Одноосные и двуосные кристаллы

Напоминаем, что мы описываем явления, происходящие в кристалле исландского шпата. Они типичны для большой группы кристаллов, обладающих одной оптической осью и носящих название одноосных. Сложнее обстоит дело в так называемых двуосных кристаллах, где ни один из лучей нельзя назвать обыкновенным. Во многих одноосных и двуосных кристаллах поглощение обеих распространяющихся в кристалле световых волн различно. Типичным представителем такого кристалла является турмалин, в котором обыкновенный луч практически полностью поглощается уже при толщине около 1 мм (см. 108). [c.383]

Одноосные и двуосные кристаллы [c.506]

По правилу Френеля сечение эллипсоида, перпендикулярное оптической оси кристалла, должно характеризоваться равенством полуосей, т. е. это сечение должно иметь форму круга, а оптическая ось кристалла является его осью симметрии. Это правило объясняет, что в природе встречаются только одноосные и двуосные кристаллы, так как эллипсоид не может иметь более двух круговых сечений, расположенных симметрично относительно его главных осей. Если оба круговых сечения сливаются, то кристалл оказывается одноосным и 81 — 8о = 8. Этот случай [c.196]

Различие между одноосными и двуосными кристаллами становится особенно очевидным, если рассмотреть поверхность волновых векторов к (т. е. геометрическое место точек концов к-вектора как функцию направления). Поскольку любой анизотропный кристалл имеет два показателя преломления для двух взаимно перпендикулярных направлений поляризации, волновые векторы всегда образуют две поверхности. В случае одноосного кристалла одна из поверхностей, соответствующая обыкновенной волне, является сферой. Другая поверхность есть эллипсоид вращения. Пересечение этой поверхности с плоскостью рассматривалось в разд. 1.5. Заметим еще раз, что эта поверхность не является оптической индикатрисой. Например, для положительного одноосного кристалла ось z оптической индикатрисы является большей осью, в то время как для поверхности волнового вектора ось z является меньшей осью. [c.35]

Наряду с одноосными кристаллами в этой главе кратко рассмотрены и двуосные кристаллы — согласование фазовых скоростей обладает в них рядом существенных особенностей. [c.11]

Поскольку существенных отличий в физическом механизме процессов в одно- и двуосных кристаллах нет, а математическая сложность уравнений для вторых весьма возрастает, ограничимся одноосными кристаллами (теорию для двуосных и магнитных кристаллов см. в [015] и работах [38, 39, 41]). [c.64]

Рис. 26.25. Изохроматические поверхности и их сечения для одноосного (а) и двуосного (б) кристаллов.

Следует отметить, что описываемые явления типичны для большой группы кристаллов, обладающих одной оптической осью и называемых одноосными. Сложнее дело обстоит в двуосных кристаллах, где ни один из лучей не может быть отнесен к обыкновенному. Кроме того, существуют и такие кристаллы, в которых один из лучей поглощается сильнее другого. Это явление носит название дихроизма. [c.32]

В общем случае кристалл является двуосным, т. е. в нем имеются два направления, представляющие собой две оптические оси, ориентированные относительно главных осей кристалла под определенным для данного вещества углом а (см. рис. 17.18). Если угол а=0, то обе оптические оси совпадают и кристалл становится одноосным. Поляризационные явления в двуосных кристаллах значительно сложнее, чем в одноосных. Мы ограничимся лишь рассмотрением оптических свойств одноосных кристаллов. [c.46]

Если же два когерентных луча линейно поляризовать во взаимно перпендикулярных плоскостях, то они при встрече не создадут интерференционной картины. Именно этот случай наблюдается при двойном лучепреломлении в кристаллах. Лучи, образованные расщеплением падающего луча в кристаллах, являются, конечно, когерентными, однако эти лучи как в одноосных, так и в двуосных кристаллах поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях. Это не единственный способ получения когерентных и взаимно перпендикулярно поляризованных колебаний. Достаточно поставить [c.49]

Более того, можно доказать, что под действием давления, приложенного в одном направлении, вещества, подобные каменной соли и плавиковому шпату, превратились бы в двуосный, кристалл (а не одноосный, как это имело бы место, например, в случае стекла). [c.251]

При одностороннем сжатии (растяжении) направление сжатия (растяжения) является выделенным и играет роль оптической оси возникающая при этом анизотропия соответствует одноосному кристаллу. При более сложных деформациях, например, двустороннем растяжении, образец становится как бы двуосным кристаллом. [c.313]

Помещая в оптическую систему установки (см. рис. 29.1) клин, вырезанный из кристалла так, чтобы его оптическая ось была бы парал-можно по расстоянию между максимумами найти угол клина. В случае, если наблюдение ведется в белом свете, то угол клина можно рассчитать по характеру окраски. Для определения других характеристик кристаллов измерения проводят при наблюдении интерференционных картин поляризованных лучей в сходящихся пучках. Остановимся на конкретных приемах, позволяющих исследовать некоторые оптические характеристики кристалла, используя оптическую схему, изображенную на рис. 29.9. Наблюдение коноскопических фигур дает возможность оценить характер кристалла (одноосный или двуосный), провести технологический контроль обработки кристалла, определить знак кристалла (положительный или отрицательный) и знак вращения плоскости поляризации (если кристалл оптически активен). [c.248]

Если падающий свет естественный или поляризован по кругу, то при вращении николя интенсивность проходящего света меняться не будет. Для отличия одного случая от другого применяется пластинка в четверть волны (короче, /4) или компенсатор. Пластинка в четверть волны есть кристаллическая пластинка, которая вносит дополнительную разность фаз в я/2 между проходящими через нее лучами, поляризованными во взаимно перпендикулярных плоскостях. Эти плоскости определяют в плоскости пластинки два направления, называемые главными направлениями пластинки. Обычно пластинка Я,/4 вырезается из одноосного кристалла (например,-кварца) параллельно его оптической оси. Тогда дополнительная разность фаз в я/2 вносится между обыкновенным и необыкновенным лучами. Но пластинку Я,/4 можно изготовить и из двуосного кристалла, например слюды. В дальнейшем для определенности предполагается, что пластинка /4 вырезана из одноосного кристалла. В свете, поляризованном по кругу, разность фаз между любыми двумя взаимно перпендикулярными колебаниями равна н=я/2. Если на пути такого света поставить пластинку Я./4, то она внесет дополнительную разность фаз =Ья/2. Результирующая разность фаз получится О или я, и свет станет поляризованным линейно. Его можно полностью погасить поворотом николя. Если же падающий свет естественный, то он останется таковым и после прохождения через пластинку Я,/4. В этом случае гашения не будет. [c.472]

По числу оптических осей первого рода кристаллы разделяются ра 1) двуосные, 2) одноосные и 3) оптически изотропные. Эта классификация совпадает с классификацией, основанной на числе оптических осей второго рода. [c.507]

Является ли кристалл изотропным или анизотропным и, в последнем случае, одноосным или двуосным, определяется симметрией кристалла. Так, например, кристаллы с кубической [c.29]

До сих пор мы ограничивались рассмотрением одноосных кристаллов, у которых эллипсоид показателя преломления является эллипсоидом вращения. Рассмотрим теперь двуосные кристаллы, эллипсоид показателя преломления которых имеет три неравные оси. У таких кристаллов существуют три главных значения показателя преломления , Пу и Мы будем полагать, как обычно, tiz> Пу Пх. [c.35]

Одноосные и двуосные кристаллы. Проведенные опыты показывают, что в кристалле исландского шпата имеется одно-единстЕенное направление, вдоль к0Т0р010 двойного лучепреломления не происходит. Такие кристаллы называются одио-осными, а направление, вдоль кото[)ого не происходит двойного лучеиреломле- [c.226]

С помощью лучевого эллипсоида анализируется ход лучей в анизотропной среде и дaet я определение одноосных и двуосных кристаллов. [c.267]

О Что такое оптическая ось Сколько оптических осей но-жет существовать в кристалле Что такое одноосные и двуосные кристаллы Опишите метод анализа распространения лучей в анизотропной среде с помощыо лучевого эллипсоида. [c.271]

Определение знака кристалла. Наблюдение в сходящемся пучке позволяет определить знак как одноосного так и двуосного кристалла, т. е. выяснить, является он положительным или отрицательным. Опишем сначала метод для случая одноосного кристалла. Образец представляет собой пластинку, вырезанную перпендикулярно оптической оси. При помещении пластинки в линейный полярископ наблюдаемая коноскопическая карти- [c.304]

Плоскость, содержащая падающий луч и оптическую ось одноосного кристалла, называется главнтлм сечением или главной пло-скостьк ) кристалла. В двуосных кристаллах иод главным сечением понимается плоскость, проходящая через обе оптические оси. Мами не будет рассматриваться вопрос двулучепреломления в двуосных кристаллах. Желающие ознакомиться с двулучепреломлением в двуосных кристаллах могут обратиться к специальной литературе. [c.226]

КРИСТАЛЛЫ валентные (атомные) содержат в узлах кристаллической решетки нейтральные атомы (С, Ge, Те и др.), между которыми осуществляется гомеополярная связь, обусловленная квантово-механическим взаимодействием глобулярные представляют собой частный случай молекулярных кристаллов и имеют вид клубка полимеров жидкие обладают свойствами как жидкости (текучестью), так и твердого кристалла (анизотропией свойств) внутри малых объемов идеальные не имеют дефектов структуры иопные обладают гетерополярной связью между правильно чередующимися в узлах кристаллической решетки положительными и отрицательными ионами квантовые характеризуются большой амплитудой нулевых колебаний атомов, сравнимой с межатомным расстоянием металлические образуются благодаря специфической химической связи, возникающей между ионами кристаллической решетки и электронным газом (Си, А1 и др.) молекулярные (Лг, СН , парафин и др.) формируются силами Ван-дер-Вальса, главным образом дисперсионными нитевидные вытянуты в одном направлении во много раз больше, чем в остальных оптические [активные поворачивают плоскость поляризации света вокруг падающего линейно поляризованного луча анизотропные обладают двойным лучепреломлением, состоящим в том, что луч света, падающий на поверхность кристалла, раздваивается в нем на два преломленных луча двуосные имеют две оптические оси, вдоль которых свет не испытывает двойного лучепреломления одноосные (имеющие одну оптическую ось отрицательные, в которых скорость обыкновенного светового луча меньше, чем скорость распространения необыкновенного луча положительные, в которых скорость распространения обьпсновенного светового луча больше, чем скорость распространения необыкновенного луча))] КРИСТАЛЛИЗАЦИЯ— образование кристаллов из паров, растворов, расплавов веществ, находящихся в твердом состоянии в процессе электролиза и при химических реакциях [c.244]

В одноосных кристаллах линейно поляризованный луч, идущий вдоль оптич. оси, испытывает вращение нлоскостн поляризации вследствие разницы скоростей волн с npaBoii и левой поляризации. В др. направлениях имеет место эллиптич. двупреломление, как и в двуосных кристаллах. При распространении линейно поляризованной волны в оптически изотропной гиро-тронной среде в любом направлении в ней распространяются две волны с круговой поляризацией — правой н лево11, имеющие различные скорости п соответственно различные показатели преломления. Поэтому плоскость поляризации линейно поляризованной волны но мере распространения в этой среде будет поворачиваться. [c.490]

В предыдущей главе было показано, что свет, распространяющийся в двулучепреломляющих кристаллах, представляет собой линейную суперпозицию двух независимых волн. Эти независимые волны характеризуются вполне определенными фазовыми скоростями и состояниями поляризации. Двулучепреломляющие кристаллы могут быть как одноосными, так и двуосными. Однако большинство широко используемых кристаллов, например, таких, как кальцит и кварц, являются одноосными. В одноосных кристаллах независи мые волны представляют собой обыкновенную и необыкновенную [c.132]

Иногда встречаются кртсталлы, в которых равны два главных показателя преломления, т.е. i, j = х, у или z. В таких кртсталлах может наблюдаться некритический к угловым расстройкам, или 90-гралус-ный, синхронизм. В случае одноосного кристалла равенство двух главных показателей преломления означает, что соответствующие поверхности индексов для со и 2 со касаются друг друга. В результате синхронизм некритичен к любым угловым расстройкам вследствие близости фазовых скоростей волн разных частот вблизи точки касания. Поверхности индексов двуосных кристаллов имеют более сложную форму. При выполнении указанных выше условий синхронизм оказывается нечувствительным к изменению направления распространения света в одаой плоскости и чувствительным в другой. [c.155]

Кристаллы соединения ВаО 4Б2О3 оптически отрицательные, одноосные или двуосные с малой величиной 2F и показателями светопреломления 1.594 и 7Vj5=1.559. [c.144]

Кристаллы соединения Ва0-4В20з оптически отрицательные, одноосные или двуосные с малой величиной 27° и показателями светопреломления Ж =1.594 и 7У р=1.559. [c.179]

Теперь легко понять происхождение двойного лучепреломления. Допустим, что плоская волна падает на плоскопараллельную пластинку из одноосного кристалла. При преломлении на первой поверхности пластинки волна внутри кристалла разделится на обыкновенную и необыкновенную. Эти волны поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях и распространяются внутри пластинки в разных направлениях и с разными скоростями. Волновые нормали обеих волн лежат в плоскости падения. Обыкновенный луч, поскольку его направление совпадает с направлением- волновой нормали, также лежит в плоскости падения. Но необыкновенный луч, вообще говоря, выходит из этой плоскости. (В случае двуосных кристаллов деление на обыкновенную и необыкновенную волны теряет смысл — внутри кристал та обе войны необыкновенные . При преломлении волновые ьормали обеих волн, конечно, остаются в плоскости падения, однакооба луча, вообш,е говоря, выходят из нее.) [c.460]

Для одноосного кристалла изохроматическая поверхность есть поверхность вращения вокруг оптической оси (рис. 281). В направлении оптической оси она уходит в бесконечность, так как для этого направления оба показателя преломления п и Па совпадают. В двуосных кристаллах таких направлений два (рис. 282). Это есть оптические оси, точнее — оси нормалей (см. 80). Мы не будем зани-ь аться выводом уравнения изохроматической поверхности, а ограничимся качественными соображениями. [c.487]

Фиг. 2.1. Форма матрицы <111 различных кристаллографических классов. а—двуосные кристаллы 6—одноосные кристаллы в — изотропные кристаллы. Обозначения маленькая точка—коэффициент равен иулю квадрат—коэффициент равен нулю, если справедливо условие Клейнмана соединенные точки —коэффициенты чи сленно равны, ио для точек обозначенных светлыми и темными кружками, коэффициенты имеют противоположные знаки. Пунктирные соединения справедливы лишь при выполнении условия Клейнмана. В двуосных кристаллах коэффициенты не зависимы, если условие Клейнмана не выполняется. Пунктирные линии в классе 1 показывают влияние условия Клейнмана на эти 18 коэффнциентов,

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...