Единицы величин характеризующих оптическое излучение

Единицы величин, характеризующих оптическое излучение [c.110]

Здесь мы рассмотрим единицы величин, характеризующих оптические свойства приборов. По существу, эти величины следовало бы отнести к группе геометрических величин, но, поскольку с ними приходится встречаться в оптике, мы сочли целесообразным включить их в раздел единиц, относящихся к теории излучения. [c.301]

Для диэлектриков при п= поглощательная способность в соответствии с законом Френеля не зависит от угла падения излучения и во всех направлениях равна единице. Таким образом, условие и = 1, )с = 0 описывает хорошо известные нам свойства абсолютно черного тела, а отклонение оптических констант от указанных величин характеризует отличие свойств данного вещества от свойств абсолютно черного тела. Все различия между частицей и средой характеризуются при п = величиной показателя поглощения Рассеивающая и поглощательная способность частиц в этом случае целиком определяются значениями X и р, характер влияния которых иллюстрируется кривыми рис. 1-18, 1-19 и 1-20. [c.43]

ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЕ ФОТОМЕТРИЧЕСКИЕ ВЕЛИЧИНЫ, величины, характеризующие энергетич. параметры оптического излучения безотносительно к его действию на приёмники излучения. В таблице приведены наиб, употребительные Э. ф. в. и единицы [c.902]

Описанный эксперимент дает сведения о величине лучистых потерь 8 (Г) с единицы поверхности образца, имеющей температуру Т. Используя эти сведения, можно определить величину продольных тепловых потоков в ограниченном стержне, нагреваемом с одного из торцов. Это обстоятельство и положено в основу измерения коэффициента теплопроводности на данной установке. В этих измерениях работает только торцовый катод. Эмитируемый им поток электронов передает свою энергию торцу образца. Эта энергия рассеивается излучением с остальной его поверхности. Вдоль стержня возникает температурное поле Т (х), характеризующееся значительными продольными градиентами. Как и в предыдущем опыте, температура измеряется в отдельных точках оптическим пирометром. Зная Т(х), мы можем для каждого сечения л рассчитать йТ/йх — градиент температур, а в сочетании с данными дз (7) можем построить распределение тепловых потерь по длине образца х. Расчет коэффициента теплопроводности может быть произведен по формуле [c.340]

Каждый сорт пленки также характеризуется фотографической чувствительностью к излучению, т. е. способностью облученной пленки чернеть при проявлении. Чувствительность рентгеновских пленок измеряется в обратных рентгенах , т. е. имеет размерность Р и определяется двумя точками на характеристической кривой — 5д=,о.85 и 5 =ьо. Чувствительность 5х)=о,85 — величина, обратная экспозиции в рентгенах, необходимой для того, чтобы оптическая плотность снимка на 0,85 превышала оптическую плотность вуали. Чувствительность 5. =1,о — величина, обратная экспозиции в рентгенах, необходимой для получения такой оптической плотности снимка, при которой коэффициент контрастности у равен единице. Следует отметить, что чувствительности 5в=о,85 и 57=1,0 не связаны между собой математической зависимостью и, зная одну чувствительность, нельзя определить другую, если неизвестна характеристическая кривая для данной пленки. [c.117]

VII. Пооизводные единицы световых величин и энергетических величин, характеризующих оптическое излучение [c.9]

СВЕТОВЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ, количественные определения величин, характеризующих оптическое излучение, оптич. св-ва материалов (прозрачность, отражат. способность) и пр. С. и. производятся приборами, в состав к-рых входят приёмники света. В простейших случаях в диапазоне видимого света приёмником, с помощью к-рого оцениваются световые величины, служит человеческий глаз. Подробно о С. и. см. в ст. Фотометрия. СВЕТОВЫЕ ЭТАЛОНЫ, меры, воспроизводящие с наивысшей достижимой точностью единицы световых величин для их хранения и передачи обеспечивают единство световых измерений. В качестве С. э. в разное, время применялись пламя свечи или лампы с заданными хар-ками (размеры пламени, топливо и пр.) 1 см поверхности платины при темп-ре затвердевания электрич. лампы накаливания. Различают первичный и вторичные С. э. Первичный С. э. единицы силы света — канделы, был осуществлён в 8 национальных лабораториях в виде т. н. полного излучателя, обладающего свойствами абсолютно чёрного тела, при темп-ре затвердевания платины. Его яркость 6 10 кд/м , междунар. согласованность ок. 0,6% при внутрилаборатор-ной погрешности 0,2%. Этот С. э. действовал по междунар. соглашению с 1948 по 1979. В 1979 междунар. решением принято новое определение канделы, устанавливающее её связь с ваттом монохроматического излучения вне зависимости от способа воспроизведения. Вторичные С. э. для единиц силы света и освещённости и для единицы светового потока представляют собой группы светоизмерит. ламп накаливания разл. устройства и разной цветовой темп-ры. [c.669]

С. т. является источником т. н. серого излучения — теплового излучения, одинакового по спектральному составу с излучевгием абсолютно чёрного тела, но отличающегося от него меньшей энергетич. яркостью, К серому излучению применимы законы излучения абсолютно черного тела — Планка аакон излечения. Вина закон излечения, Рэлея — Джинса закон излучения. Понятие С. т. применяется в пирометрии оптической. СЕЧЁНИЕ (эффективное сечение) — величина, характеризующая вероятность перехода системы двух сталкивающихся частиц в результате их рассеяния (упругого или неупругого) в определённое конечное состояние. С. сг равно отношению числа ЙА таких переходов в единицу времени к плотности пи потока рассеиваемых частиц, падающих па мишень, т. е. к числу частиц, проходящих в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную к их скорости и (п — плотность числа падающих частиц) йо = П/пи. Т. о., С. имеет размерность площади, Разл. типам переходов, наблюдаемых при рассеянии частиц, соответствуют разные с . Упругое рассеяние частиц характеризуют дифференциальным сечением da/dQ, равным отношению числа частиц, упруго рас- [c.488]

ОПТЙЧЕСКАЯ ПЛОТНОСТЬ (Z)), мера непрозрачности слоя в-ва толщиной I для световых лучей характеризует ослабление оптического излучения в слоях разл. в-в (красителях, светофильтрах, р-рах, газах и т. п.). Для неотражающего слоя О. п. равна D= gljl=k l, где / — интенсивность излучения, прошедшего поглО щающую среду If — интенсивность излучения, падающего на поглощающую среду к% — поглощения показатель среды для излучения с длиной волны Л, связанный с уд. показателем поглощения у.% в Бугера — Ламберта — Вера законе соотношением к% = 2,303 кх. О. п. может быть определена и как логарифм величины, обратной пропускания коэффициенту т слоя в-ва D= g Hx). Введение О. п. удобно при вычислениях, т. к. она меняется на неск. единиц, тогда как величина Ijl может для разл. образцов и на разл. участках спектра изменяться на неск. порядков. О. п. смеси не реагирующих друг с другом в-в равна сумме О. п. отд. компонентов. [c.496]

До сих пор мы пренебрегали нерезонансными потерями энергии в активной среде. В реальных условиях они всегда существуют. Во-первых, размеры пучка всегда ограничены, а следовательно, пучок расширяется в поперечном направлении (относительно направления распространения) из-за дифракции и выходит (теряется) за пределы системы, ограниченной размерами активной среды Угло-вое расширение пучка с поперечным размером 2ш составляет 0d X/2w. На длине L радиус пучка увеличится на 0dL. Все лучи, попавшие в кольцо с этой толщиной и диаметром 2ш, будут уходить (теряться) из активной среды, поперечные размеры которой также 2ш. Относительная величина этих потерь составит X/w и будет максимальна в ИК-диапазоне спектра. При характерных для лазерной техники ш 1 см и Л = 1...10 мкм эти потери составят (0,1...1) 10 см т. е. на длине 1 м из-за дифракции будет теряться 1...10% излучения. Во-вторых, как правило, в усилителях присутствуют оптические элементы (окна, зеркала), на которых также теряется часть падающего на них излучения со I. Эти потери зависят от материалов, качества их обработки и обычно составляют >0,1...1% на каждом оптическом элементе. Наконец, реальная активная среда не является идеально однородной и поэтому пучок света может претерпевать на них рассеяние (рефракцию), также приводящее в конечном счете к потерям. Не вдаваясь в конкретный механизм потерь, будем характеризовать их в дальнейшем общим коэффициентом нерезонансных потерь Ро[см" ] (потери, пересчитанные на единицу длины). [c.36]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...