Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Течение газа каналами

При турбулентном режиме течения газа в трубах, каналах и при продольном обтекании трубных пучков теплоотдача может быть подсчитана по формуле (5-7), но при этом поправка на изменение физических свойств с температурой (Ргш/Ргс)" несправедлива.  [c.98]

Основные условия течения газа по каналам переменного сечения.  [c.215]

Рассмотрим течение жидкости (или газа) в ка1 але переменного сечения (рис. 4.3.1). Пусть течение установившееся (скорость отдельных частиц не зависит от времени) и одномерное ( течение в канале определяется течением, напри-  [c.316]


Интегральные кривые этого уравнения показаны на рис. 6.41 для А =1,4. Для определения направления процесса при течении газа в канале используем уравнение энергии (180). Если в канал поступает газ, температура торможения которого ниже температуры стенки (0< 1), то газ будет нагреваться dQ/dx>0)  [c.356]

Можно представить себе также сверхзвуковую решетку, в межлопаточных каналах которой отсутствует конфузор-ный участок, а сжатие газа происходит только в скачках уплотнения. Для построения такой диффузорной решетки используем профили в форме треугольников, направив поток с заданным числом Mj параллельно стороне треугольника А О (рис. 10.61, а), угол треугольника в точке А выбираем меньше предельного угла для косого скачка при данном значении Ml. В области А 0"В ниже скачка уплотнения А О" осуществляется равномерное течение газа, параллельное стенке А В, со скоростью 1ср< 1 и давлением P v> Р - За точкой В частицы газа попадают в область повышенного давления (р2>Рср), в связи с чем возникает второй скачок уплотнения, в котором поток снова изменяет свое направление. Вершину следующего профиля решетки помещают в точку пересечения скачков О", а грани О"В" и О В проводят параллельно направ-.лению потока после второго скачка. Таким образом, треугольные профили А В О и А"В"О" располагаются параллельно.  [c.82]

Сверхзвуковое течение газа сопровождается возникновением скачков уплотнения. Такие скачки могут возникать при течении газа в трубах и каналах, а также при внешнем обтекании тел. Взаимодействие скачков уплотнения с пограничным слоем вызывает из-  [c.379]

ИЗОЭНТРОПИЧЕСКОЕ ТЕЧЕНИЕ ГАЗОВ И ПАРОВ В КАНАЛАХ  [c.303]

Уравнения стационарного изоэнтропического течения газа по каналу.  [c.303]

Для описания стационарного изоэнтропического течения газа в канале обычно используют уравнение (9.19), выражающее сохранение энергии при течении, уравнение неразрывности, термодинамическое тождество, условие постоянства энтропии и уравнение состояния  [c.303]

Изменение скорости течения вдоль канала. Проанализируем изменение состояния газа при изоэнтропическом течении по каналу, поперечное сечение которого меняется с расстоянием х от входного сечения по закону Q -= = Q (х) (рис. 9.8). Для простоты рассуждений предположим, что газ подчиняется уравнению Клапейрона, причем показатель адиабаты k имеет постоянное значение. Для анализа воспользуемся системой уравнений (9.41).  [c.305]


Рис. 9,8. Течение газа по каналу переменного сечения Рис. 9,8. <a href="/info/41552">Течение газа</a> по каналу переменного сечения
Условия непрерывного перехода от дозвуковых к сверхзвуковым скоростям. Из рассмотрения общего уравнения (9.45) для изоэнтропического течения газа по каналу переменного сечения  [c.313]

Из уравнения (9.68) видно, что при гю <С с скорость газа при течении по каналу будет возрастать, если правая часть уравнения имеет отрицательный знак, т. е.  [c.321]

Уравнение (9.71) представляет собой общее уравнение квазиодномерного вязкого течения газа по каналу переменного сечения с подводом теплоты к текущему газу и совершением потоком полезной внешней работы.  [c.324]

Рис. п.2. Изменение параме тров газа при течении по каналу переменного сечении  [c.421]

Рис. 206. Изменение параметров газа при течении по каналу переменного сечения Рис. 206. Изменение параметров газа при течении по каналу переменного сечения
Одномерная теория. Одномерная теория применима для расчета течений в каналах и вдоль струек тока во внешних и струйных задачах, если вдоль струек тока известен какой-либо из газодинамических параметров. Рассмотрим установившееся течение совершенного газа без релаксационных процессов. В соответствии с основной гипотезой одномерной теории будем считать поток в любом месте струйки тока однородным по сечению, а скорость — направленной практически вдоль оси, которая в общем случае может быть криволинейной. Такое предположение справедливо, если площадь и форма сечения канала или струйки тока изменяются достаточно медленно в продольном направлении или если площадь струйки тока достаточно мала по сравнению с характерными поперечными размерами  [c.54]

Здесь нас интересует главным образом влияние МГД-членов на течение газа в канале.  [c.411]

Приведенный анализ показывает возможность создания широкого разнообразия режимов течения газа в канале при помощи подходящего подбора магнитного и электрического полей.  [c.415]

Рассмотрены случаи стационарного течения газов и паров в каналах (трубах), которые могут расширяться или суживаться.  [c.100]

ТЕЧЕНИЕ ГАЗА В СУЖАЮЩЕМСЯ КАНАЛЕ  [c.115]

Скорость течения газа зависит от начальных условий, отношения po/po=RTo и отношения давления в данном сечении канала р к начальному давлению ро- Когда давление р в сечении канала становится равным нулю, скорость течения приобретает максимальное (конечное) значение когда давление в сечении становится равным начальному, течение газа в канале прекращается. При изменении отношения р/Ро от 1 до О скорость течения в данном сечении канала изменяется от нуля до максимума.  [c.116]

ТЕЧЕНИЕ ГАЗА В РАСШИРЯЮЩЕМСЯ КАНАЛЕ. СОПЛО ЛАВАЛЯ  [c.119]

Течение газа по каналу рассматривают обычно в одномерном приближении, т. е. считают, что скорость направлена по оси канала и имеет во всех точках поперечного сечения одно и то же значение, равное среднему значению скорости действительного движения это же относится и ко всем другим параметрам движения.  [c.328]

Если при течении изменяется масса текущего газа, то в правую часть уравнения войдет, как это легко видеть, дополнительный член —( VG) (dG/dx). Уравнение (4.90) представляет собой общее уравнение квазиодномерного вязкого течения газа по каналу переменного сечения  [c.359]


Допустим для простоты, что сопротивление трения и теплообмен с внешней средой отсутствуют, а сечение канала постоянно. Тогда в соответствии с 4.4 уравнение течения газа в канале будет иметь вид  [c.586]

Коэффициент теплоотдачи при течении газов и капельных жидкостей в каналах кольцевого поперечного сечения рассчитывают по уравнению  [c.343]

Внутренняя модель — течение газа через шаровую насадку рассматривается как движение отдельных струек по системе параллельных изогнутых каналов с внезапными сужениями и расширениями. За геометрический параметр в числах Nu и Re принимается гидравлический диаметр отдельных струек йгаяр- Большинство исследователей предпочитают рассматривать процесс движения газа в шаровых насадках с позиций внутренней модели.  [c.39]

Течение газа в цилиндрическом канале сопровождается образованием структуры, состоящей из двух вращательно-поступательных потоков. По периферии движется потенциальный (первичный) вихрь. Центральную область занимает вторичный вихрь с квазитвердой закруткой, образующейся из масс газа, втекающих из окружающей среды. Вблизи оси поступательная составляющая скорости вторичного вихря имеет противоположное первичному направление. При некоторых условиях течение в вихревом генераторе звука (ВГЗ) теряет устойчивость, в результате чего возникают интенсивные пульсации скорости и давления, которые распространяются в окружающую среду в виде звуковых волн [96]. Источником звуковых волн при этом считается прецессия вторичного вихря относительно оси ВГЗ. Пульсации скорости и прецессию ядра наблюдали визуально в прозрачной трубке с помощью вводимого красителя [94]. При нестационарном режиме угол наклона винтообразной линии тока периодически менялся по величине точно в соответствии с углом поворота прецессирующего ядра.  [c.118]

Пример 11. Закрученный поток газа движется в кольцевом канале между двумя цплиндрическими поверхностями (рис. 5.27). Приведенная скорость потока на входе в канал Я] = 0,85, направление абсолютной скорости задано углом ai = 30° к оси канала. При течении в канале температура  [c.256]

На практике приходится решать смешанные стационарные задачи, когда в поле течения имеются области как дозвукового, так и сверхзвукового потока. Такого рода задачи возникают при внешнем сверхзвуковом обтекании затупленных тел с отошедшей ударной волной, во внутреннем течении в сопле Лаваля и в других каналах. В этом случае математическая модель имеет наиболее сложный вид — течение газа описывается системой квазилинейных уравнений в частных производных, имеющей смешанный эллиптико-гиперболический тип. При этом положение поверхности перехода от дозвукового течения к сверхзвуковому заранее неизвестно. Расчет таких течений является затрудни-  [c.267]

Основные уравнения течения. 9.2. Поступательно-вращательное течение идеальной жидкости. 9.3. Скорость распространения слабых волн. 9.4. Кризис течения и критическая скорость. 9.5. Изоэнтропическое течение газов и паров в каналах. 9.6. Непрерывный переход через скорость звука. 9.7. Неизоэптроппческое течение газа по трубам.  [c.6]

Течение газа по каналу рассматривают обычно в одномерном приближении, т. е. считают, что скорость направлена по оси канала и имеет во всех точках поперечного сечения одно и то же значение, равное среднему значению скорости действительного движения это же относится и ко всем другим параметрам движения. Пределы применимости одномерного и квазиодно-мерного приближений детально не исследованы тем не менее они с достаточной точностью описывают действительное течение в каналах.  [c.303]

На возникновение прыжка в текущей по каналу жидкости при т = У gh было указано Н. Е. Жуковским (см. Н. Е. Жуковский. Об аналогии между движением несжимаемой жидкости в канале и течением газа по трубе. Собрание сочинений. Т. V, Москва, 1945). Мы придерживались изложения Н. Е. Жуковского, с той лишь разницей, что вместо течения с трением рассматривалось течение без трения, но с 1техя  [c.303]

Таким образом, стационарное течение вязкого теплопроводящего газа по каналу описывается четырьмя уравнениями, содержащими четыре неизвестных р, Т, U и ш i и S являются при этом известными функциями термических параметров, а р, 1 гехн, mp считаются известными функциями термических параметров, скорости течения, геометрических размеров каналов и температуры внешней среды. Из этого следует, что задача о вязком течении газа по каналу полностью разрешима.  [c.324]

Превращение энергии в канале МГД-генератора. Предположим, что электропроводящий газ течет по каналу прямоугольного сечения со стенками ширины а и 6 и с осью, параллельной оси ОХ (рис. 19.13). Движение газа предполагается турбулентным, причем поперечное сечение канала изменяется по длине достаточно медленно. В этих условиях можно считать, что калсдый из параметров текущего газа имеет во всех точках поперечного сечения канала одно п то же значение, равное его средней величине. Таким образом, течение газа можно рассматр - вать как квазиодномерное.  [c.611]

Из (2.53) следует, что / = onst вдоль характеристик С . Если в уравнение неразрывности (2.3) добавить член pud In FfAx, то система (2.3) — (2.5) будет описывать одномерное течение газа в канале, площадь сечения которого задана уравнением у== = F x).  [c.45]

Исследуем теперь более подробно иэознтропическсе течение газов и паров в каналах. Изоэнтропическое течение газа наблюдается в том случае, если газ невязкий и обмен теплотой между потоком газа и окружающей средой не происходит.  [c.328]


Для описания стационарного нзоэнтропического течения газа в канале обычно используют уравнение (4.38), выражающее сохранение энергии при течении, уравнение  [c.328]

Рис. 4.28. Течение газа по каналу переменного сечеиня Рис. 4.28. <a href="/info/41552">Течение газа</a> по каналу переменного сечеиня
Из уравнения неразрывности видно, что при течении газа через суживающиеся каналы (их называют также соплами или конфуаорами), когда dO ldi < О, имеем  [c.332]

Из рассмотрения общего уравнения (4.64) для изо-энтропического течения газа по каналу переменного сечения становится понятным, каким образом может быть осуществлено течение газа с возрастающей вдоль канала скоростью (т. е. dw/dx > 0) и непрерывным переходом от дозвуковых скоростей течения к сверхзвуковым.  [c.343]


Смотреть страницы где упоминается термин Течение газа каналами : [c.356]    [c.308]    [c.412]    [c.244]    [c.332]    [c.359]   
Теория и расчет агрегатов питания жидкостных ракетных двигателей Издание 3 (1986) -- [ c.235 ]



ПОИСК



Адиабатное течение газов в каналах

Газа течение

Закрученные течения сжимаемого газа в каналах Черный

Изоэнтропийное течение газа по каналам переменного сечения

Изоэнтропическое течение газов и паров в каналах

Истечение и течение газов по каналам переменного сечения

Обтекание искривленной стенки. Истечение газа в пространство с пониженным давлением. Течение в канале

Основные условия течения идеального газа по каналам переменного сечения

Плоское дозвуковое потенциальное течение газа в криволинейных каналах

Режимы течения газа в канале с горлом. Сопло Лаваля

Теплообмен при течении жидкости и газа в трубах и каналах

Течение в канале

Течение газа адиабатическое с трением в канале

Течение газа в соплах и каналах сложных форм

Течение газов

Течение сжимаемого газа при внезапном расширении канала

Уравнения течения газа в одномерных каналах

Устойчивость течения идеального газа в квазицилиндрическом канале. Гринь В. Т., Крайко А.Н., Тилляева

Устойчивость течения идеального газа в квазицилиндрическом канале. Гринь В. ТКрайко А.Н., Тилляева

Характерные особенности течения потока газа (жидкости) в каналах и сопутствующие эффекты



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте