Пары сил, расположенные в пространстве

Чему ра ен момент пары сил, эквивалентной системе пар сил, расположенных в пространстве U в одной плоскости [c.48]

Каковы условия равновесия системы пар сил, расположенных в пространстве и в одной плоскости [c.48]

Теория пар сил. Момент силы относительно точки (центра) как вектор. Пара сил. Момент пары сил как вектор. Теорема о сумме моментов сил, образующих пару, относительно любого центра. Теоремы об эквивалентности пар. Сложение пар, произвольно расположенных в пространстве. Условия равновесия системы пар. [c.5]

Если на твердое тело действуют пары сил, как угодно расположенные в пространстве, то эти пары сил можно заменить одной эквивалентной парой сил, векторный момент [c.38]

Пусть требуется сложить несколько пар сил, расположенных произвольно в пространстве (рис. 61). Определив моменты этих пар согласно 16 их можно перенести в любую точку О пространства. Складывая последовательно моменты этих пар сил, можно построить многоугольник моментов пар, замыкающая сторона которого определит момент эквивалентной им пары сил. [c.45]

Таким образом, условие равновесия пар сил, произвольно расположенных в пространстве, можно сформулировать так [c.45]

Пары сил, произвольно расположенные в пространстве, взаимно уравновешиваются в том случае, если геометрическая сумма их моментов равна нулю. [c.46]

Чему равен момент пары сил, эквивалентной системе пар сил, расположен-iiu i в пространстве и в одной плоскости [c.48]

В результате приведения сил, произвольно расположенных в пространстве, к одному центру система сил оказывается эквивалентной силе, равной главному вектору V, и паре сил, момент которой век-торно равен главному моменту Шд. [c.163]

Если на твердое тело действуют пары сил, как угодно расположенные в пространстве, то эти пары сил можно заменить одной эквивалентной парой сил, векторный момент которой равен сумме векторных моментов заданных пар сил, т. е. [c.36]

ПРОИЗВОЛЬНАЯ ПРОСТРАНСТВЕННАЯ СИСТЕМА СИЛ И ТЕОРИЯ ПАР, КАК УГОДНО РАСПОЛОЖЕННЫХ В ПРОСТРАНСТВЕ [c.156]

При помощи рассматриваемого механизма можно передавать поступательное движение с оси I на скрещивающуюся с ней ось II при произвольном расположении в пространстве пар Л и В. Практически же из-за влияния так называемых углов передачи (см. п. 7) и связанного с ними явления заклинивания (заедания) от сил трения при невыгодном расположении осей пар Л и В ориентация их в пространстве не может быть взята вполне произвольной. [c.69]

Приемы определения напряжений и перемещений, использованные при решении отдельных частных задач сложного сопротивления, могут быть распространены и на более сложные случаи действия сил на тело. Ограничиваясь рассмотрением призматических стержней, у которых центр изгиба совпадает с центром тяжести поперечного сечения, допустим, что такой стержень (рис. 329, а) находится в равновесии под действием приложенной к нему системы сил, любым образом расположенных в пространстве. На рис. 329, а для простоты чертежа показаны только сосредоточенные силы однако внешними силами могут быть также распределенные нагрузки и пары сил — дальнейшие рассуждения от этого не меняются. [c.382]

СИСТЕМЫ ПАР И СИЛ, КАК УГОДНО РАСПОЛОЖЕННЫХ В ПРОСТРАНСТВЕ О [c.103]

Приведение произвольной системы сил к силе и паре сил не является единственным способом приведения к простейшему виду (хотя и применяется наиболее часто). Возможен другой вариант приведения согласно этому варианту система сил, как угодно расположенных в пространстве, может быть приведена к двум силам, в общем случае не лежащим в одной плоскости. [c.61]

Плоскость, в которой расположена пара сил / , —называется плоскостью действия пары. Расстояние й (фиг. 136) между линиями действия сил пары называется плечом пары. Действие пары сил на тело будет тем больше, чем больше величина сил, образующих пару, и чем больше расстояние й между ними. Поэтому эффект действия пары сил на тело измеряется произведением одной из сил пары на плечо. Эта величина называется моментом пары сил. Геометрически момент пары можно изобразить удвоенной площадью треугольника АВС, основанием косил пары, а высотой — плечо пары, твердое тело зависит не только от абсолютной величины момента Ш — но и от расположения в пространстве плоскости действия пары сил. Поэтому весьма удобно и целесообразно изображать момент пары в виде вектора, величина которого равна произведению г. направление перпендикулярно к плоскости действия пары. Вектор-мо- [c.310]

Таким образом, векторы-моменты пар сил складываются по правилу параллелограмма. Если мы имеем /г-пар сил, расположенных как угодно в пространстве, то мы можем перенести все векторы-моменты этих пар в одну точку и получить пространственный пучок векторов-моментов, который можно заменить одним вектором-моментом, применяя последовательно правило параллелограмма (И). [c.316]

Обозначим через х, у координаты центр а. тяжести произвольного тела системы в прямоугольных осях, неподвижно расположенных в пространстве, а через М — массу тела. Тогда эффективные силы тела будут эквивалентны двум силам, измеряемым величинами Мх и Му, приложенным к центру тяжести и параллельным осям координат, и паре, измеряемой величиной МИ Ь, которая стремится повернуть тело в направлении возрастания угла О. По принципу Даламбера эффективные силы всех тел, взятые с противоположными знаками, уравновешивают приложенными силами. Тогда, в соответствии с обычными правилами статики, можно составить динамические уравнения (см. п. 83). [c.117]

Силы, которые действуют на шар, таковы во-первых, реакция R, перпендикулярная 0N, во-вторых, сила трения Р, приложенная в точке N и направленная вдоль N0, и сила mg, приложенная в точке С и направленная вертикально. Компоненты эффективной силы mit, ту приложены в точке С и параллельны осям х к у, а. пара с моментом тк Ь стремится повернуть шар вокруг С в направлении NA. Здесь О — угол, который произвольная прямая линия, неизменно связанная с телом, составляет с прямой, неподвижно расположенной в пространстве. В качестве прямой, жестко связанной с телом, [c.130]

Главные моменты системы сил, произвольно расположенных в пространстве, относительно точки и относительно оси. Теорема о сумме моментов сил, составляющих пару [c.51]

Если требуется сложить несколько нар, расположенных как угодно в пространстве, то, последовательно применяя доказанное правило сложения двух пар, получим одну равнодействующую пару. Так же как и в случае нахождения равнодействующей нескольких сил, для нахождения момента равнодействующей пары проще воспользоваться правилом многоугольника вектор-момент равнодействующей пары представляется замыкающей стороной многоугольника, построенного на векторах-моментах слагаем мых пар. [c.103]

В качестве второго примера рассмотрим вращательную пару, изображенную на фиг. 130. Здесь вал АВ с закрепленными по концам кривошипами вращается в подшипнике D. К кривошипам приложены силы Pi и Р , расположенные в разных плоскостях и образующие в пространстве силовой крест (Р , Р )-Кратчайшее расстояние между указанными силами равно А. [c.265]

Следовательно, система сил, расположенных как угодно в пространстве, всегда может быть приведена к силе, равной их главному вектору, приложенному в произвольной точке О, и к паре, момент которой равен главному моменту данных сил относительно точки О. [c.94]

В предыдущем параграфе было показано, что любая система сил, расположенных как угодно в пространстве, приводится к силе, равной главному вектору К л, и к паре с моментом, равным главному моменту относительно точки приведения. [c.95]

Положим, что нам дана расположенная как-нибудь в пространстве пара сил (Р, Р ) (фиг. 198) и некоторая ось моментов Oz. Проведем какую-нибудь плоскость М, перпендикулярную к этой оси Ог. Теперь строим момент данной пары, для чего определяем двойную площадь треугольника АВС и полученную величину в каких-нибудь единицах откладываем на перпендикуляре [c.236]

Во многих областях техники для охлаждения труднодоступных мест инженерных конструкций применяют термосифоны и тепловые трубы. Термосифон представляет собой герметичную трубку из теплопроводного материала с запаянными концами, в которой создан вакуум и находится небольшое количество легко испаряющегося теплоносителя. Один из концов термосифона помещается в зоне нагрева, другой охлаждается. Термосифон устанавливается таким образом, что нагреваемый конец его расположен несколько ниже, чем охлаждаемый. В зоне нагрева жидкость, содержащаяся в полости термосифона, испаряется, пар перемещается к холодному концу трубки, здесь конденсируется, и конденсат под действием силы тяжести возвращается в зону нагрева. Тепловая труба отличается от термосифона тем, что возврат конденсата происходит под действием капиллярных сил по тонкому слою гигроскопического материала, которым покрыты изнутри стенки рабочей полости. В связи с этим, в отличие от термосифона, тепловая труба может работать при произвольном расположении ее оси в пространстве. [c.170]

Приведение системы сил, расположенных как угодно в пространстве, к силе и паре [c.100]

А и расположенные как угодно в пространстве (черт. ПЗ). Выбираем произвольный центр приведения О и приводим данные силы, как было объяснено выше, к одной силе, приложенной в точке О и равной главному вектору / , и к одной паре, момент которой [c.110]

Систему сил, произвольно расположенных в пространстве (рис. 1.89), можно привести к любой точке, которую примем за начало координат. Для этого в точке О прикладываем две равные силы Р и Р , параллельные и равные силе Pj, затем прикладываем силы P.J и Р.], равные и параллельные силе и т. д. В результате приведения получим пространственную систему сходящихся сил р , Р. , Р ,. .., р , и присоединенные пары (PiP O, (PaP-I), (Р3Р3), , (PnP/ i), произвольно расположенные в пространстве. [c.63]

С другой стороны, упаковка, или расположение атомов в кристаллах, зависит не только от формы атомов, но и от величины и характера тех сил притяжения (также электрической природы), которые действуют между ними и обеспечивают образование кристаллов из жидкостей или паров данного вещества и прочность кристаллов, их способность сохранять внешнюю форму и соответствующее шнутреннее строение, т. е. взаимное расположение состав-[ляющих его атомов. Можно показать, что примерно одинаковые по размеру атомы в зависимости от величины и характера действующих между ними сил притяжения могут менять характер своего расположения в пространстве — свою упаковку . [c.149]

Система сил, произвольно расположенных в пространстве (пространственная система сил). Момент силы относительно оси и его вычисление. Зависимость между моментами силы относительно центра и относительно оси, проходящей через этот центр. Аналитические формулы для вычисления моментов силы относительно трех координатных осей. Вычисление главного вектора и главного момента пространственной системы снл. Частные случаи приведения пространственной системы сил приведение к паре сил, к равнодействующей, к динамическому винту п случай равновесия. Аналитические условия равновесия произвольной просгранствекной системы сил. Условия равновесия пространственной системы параллельных сил. Теорема Вариньона о моменте равнодействующей относительно оси. [c.6]

Приведение пространственной системы сил. Пусть мы имеем произвольную систему сил F , Fj, Fy. .., F,j, действующих на абсолютно твердое тело (рис. 247), расположенных как угодно в пространстве. Выберем произвольный центр О н перенесем все силы системы в этот центр. От перенесения каждой силы мы иолучим силу и пару, момент которой равен моменту переносимой силы относительно выбранного центра О. Складывая все силы в центре О (на рис. 247 эти силы не показаны), получим одну результирующую силу R, где [c.234]

Случай приведения системы сил к одной паре. В п. 2.1 было показано, что система снл, как угодно расположенных it пространстве, в общем случае "приводится к одной результирующей силе, геометрпчески равной главному вектору R, и одной результирующей паре с вектором-моментом, равным главному моменту Мо этой системы относительно центра приведения. Рассмотрим частные случаи приведения произвольной системы снл. Пусть сначала главный вектор равен нулю, т, е. силовой [c.107]

Условия стекания и режимы движения пленки при конденсации пара, движущегося внутри вертикальных труб, близки к условиям стекания пленки при конденсации пара на внешней поверхносги. Однако, если труба расположена горизонтально, появляется ряд особенностей. Так, при умеренных скоростях движения пара внутри трубы на нижней части ее образуется конденсатный ручей, на верхней части трубы пленка конденсата находится под действием главным образом силы тяжести, т. е. силы, действующей в радиальном направлении. С повышением скорости пара возникает сила трения на границе раздела пленки с паром. За счет этой силы пленка конденсата увлекается движущимся паром в осевом направлении сила тяжести перестает оказывать влияние на движение пленки. Поэтому движение пленки корщенсата практически становится безразличным к расположению трубы в пространстве. [c.272]

Для сложения сплР , действующих на твёр-доетело и расположенных как угодно в пространстве, поступают подобно тому, как и при сложении сил, лежащих в одной плоскости. В общем случае система сил в пространстве приводится к одной силе Р, приложенной в произвольно выбранной точке О, называемой центром пр иве д е н и я, и к одной паре с моментом М . [c.362]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...