О зависимости постоянных упругости от температуры

О зависимости постоянных упругости от температуры (1843—1910). [c.577]

Зависимость кавитационной эрозии от вязкости жидкости была исследована в работе [48]. В качестве рабочей жидкости использовалась смесь воды с глицерином. Содержание глицерина в смеси изменялось от О до 100%, температура жидкости поддерживалась постоянной. Вязкость в этом случае менялась от 1 до 1500 спз, однако одновременно изменялась, хотя и менее значительно, упругость пара жидкости (от 17 мм для воды при 20° С до 1 мм при использовании чистого глицерина). Анализ графика зависимости эрозии от вязкости (рис. 17) показывает, что по мере увеличения эрозия растет. Однако ход кривых на рис. 16 и 17 не совпадает. [c.192]

Допущение о постоянной плотности импульсов квантов (см. п. 5) в нро-странстве импульсов в рассматриваемом случае верно только в отношении очень низких частот. В случае решетки графита распределение является анизотропным, что должно привести к квадратичной зависимости теплоемкости от температуры в некотором интервале. Однако различные авторы по-разному оценивают вид колебательного спектра графпта и границы температурного интервала, в пределах которого выполняется квадратичная зависимость теплоемкости от температуры. Вместе с тем все исследователи сходятся на том, что ниже определенной температуры квадратичная зависимость должна смениться обычной кубической, хотя само значение этой температуры определяется пока в основном принятым способом вычислений. Точные количественные теоретические предсказания такого рода усложняются тем, что для оценки межатомных взаимодействий нужно знать упругие постоянные, которые для графита не измерялись. [c.346]

Неравномерно нагретый по радиус диск переменной толщины Л, внутренты радиус которого г,, а наружный г ,. вращается с постоянной угловой скоростью О). По внутреннему контуру диск нагружен равномерно распределенным давлением кГ см а по наружному контуру — равномерно распределенной растягивающей нагрузкой интенсивностью (фиг. 26, а). Температурное поле диска является стационарным, температура по толщине диска постоянна. График изменения температуры по радиусу диска представлен на фиг. 26, б. В расчетах учитывается зависимосп, модуля упругости Е, коэффициента Пуассона jjL и коэффициента линейного расширения а от температуры 0. Эти зависимости считаются известными. При [c.243]

Свойства констант. Предметом обеспечения взаимозаменяемости могут ыть свойства материала. Назовем некоторые из них теплопроводность, вязкость, модуль упругости, сопротивление, коэффициент теплового расширения и т. д. В целях сокращения объема вычислений бывает полезно считать, цто все эти свойства неизменны, а коэффициенты постоянны. Однако так почти никогда не бывает. Напрриер, теплопроводность, вязкость, электричесще свойства обнару вают зависимость от температуры, поэтому во всех случаях нужно знать о принимаемых допущениях. Во многих задачах принятие допущения о постоянстве некоторых параметров правомерно и приводит к небольшим погрешностям. В других случаях допущения о неизменности параметров необходимо тщательно проверять и давать оценку их величине. [c.234]

Энергия активации [ уравнение (8.4а) ], скорректированная на температурную зависимость модуля упругости чистых металлов при гомологических температурах вЫше т (разд. 3.4), близка к энтальпии активации объемной самодиффузии. Если внутреннее напряжение а. зависит от температуры, то энергия активации Q. отличается от энергии активации, а следовательно и от энтальпии активации объемной самоду фузки. Для алюминия [73] это показано на рис. 8.9. Энергия, кроме того, уменьшается с увеличением внутреннего напряжения а., а энергия Q растет-с увеличением эффективного напряжения а (рис. 8.9) что абсурдно. Аналогичные результаты были получены, например, и для твердых растворов Си-10 и Си- 302п [188]. Следовательно, в обсуждаемых случаях энергии Q и Q. явно представляют собой чисто феноменологические величины, которые нельзя достаточно четко интерпретировать физически. Наоборот, энергия активации, определяемая при постоянном приложенном напряжении имеет совершенно ясный мзичес-кий смысл. Это свидетельствует о том, что внутреннее напряжение, которое определяет скорость возврата, равно приложенному напряжению и что при описании ползучести, контролируемой возвратом, адекватной независимой переменной является приложенное напряжение а. [c.104]

В зависимости от температуры скорость деформации при постоянной нагрузке обычно выражается кривой, состоящей из трех участков (рис. 160) ОА — упругая деформация образца в момент приложения нагрузки АВ — участок, соответствующий начальной скорости ползучести (первая стадия) ВС — участок установившейся скорости ползучести (вторая стадия), когда удлинение имеет постоянную скорость. Если напряжения достаточно велики, то за этим участком протекает третья стадия (участок СО), связанная с началом разрушения образца (образование щейки). [c.342]

Ползучесть металлов при нормальной температуре носит ограниченный характер, как и у большинства полимеров. При повышении температуры ползучесть металлов становится неограниченной. На рис. 14.1 приведены типичные кривые зависимости деформации от времени. Отметим, что при различных напряжениях результаты могут заметно отличаться друг от друга. Кривые состоят из качественно отличных участков. Во-первых, имеется начальный линейно-упругий или нелинейный упругопластический участок, характеризующий мгновенную деформацию ео = е о + -fePfl. Далее, на кривой можно выделить три участка (стадии ползучести) участок с уменьшающейся скоростью ползучести г, участок с приблизительно постоянной скоростью ползучести, связанный с состоянием установившейся ползучести участок с возрастающей скоростью ползучести. На третьем участке увеличение скорости деформации ползучести в основном обусловлено изменением площади поперечного сечения стержня. [c.304]

Введение. Известно, что при нормальных температурах влияние фактора времени на деформирование металлов за пределом упругости заметно проявляется при высоких скоростях нагружения (деформирования). Вместе с тем процессы, в которых скорости деформаций составляют (10 10 )с принято считать процессами, которым отвечает диапазон собственно пластического деформирования. Под этим подразумевается, что при данных скоростях процесс деформирования металлов близок к равновесному, а соответствующие деформации значительно превосходят деформации, обусловленные временными эффектами (ползучесть, релаксация и т.д.), что позволяет рассматривать их как собственно пластические. Однако даже при упомянутых скоростях процесс деформирования, строго говоря, не является равновесным. В этом можно убедиться, если, например, в эксперименте на одноосное растяжение при испытании резко изменить скорость нагружения (деформирования) или сделать остановку нагружения, осуществляя вьщержку материала под постоянной нагрузкой, а затем продолжить нагружение. Опыты [1—4], выполненные по таким программам, показьшают, что особенности реализации программы испытания во времени отражаются на виде диаграммы растяжения. Так, в первом случае точке резкого изменения скорости отвечает излом на диаграмме о-е [1-3], а во втором случае при выдержке материала под постоянной нагрузкой происходит накопление деформаций (ползучесть), чему соответствует горизонтальный участок на диаграмме [2—4]. Отмеченные особенности диаграмм указывают на существенную неравновесность процесса деформирования. Вместе с тем влияние на диаграмму деформирования способа реализации программы испытаний во времени носит локальный характер. При удалении от места изменения скорости или этапа выдержки получающиеся зависимости о-е сближаются с зависимостью а-е, отвечающей испытанию с постоянной скоростью нагружения. Это указьшает на то, что процесс деформирования вновь становится близким к равновесному ( квазиравновесным ). Так как при малых скоростях испытаний отклонения зависимостей о—е от соответствующей зависимости для постоянной [c.29]

Истолковать физический смысл упругой постоянной затруднительно. Детальное рассмотрение зависимости от числа узлов в сетке, степени набухания, температуры и других факторов приведено в обзорах [276, 291]. Измерения С2 ненадежны потому, что во многих опытах не достигается истинное равновесие. Вследствие этого литературные данные о величинах С 2 достаточно противоречивы. Чифери и Флори [276] считают, что Сз появляется только вследствие неравновесности условий нагружения. Опыты [276, 292] показывают значительный вклад энергетической составляющей на- [c.111]

Д.11Я анализа равновесного напряженного состояния применялся упругий потенциал Муни — Ривлина [см. формулу (3.1.5)] и использовалась изложенная в гл. I и При-ложении I теория нелинейной упругости [6, 7]. Для определения упругих постоянных и a испытанных резин применялся метод Ривлина — Саундерса [289] [линейная зависимость //2 (а — 1/а ) от 1/а из соотношения (3.1.23, б) для одноосного равновесного растяжения дает при экстраполяции прямой к 1/а О значение С , а по ее наклону определяется значение С ]. Таким образом, для сложнонапряженного состояния находились максимальные растягивающие (разрушающие) истинные напряжения в вершине надреза в момент начала его роста. Несмотря на то что это были равновесные, т. е. минимальные для данных внешних условий (температура, среда) характеристики растягивающих напряжений и деформаций, они оказались заметно выше неравновесных разрывных напряжений и деформаций. [c.203]

Лудлоф [1251, 1252] теоретически разработал вопрос о температурной зависимости упругих постоянных и показал, что для низких температур имеет место пропорциональность четвертой степени температуры, переходящая при более высоких температурах в линейную зависимость. Лазарус [3383] определил упругие постоянные монокристаллов, 8-латуни, а также нашел зависимость от давления упругих постоянных КС1, Na l, u, Al и латуни для давлений вплоть до 10 ООО атм [3384, 3385]. [c.372]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...