Нагрев шаров

Поле напряжений строится из предположения, что в начале полуцикла, когда действует давление (нагрев отсутствует), напряжения достигают предела текучести во внутренней зоне ( = P= y)> а в конце полуцикла (давление и нагрев шара) — в наружной ( р ). [c.100]

ВИЛО, четыре одновременно) помещают в сосуд с глицерином (aиa логично способу кольца и шара ) при этом нижний край образцов должен находиться на глубине 50 мм под уровнем глицерина, а верхние концы трубок 4 должны быть расположены в воздухе над глицерином. Нагрев ведут со скоростью 2 °С/мин. За температуру размягчения принимается та температура, при которой ртуть продавливает испытуемый материал и падает на дно сосуда. [c.169]

Предположим, что нагрев и охлаждение осуществляются достаточно медленно, чтобы можно было считать режим регулярным [95]. При этом распределение температуры по толщине шара определяется выражением [c.98]

При ускорении нагрева (рис. 103) время нагрева (т ) уменьшается, время плавления (t ) увеличивается, но суммарное время (х .п ) уменьшается [143]. На оси абсцисс рис. 103 отложена эффективная температура печи, при которой велся нагрев поверхности шара (do = 0,5 м) до температуры плавления. Процесс плавления во всех случаях осуществлялся в печи при одной и той же эффективной температуре 1400°. [c.193]

Самые низкие значения а были получены (рис. 3-9) в случае, когда термозонд был окружен девятью металлическими шарами диаметром 7,35 мм, также нагретыми в высокочастотном поле. Результат объяснен автором [Л. 36] недостаточной скоростью циркуляции материала между шарами, из-за чего нельзя было пренебречь его нагревом около шаров, окружающих термозонд. Так как этот нагрев, очевидно, не учитывался при подсчете избыточной температуры термозонда, то значения а по кривым 5 и 4 на рис. 3-9 являются заниженными. [c.73]

Нагрев горячими газа ми твердых частиц [18] Охлаждение стальных шаров [16]. ..... [c.47]

Всесторонний равномерный нагрев длинного цилиндра или шара [c.683]

Охлаждение (нагрев) одномерных тел. Одномерное тело (бесконечные пластина и цилиндр, шар), имеющее одинаковую температуру во всех точках, равную Гд, в начальный момент времени т = 0 погружается в жидкую среду с неизменной температурой. Коэффициент теплоотдачи а на поверхности тела (у пластины — на обеих поверхностях) постоянен. [c.194]

Вспомним чем сильнее нагрет гвоздь, тем больше он отдает тепла, и рука ощущает это тепло с большего расстояния. Если нагревать гвоздь еще, он приобретает малиновый цвет, красный, далее красный цвет переходит в желтый, а затем в ослепительно белый. Таким образом, гвоздь начинает излучать не только инфракрасные, но и видимые глазом лучи. Но для этого нужно нагреть гвоздь до температуры, близкой к 1000° С. А как узнать более точно Для этого нужен образцовый стандартный источник света. Оказалось, что им может быть так называемое абсолютно черное тело. Что это такое Представим себе полый шар с маленьким отверстием (рис. 12). Если в это отверстие попадает под некоторым углом луч света, то, многократно отразившись от стенок, он так и не выйдет из шара, растеряв всю свою энергию. Отверстие этого простого устройства поглощает падающее на него излучение полностью. Даже самый черный бархат часть света отражает, а вот такое отверстие чернее самого черного бархата. [c.20]

ЛО, плоскости прй действии нормальной и касательной нагру зок (фяг. 66) относительные удлинения увеличиваются на 35% по срав,нению со случаем свободного перекатывания нагруженного ша ра. На фиг. 66 приведен график изменения пере-меЩ ий Ох в районе контакта сферы с плоскостью при воздействии чна перекатываемый шар 0 6" вертикальной Р = [c.135]

Если при узловой обкатке не выявились дефекты (вибрация, нагрев подшипников, задевания, ненормальные шумы в зацеплениях), мельницу останавливают и загружают шарами, затем опробуют под нагрузкой. [c.210]

Последняя стадия увеличения огненного шара начинается тогда, когда давление ударной волны становится слишком малым, чтобы нагреть воздух, захваченный фронтом до свечения. С этого момента огненный шар перестает присоединять к себе атмосферу. Последующее увеличение размеров огненного шара, показанное на кривых фиг. 4, происходит за счет адиабатического расширения огненного шара, который в момент отрыва фронта ударной волны имеет давление около 200 атм. Сжатый воздух, находящийся между огненным шаром и удаляющимся от него фронтом ударной волны, прозрачен для испускаемого огненным шаром излучения, так что при прозрачной атмосфере огненный шар можно наблюдать без искажений. Кажущаяся и истинная температуры поверхности огненного шара при этом почти совпадают. [c.382]

При сильных землетрясениях освобождается грандиозное количество энергии. Так, например, по подсчётам акад. Б. Б. Голицына энергия Иссык-Кульского землетрясения в 1911 г. составляла 4,6-10 л-Гл. Этой энергии достаточно для того, чтобы нагреть 10 ° т воды (Ч-. е. 10 Л Л ) от 0° до температуры кипения. Не следует думать, что землетрясения — редкие явления природы редки только очень сильные землетрясения. Не все землетрясения ощущаются человеком как толчки и даже не все могут быть отмечены специальными приборами, о которых мы скажем дальше. За год на земном шаре число землетрясений, которые могут быть каким-либо образом зафиксированы, составляет несколько сот тысяч гораздо большее количество землетрясений происходит, оставаясь незамеченными. Можно считать, что в среднем каждые несколько минут где-нибудь на земном шаре происходит землетрясение, которое отмечают приборы. Таким образом, наша Земля представляет собой тело, непрерывно испытывающее колебания. [c.398]

Нагрев тел с ограниченными размерами обычно сводят к рассмотренным выше случаям нагрева бесконечных пластины и цилиндра, а также шара. При этом пользуются правилом перемножения температурных критериев. Короткие цилиндры и призмы можно рассматривать как тела, образованные пересечением взаимно-перпендикулярных пластины и цилиндра, двух пластин или трех пластин данной толщины, имеющих бесконечно большую протяженность. Температурный критерий для любой точки тела конечных размеров может быть найден путем перемножения температурных критериев для соответствующих точек бесконечно длинных цилиндров и пластин. [c.51]

При нагревании все тела, в том числе и воздух, стремятся расшириться — занять большее пространство. Значит, если воздух внутри шара нагреть, то часть его, расширившись, уйдет из шара, а шар, наполненный нагретым воздухом, станет более легким, чем шар, наполненный ненагретым воздухом. [c.9]

Через 20—30 минут после склейки отверстие шара с картонным кольцом подносят к примусу или к керосинке. Нагре- [c.12]

Потребляемая электродвигателем мощность при данной конструкции зависит от массы барабана и загруженных шаров, от. диаметра барабана и частоты вращения и почти не зависит от количества проходящего через мельницу топлива, т. е. Л м=сопз1. Это объясняется тем, что топливо в общей массе мельницы составляет небольшую долю. Энергия вращения мельницы расходуется главным образом на износ мелющих элементов, трение, нагрев шаров, корпуса мельницы, топлива, а на измельчение топлива приходится лишь небольшая доля общего расхода энергии. Поэтому к. п. д. ШБМ очень низок (до 10— 15%), и чем выше производительность мельницы, тем меньше удельный расход энергии на пылеприготов-ление (рис. 3-23). Отсюда следует, что шаровые барабанные. мельницы целеоообраано либо загружать на полную их производительность, либо останавливать. Это возможно в системах пылеприготовления с промежуточным бункером. [c.66]

Отпуск литого мартенсита и превращение остаточного аустенита в бейнит или мартенсит при термической обработке исключают резкие объемные изменения аустенита в процессе эксплуатации и улучшают усталостные показатели деталей из нихарда, особенно работающих в условиях динамических нагрузок, например шаров шаровых мельниц (рис. 5 и 6). С этой целью применяют однократную термообработку — отпуск при 250—275° С в течение 4—6 ч или (для деталей, подвергающихся ударным нагрузкам), двукратную термообработку — нагрев до 475°С или 750—780°С (4 ч), охлаждение на воздухе с последующим отпуском при 275° С (4 ч). [c.186]

Возникает естественный вопрос, насколько действительные условпя теплообмена в движущемся слое соответствуют расчетным данным, полученным исходя из предположения о равномерной работе слоя по сечению. Экспериментальные данные по этому вопросу получены Л. С. Пиоро [181], который изучал теплообмен в противотоке воздуха, нагрев (до 700°) каолиновых цилиндров (d = h = 3,25 мм) и шаров d = 12,7 мм) и сравнивал опытные данные с расчетными, получаемыми по формулам (200). Оказалось, что экспериментальные данные при среднем коэффициенте теплоотдачи в 10—12 раз меньше расчетных, что объясняется неравномерным движением газов и материала в насадке, вследствие чего поверхность нагрева используется неэффективно. [c.304]

Несомненным достижением в этом направлении является работа Г. А. Варшавского, в которой излагается сравнительно простой метод расчета выгорания капли заданного в данный момент размера. Для определения полного времени жизни капли необходимо еще. учесть нагрев ее до температуры, при которой происходит испарение в условиях квазистационар-ного процесса горения. Эта температура близка к температуре-мокрого термометра. Принимая во внимание экспоненциальную зависимость давления пара от температуры, можно пренебречь испарением за время прогрева и рассчитать последнее по общеизвестным графикам для нестационарного нагрева шара, определив его как время прогрева поверхности капли до температуры мокрого термометра. Последняя при горении капли мало отличается от температуры кипения при данном давлении. [c.57]

Наиболее прогрессивным методом нагрева заготовок является индукционный. Опыт применения этого метода нагрева металла показывает, что стоимость нагрева одной тонны поковок по сравнению с нагревом в пламенных печах снижается на 18%, расход металла сокращается на 14%, производительность труда увеличивается на 30—40%. Применение индукционного нагрева для прутков под поперечную прокатку шаров на ГПЗ-1 дало возможность уменьшить отходы на угар и потери металла в окалину в 2 раза по сравнению с пламенным нагревом, увеличить производительность станка в 4 раза и сократить расход электроэнергии в 2—3 раза. В последние годы индукционный нагрев металла находит широкое применение и в кузнечном производстве минских тракторного и автомобильного заводов. Гродненского завода карданных валов, Гомсельмаша , Белорусского автозавода и т. д. [c.36]

Нагрев длинного цилиндра или шара на поду [c.683]

После черновой обработки титановых заготовок перед снятием окончательного припуска (величина припуска 1 мм) детали термически обрабатывают (отжиг нагрев 800° С, выдержка 1 ч, охлаждение вместе с печью). Перед обкатыванием и раскатыванием шарами детали подвергают токарной обработке до шероховатости с высотой неровностей = 6,44-7,0 мкм. Наружные и внутренние поверхности корпуса и колец обкатывают шаром ( ш=5,6 мм (р=10кгс 5 = 0,03 мм/об /1з = 800 об/мин смазка — машинное масло). [c.103]

Способ Кремер-Сарнова. Стеклянную трубку 1 (фиг. 21-80) с внутренним диаметром 6- 7 и высотой 5 мм ставят на натертое тальком стекло и заливают вровень с краями расплавленным испытываемым материалом 3. При помощи муфточки из резиновой трубки 5 трубка с образцом встык присоединяется к стеклянной трубке 2 того же диаметра, что и трубка 1, но длиной около 100 ММ] поверх испытываемого материала в трубку 2 заливается ртуть 4 в количестве 5 г. Заготовленные трубюи с образцами (четыре образца одновременно) помещаются в стакане с глицерином (аналогично способу кольца и шара) так, что нижний край образцов находится на глубине 50 мм под уровнем глицерина в стакане, а верхние концы трубок 2 выходят из глицерина в воздух. Нагрев ведется со скоростью 2° С1мин. За температуру размягчения принимают температуру, при достижении которой ртуть выдавливает испытываемый материал и падает на дно стакана. [c.71]

Если нагрев тел простейшей геометрической формы (пластины, цилиндра, шара) совершается при граничных условиях первого рода по мно гоступенчатому графику (рис. 4) таким образом, что в каждом участке температура поверхности тела изменяется по прямой, то решение уравнения теплопроводности с учетом изменения теплофизических свойств тела при переходе от одного участка к другому принимает следующий вид [c.72]

Северные условия — одни, южные — другие, а подъемы на (Высоту дают вполне определенные температурные режимы в любых географических широтах. При полете на сферическом аэростате нагрев оболочки шара будет всегда иметь место в любое время года, так как движение совершается с потоком воздуха и он не обтекает материальную часть. Совсем иное получается при эксплоатации змейкового аэростата удобообтекаемой формы. Оболочка находится в воздушном потоке, скорость которого влияет на температуру аэростата. Если он удобообте-каемый и ветер сильный, то нагрев аэростата будет минимальный, а при сравнении со свободно летящим аэростатом окажется, что нагрев его будет процентов на 80 меньше. В этом отношении надо считать, что штилевая погода для змейковых аэростатов в смысле нагрева более опасна, чем ветреная. В результате опытов установлено, что газопроницаемость прорезиненных баллонных материй зависит главным образом от температуры значение газопроницаемости изменяется на 4— 5% при изменении температуры на 1° С. Следовательно, изменение температуры на десятки градусов резко изменяет и величины значений газопроницаемости аэростатов. Например, зимой, в холод, при определении газопроницаемости какой-нибудь оболочки, можно получить [c.273]

Смотреть страницы где упоминается термин Нагрев шаров : [c.75] [c.44] [c.135] [c.195] [c.110] [c.267] [c.592] [c.133] [c.224] [c.213] [c.59] [c.93] [c.172] [c.187] [c.187] [c.202] [c.204] [c.209] [c.222] [c.260] [c.280] [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...