Пристенная турбулентная струя при

ПРИСТЕННАЯ ТУРБУЛЕНТНАЯ СТРУЯ ПРИ [c.292]

Э. П. Волчков и П. В. Никитин распространили изложенный метод расчета пристенной турбулентной струи на более сложные условия распространения струи вдоль выгорающей графитовой поверхности. [c.296]

Пристенная турбулентная струя (o)s/a>o>l) Локальный коэффициент трения [c.320]

Выгорание поверхности в пристенной турбулентной струе [c.320]

Пристенная турбулентная струя при [c.269]

Пристенная турбулентная струя [c.306]

Распределение скоростей пристенного турбулентного движения в физических координатах (и/и=/(у)) по данным экспериментов показано на рис. 3.14, б в области (имеет место линейное распределение скоростей, 2 - логарифмическое, а в области 3 - распределение скоростей описывается квадратичной параболой. Такое распределение скоростей турбулентного потока можно объяснить так непосредственно возле стенки имеет место движение Куэтта, которое определяется молекулярной вязкостью во второй области крупномасштабные образования являются причиной переменной вязкости, здесь создается логарифмическое распределение скоростей в третьей области - турбулентная вязкость не зависит или мало зависит от координат. Малая зависимость турбулентной вязкости от координат около оси трубы является результатом разрушения вязких струй сверху потока вдоль направления движения. Таким образом, в турбулентном потоке логарифмическое [c.85]

В предыдущих параграфах рассматривались характеристики пристенной струи в основном пр и Ws/woтурбулентной струи, распространяющейся вдоль плоской стенки при неподвижном окружающем газе. Схема такой задачи показана на рис. 9.25. [c.269]

Первый способ состоит в подавлении первичной неустойчивости для уменьшения частоты и интенсивности первичных струй и, следовательно, их вклада в перенос импульса и порождение турбулентности. Чтобы добиться этого, необходимо стабилизировать подслой и пристенную область на протяжении всей рассматриваемой поверхности. Видимо, это может быть достигнуто с помощью распределенного отсоса, который, как известно, представляет собой очень эффективный метод управления турбулентным пограничным слоем. [c.319]

В пределах рассматриваемого участка струи можно наблюдать переход ламинарного пристенного пограничного слоя в турбулентный. Согласно данным [9], если входное сопло, из которого истекает струя, имеет небольшое поджатие, не устраняющее начальные возмущения, то пристенный слой чаще всего будет турбулентным на всем протяжении. Если же сопло обеспечивает [c.89]

Длина ламинарной части свободной струи. Для определения местоположения сечения перехода можно воспользоваться аналогией между переходом пристенного ламинарного пограничного слоя в турбулентный вблизи тонкой плоской пластины, обтекаемой в продольном направлении безграничным потоком и переходом ламинарной свободной струи в турбулентную [30]. [c.121]

Взаимодействие линейного источника с плоскостью. Цель — изучение торцевого эффекта в виде пристенной струи, влияния на пего турбулентности, моделирование м-образных распределений скорости в диффузорах и переходных участках труб. [c.319]

В области основного течения пограничный слой носит турбулентный характер, профили скоростей подобны и, как показали результаты экспериментальных исследований (рис. 4.28), их можно описать соотношением (3.94). Степенной закон /12 является следствием воздействия на пристенный пограничный слой струйного пограничного слоя, толщина которого Ь равна разности толщин струи В и динамического пограничного слоя 6. [c.195]

В предельном случае модельная структура пристенного турбулентного движения состоит из трех элементов 1) вязкой среды возле твердой поверхности 2) крупномасштабных образований (крупномасштабная турбулентность), отрываюшцхся от вязкой среды в результате волнового взаимодействия вязкой и турбулентных сред и 3) турбулентной среды в основном потоке, состоящей из мелкомасштабной турбулентности, зависящей от предыстории движения/33-56/. Крупномасштабная турбулентность, разрушаясь, поддерживает мелкомасштабную турбулентность. Мелкомасштабная турбулентность стремится к однородной турбулентности однако крупномасштабные вязкие струи поддерживают неоднородную турбулентность. Таким образом, пристенная турбулентность генерируется в результате волнового взаимодействия вязкой среды с турбулентной и только в результате такого взаимодействия поддерживается эта турбулентность. Если бы на время удалось приостановить приток крупных образований в турбулентную среду со стороны вязкого подслоя, то в ядре потока образовалось бы движение, аналогичное молекулярному движению разреженных газов, т.е. со скольжением относительно твердой поверхности при этом имелось бы постоянное значение турбулентной вязкости. По-видимому, такое явление имеет место, но периодического характера. Наличие крупных образований между вязкой и турбулентной средами сглаживает это скольжение и образуется плавное изменение поля скоростей. Однако влияние вязких струй на турбулентное ядро потока с удалением от стенки уменьшается и при определенных условиях в ядре потока имеет место однородная турбулентность. При обычных экспериментальных исследованиях кинематические параметры на границе вязкой и турбулентной сред осредняются в пространстве и во времени /33-56/. [c.51]

Решение уравнения (3.9) с учетом выражения (3.8), приведенное в предыдущих параграфах, показывает, что оно хорошо описывает пристенное турбулентное движение в трубах круглого сечения. Распределение скоростей вязкого подслоя (участок 1, рис. 3.14, а) и область крупномасштабной турбулентности (область вязкой струи - участок 2) в универсальных координатах очень хорошо описываются единым уравнением (3.53) область 3 уравнением (3.53) не описывается оно идет по линии 3. Таким образом, уравнение (3.53) описывает только пристенную часть потока вязкий подслой и крупномасштабная область (струйный слой). Для крупномасштабной области парамегры переносов зависят от вязких выбросов из вязкого подслоя. Эти выбросы, имея максимальное значение около вязкого подслоя, уменьша отся до [c.84]

Экспериментальные значения турбулентных чисел Прандтля и Шмидта для области пристенной турбулентности находятся в пределах 0,85—0,9. Для плоских турбулентных струй получены значения порядка 0,5. В более сложной обстановке, например в области отрыва пограничного слоя, турбулентные числа Прандтля, как показали измерения 3. Зарича [Л. 255], могут быть значительно меньше единицы. [c.37]

В устройствах для сдува пограничного слоя, системах струйной защиты стенок от газового потока высокой температуры и т. п. встречаются полуограниченные турбулентные струи (стелющиеся по стенке и одним боком соприкасающиеся с потоком газа иной скдрости). Полуэмпирический метод расчета изобарической турбулентности полуограниченной (пристенной) струи разработан Г. Н. Абрамовичем и И. П. Смирновой (1960). [c.820]

Согласно этой модели, нестационарное течение в подслое приобретает в период между последовательными разрушениями избыток дефицита импульса за счет постепенного замедления движения под действием касательных напряжений (фиг. 3). Когда в конце этого периода развития вязкого движения подслой разрушается, накопленный дефицит импульса быстро передается наружу через пристенный слой иутем сильного, подобного струе, выброса, сопро-вождаюш его разрушение. Одновременно скорость в подслое снова мгновенно возрастает до начального высокого значения, так что цикл переноса импульса может начинаться снова. Таким образом, процесс передачи импульса происходит в две стадии медленный вязкий перенос и накопление дефицита импульса в подслое с.ме-няются быстрым переносом за счет выброса из подслоя. В случае полностью развитого стационарного турбулентного потока соотношение между интенсивностью периодически выбрасываемых струй и вязких касательных напряжений таково, что импульс, передаваемый наружу струей, точно равен избытку импульса, накопленному в иодслое за время среднего цикла. [c.322]

Если эта физическая картина верна, то ясно, что перенос тепла поперек турбулентного пристенного слоя также будет происходить в две стадии. В течение периода развития между последовательными разрушениями тепло (в случае обогреваемой стенки) будет передаваться тенлоироводностью растуш,ему подслою и накапливаться там до тех пор, пока на наступит разрушение. Избыток тепла, накопленный таким образом, переносится затем путем конвекции поперек слоя в выбрасываемых струях. Если условия для обш его теплообмена стационарны, то ясно, что количество тепла, перенесенное наружу струей в момент разрушения, должно быть точно равно избытку тепла, накопленному в подслое в течение предшествующего периода развития. Это условие непрерывности для теплового потока служит основой для аналитического подхода к проблеме. [c.322]

Заключение. В предыдущих разделах показано хорошее совпадение теоретических расчетов, проведенных с использованием дифференциального уравнения (2.11) для турбулентной вязкости, с опытными данными на примере неавтомодельных течений в следе, струе и пограничном слое. Наряду с этими течениями уравнение для е было апробировано при расчете течения в зоне смешения двух полубеско-нечных потоков, и был проведен расчет течений в плоской пристенной струе, в плоском канале и, наконец, в сжимаемом турбулентном пограничном слое вплоть до числа Маха М = 10. Полученные и для этих примеров результаты подтвердили, что уравнение (2.11) пригодно для расчета широкого класса турбулентных и переходных плоских слаборасширяющихся течений типа пограничного слоя. [c.562]

Полуограниченная струя. Струя, распространяющаяся с одной стороны вдоль твердой стенки, а с другой соприкасающаяся с безграничной средой жидкости, называется полуограниченной. Простейшим случаем полуограни-ченной струи можно считать распространение ее вдоль плоской поверхности. Основной особенностью полуограниченной струи является то, что с внешней стороны она распространяется как свободная струя, а со стороны твердой поверхности испытывает тормозящее воздействие, в результате чего вдоль твердой поверхности образуется пристенный пограничный слой ППС (рис. 23, а). Сечение, в котором струйный пограничный слой смыкается с пристенным слоем, называется переходным. От начального до переходного сечения простирается начальный участок. На этом участке между струйным и пристенным пограничными слоями располагается ядро струи. За переходным сечением лежит основной участок струи. В зависимости от режима течения пристенный слой может быть ламинарным или турбулентным. Его толщина бс определяется в соответствии с режимом течения но формулам (100) или (101). [c.89]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...