Зависимость v от объема

Работа расширения как функция давления и объема может быть графически изображена в координатах р, v (рис. 2.2). Если в данном процессе зависимость Давления от объема изображается кривой 1—2, то для элементарного объема dv величина элементарной работы dl изобразится элементарной площадкой dl = = pdv,3i вся работа расширения при изменении объема 1 кг газа от Vj до Vj будет равна [c.31]

Зависимость изменения частоты колебаний v от объема камеры V иллюстрируется характеристикой, представленной на рис. 14.15, г, которая хорошо согласуется с зависимостью, получаемой при расчете характеристик заполнения и опустошения [c.165]

Кроме установленной уравнением (6.21) зависимости давления от объема, можно найти зависимость давления от температуры. Для установления этой зависимости подставим в (6.21) значение v из характеристического уравнения pv=RT, тогда [c.96]

Это уравнение учитывает только отталкивание частиц друг от друга, и во всей Области V > Vo зависимость давления от объема монотонна, дp/дv)в <0. > [c.409]

График зависимости V =J[L) показывает характер нарастания объема при переходе от одной цилиндрической кольцевой поверхности к следующей. [c.405]

Задача 1041. В условиях задачи 1039 сжатие газа (вследствие быстроты протекания процесса) происходит не изотермически, а адиабатически. Поэтому зависимость давления р от объема газа V имеет вид [c.366]

Уравнение (2.100) широко используется для определения зависимости объема V от р, Т по результатам измерения теплоемкости j,, и наоборот. [c.143]

Располагая подробными данными по удельным объемам вещества, можно, используя дифференциальные уравнения термодинамики, рассчитать значения его теплоемкости. При этом для определения зависимости теплоемкости от давления необходимо проводить, операцию двукратного дифференцирования, точность которого обычно невелика и значения теплоемкости получены с большими погрешностями. Только имея уравнение состояния, описывающее с большой точностью р, V, Г-данные в широком интервале параметров состояния, и проверив, что рассчитанные с его помощью значения теплоемкости согласуются с экспериментальными, можно считать такое уравнение надежным и вычислять по нему теплоемкость веществ для области высоких давлений, где нет экспериментальных данных. [c.186]

Работа L зависит от пути, по которому система из состояния 1 переходит в состояние 2, т. е. является функцией процесса, а не состояния. Это ясно видно, в частности, из выражения для работы равновесного процесса, осуществляемого однородным телом. Давление р зависит в этом случае не только от объема V тела, но и от его температуры / эта зависимость определяется уравнением состояния тела. Поэтому при переходе из одного и того же начального состояния 1 в одно и то же конечное состояние 2 давление р в промежуточных точках будет иметь разные значения в зависимости от величины температуры, которая меняется в различных процессах по-разному. Соответственно этому будет различна и работа процесса L. [c.21]

Работа действительного компрессора протекает с рядом потерь. На рис. 33-2 представлена графически фактическая зависимость давления рабочего тела pi внутри цилиндра поршневого компрессора от положения поршня в цилиндре (S, м], что равнозначно зависимости от объема (V, м ) газа в компрессоре. [c.389]

Зависимость США от импорта нефтепродуктов за рассматриваемый период невелика, причем если в 1960—1973 гг. объем импорта возрос примерно с 40 до 120 млн. т, составив соответственно 17% в потреблении против 8%, то в последующие годы импортные поставки сокращались и в 1980 г. на.ходились на уровне 75 млн. т, или 9% суммарного потребления нефтепродуктов. Характерно, что более V,. общего объема импорта нефтепродуктов в США приходилось на мазут. При значительном количестве стран-поставщиков географическая структура импорта была достаточно стабильной и в середине 70-х гг., напри--мер, выглядела следующим образом из Венесуэлы вывозилось 30% нефтепродуктов, из арабских стан — 26, Канады — 18, Нигерии— 9, Ирана—7, Индонезии — 4, из других стран —6% [c.52]

Рис. 4.16. Зависимости окружной скорости V от радиальной координаты г в водяном объеме циклона сепаратора [42.43]

Квантиль распределения Стьюдента п для выбранной доверительной вероятности V в зависимости от объема выборки п определяется из табл. 8. [c.390]

На фиг. 5 даны кривые зависимости р от V для разной длины стрел. Наибольшего значения (3, а следовательно, и т достигает при длинных стрелах и малых объемах ковшей. [c.132]

По известным I, р, S, Т ж V легко находятся внутренняя энергия U, свободная энергия F, изобарно-изотермический потенциал Ф и т. д. По известной зависимости свободной энергии F от объема V и температуры Т находим [c.125]

Проведя эксперименты по изучению р, v. Г-зависимости углекислоты и измеряя зависимость у от р на разных изотермах, Эндрюс установил, что чем выше температура, при которой измеряется зависимость у от р, тем меньше разница между удельными объемами газообразной и жидкой фаз с повышением температуры величина удельного объема сухого насыщенного пара v" быстро уменьшается, а величина удельного объема насыщенной жидкости, т. е. жидкости, имеющей температуру кипения, v увеличивается. Следовательно, чем выше температура на изотерме, тем меньше величина разности v —v ) иными словами, с повышением температуры уменьшается разница между плотностями жидкой и газовой фаз. [c.174]

Рис. 1.3. Зависимость давления о от объема V в политропических процессах

Таким обратом, поиск формы нижней поверхности треугольного в плане волнолета, обеспечивающей максимум аэродинамического качества при заданных удельном объеме и коэффициенте подъемной силы, в классе V-образных крыльев стандартными приемами в рамках представлений о непрерывной зависимости К от параметров привел бы, например, в случае Су 0.121 к оптимальному решению при угле 7 = 80° (см. значки 2 на рис. 1) с превышением аэродинамического качества по отношению к его величине у эквивалентного волнолета с плоской нижней поверхностью на 3%. Наличие же бифуркации К приводит, например, при 7 = 32° к существованию трех волнолетов с одинаковым углом раскрытия V-образного крыла, но с разными углами а и [3. Причем, если форма волнолета, соответствующая меньшему скачку бифуркации К, обеспечивает увеличение аэродинамического качества по сравнению с волнолетом, имеющим нижнюю поверхность в форме треугольной пластины, на 22.5%, то форма волнолета, соответствующая большему скачку в бифуркации К, — более чем на 35.5%. [c.678]

В процессе испытаний эффективность газоулавливания т] опытным щитовым укрытием определяли при различных объемах V газоотсоса. Это позволило получить зависимость эффективности газоулавливания от объемов газоотсоса т = f(l/) для меж- [c.96]

Статистическая теория хрупкого разрушения позволяет количественно обосновать влияние абсолютных размеров тела на его прочность. В частности, имеются оценки математического ожидания сопротивления разрушению R в зависимости от объема образца V при однородном растяжении [141 [c.248]

При появлении новой или исчезновении имеющейся фазы может происходить остановка или излом на кривой, изображающей зависимость изучаемого свойства от выбранного параметра равновесия. Например, при изотермическом сжатии пара давление Р обнаруживает хорошо известную зависимость от объема V. Эта- зависимость наблюдается до тех пор, пока не будет достигнуто состояние насыщенного пара. При конденсации пара в жидкость давление в новой, уже двухфазной, системе перестает зависеть от объема и на кривой P = P(V) появляется остановка — горизонтальный участок изотермы. [c.144]

На рис. 5-2 приведен обобщенный график зависимости Z от приведенных параметров л и т, полученный на основании большого числа опытных данных для различных веществ. Расчет удельных объемов ведется следующим образом. Зная р п Т, Ркр и кр легко находят л и т, после чего из графика рис. 5-2 определяют коэффициент сжимаемости Z. Искомый удельный объем V (при данных р и Т) определяется из уравнения (5-23). Величина Z в критической течке называется критическим коэффициентом. Значения факторов сжимаемости в критической точке для ряда веществ приведены в табл. 5-21. Ошибки расчета термодинамических свойств газов обобщенным методом большей частью не превосходят 3 —5 ). [c.157]

Однако необходимо оценивать величину слитка по показателю удельной поверхности контакта Кру = PJV, где fj, — площадь поверхности контакта V — объем слитка. Зависимость показателя Кру от объема слитка представлена на рис. 3, Кривые, иду- [c.152]

Распределение (4.3) допускает различные обобщения. При выводе этого распределения считали, что на прочность образца влияют все структурные элементы независимо от того, где они расположены. Некоторые испытания обнаруживают сильную зависимость прочности образцов от площади их рабочей поверхности. В этих случаях естественнее считать, что разрушение образца происходит, когда разрушается слабейший структурный элемент у его поверхности. Чтобы описать это явление, достаточно в формуле (4.3) заменить объем V на площадь соответствующей поверхности S. Испытания тонких волокон на разрыв показывают, что их прочность зависит не столько от объема и площади их поверхности, сколько от длины I испытуемого отрезка волокна. Тогда естественно заменить в формуле (4.3) объем V на длину волокна /. В каждом случае объем следует заменить на соответствующее значение So или / . Объединив все три случая, получим [c.123]

Подставим значение намагничения М из формулы (29.3) и пренебрежем слабыми эффектами магнитострикции — зависимостью V от Н и зависимостью объема сверхпроводника от внешнего давления и от температуры. Тогда Vs = onst, и мы получим [c.151]

Из предыдущего нам известны диаграммы V—р, t—с и /—д, показывающие функциональную зависимость давления от объема р= о), теплоемкости от температуры =f t) и теплоты от I д=Щ). Однако все эти диаграммы не дают возможности просто, всесто рон-не и наглядно исследовать процессы и циклы газов, тем более таких, у которых теплоемкость изменяется с изменением их состояния. Этот [c.136]

Конкретный набор независимых переменных при описании одного и того же состояния системы может различаться, и среди переменных совсем не обязательно должны быть представлены все внешние свойства. Если например, система находится в механическом контакте с окружением и давление в системе является параметром, то удобно его считать независимой переменной, а объем рассчитывать как функцию давления, температуры и других внешних переменных Ь (в данном случае Ь обозначает набор внешних переменных, из которого исключен объем системы см. условные обозначения). Возможность такой замены видна из следуюн его давление — внутреннее свойство, следовательно, его можно выразить в виде Р= Р(Т, V, Ь ). Решение этого уравнения относительно V приводит к требуемой замене переменных, V=V(T, Р, Ь ). Но такое решение возможно, очевидно, не всегда, а только при условии существования взаимно однозначного соответствия между давлением и объемом, т. е. при строго монотонной зависимости Р от V. В гетерогенной изотермической системе, состояи ей из чистого вещества в виде жидкости или кристаллов и насыщенного пара, сделать это, например, не удастся, поскольку (дР/дУ)г.ь-=0 (см. 9). [c.26]

Указание. Зависимость давления р воздуха от объема У при адиабатическом процессе р1рст= (V/V t) , где Рат, Уст — давление и объем воздуха при статическом равновееин норшия, следует разложить в ряд ио степеням координаты X 11 удерл ать члены до первого порядка малости. [c.202]

Зависимость отдачи за рассматриваемый период от объема смешивающейся оторочки довольно четко видна из данных, приведенных в таблице 3, и графика, представленного на рис. 7. Очевидно, что зависимость /( V) при всех созданных в экспериментах градиентах давления характеризуется резким увеличением отдачи в интервале значений объемов оторочки от 5 до 30%, с полной стабилизацией ее при значениях объема оторочки, превышающих 30% от объема пороБОГО пространства. Например, отдача за однофазный период при значениях объемов созданной оторочки от 30 до 40% остается постоянной (см. рис. 7). [c.38]

Подобная закономерность характерна и для зависимости скорости выклининания водных языков в керосин W2 и W, скорости пролпнжения контакта смешивающихся фаз V, и VI а водного контакта V2 и v 2 при любых других исследованных значениях объемов смешивающейся оторочки (15 и 30 о от объема норового пространства), см. рис. 13—16. [c.61]

Если г, у, v" известные функции температуры, то путем интегрирования формулы Клапейрона—Клаузиуса можно установить зависимость давления насыщенного пара ps от Т в явном виде (рис. 6.12). Однако обычно по экспериментальной зависимости ps от Г и значению v с помощью этой формулы определяют г или о". При достаточно низких температурах, когда объемом жидкости v по сравнению с объемом насыщенного пара о" можно пренебречь, а объем v" на основании уравнения Клапейрона— Менделеева приближенно считать равным RTlps, имеем [c.432]

По уравнению (1.8) проводят вычисление средних значений критических напряжений Ок (для вероятности Р = 0,5) в зависимости от относительного напрягаемого объема v/vo по параметру т. Такая зав1Кимость схематически показана на рис. 1.7. Значения 0к асимптотически приближаются к минимальной прочности и по мере увеличения напрягаемых объемов. Полагая и в первом приближении малой величиной, зависимость Стк от ujvo можно представить в виде [c.15]

Если известны аналитические выражения для внутренней энергии или энтальпии тела как функций параметров состояния, то при помощи первого начала термодинамики могут быть определены значения теплоемкостей тела при постоянном объеме v= (dQldT)v и постоянном давлении p= dQldT)p и зависимость их от параметров состояния. Чтобы показать это, рассмотрим равновесный процесс нагревания тела, причем возьмем в качестве независимых параметров, характеризующих состояние системы, объем V и температуру Т. Так как числ О независимых параметров принято равным 2, то все последующие выводы относятся, в частности, к однородному телу. [c.41]

Если г, v, v есть известные функции температуры, то путем интегрирования формулы Клапейрона — Клаузиуса можно установить зависимость р от у в явном виде. Более часто по найденным из опыта зависимости ps от Т и значению v определяют с помощью этой формулы величину г или г/. При достаточно низких температурах, когда объемом жидкости v по сравнению с объемом насыщенного пара уравнения Клапейрона—Менделеева приближенно считать равным RTjps, [c.235]

Рис. 10.2. Зависимости изненеиия объема баков V от мощности N, необходимой дли привода иасоса, и допустимой избыточной температуры масла А t

Рис. 10.2. Зависимости изненеиия объема баков V от мощности N, необходимой дли привода иасоса, и допустимой <a href="/info/69975">избыточной температуры</a> масла А t

На рис. 1.5 представлены типичные зависимости полной энергии ( поли) кристаллов Ш-нитридов (структуры типа в- с- к-, s l и P-Sn) от объема ячейки (V), получаемые в самосогласованных ЛМТО-расчетах [73]. Подобные расчеты позволяют вполне корректно как описать структурное состояние системы в равновесных условиях, прогнозировать последовательность фазовых переходов при приложении внешнего гидростатического давления (Р), так и проводить теоретические оценки величин Р фазовых перехо- [c.16]

В [30] предпринята попытка установить ряд коррелятивных зависимостей между структурными характеристиками кристаллических модификаций 8Ю2 и параметрами из электронных состояний. В качестве примера на рис. 7.4 приводятся зависимости от объема ячейки (V) величин ЗЩ и диэлектрической постоянной 1(0). Можно видеть, что для4 2-координированных ПМ 8Ю2 величины ВЩ и е, хорошо коррелируют с изменением объема ячейки с ростом V (уменьшением плотности ПМ) запрещенная щель возрастает, величина 1 уменьшается. Найдена также прямая зависимость значения диэлектрической щели от средней длины связи 81—О (ЗЩ уменьшается с ростом длины связи) однако какие-либо корреляции электронных характеристик с углами связей 81—О—81 в ПМ 8102 установить не удалось [30]. [c.157]

Рис. 3.53. Зависимости затрат 3 (0,01 МЗП) от объемов восстаиовления /V на создание ремонтных заготовок блоков цилиндров

Система никель—хром—углерод. В порошковую смесь (80 % Ni — 20 % Сг) -(0,5...1,0) (где - аморфный углерод, продукт пиролиза парафина) вводили сравнительно крупнозернистый ( 50 мкм) порошок графита МГОСЧ в количестве до 10 %. На рис. 6.3 представлена зависимость изменения объема образца (AV/V) от содержания углерода в порошковой смеси. Резкое ухудшение спекаемости при увеличении содержания углерода связано, по-видимому, с изменением количества карбидов в спеках. Нарушение монотонного изменения AV/V, проявляющееся при содержании углерода 2,5 %, связано с появлением в образцах свободного углерода в виде графита. [c.434]

Основное отличие уравнения (IV.4) от (IV.3) состоит в том, что в предэкспоненциальный множитель входит а. Поэтому уравнение (IV.4) имеет физический смысл и при а = 0. Если сравнивать эти зависимости применительно к полимерам, то значениям 7 и шР придается различный физический смысл. Согласно (IV.3) у — структурная константа, учитывающая неоднородность распределения напряжений по цепям в объеме полимера, она определяется механизмом перераспределения напряжений между цепями. Наличие неоднородности напряженного состояния химических связей в объеме полимера под нагрузкой доказано экспериментально [8, с. 150] методом ИК-спектроскопии. В уравнении (IV.4) произведение соР характеризует неоднородность напряжений только в элементарном объеме в устье трещины и не учитывает неравномерность их в объеме. Несмотря на различие в трактовке физического смысла констант То и v и шр, основой обоих рассмотренных уравнений является термофлуктуационный механизм разрушения. Поэтому уравнение (IV.3) хорошо описывает зависимость т от сг для большинства застеклованных или предельно ориентированных полимеров, в которых зона разрушения, как правило, ограничена вершиной одной или нескольких растущих трещин и значение V меняется незначительно в процессе разрушения. [c.114]

Интересно рассмотреть еще одну особенность при выводе формулы (2.78). При получении этой формулы мы заменили кусоч-но-линейный профиль, представленный на рис. 2.5, профилем, состоящим из двух частей и показанным на рис. 2.11. В данном случае зависимость Т от, v между точками Р л Е является не просто прямой линией. Так как теплопроводности кр и различны, то существует излом этой линии на грани е контрольного объема. Плотность теплового потока может быть определена как [c.50]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...