Траектория со скоростью, близкой к скорости

Если траектории движения влаги близки к радиальным, то сепарация влаги через торец лопаток максимальная (например, профили со скелетными углами Pi = 50° и 2=33°). Траектории на рис. 5.11 рассчитаны для случая, когда влага попадает на лопатку нормально к поверхности в корневом сечении. При изменении начального положения частиц по высоте лопатки форма траекторий практически не изменяется. Увеличение начальной скорости Vz от О до 1 приводит к заметному смещению траекторий в радиаль- [c.166]

Особый случай прямолинейной траектории использован в простом фильтре Вина [50], состоящем из плоского конденсатора с наложенным однородным магнитным полем (рис. 9). Магнитное поле на рисунке направлено вдоль оси г, а электрическое поле — в отрицательном направлении оси х. Согласно соотношению (2.174), скорость должна быть направлена в положительном направлении оси у. Напряженности полей выбираются таким образом, чтобы для данной скорости хю выполнялось соотношение (2.174), так что частицы со скоростями, близкими к по, двигаясь по прямой, проходят через диафрагму, расположенную за конденсатором. Если же начальная скорость частицы заметно отличается от по величине или направлению, то частица будет отклонена полями и не пройдет через диафрагму. Следовательно, пучок частиц справа от диафрагмы будет содержать частицы с одинаковыми скоростями. Такой прибор называется монохроматором. Это приспособление можно использовать для измерения скорости частицы. [c.59]

Возможны также другие определения коэффициентов аберрации [26, 143]. Однако подход, изложенный здесь, является вполне достаточным для того, чтобы охватить почти все практически важные частные случаи. Вероятно, единственные исключения — это электронные и ионные источники и электронные зеркала. В первом случае частицы вылетают со скоростями, близкими к нулю, и поэтому коэффициенты аберрации могут достигать очень больших значений. Во втором случае они имеют бесконечные значения в тех точках траекторий частиц, где потенциал равен и о- Вычисление аберраций источника осложняется еще и тем, что распределение начальных скоростей может быть довольно сложным тем, что нельзя пренебрегать пространственным зарядом ток и другие параметры пучка, как целого, могут быть столь же существенны, что и аберрации и т. д. [c.262]

Таким образом, в случае планирующего спуска ширина коридора входа определяется как разность высот двух условных перигеев первый соответствует траектории, являющейся границей захвата (вылет из атмосферы со скоростью, близкой к круговой), когда используется отрицательная подъемная сила второй соответствует траектории, на которой максимальная перегрузка является предельно допустимой, причем предполагается использование положительной подъемной силы. [c.260]

Сообщить электрически заряженным частицам большие скорости можно только с помощью электрического поля. Магнитное поле, как уже отмечалось, не изменяет величины скорости, так как сила, действующая со стороны этого поля, всегда нормальна к скорости частицы и поэтому изменяет лишь направление скорости. Если в ускорителях частиц применяется только электрическое поле, то движение частиц происходит по прямолинейным траекториям, вдоль которых на частицы действует ускоряющее электрическое поле. Применяя также и магнитное поле, можно заставить ускоряемые частицы двигаться по круговым (или близким к круговым) траекториям. Но по-прежнему для ускорения частиц необходимо применять электрическое поле, которое в этом случае должно действовать вдоль круговой траектории или отдельных ее участков. В соответствии с этим ускорители, в которых применяется только электрическое поле, называют линейными, а в которых применяется также и магнитное поле — циклическими. [c.209]

Рассмотрим теперь более общий случай. Пусть точка, двигаясь по произвольной кривой (рис. 15, а), за промежуток времени переместится из точки А траектории в близкую к ней точку В, а скорость движущейся точки изменится от у до Уь Отложим вектор У] от точки А и построим вектор изменения скорости Ау (рис. 15, б). По направлению вектора у отложим отрезок [АО], равный длине вектора Уь Тогда длина отрезка СО равна а —а, т. е. изменению числового значения скорости, а отношение о —ц /А/, очевидно, равно абсолютному значению среднего ускорения за промежуток времени А . Разложим вектор Ау на две составляющие так, чтобы одна из них АУт совпала с отрезком [СП]. При уменьшении промежутка времени точка В траектории приближается к точке А и угол Аа уменьшается, т. е. в пределе при А/ 0 вектор У1 стремится по направлению к вектору у. Переходя к пределу, имеем [c.17]

В 3- и 1-галактиках М. г. вращается вокруг центра вместе со звёздами по траекториям, близким к круговым. На регулярное движение накладываются т. н. пекулярные скорости о (в ср. г ж 6—15 км/с). Возмущения V при прохождении М. г. через спиральные ветви иногда достигают 100 км/с. В ряде туманностей наблюдаются ещё большие значения г. [c.85]

НИИ к телу и расстояние от точки схлопывания до поверхности зависит от начального размера пузырька, так как чем он больше, тем продолжительнее время схлопывания и, следовательно, время переноса каверны к поверхности со скоростью, равной местной скорости потока. Отставание каверны от потока жидкости также зависит от величины каверны. По-видимому, более крупные каверны схлопываются ближе к поверхности тела. Кроме того, чем больше начальный диаметр каверны, тем больше энергии выделяется при ее схлопывании и тем выше максимальное давление (разд. 4.3). Поэтому в рассматриваемом случае течения более крупные каверны должны производить, по-видимому, более сильное разрушение. Перемещающиеся каверны средних размеров, наблюдаемые на поверхности раздела, схлопываются слишком далеко от поверхности тела и не способны нанести разрушающий удар. Лишь немногие из них подходят к поверхности тела на достаточно близкое расстояние и образуют на ней впадины. Каверна, показанная на фиг. 8.7, движется вдоль критической линии. Траектории многих более мелких каверн могут целиком находиться в пределах возвратного течения, поэтому они никогда не подойдут к поверхности тела на достаточно близкое расстояние и не образуют на ней впадину. Кроме того, с удалением от зоны торможения среднее давление вдоль траектории понижается. Следовательно, [c.398]

Рассмотрим движение связки по некоторой спиралеобразной траектории, близкой к окружности радиуса г 1) со скоростью г ( ), равной [c.324]

Интересно, что не в любую точку сферы действия Луны при полете с Земли может войти космический аппарат. Значительная часть тыльной половины сферы действия представляет собой запретную зону. Это объясняется самим фактом орбитального движения Луны. Если траектория полета к Луне близка к траектории минимальной скорости, то апогей ее находится вблизи орбиты Луны и космический аппарат, двигаясь со скоростью порядка [c.224]

По направлению к этой системе движется тело С небольшой массы по траектории СО. Траектория рассчитана так, что тело С подходит близко к звезде В в тот момент, когда эта звезда движется навстречу телу С. Тогда тело С совершит оборот вокруг звезды и далее будет двигаться с увеличенной скоростью. От этого маневра получится почти такой же эффект, как от упругого столкновения тела С со звездой В скорость тела С будет приблизительно равна Ъ. Источником энергии при таком маневре является гравитационный потенциал тел А и В. Если тело С-космический аппарат, то он таким образом получает для дальнейшего полета энергию от поля тяжести за счет взаимного притяжения двух звезд. Таким образом, возможен разгон КА до скорости в тысячи километров в секунду. [c.119]

Так как качание стрелы связано с подъемом или опусканием груза, то в кранах, работающих весьма интенсивно и с высокими скоростями (портальные краны), для уменьшения мощности привода механизма изменения вылета применяют стреловые устройства, обеспечивающие перемещение груза в процессе изменения вылета по траектории, близкой к горизонтали. Кроме того, для разгрузки привода момент от веса стрелы Ос уравновешивают моментом от противовеса Одр, располагаемого иа самой стреле (по другую сторону оси качания стрелы) или же связанного со стрелой посредством рычажной системы (рис. 128) или тяги. При опускании стрелы, когда плечо / ее центра тяжести удаляется от оси качания стрелы, плечо а центра тяжести противовеса также увеличивается. [c.241]

Существует предположение, что Э. В. как целого можно оценить, используя понятие энтропии Колмогорова — Синая (А-энтропии см. Энтропия, Эргодическая теория). К-энтропия явл. мерой хаотичности и неустойчивости, она связана со ср. скоростью разбегания близких в нач. момент траекторий. Причём ЛГ-энтропия тем больше, чем быстрее разбегаются траектории, т. е. чем сильнее неустойчивость траекторий и хаотичнее система. Однородное распределение вещества гравитационно неустойчиво развитие неустойчивости приводит к образованию отд. сгустков. При гравитац. сжатии сгустка гравитац. энергия вещества переходит в тепловую энергию движения частиц. Поэтому образование звёзд и галактик из равномерно распределённого вещества сопровождается ростом А -энтропии. Т. о., в рамках этого предположения для Вселенной справедлив закон роста энтропии, хотя она и не является термодинамич. системой и в ходе эволюции становится структурно более сложной. [c.619]

В приведенных моделях ошибок гироскопов и акселерометров на различных участках траектории ЛА вес отдельных компонент может сильно варьироваться. Так при рассмотрении движения ЛА со скоростью, близкой к постоянной, по прямолинейным траекториям наибольшее влияние будут оказывать постоянные погрешности измерителей. Поэтому на таких участках траектории модели (3.108), (3.109) можно суш,ественно упрош,ать, облегчая решение задач бортового комплекса. Кроме того, при относительной малости коэффициентов временной корреляции h и h по сравнению с периодом Шулера (Тщ = 84 мин) процессы jii2, Vis (г = 1, 2, 3) приближаются к белому шуму с определенной интенсивностью. С учётом этого модели погрешностей акселерометров и гироскопов могут быть представлены в виде [c.98]

Кривая ВСО, близкая к поЛуокругрности, йредставляет собой траекторию центра цапфы при со оо центры цапфы и втулки должны совпасть. При соответствующей скорости шипа возрастающее давление (эпюра давлений показана на рис. 13.25, б) в слое масла переместит ось шипа и сблизит ее с осью втулки в наиболее узком [c.398]

Из анализа эллиптических движений (/г < О или е < 1) в задаче двух тел ( 7(р) 1/р) следует, что независимо от начальных данных, когда ф изменяется на 2т1, радиус р совершает полное колебание, например от р1 до р2 и обратно до р1, т.е. значение р(фо) совпадает с р(фо + 2к). Можно показать, что такой периодический характер движения сугцествует только при С/(р) 1/р и С/(р) р . Во всех остальных случаях Щр) для почти всех начальных данных, при которых движение остается ограниченным, период полного колебания по р не будет рационально соизмерим с 2к. Например, для потенциала С/(р) = - х/р + е/р , где е - малое число, в общем случае движение в конфигурационном пространстве (р, ф) происходит уже по незамкнутой кривой, типа представленной на рис. 107. Если е достаточно мало, то движение на каждом обороте близко к движению по эллипсу, однако угол со, который определяет положение перицентра эллипса, медленно, со скоростью, пропорциональной 8, изменяется с течением времени. К такому эффекту приводит учет, например, в задаче двух тел песферичности одного из тел или эффектов общей теории относительности. При этом так же, как для задачи о движении точки по поверхности (см. 4.10), для специальных начальных данных траектория движения в плоскости (р, ф) может замкнуться через п оборотов, число которых будет велико при малом 8. [c.281]

СКИЙ аппарат сначала по траектории, слабо наклоненной к эклиптике и близкой к полуэллипсу, приближается к афелию кометы, где второй импульс переводит движение в новую плоскость (поворот вектора скорости не требует слишком большого импульса из-за малости ее величины). Второй участок траектории (эллиптическое падение) уже близок к орбите кометы. Сближение с ней и выравнивание скоростей происходит где-то вблизи орбиты Земли. Пример аппарат сходит с околоземной орбиты высотой 185 км со скоростью 5,97 км/с 26 февраля 1980 г., чтобы встретиться с кометой Энке через 3,82 года второй и третий импульсы — 3,98 км/с и 0,58 км/с [4.95] 1). [c.436]

Если время t превышает время диффузии tJJ определяемое формулой (15), то функция распределения р(у) выходит на стационарное значение. Молекулы со скоростями, превышающими , движутся в фазовом пространстве (у, ) по регулярным зллип-тическим траекториям, и дрожание стенки не приводит к какому-либо существенному изменению их движения за длительное время. Изменения фазы при последовательных ударах оказываются близкими друг к другу. [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...