Точки изображении разрешенные

Анализ ближней зоны или зоны Френеля должен применяться в тех случаях, когда голограмма формируется в плоскости, где происходит сложение сферических волн, исходящих из различных точек объекта, независимо от того, является ли опорная волна плоской или сферической (см. 2.2 и 4.1 т. 1 настоящей книги). В микроскопии встречается один специальный случай голограммы Френеля, когда увеличенное изображение объекта оказывается в плоскости фотопленки [2]. Применение голограммы сфокусированного изображения сводит к минимуму требования к пространственной когерентности восстанавливающей волны. Голограммы сфокусированного изображения можно освещать ярким протяженным источником. Однако в плоскостях, не совпадающих с плоскостью изображения, разрешение восстановленного изображения будет ухудшаться. Цветовая дисперсия и размытие приводят к разрушению изображения (см. гл. 6, т. 1 настоящей книги). [c.627]

Другими словами, чтобы получить в точке х, у амплитуду ошибки, мы должны в этой точке осуществить суперпозицию большого числа, N, незатухающих волн с длинами 2 х/г, исходящих нз всех точек изображения (х , Уп). Эти длины волны всегда больше предела разрешения d. Их наименьшее значение, достигаемое при r =2R, равно ilR, в то время как предел разрешения равен 0,61 [i/R. [c.241]

Контрастное разрешение можно, как и пространственное, повысить, например путем повторного масштабирования оцифрованного изображения. Если интересующие исследователя данные лежат в диапазоне интенсивностей от 200 до 350, то изображение можно повторно масштабировать так, что уровень 200 становится нулевым, а уровень 350 - последним 512-м уровнем. Такое масштабирование позволяет выделить 512 ступеней в рассматриваемом диапазоне интенсивностей и существенно повышает контрастное разрешение. Реально контрастное разрешение ограничивается отношением сигнал/шум в элементах изображения. На рис. 5 представлена упрощенная схема преобразования изображения в цифровую форму. [c.93]

В отличие от точечного дисплея можно построить дисплей так, чтобы он воспринимал данные в векторной форме. Тогда каждое слово из списка изображения будет указывать только смещение по горизонтали и вертикали от последней точки, изображенной на экране. Например, чтобы на экране с разрешением в 1024 X Ю 24 точек иметь возможность воспроизвести линии с максимальными приращениями 1.28 шагов вверх 3 35 [c.35]

В качестве объекта была взята. дифракционная решетка лишь с целью упрощения рассуждений. Это упрощение не принципиальное. Если взять объект произвольной формы и осветить его параллельным пучком лучей, то за объектом возникнут дифрагированные пучки различных направлений с максимумами и минимумами. Угол дифракционной расходимости , определяющий направление на первый дифракционный минимум, определяется формулой п1 sin Я, где I — линейный размер объекта. Если диафрагма пропускает лишь незначительную часть центрального дифракционного пучка, то изображение в микроскопе получится таким же, как и в случае точечного объекта, излучающего сферические волны равномерно по всем направлениям. Это был бы дифракционный кружок Эйри, совершенно не зависящий от формы объекта, и никакого разрешения не получилось бы. Минималь-m.ie размеры объекта / н при которых возможно разрешение, [c.371]

Две точки изображения предмета считаются разрешенными, если они попадают на две разные светочувствительные клетки на сетчатке и воспринимаются глазом раздельно. Разрешающая способность глаза оценивается по минимальному углу зрения под которым при хорошем освещении две точки предмета видны раздельно. [c.362]

При рассматривании очень удаленных предметов размер их изображения падает до предельного значения, обусловливаемого разрешающей способностью глаза. В таком случае средняя освещенность уже не будет определяться яркостью объекта. Так как размер изображения постоянен, то освещенность пропорциональна потоку, поступающему в глаз, а этот последний зависит от силы света источника и его расстояния до глаза. Поэтому, например, звезды, угловой диаметр которых меньше секунды, не производят слепящего действия, хотя их истинная яркость нередко больше яркости Солнца, слепящее действие которого огромно благодаря заметному угловому диаметру (32 ), значительно превосходящему предел разрешения глаза (около Г). [c.343]

Рис. 15.1. а) Общий вид дифракционной картины при наблюдении двух удаленных звезд, находящихся на небольшом угловом расстоянии, б) Предел разрешения при изображении двух точек (критерий Рэлея). [c.347]

На рис. 35.3, а показана траектория, по которой глаз последовательно осматривает детали объекта, а на рис. 35.3, б — сам объект. Точки соответствуют тем местам, на которых глаз останавливается, черточки — перемещению глаза. Таким образом, глаз как приемник света сочетает в себе особенности, присущие фотографическому и фотоэлектрическому методу регистрации. Одновременно, с хорошим разрешением воспринимается конечная, но небольшая часть изображения. Все же изображ ение регистрируется за счет последовательного просматривания. Такое устройство позволяет концентрировать внимание на наиболее существенных деталях предметов и вместе с тем получать некоторое общее представление обо всём, что находится в поле зрения. Благодаря этой особенности глаза мы не замечаем ограниченности поля ясного зрения и оцениваем поле зрения глаза по вертикальному и горизонтальному направлениям примерно в 120—150°, т.е. значительно больше, чем у очень хороших оптических инструментов. [c.676]

В соответствии с формулами (4.40) и (4.48) если электроны находятся в поле периодического потенциала, то на границе зоны Бриллюэна секулярное уравнение имеет два корня, и это соответствует тому, что электроны могут находиться в двух энергетических состояниях с расстоянием между ними 2Ug. Рассмотрим типичный случай с Ug<0. Для него ei = е = ,g/2—jt/gl, ej=e+ = = Ji,g/2 + t/gl- При уменьшении к ei будет убывать, начиная от Е-, а б2 будет расти, начиная от е+. Легко сообразить, что при малых к большие значения (g/2) могут встречаться только для одной из волн. Это видно из уравнения (4.34), поскольку если знаменатель обращается в нуль, скажем, при й = 0, то вблизи любого из k+g он будет достаточно большим. По этой причине при g = 0 (т. е. в начале координат), как и при всех других значениях g, существенной окажется только одна из волн, и энергетические состояния электронов будут аналогичны состояниям для свободных электронов. Общий вид закона дисперсии е(к) изображен на рис. 4.4, который показывает, что в энергетическом спектре электронов возникают зоны разрешенных и запрещенных энергий. Появление запрещенных зон (или, иначе, энергетических щелей) — прямое следствие воздействия на электрон периодического потенциала. [c.72]

В ходе экспериментов неожиданно выяснилось, что процент угаданных картинок резко возрастает, если испытуемый снимает очки или если изображение оказывается не в фокусе. Выяснилось также, "что при смене кадра, когда изображение движется по экрану, квадраты мозаик приобретают форму проецируемого предмета. Но еще лучше результаты оказались, когда на матрицу стали проецировать цветные диапозитивы и кинофильмы. При использовании цветных диапозитивов процент угаданных образов оказался исключительно высоким. При показе кинофильмов через матрицу никто не знал, что предстоит увидеть, но все видели корабли, выходящие из гавани, велосипедистов, пловцов, играющих детей. Самое интересное в этом эксперименте было то, что матрица состояла всего только из 150 ячеек. Для сравнения укажем, что видение окружающего мира осуществляется у человека (0,8- 1,0) ХЮ нервных окончаний, т. е. искусственная зрительная матрица содержит в 5—10 тысяч раз менее ячеек. Вполне возможно, что распознавание зрительных образов ЭВМ в обозримом будущем станет одним из важнейших рабочих инструментов для разрешения вопросов анализа и синтеза в художественном конструировании. [c.15]

Рис. 2. Слияние изображения двух точек по мере их сближения а — безусловное разрешение (г = 0 — предельное

Точки изображения разрешенные 362 Траектория 12 Тра 1Сформатор 273 Трение внешнее 57 [c.575]

Конечным результатом любого электронномикроскопического исследования является получение микрофотографий, качество которых и служит, по существу, единственным критерием удовлетворительности применяемого метода отпечатков. Однако при оценке разрешающей способности отпечатков по их электронным микрофотографиям следует иметь в виду, что она будет безусловно нилсе, чем разрешающая способность самого отпечатка. К этому ухудшению конечного разрешения приводит, например, нерезкость изображения, вызванная дрожанием или ползанием его во время экспозиции при фотографировании. Разрешающая способность зависит также и от яркости изображения. Как было показано в работе [132], разрешение увеличивается с повышением яркости. Если яркость меньше определенного для данного разрешения значения, то этого разрешения достоверно получить нельзя. Кривая, характеризующая зависимость между яркостью и разрешением, показана на фиг. 62. [c.125]

Если ширина узкой щели равна Ь, а восстановленное изображение находится на расстоянии от голограммы На, то угловое разрешение будет равно из-за немонохроматичности источника света и размера щели, а с другой стороны, вследствие дифракции оно будет равно Х/Ь. Чтобы минимизировать уменьшение разрешения, необходимо приравнять оба этих разрешения друг другу. Из полученного уравнения в предположении, что Ri< Ri2> находим [c.253]

Вследствие помещения узкой апертурной щели за основной голограммой появляется возможность уменьшения требований к когерентности восстанавливающего источника света на второй ступени голографической записи. Оценим ширину щели а , необходимой для получения радужной голограммы. Если восстановленное изображение находится на расстоянии Г от голограммы Яг, расстояние между щелью и голограммой равно гц, то угловое разрешение из-за немонохроматичности света будет равно [c.42]

Конечно, если бы разрешалась микроструктура поверхности, то изображение также состояло бы из отдельных пятен. Однако эти пятна соответствовали бы дифракционным изображениям (пятнам Эйри) тех блестящих точек, которые реализовались на данной поверхности. В действительности имеет место совсем иная ситуация, когда оптика обеспечивает разрешение только макродеталей объек- [c.68]

В отличие от большинства других применений голографии в технологии используется восстановленное действительное изображение. Чтобы разрешение было максимальным, необходимо действительное изображение фокусировать как можно ближе к голограмме. Тогда число зон Френеля, дающих вклад в каждую точку изображения, будет наибольшим (при данных размерах голограммы). Если число зон Френеля мало, резкость ухуд- [c.323]

Регистрирующие среды. Требования, предъявляемые к фотоматериалу при образовании голограммы, гораздо выше, чем при обычном фотографировании объектов. При фотографическом процессе разрешающая способность фотоэмульсии должна быть такой же, как и требуемое разрешение в изображении. Если обычное фотографическое изображение наблюдать визуально, то достаточно разрешение 10—20 линий на миллиметр. При регистрации голограммы необходимо обеспечить разрешение структуры интерференционной картины систем высокоотражающих слоев, отстоящих друг от друга на расстояниях, сравнимых с К. Поэтому разрешающая способность эмульсии должна составлять 2000—6000 линий на 1 мм. Светочувствительные слои с высокой разрешающей способностью обладают меньшей чувствительностью, что необходимо иметь в виду при [c.391]

Если подставить в это уравнение численные значения входящих сюда величин (длина кристалла 1 см, длина волны инфракрасного излучения 3,5 мкм, показатель преломления 2,0), то мы получим, что для разрешения, т. е. числа дискретных мод, равного 10 (сетка 300X300 штрихов), величина площади А должна быть порядка 2 см . Для получения значения NEP = = 10 " Вт на длине волны 3,5 мкм на площади 2 м обычно требуется мощность накачки порядка нескольких ватт, если произвольно положить квантовую эффективность фотоумножителя равной 10%. Таким образом, для того чтобы эта система смогла обеспечить детектируемый уровень сигнала на фоне шумов, необходима минимальная мощность 10 " Вт на длине волны 3,5 мкм от каждой точки изображения. Для получения сколько-нибудь контрастного изображения потребуется, безусловно, большая мощность или инфракрасного излучения, или излучения накачки. Между прочим, можно видеть, что детектор ведет себя как малошумящая система с малой квантовой эффективностью, состоящая из 300X300 дискретных элементов, причем каждый из этих элементов все время находится в действии. [c.185]

Сравнение данных, полученных при измерении коэффициента неоднородности по отработанным методикам, изложенной в [17] и с помощью описанного выше способа, дает возможность сделать вывод, что разработанная методика экспресс-анализа позволяет достаточно точно определять коэффициент неоднородности композиции (разброс составляет не более 5 %), При этом количество "проб" цвета должно быть не менее 400 (для отсканированных изображений размером 240 X 240 точек и разрешением 72 точки/дюйм). [c.125]

Выбор алгоритма миграции определяет абстрактную модель среды, а для реализации миграции необходимо эту модель сделать конкретной, т. е. задать численные значения параметров модели в каждой точке среды. Концептуально, в алгоритмах миграции среда считается совокупностью дифрагирующих точек - либо упорядоченных в отражающие границы, либо неупорядоченных. Каждой точке среды в пространстве наблюдения Xq, t отвечает дифрагированная волна с осью синфазности, близкой к гиперболической, и миграция должна стянуть каждую дифрагированную волну в соответствующую ей точку X, у, Z пространства изображения. Реально получаемое изображение будет похоже на изображаемую точку только тогда, когда скорость К, - для данного участка среды выбрана правильно. (Это видно уже из рис, 2.39,/> если весовая функция миграции - гипербола, получаемая сечением конуса JV плоскостью наблюдения -полностью совпадет с фактически зарегистрированной гиперболической синфазностью дифрагированной волны от данной точки дифракции, то результат будет сфокусирован в единственную точку пространства изображения, если не совпадет - то изображение этой точки дифракции будет расплывчатым, несфокусированным). Но геометрия конуса iV полностью определяется конкретной скоростной моделью. Следовательно, скорость К,должна быть выбрана так, чтобы изображение точек среды обладало максимальной разрешенностью. Это условие можно считать определением понятия миграционной скорости. [c.60]

Понятие о цветном голографировании. Известно, что цветовой Э( )фект можно получить сочетаниями трех основных цветов (например, красным, зеленым и синим) при соответствующим образом подобранн1,1х интенсивностях. Поэтому если объемную голограмму экспонировать в красном, зеленом и синем цветах, то каждая длина волны образует свою систему полупрозрачных отражающих поверхностей и при восстановлении в белом свете волна отразится от совокупности своих поверхностей, в результате получится цветное объемное изображение предмета. Отбор разрешенных направлений и разрешенных длин волн зависит как от толщины эмульсии, так и от ориентации пластинки относительно источника опорной волны и предмета. Чем больше число липпмановских поверхностей почернения в объемной голограмме, тем острее будут вышеупомянутые отборы. [c.219]

В 6.6 была подробно исследована возможность раздельного наблюдения двух спектральных линий, близких по длине волны. Был с< )ормулирован также критерий разрешения Рэлея и введено понятие разрешающей силы (/7(< -) — хроматическая разрешающая сила]-, последнюю можно оценить как теоретически, так и экспериментально. Если исследователя интересует не спектральное разложение, а степень четкости изображения, образованного какой-либо оптической системой, и возможность раздельного наблюдения на н >м близких частей объекта, то нужно ввести аналогичную функцию - разреишющую силу оптического инструмента. [c.328]

Затем возникла проблема интерпретации и промера треков. Водород со своей изолирующей вакуумной системой всегда помещается в сильное маг иитное поле, изгибающее траектории заряженных частиц. Измеряя кривизну треков, можно вычислять импульс частиц. Однако даже самые сильные достижимые магнитные поля способны загибать треки частиц высоких энергий лишь на углы порядка 10°. Для достаточно высокого разрешения импулбсов (и, следовательно, энергий) необходимо измерять эти малые кривизны с точностью до нескольких процентов. Это означает, что мы должны измерять координаты точек фотографического изображения трека с точностью до нескольких микрон на пленке шириной в несколько сантиметров. Требуется, следовательно, точность, соответствующая относительной ошибке в одну десятитысячную. Измерения должны быть быстрыми и надежными, так как каждая камера диаметром в несколько футов способна выявить до 100 000 интересных событий в год. Каждое событие (превращение) может потребовать промера до пяти треков в двух-трех стереографических проекциях в сумме это составляет до миллиона промеров треков в год. Старомодный микроскоп должен быть автоматизирован, и его работа должна быть ускорена. [c.446]

Из изложенного ясно, что для получения правильного изображения надо, чтобы через объектив микроскопа и далее проникали дифракционные пучки всех направлений. Обычно внутри микроскопа не ставится препятствий, так что опасность представляет лишь входной зрачок, которым служит оправа объектива, ограничизаю-ищя его рабочее отверстие ). Чем меньше предмет или его деталь d, тем большие углы дифракции он обусловливает и тем шире должно быть отверстие объектива. Отверстие объектива определяется углом 2и между крайними лучами, идущими от объекта (расположенного у фокуса) к краям объектива. Половина этого угла носит название апертуры. Если апертура меньше pi — угла дифракции, соответствующего спектрам первого порядка, т. е. sin и < sin tpi = = Ao/d, то в микроскоп проникнут только лучи от центрального максимума и мы не увидим изображения, соответствующего деталям, определяемым величиной d, т. е. в случае нашей решетки будем иметь равномерное освещение. Таким образом, условр езш и У - XJd есть условие, необходимое для разрешения деталей d. В крайнем случае (sin и = %old) мы жертвуем максимумами высших порядков, т. е. как сказано, несколько ухудшаем качество изображения. Чем больше sin и по сравнению с kjd, тем больше спектров высших порядков участвует в построении изображения, т. е. тем точнее передается наблюдаемый объект. [c.353]

Синтез голограммы включает обычно четыре зтапа. На первом. этапе рассчитывают параметры световой волны амплитуда и фаза) при распространении ее от объекта к голограмме. При. этом исходят из того, что объект, освещенный когерентным светом, может быть адекватно описан ограниченной совокупностью точек, рассеивающих свет. Второй. этап состоит в том, что амплитуду и фазу кодируют с 1К)мощью действительной неотрицательной функции, 1 рафическое отображение которой и представляет собой синтезированную голограмму. Результирующая информация записывается в памяти вычислительной машины и на третьем. этапе отображается на выходном устройстве ЭВМ—графопостроителе или электронно-лучевой трубке, что. дает увеличенное изображение голограммы. Увеличение необходимо вследствие недостаточного разрешения печатных и отображаЮ1Цих устройств. На последнем — четвертом. этапе полученный на ЭВМ рисунок 10Л01 раммы уменьшается оптическим методом до размеров, соответствующих длине волны, использованной при расчете, и регистрируется фотографически в виде транспаранта (который представляет собой синтезированную голограмму). Если полученную таким образом голограмму осветить когерентным светом (от лазера), то восстановится изображение объекта. [c.69]

Память и АЦП в интроскопах требуются скоростные. Объясняется это темпом поступления информации, который определяется скоростью распространения ультразвуковых колебаний в контролируемом изделии и требуемым осевым разрешением. Так, если необходима разрешающая способность по глубине 1 мм, при скорости звука 6000 м/с, то в эхоимпульсном интроскопе цикл АЦП — память должен быть не более 4 мкс, что реально с применением таких микросхем, как КИ07ПА1 и К565РУ5. Совокупность блоков АЦП, память, ЦАП и БУ называют иногда цифровым преобразователем ультразвуковых изображений. [c.269]

Метод ультрамикроскопии, основанный на том же принципе (освещение препарата в ультрамикроскопах производится перпендикулярно направлению наблюдения), даёт возможность при использовании ярких источников света обнаруживать частицы, размеры к-рых лежат далеко за пределами разрешения наиб, сильных микроскопов (до 0,002 мкм). При этом, однако, изображения частиц имеют вид дифракц. точек, что не позволяет делать вывод об их истинной форме. [c.145]

О. микроскопа — важнейшая часть его оптич, системы, создающая увелич. изображение объекта наблюдения в передней фокальной плоскости окуляра. Масштаб изображения обратно пропорционален фокусному расстоянию О. и составляет примерно от 1,5 до 100 крат. Предел разрешения микроскопа е — мин. расстояние между центрами светящихся точек объекта, видимых раздельно, определяется дифракц. явлениями в О. и вычисляется по ф-ле е = 0,6 ХМ, где А — числовая апертура О., равная произведению показателя преломления среды, находящейся между объектом и О., на синус апертурного угла. Для О, микроскопов 0,03 Л 1,4 диаметр поля изображения — от 18 мм до 32 мм. Простейшие О. микроскопов создают изображение, обладающее значит, кривизной, в результате чего при переходе от наблюдения центр, части поля к его краям необходима перефокусировка. [c.392]

О. зрительных труб, биноклей и телескопов создают промежуточное изображение удалённых объектов в передней фокальной плоскости окуляра. При диаметрах О., не превышающих 100 мм, наиб, распространённым является О., состоящий из двух склеенных линз. При больших диаметрах линзы не склеиваются. Начиная с диам. 500—800 мм используются зеркальные О., что обусловлено трудностями в получении однородных по показателю преломления крупных заготовок оптич. стекла. Макс, диаметр (6 м) имеет О. телескопа Специальной астр, обсерватории АН СССР на Северном Кавказе. Диафрагменные числа О. телескопов, как правило, Я > 3 угл. поля 2ш 10° предел разрешения — мин. угол е (в секундах) между светящимися равиояркими точками (напр., звёздами), к-рые видны раздельно, определяется по ф-ле е = 140/1 , где П измеряется в мм. [c.393]

Если точки предмета самосветящиеся и излучают не-когеревтные лучи, выполнение критерия Рэлея соответствует тому, что найм, освещённость между изображениями разрешаемых точек составит 74% от освещённости в центре пятна, а угл. расстояние между центрами дйфракц. пятен (максимумами освещённости) определится выражением Aq) = 1,212,/D, где Я — длина волны света, D — диаметр входного зрачка оптич. системы. Если оптич. система имеет фокусное расстояние /, то линейная величина предела разрешения 6 = Предел разрешения телескопов и зри- [c.248]

СПЕКЛ-ИНТЕРФЕРОМЁТРИЯ в a тpoяo-м и и — метод наземных оптич. наблюдений, основанный на анализе тонкой структуры мгновенных изображений космич, объектов. С.-и. позволяет получать высокое угл. разрешение при наличии атм. искажений изображения. [c.603]

К достоинствам метода компьютерной Т. относится то, что томографич. изображение представляет обьективное распределение величины линейного коэф. ослабления излучения по воспроизводимому сечению. Это создаёт предпосылки для автоматизации расшифровки результатов и анализа контролируемых объектов. Получаемое изображение данного сечения не имеет теней или помех от структур, неоднородностей и деталей, содержащихся в др. слоях объекта. Высокая точность измерений и вычислений позволяет при анализе изображений различать вещества и ткани, весьма мало отличающиеся друг от друга по плотности. Совр. средства компьютерной Т. обеспечивают пространственное разрешение 0,5—0,2 мм продольное разрешение соответствует толщине слоя (обычно 5— 10 мм) разрешение по плотности контролируемого вещества (тканей) доведено до 0,1%. [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...