Зависимость между давлением н объемом

Исключая подобным же образом удельные объемы, находим зависимость между давлениями н температурами [c.52]

Согласно опытам английского ученого Бойля (1662 г.) и французского ученого Мариотта (1676 г.) для газов, сохраняющих свою температуру постоянной, установлена следующая зависимость между давлением и объемом (закон Бойля — Мариотта) при постоянной температуре объемы одной и той н е массы газа обратно пропорциональны его абсолютным давлениям [c.50]

Получаем т. н. ур-ие Гюгоньо, которое дает однозначную зависимость между давлением, уд. объемом и разностью содержания энергии газов впереди и позади фронта. Вели волна распространяется в химически нереагирующем веществе (ударная волна), то Е — Е = = с Т, —Ti), где j — средняя теплоемкость между темп-рами Т и Т , и из (7) [c.274]

Заменив удельную энтальпию Я ее выражением через удельную внутреннюю энергию, давление и удельный объем Н = Е + РУ, получим зависимость между приращением внутренней энергии, давлением Р и удельным объемом на фронте ударной волны при заданных значениях Рр, Яр и Пр [c.102]

Рис. 14, График зависимости между объемом н температурой газа при постоянном давлении (закон Гей-Люссака)

Различными экспериментами были установлены соотношения между тепловыми и мощностными нагрузками, с одной стороны, и эффективностью охлаждения — с другой, в цилиндрах различного объема. Работы были произведены на двух геометрически подобных сериях одноцилиндровых карбюраторных двигателей с водяным и воздушным охлаждением с рабочим объемом 0,18—2,82 л. Во время испытаний определялась зависимость получаемой максимальной мощности от степени сжатия, угла опережения зажигания,, момента начала открытия впускного клапана (последнее достигалось перестановкой впускного кулачка), так что продолжительность открытия впускного клапана оставалась неизменной. Анализировалась также зависимость максимального давления в цилиндре при постоянных степени сжатия и среднем эффективном давлении, а также при изменении степени сжатия и скорости нарастания давления. Данные, полученные при этих исследованиях, дают многочисленные сведения из области теплопередачи, что особенно важно при конструировании двигателей с воздушным охлаждением. Уменьшение коэффициента наполнения в пределах 3% за счет увеличения подогрева смеси в двигателях воздушного охлаждения не вызывает, в отличие от двигателей с водяным охлаждением, снижения максимальной мощности, механического к. н. д. и удельного расхода топлива. [c.508]

Нас будут интересовать те работы по наблюдению разрыва жидкостей, в которых авторы стремились приблизиться к чистым условиям и получить сведения о максимально достижимых напряжениях (—р). Как уже отмечалось в предыдущем параграфе, при температурах ниже —0,9 Гк гомогенное зародышеобразование пойдет с заметной скоростью только при растяжении жидкости (р < < 0). Таким образом, широкая температурная область от точки кристаллизации (т = 0,24 для н-пентана, т = = 0,42 для воды) до т 0,9 принадлежит в этом смысле к отрицательным давлениям. Здесь нужны специфические методы исследования максимальных перегревов используется различие в коэффициентах термического расширения, сжимаемости жидкости и стекла, центрифугирование, создание инерционных нагрузок. Например, стеклянная трубка с жидкостью запаивается так, чтобы в ней оставался лишь маленький пузырек воздуха и паров. Затем небольшим нагреванием трубки добиваются растворения пузырька. Теперь жидкость полностью заполняет объем, смачивает всю внутреннюю поверхность трубки. При постепенном понижении температуры возникают растягивающие напряжения в системе. Они увеличиваются и, наконец, происходит разрыв жидкости, который сопровождается резким щелчком. Образуется один или несколько пузырьков. Давление в момент разрыва можно оценить по объему выделившихся пузырьков или по изменению объема всей трубки. Предполагаются известными сжимаемость жидкости и стекла. Мейер [97] приваривал к трубке спираль из стеклянного капилляра. На конце капилляра было зеркальце. Это устройство служило манометром. В другой серии опытов прибор помещался в дилатометр для определения изменений объема растянутой жидкости. Мейер обнаружил линейную зависимость объема от давления для воды и спирта между +7 и —26 атм, для эфира между +7 и —17 атм. Он отметил, что пузырек возникает в местах соприкосновения жидко- [c.96]

На рис. 14.9, б показана установленная опытом зависимость дна от температурного напора А/для случая кипения воды в большом объеме при атмосферном давлении. В области между точками А н В, соответствующей А/ 5 °С и д = 5600 Вт/м , значение коэффициента теплоотдачи невелико и определяется условиями свободной конвекции однофазной жидкости. При дальнейшем повышении А/ плотность теплового потока быстро возрастает и при = 25 °С доходит до своего критического значения (7j,p T = 1,45 10 Вт/м (точка D). В этой области (между точками В и С) вследствие роста и движения пузырьков пара коэффициент теплоотдачи а также резко увеличивается и доходит до своего максимального значения 5,85 10 Вт/ (м К) у точки С, в которой при дальнейшем повышении А/ происходит изменение режима кипения. Пузырьковая форма парообразования (называемая также ядерной или ячейковой) переходит в пленочную, значение а резко падает, поскольку образовавшаяся пленка пара отделяет жидкость от нагретой стенки. [c.254]

Зависимость теплоемкостей от давления н объема можно установить о помощью уравнений (123) и (129). В этих уравнениях дифференцп, л удельной энтропии является полным, поэтому смешанные производные, построенные согласно правилу (110), доллсиы быть равны межд.у собой, т. е. [c.71]

При заданных ри Vi уравнение (85,9) или (85,10) определяет зависимость между рг и V 2- Об этой зависимости говорят как об ударной адиабате или адиабате Гюгонио (W. J. Rankine, 1870 Н. Hugoniot, 1885). Графически она изображается (рис. 53) в плоскости р, V кривой, проходящей через заданную точку р, Vi, отвечающую состоянию газа 1 перед ударной волной эту точку ударной адиабаты мы будем называть ее начальной точкой. Отметим, что ударная адиабата не может пересечь вертикальной прямой V =i/ нигде, кроме только начальной точки. Действительно, наличие такого пересечения означало бы, что одному и тому же объему соответствуют два различных давления, удовлетворяющих уравнению (85,10). Между тем, при V[==V2 имеем из (85,10) также и 61=62, а при одинаковых объемах и энергиях давления тоже должны быть одинаковыми. Таким образом, прямая V = Vi делит ударную адиабату на две части, из которых каждая находится целиком по одну сторону от этой прямой. По аналогичной причине ударная адиабата пересекает только в одной точке pi, Vi) также и горизонтальную прямую р — р. [c.457]

Несмотря на теоретическую необоснованность уравнения (109), мы намеревались применить его для расчета вязкости жидкого воздуха и его компонентов, учитывая, что оно удовлетворяет экспериментальным данным для многих жидкостей и к тому же имеет простой вид. С этой целью первоначально были определены значения удельного объема жидкого азота по уравнению состояния (72) при всех температурах и давлениях, при которых представлены опытные данные в работах [154, 155, 157, 162, 169, 170], и графически построена зависимость между значениями текучести и удельного объема. Из рис. 25 (верхняя кривая) видно, что при удельном объеме выше 1,27 дм 1кг (со < 2,7) опытные точки И. Ф. Голубева и соавторов [170] и часть точек Г. П. Филипповой и И. П. Ишкина [169] группируются вокруг прямой с разбросом, не превышающим 3%, но при меньших значениях V данные отклоняются от линейной зависимости. По данным Н. С. Руденко [155] и Форстера [162], которые существенно расходятся как между собой, так и с результатами работ [169, 170], могут быть проведены отдельные прямые, не соответствующие большинству опытных данных, представленных на графике. Для интервалов V = 1,12- 1,21 дм 1кги 1,211,27 с)лг / г можно составить отдельные уравнения в форме (109), однако на границах интервалов не будет сохранен плавный характер изменения вязкости в зависимости от удельного объема. Таким образом, с помощью уравнения А. И. Бачинского можно описать значения вязкости жидкого азота далеко не во всей области параметров, исследованной экспериментально. [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...