Пузырьки массообмен

О тепло- и массообмене около капли, частицы и пузырька [c.261]

Как известно, увеличение площади межфазной поверхности позволяет существенно повысить скорости тепло- и массообменных процессов. В системах газ—жидкость этого увеличения добиваются за счет интенсификации процессов дробления дисперсной фазы. Дробление пузырьков газа в жидкости может осуществляться как в ламинарном, так и в турбулентном потоке жидкости за счет взаимодействия между сплошной и дисперсной фазами [45]. Вязкие напряжения в первом случае или инерционные силы— во втором стремятся деформировать и разрушить пузырек газа. Капиллярные силы поверхностного натяжения полностью или частично компенсируют эти воздействия на пузырьки газа со стороны жидкости. Таким образом, дробление пузырька происходит пли не происходит в зависимости от соотношения между силами вязкого трения и поверхностного натяжения (в ламинарном потоке) либо между инерционными и поверхностными силами (в турбулентном потоке). [c.123]

Массообмен между газовым пузырьком и жидкостью [c.244]

Массообмен между деформированным пузырьком газа [c.254]

В разд. 2.7 отмечалось, что с ростом значения критерия Уе форма пузырька может существенно отличаться от сферической, принимая вид сферического сегмента (см. рис. 19). В рамках разд. 2.7 была рассмотрена упрощенная модель течения жидкости около поверхности пузырька и определена скорость его свободного подъема. В данном разделе рассмотрим задачу о стационарном массообмене между таким пузырьком газа и жидкостью. Будем считать, что внутри газового пузырька и на бесконечном удалении от него концентрация целевого компонента поддерживается постоянной. Рассмотрим структуру поля концентрации целевого компонента в рассматриваемой системе, следуя [92]. Основными [c.257]

Массообмен между пузырьком газа и жидкостью с химической реакцией в дисперсной фазе [c.263]

Массообмен между пузырьком газа [c.266]

Рассмотрим массообмен между пузырьком газа и жидкостью при больших числах Пекле Ре. В этом случае можно предполагать, что вблизи межфазной поверхности в жидкости образуется тонкий диффузионный пограничный слой, в котором происходит резкое изменение значения концентрации целевого компонента — от ве- [c.266]

Таким образом, постановка задачи о массообмене между газовым пузырьком и жидкостью при наличии внешнего постоянного электрического поля завершена. [c.273]

В следующем разделе будет рассмотрена задача о массообмене между газовым пузырьком и жидкостью при наличии внешнего переменного электрического поля. [c.277]

Рассмотрим постановку и решение задачи о массообмене ме жду газовым пузырьком и жидкостью при наличии внешнего переменного электрического поля Е [c.277]

Очевидно, что такое допущение не сказывается на принципиальных результатах решения поставленной здесь задачи о влиянии конвекции Марая-гони на массообмен между пузырьком газа и жидкостью. [c.291]

До сих пор в данной главе при решении различных массообменных задач предполагалось, что распределение скорости жидкости вблизи поверхности пузырька газа не зависит от процесса переноса целевого компонента через межфазную поверхность газ—жидкость. Такое допущение не всегда является правомерным. В настоящем разделе в соответствии с [104] будет рассмотрена задача о влиянии потока целевого компонента на движение жидкости вблизи поверхности газового пузырька. [c.292]

Таким образом, как однородное распределение межфазного потока целевого компонента, так и неоднородное вызывают изменение в распределении скорости жидкости вблизи поверхности пузырька, приводя к отделению линии тока ф=0 от поверхности пузырька. Однако если в случае однородного распределения потока целевого компонента вдоль поверхности раздела фаз ни сопротивление, ни скорость подъема пузырька щ не изменяются, то в случае неоднородного распределения сопротивление движению пузырька со стороны жидкости возрастает, скорость его подъема уменьшается, что в свою очередь влияет на скорость массообменных процессов. [c.295]

В предыдущей главе был рассмотрен ряд задач о массообмене между одиночным пузырьком газа и обтекающей его жидкостью. Результаты, полученные в шестой главе, могут быть использованы лишь в тех случаях, когда концентрация пузырьков газа в жидкости мала и их взаимным влиянием можно пренебречь. В случае, когда газосодержание велико, происходит изменение гидродинамической обстановки вблизи пузырька газа (см. гл. 3) из-за наличия в дисперсной системе других пузырьков газа. Это, в свою очередь, приводит к изменению характера протекания массообменных процессов между пузырьками газа и жидкостью. [c.296]

В настоящем разделе в рамках ячеечной модели (см. разд. 3.3) будут рассмотрены постановка и решение задачи о массообмене между пузырьком газа и жидкостью в условиях стесненного обтекания. Как и в разд. 3.3, будем предполагать, что все пузырьки газа являются одинаковыми, сферическими, значения критериев Ре и Ве удовлетворяют следующим условиям Ре 1. Ве 1. В этом случае вблизи поверхности газовых пузырьков образуется тонкий диффузионный пограничный слой, в пределах которого в основном осуществляется перенос целевого компонента (см..раздел 6.3). Уравнение конвективной диффузии тогда имеет вид (б. 4. 23) [c.296]

Отметим, что, хотя интегрирование в соотношении (9. 2. 3) осуществляется в бесконечных по 7 и пределах, фактический вклад в интеграл при В Д. I > будет пренебрежимо мал. Это связано с тем, что процессы дробления паровых пузырьков приводят к тому, что при Н > пузырьки пара начинают дробиться (см. разд. 4.1) и, следовательно, весь массообмен идет за счет паровых пузырьков с радиусами И <1 Что касается времени пребывания пузырьков в слое, то оно может быть достаточно большим, но максимальное время насыщения парового пузырька является конечным. По истечении этого времени после попадания пузырька в слой, массообмен между пузырьком и жидкостью заканчивается. Нижние пределы интегрирования [c.339]

Отдельный пузырек, свободно поднимающийся в неподвижной жидкости, увеличивается в объеме вследствие падения гидростатического давления. При этом скорость всплывания будет изменяться пропорционально его размерам. Если одновременно имеет место теплообмен (ох.лаждение пузырька жидкостью) и массообмен (абсорбция и конденсация) между жидкостью и пузырьком, последний будет уменьшаться по размерам при соответствующем изменении скорости всплывания и то.лщины пленки. Тепло- и массообмен пузырька с жидкостью оказывают влияние, противоположное действию уменьшающегося гидростатического давления. [c.125]

В монографии последовательно изложены теоретические основы, необходимые для понимания и расчета движения гетерогенных или многофазных смесей в различных ситуациях. Такие смеси широко представлены в различных природных процессах и областях человеческой деятельности. Подробно изложены вопросы вывода уравнений движения, реологии и термодинамики гетерогенных сред. Для этого рассмотрены как феноменологический метод, так и более глубокий метод осреднения. Получены замкнутые системы уравнений для монодпсперсных смесей с учетом вязкости, сжимаемости фаз, фазовых переходов, относительного движения фаз, радиальных пульсаций пузырей, хаотического движения и столкновений частиц и других эффектов. Рассмотрены уравнения и постановки задач применительно к твердым пористым средам, насыщенным жидкостью. Описаны имеющиеся в совремеввой литературе решения задач о движении и тепло- и массообмене около капель, частиц, пузырьков. [c.2]

В случае газового пузырька или капли учитывалось в соответствии с решением Адамара — Рыбчинского (см. 3) циркуляционное движение внутри пузырька или капли, приводящее к отсутствию торможения обтекающей жидкости на поверхности пузырька и интенсифицирующее тепло- и массообмен в несущей фазе. Отметим, что наличие ПАВ, препятствующих развитию циркуляционного движения внутри пузырька или капли, приближает значения коэффициентов тепло- и массообмена (так же как и коэффициента сопротивления) к соответствующим значениям для твердой частицы. [c.263]

Динамика, тепло- и массообмен при пульсациях иарового пузырька с фазовыми переходами [c.285]

В предыдущем разделе была рассмотрена задача о массооб-мене между газовым пузырьком и жидкостью в случае, если сопротивление массопереносу сосредоточено в дисперсной фазе. Если же массообменный процесс лимитируется внешнедпффузионной кинетикой, то необходимо решать задачу о распределении концентрации целевого компонента в потоке жидкости, окружающей газовый пузырек. В настоящем и следующем разделах будет дан теоретический анализ процессов переноса целевого компонента из потока жидкости к поверхности газового пузырька при различных значениях критерия Ре = 2/ к/0. [c.244]

Рассмотрим сначала задачу о стационарном массообмене между жидкостью и газовым пузырьком, форма которого слабо отличается от сферической. Буде.м предполагать Ре 1. Поскольку толщина диффузионного пограничного слоя 8 много меньше радиуса кривизны пузырька, можно рассмотреть уравнение конвективной диффузии внутри пограничного слоя, предполагая, что межфазная поверхность на расстояниях порядка является п.лоской. Выберем систему координат так, как это показано на рис. 79. Обозначим соответствующие компоненты скорости жидкости и Уравнение стационарной конвективной диффузии внутри"пограничного слоя в этом случае имеет следующий вид [c.254]

Тепло- и массообмен жидкой сферы, равномерно движущейся в непрерывной жидкой среде, зависит от движения внутри самой сферы. Например, при наличии циркуляции в пузырьках слабо растворимых чистых газов массообмен примерно в пять раз интенсивнее, чем в ее отсутствие [.305]. Этот факт нельзя объяснить улуч-шениел ус.ловий перемешивания внутри самой частицы (так как сопротивление процессам переноса целиком связано с непрерывной фазой), так что следует учитывать влияние циркуляции внутри частицы на внешнее по отношению к ней течение. При исследовании массообмена капель и пузырьков Гриффит [287] наблюда.л частично затормаживаемое течение на поверхности. [c.109]

Большое влияние на поверхностный массообмен оказывает присутствие примесей на границе раздела фаз. Сообщалось [305] что, когда пузырьки зтилена, поднимающиеся в воде, предварительно приводились в контакт с вазелином, по-видимому, препятствующим возникновению циркуляции, интенсивность массообмена снижалась в пять раз. [c.111]

Гел-Ор и Ресник исследовали массообмен пузырьков газа в колеблющемся сосуде (газо-жидкостный контактор) при наличии и в отсутствие одновременно протекающей химической реакции [247]. [c.127]

Тепло- и массообмен при малых радиальных пульсациях пузырьков . В гл. 2 изложены постановка и результаты решений задач динамики, тепло- и массообмена одиночного сферического пузырька в безграничной жидкости, когда вместо использования средних температур в фазах Ti, Tz и заданияNUj, NUj используются уравнения теплопроводности для возникающих нолей температур Ti, что позволяет определять теплообмен на межфаз-пой границе в процессе решения задачи. Эти решения подтверждают только что приведенные качественные оценки (1.6.13) — [c.117]

Для достаточно крупных пузырьков тепло-, массообмен п вязкость мало влияют на собственную частоту колебаний, которая при EiTOM описывается простой формулой Миннаерта [c.117]

Для анализа в рамках упрощенной двухтемпературной схемы взаимного влияния тепло- п массообменных процессов и радиального движения около пузырьков п сравнения с только что перечисленными результатами по более сложной н последовательной xeAie с определением нолей температур и скоростей внутри и вокруг пузырьков рассмотрим систему уравнений (1.5.4) для случая разреженной пузырьковой смеси (о 2<1 [c.120]

Динамика, тепло- п массообмен прп пульсацпях паровых пузырьков с фазовыми переходами [c.190]

В широком классе процессов изменения параметров несущей фазы вдали от каили или пузырька относительно медленны, т. е. характеристики каили и пузырька меняются гораздо быстрее, нежели характеристики несущей фазы па бесконечностп. Это обстоятельство позволяет упростить описание тепло- п массообменных процессов в дисперсной смесп. [c.233]

Отметим, что при разгерметизации каналов и сосудов обычно Ja l, что соответствует топкому температурному пограничному слою вокруг пузырька п слабому влиянию па этот слой соседних пузырьков. Поэтому учитывать влияние взаимодействия пузырьков на межфазный тепло- и массообмен не требуется. При J a l(NUj 2) соответствующая зависимость, учитывающая влияние взаимодействия пузырьков, получена в работе Б. И. Нигматулипа и др. (1979). [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...