатам qi и импульсам Pi) в классич. статистич. физике или по квантовомеханич. состояниям в квант, статистике. [c.834]

Статистика фотонов. Теперь обратимся к обсуждению вероятности т обнаружить т квантов в рассматриваемом суперпозиционном состоянии и её зависимости от разности фаз 2(р двух входящих в эту суперпозицию состояний. Мы покажем, в частности, что существует много областей, в которых распределение фотонов оказывается уже пуассоновского. Такая статистика называется субпуассоновской. Если распределение шире пуассоновского, то статистика называется надпуассоновской. Оказывается, что для данного примера суперпозиции двух когерентных состояний с одинаковыми амплитудами, но разными фазами, существуют также области фазовых углов, в которых статистика является надпуассоновской, но имеет осциллирующий характер. Такое поведение является следствием интерференции в фазовом пространстве, которая обсуждалась в гл. 7, и, в этом смысле, аналогично осциллирующей статистике фотонов сильно сжатого состояния. [c.350]

Данная глава рассказывает о современном состоянии исследований свойств хемосорбированного водорода. Эта область науки в значительной мере обязана своими успехами последним достижениям техники получения ультравысокого вакуума, способной обеспечить чистоту поверхностей адсорбентов, а также квантов.омеханическим и статистико-термодинамическим методам получения надежной информации о хемосорбированном состоянии. Обзор теоретических исследований хемосорбированного состояния начинается с традиционного рассмотрения электронной структуры неограниченного кристалла. Нарушение конфигурации электронов кристалла, связанное с созданием поверхности, принимается во внимание при описании поверхностных состояний и распределения электронов на поверхности металлов (см. 2, п. 1). Хемосорбция водорода на собственных полупроводниках, таких, как Ое и 51, или на примесных полупроводниках, таких, как ZnO, обсуждается в 3 с учетом поверхностных состояний. В случае металлов на основе квантовомеханического рассмотрения делается вывод о существовании двух видов хемосорбированного состояния — г-состояний и -состояний хемосорбированного водорода, условно называемых г- и 5-ато-мами ( 4). [c.11]

А. Эйнштейном в применении к молекулам идеальных газов. В квант, механике состояние системы ч-ц описывается волновой функцией, зави- сящей от координат и спинов ч-ц. В случае Б.— Э. с. волн, ф-ция симметрична относительно перестановок любой пары тождественных ч-ц (их координат и спинов). Гисло заполнения квантовых состояний при таких волн, ф-циях ничем не ограничены, т. е. в одном и том же состоянии может находиться любое число одинаковых ч-ц. Для идеального газа тождественных ч-ц ср, значения чисел заполнения определяются Бозе—Эйнштейна распределением. Для сильно разреж. газов Б.— Э. с. (как и Ферми — Дирака статистика) переходит в Больцмана статистику. См. Статистическая физика. Д- Н. Зубарев. БОЗОН (бозе-частица), частица или квазичастица с нулевым или целочисл. спином. Б. подчиняются Бозе — Эйнштейна статистике (отсюда — назв. ч-цы). К Б. относятся фотоны (спин 1), гравитоны (спин 2), мезоны и бозонные резонансы, составные ч-цы из чётного числа фермионов (ч-ц с полуцелым спином), напр. ат. ядра с чётным суммарным числом протонов и нейтронов (дейтрон, ядро Не и т. д.), молекулы газов, а также фо-ноны в ТВ. теле и в жидком Не, экситоны в ПП и диэлектриках. Б. явл. также промежуточные векторные бозоны я глювны. В. Ц. Павлов. [c.55]

Точное решение задачи мн. тел в квантовой, как и в классической, теории встречает чрезвычайно большие затруднения. Однако можно указать нек-рые общие св-ва симметрии, вытекающие из принципа Паули. Волн, ф-ция для систем, состоящих из нек-рого числа одинаковых (тождественных) ч-ц с полуцелым спином фермионов), явл. антисимметричной, т. е. её знак изменяется при перестановках переменных (включая внутренние) двух ч-ц. Для систем ч-ц с целым спином — бозонов такая перестановка не меняет знака волн, ф-ции, т. е. волн, ф-ция симметрична. Различие в св-вах симметрии фермионов и бозонов определяет качеств, отличие в поведении систем, состоящих из ч-ц этих двух типов, в частности их распределение по состояниям (уровням энергии), даваемое Бозе — Эйнштейна статистикой (для бозонов) или Ферми — Дирака статист икой (для фермионов). В бозе-системах в данном квант, состоянии может находиться произвольное число ч-ц, и поэтому при абс. темп-ре Г -V О (при отсутствии источников возбуждения) все бозоны будут скапливаться на низшем возможном уровне энергии. В ферми-системах [c.263]

Для квант, гaзoiв значения эфф. сечений рассчитываются на основе квант, механики (с учётом неразличимости одинаковых ч-ц и того факта, что вероятность столкновения определяется не только хар-ром ф-ций распределения ч-ц до столкновения, но и хар-ром этих ф-ций после столкновения). Для фермионов учёт этих факторов приводит к уменьшению вероятности столкновений, а для бозонов— к увеличению. Интеграл столкновений в этом случае имеет более сложный вид (содержит //1(1 / ) (Г-Р /г) вместо ffi, где верхний знак относится к Ферми Дирака статистике, а нижний — к Бозе — Эйнштейна статистике). Ферми—Дирака распределение и Бозе — Эйнштейна распределение явл. решениями соответствующих квант. К. у. Б. для случая ст1атистич. равновесия, ф См. лит. при ст. Кинетическая теория газов. Д. Н. Зубарев. [c.286]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...