Эйри кружок

Эйконал, уравнение 44 Эйнштейна коэффициенты 705 >— принцип относительности 623 — формула 606 Эйри кружок 357 [c.751]

При отсутствии аберраций доля энергии, приходящаяся на центральный кружок дифракционного изображения с радиусом б, равна 84 %. В остальных случаях она, естественно, меньше. Установим минимально допустимое значение (б), при котором изображение еще можно считать практически не отличимым от дифракционно-ограниченного, опираясь на общепринятую оценку качества изображения при наличии у системы только сферической аберрации третьего порядка. В соответствии с правилом Рэлея изображение практически не отличается от идеального, если сферическая аберрация системы в пределах зрачка не превышает четверти длины волны [61]. Расчет показывает, что в этом случае в пределах диска Эйри сконцентрировано 73 % всей энергии дифракционного изображения точки Е Ь) = (),12, примем в качестве граничного значения критерия концентрации энергии для систем с низким уровнем остаточных аберраций. Несмотря на достаточную условность, это значение, по мнению авторов, вполне обосновано и разумно. В данном случае имеются все основания распространить граничное значение критерия, полученное (или выбранное) для одного вида аберрационных искажений, на все остальные их виды, поскольку совершенно ясно, что одна и та же степень концентрации энергии в диске Эйри обеспечивает практически одинаковые условия регистрации изображения (особенно на нелинейной среде) независимо от характера аберраций. Инвариантность критерия концентрации энергии в диске Эйри относительно вида аберрационных искажений придает ему наибольшую достоверность по сравнению со всеми другими числовыми критериями. [c.85]

Будем предполагать, что оптические системы идеальны в смысле геометрической оптики, т. е. дают строго точечные изображения каждой точки объекта. По волновой оптике это не так. Как показано в предыдущем параграфе, изображением светящейся точки в сопряженной плоскости является дифракционная картина, состоящая из концентрических колец, окружающих центральный светлый дифракционный кружок. Распределение интенсивности в такой картине представлено сплошной кривой на рис. 181. Основная доля энергии света (около 84%) приходится на центральный дифракционный кружок. Этот кружок и будет изображением светящейся точки, если пренебречь энергией, приходящейся на окружающие его дифракционные кол >ца. Он называется кружком Эйри по имени [c.357]

В качестве объекта была взята. дифракционная решетка лишь с целью упрощения рассуждений. Это упрощение не принципиальное. Если взять объект произвольной формы и осветить его параллельным пучком лучей, то за объектом возникнут дифрагированные пучки различных направлений с максимумами и минимумами. Угол дифракционной расходимости , определяющий направление на первый дифракционный минимум, определяется формулой п1 sin Я, где I — линейный размер объекта. Если диафрагма пропускает лишь незначительную часть центрального дифракционного пучка, то изображение в микроскопе получится таким же, как и в случае точечного объекта, излучающего сферические волны равномерно по всем направлениям. Это был бы дифракционный кружок Эйри, совершенно не зависящий от формы объекта, и никакого разрешения не получилось бы. Минималь-m.ie размеры объекта / н при которых возможно разрешение, [c.371]

Почти одновременно с Эйри, Шверд нашел приближенное решение, ваменив кружок правильным многоугольником со 180 сторонами. [c.364]

Одним из методой является приченение кольцевого зрачка вместо круглого. Как было показано выше (см. рис. 8.12), при этом уменьшается кружок рассеяния Эйри, который и определяет угловое расстояние между минимально различимыми точками. Диафрагмирование центра светового пучка широко применяется в наблюдательных приборах и приводит к заметному (на 20-25 %) росту разрешающей способности. Побочными эффектами такого метода являются уменьшение освсщснности изображения и усилемие периферийных дифракционных максимумов. [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...