Динамика вязкий жидкости

Уравнения Навье—Стокса в форме (5-13) и (5-13) оказываются весьма удобными для решения ряда вопросов динамики вязкой жидкости. [c.91]

Дж. Тейлор (род. 1886 г.) — автор ряда важных работ в области динамики вязкой жидкости. [c.105]

В свете этой теории поток вязкой жидкости делят на две области пограничный слой, где вследствие преобладания сил трения используются уравнения динамики вязкой жидкости, и внешний поток, к которому обычно можно применять закономерности динамики невязкой жидкости. [c.10]

Дифференциальные уравнения динамики вязкой жидкости [c.116]

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДИНАМИКИ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ 117 [c.117]

Уравнения динамики вязкой жидкости (35.2) известны под названием дифференциальных уравнений Навье — Стокса. [c.117]

Формулы (39.6)—(39.10) могут быть получены также путем интегрирования дифференциальных уравнений динамики вязкой жидкости Навье — Стокса [c.138]

ДИНАМИКА ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ [c.56]

ГЛ. (V, ДИНАМИКА ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ [c.58]

ГЛ. IV. ДИНАМИКА ВЯЗКОЙ жидкости [c.70]

Явление отрыва и связанное с ним формирование отрывных течений —одна из важнейших проблем динамики вязкой жидкости, имеющая значение для решения задач аэрации жилой застройки и промышленных зданий. [c.302]

Теперь остается только ввести понятие давления р при его применении в динамике вязкой жидкости. Обычно давление в жидкости отождествляют с термодинамическим давлением (т. е. с величиной давления р, фигурирующей в уравнениях термодинамического состояния среды). Возникает вопрос, в каком соотношении находится термодинамическое давление и среднее нормальное напряжение а. Этот вопрос может быть решен по-разному в двух случаях. [c.110]

Хотя решение уравнений Навье —Стокса, взятых в общем виде, получить и нелегко, имеется, однако, большое число различных задач динамики вязкой жидкости, в которых некоторые члены этих уравнений пренебрежимо 124 [c.124]

Это удалось сделать, прежде всего, за счет отказа от довольно обширного исторического обзора желающие с ним познакомиться найдут его в предыдущем издании. Затем пришлось пересмотреть и несколько сократить изложение специальных вопросов, особенно относящихся к классическим разделам безвихревого движения идеальных жидкостей и газов. В более краткой форме, но без потери в ясности, излагается динамика вязких жидкостей и газов. [c.7]

Иногда в число условий единственности входят некоторые интегральные равенства, подобно тому, как это имело место в идеальной жидкости, где при расчете подъемной силы крылового профиля (гл. V) использовалась присоединенная циркуляция. В динамике вязкой жидкости аналогичную роль играют задание величины импульса струи при расчете явления распространения струи в пространстве, затопленном той же жидкостью, задание сопротивления тела для определения течения в аэродинамическом следе за ним и др. [c.365]

Аналогичные рассуждения, проведенные для плоского варианта предыдущей задачи, покажут, что в этом случае ([/] = [рУ Т], [ ] = [УА]) автомодельности не будет. В дальнейшем придется еще многократно применять изложенный прием для упрощения решения разнообразных задач динамики вязкой жидкости, теории ламинарного и турбулентного пограничного слоя. [c.377]

Не располагая возможностью даже кратко остановиться на результатах этой сравнительно новой области механики жидкости и газа, отметим, что пока удается выполнять решения общих задач динамики вязкой жидкости, относящиеся лишь к области сравнительно малых рейнольдсовых чисел [c.434]

Особого разъяснения заслуживает вопрос о выборе поперечного масштаба длин бц. Этот масштаб естественно связать с расстоянием, на которое распространяется диффузия завихренности в направлении, поперечном к поверхности обтекаемого тела, представляющей источник завихренности. Такого, конечного по величине, расстояния в задачах динамики вязкой жидкости, изложенных в предыдущей главе, не существовало. [c.440]

Обзор работ этого направления можно найти, например, в сборнике Современное состояние динамики вязкой жидкости , т. II, гл. XIV, 279, 280, ИЛ, М., 1948. [c.560]

Из анализа уравнений Навье—Стокса [68] можно [юказать, что движение жидкости, вызванное сжатием или расширением сферического пузырька, описывается уравнением невязкой жидкости, а влияние вязкости учитывается граничными условиями. Из курса динамики вязкой жидкости известно, что при движении вязкой жидкости возникают касательные напряжения и изменяются нормальные напряжения (по сравнению с невязкой жидкостью). На основании гипотезы Ньютона при ламинарном [c.31]

Дифференциальные уравнения пограничного слоя проще общих уравнений динамики вязкой жидкости. Однако и их решение связано с большими математическими трудностями даже при ламинарном пограничном слое на телах простейших контуров. Точное решение уравнений ла>шнарного слоя возможно лишь в ограниченных случаях изменения скорости внешнего потока а направлении движения или при использовании ряда упрощающих предпосылок. [c.28]

Задача собственных значений без ограничений на нейтральные колебания заключается в нахождении вещественных параметров а и R спектра комплексного параметра р, которые ранее рассматривались как заданные, и собственной функции <р. Этой задачей весьма успешно занимался Д. Гроне [29], подробно и глубоко разработавший динамику вязкой жидкости. [c.14]

В главе 1 изучены задачи нелинейной динамики вязкой жидкости с учетом инерционных сил, неизотермичности, различных реологических факторов и явления проскальзывания на стенке. Построен скалярный потенциал - новая независимая переменная лагра[1жева типа. Представлены -локальные свойства несжимаемого и сжимаемого течений на непроницаемой нестационарной границе вязкого потока. Получены критериальные соотношения, характеризующие динамические и тепловые особенности [c.3]

Реальная жидкость не допускает наличия разрывов непрерывности ни внутри движущегося потока, ни на границах его с твердым телом. В действительности жидкость или газ не могут скользить вдоль поверхности твердого тела скорости тех частиц, которые граничат с твердой стенкой, равны нулю, жидкость как бы прилипает к поверхности тела. Однако эта скорость резко возрастает при удалении от поверхности и на внешней границе весьма тонкого по сравнению с размерами тела пограничного слоя достигает значений, соответствующих схеме свободного скольжения идеальной жидкости. В этом вторая причина возможности применения схемы идеальной жидкости для расчета обтекания тел плавной, вытянутой формы (крыло, фюзеляж, лопатка рабочего колеса турбомашины и др.). В случае плохо обтекаемого тела пограничный слой отрывается от поверхности тела и значительно искажает картину обтекания тела идеальной жидкостью. Подробнее об этом будет сказано в гл. VIII, посвященной динамике вязкой жидкости. [c.89]

В настоящее время существуют теории, основанные на допущении о конечности скорости распространения влияния вязкости, в частности, о конечной скорости диффузии завихренности. Изменения, которые при этом вносятся в выражение обобшенного закона Ньютона, нарушают эллиптический тип уравнений движения вязкой жидкости и делают их принадлежащими к гиперболическому типу, для которого, как нам уже известно из содержания гл. VI, характерна конечная скорость распространения возмущений. Это новое направление в динамике вязкой жидкости еще не получило широкого признания и является значительно более сложным с математической стороны по срав11ению с принятым в настоящем курсе классическим подходом. [c.441]

След ующий этап истории механики жидкости и газа, относящийся уже гла вным образом к XIX в., знаменуется, с одной стороны, дальнейшей математической разработкой гидродинамики идеальной жидкости, в частности, решением таких задач ее, как плоское и пространственное безвихревое движение, струйное разрывное движение, вихревое движение, волновое движение тяжелой жидкости, с другой — зарождением двух новых разделов, имеющих особое значение для современной гидроаэродинамики динамики вязкой жидкости и газовой динамики. [c.24]

ГЛАВА VIII ДИНАМИКА ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ И ГАЗА [c.467]

ДИНАМИКА ВЯЗКОЙ жидкости и ГАЯЛ [c.468]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...