Кирхгофа когерентность

Наиболее полную информацию о точечном изображении дает функция распределения комплексной амплитуды, получаемая с помощью интеграла Френеля — Кирхгофа на основе Волнового фронта, формируемого оптической системой в ее выходном зрачке. Однако фазовые соотношения в этом распределении важны лишь при наложении изображений соседних точечных источников, т. е. для протяженного объекта, да и то, если освещение в высокой степени когерентно, поэтому в оптике при оценке качества рассматривают обычно функцию рассеяния системы и оптическую передаточную функцию. Первая представляет собой распределение интенсивности света в точечном изображении. Известно, что при отсутствии аберраций для осесимметричной оптической системы это распределение является так называемой [c.81]

Содержание книги достаточно полно отражено оглавлением. Несколько больше внимания, чем обычно, уделено статистическим свойствам света и спектральному представлению. Дифракция изложена в рамках интеграла Кирхгофа. На материале геометрической оптики и интерференции в тонких пленках показана эффективность матричных методов. Дифракционная теория формирования изображений, пространственная фильтрация изображений, голография и другие аналогичные вопросы представлены единообразно в рамках Фурье-оптики. Анализ частичной когерентности и частичной поляризации проводится в рамках первой корреляционной функции. [c.9]

Впервые на возможность использования представления поля ф(г) в виде интеграла Гюйгенса—Кирхгофа (2.50) при расчетах функций когерентности второго и четвертого порядка в случайных средах было указано в работе [64]. В ней получены интегральные представления для Т2 х, рг) и на основе (2.50) [c.30]

Как правило, характерное время изменения атмосферных про- цессов 7а (10 ... 10 с) значительно превышает время когерентности источника Тп (10 .. . время отклика приемника Тп (10 ... 10 с) [79]. В этом случае формальная запись двух первых статистических моментов интенсивности частично когерентного излучения в турбулентной атмосфере через интегралы Гюйгенса—Кирхгофа (2.52) имеет вид [c.123]

Когерентное поле в приближении Кирхгофа [c.240]

Кирхгофа приближение 217, 236, 240 Когерентное поле 13, 17, 98, 164, 217 [c.310]

В гл. 21 дается введение в теорию рассеяния волн на шероховатых поверхностях. Обсуждаются два основных подхода — метод малых возмущений и метод Кирхгофа, а также кратко перечисляются последние достижения в области рассеяния волн на поверхности океана. Для указанных двух приближений вводится понятие сечения рассеяния единичной площадки шероховатой поверхности. Рассматриваются когерентная и некогерентная (диффузная) составляющие интенсивности и их временные частотные спектры с учетом движения шероховатой поверхности. [c.15]

Формулу (7), выражающую свойства ТИ через МР, естественно назвать обобщенным законом Кирхгофа ) (ОЗК). Она в отличие от (4.4.2) не ограничена рамками геометрической оптики и определяет недиагональные элементы матрицы вторых моментов. Знание последних необходимо для расчета радиуса поперечной когерентности ТИ ( 4.6). Отметим, что матрица Ж в силу (3.1.18) определяет и моменты .ЕНу. Кроме того, как мы по- [c.126]

В этом разделе мы ограничимся рассмотрением распространения гауссова пучка низшего порядка (мода ТЕМоо). Такие важные вопросы, как задача о распространении когерентного пучка с негауссовым поперечным распределением [для которого можно по-прежнему использовать интеграл Кирхгофа или уравнение [c.479]

Здесь gir — параметр, характеризующий интенсивность инфракрасной волны и нелинейность кристалла z,. — координата пересечения поверхности постоянной фазы с осью z. Интеграл по I.V в формуле (2.35) по форме совпадает с интегралом Френеля— Кирхгофа для преломляющей поверхности Фр (г, ) = onst с показателем преломления п = kslk,r- Таким образом, нелинейный кристалл ведет себя как система непрерывно расположенных вдоль осп Z и когерентно излучающих поверхностей с апертурными диафрагмами с амплитудными прозрачностями Ap(zv, Ну) [175, 176, 223]. [c.57]

Кирхгофа формула дифракции 48 Классификация roJ orpaMM 150 — 153 Когерентная обработка оптического изображения 83, 594-618 [c.731]

Применение этого подхода для расчета средней интенсивности и функции когерентности второго порядка [37, 88, 92] привело к результатам, совпадающим с результатами решения уравнения для Г2 (2.39). Однако уже выражение для Г4, полученное с помощью метода Гюйгенса—Кирхгофа, совпадает с решением уравнения (2.40) лишь для квадратичной среды [15]. В случае колмо-горовского спектра турбулентности рассчитанная на основе (2.50) относительная дисперсия интенсивности коллимированного пучка неограниченно растет с увеличением параметра как и при [c.30]

До сих пор мы исследовали решение задачи о рассеянии волн на шероховатой поверхности в первом приближении метода малых возмущений. В этом приближении мощность когерентной волны равна мощности волны, отраженной от гладкой поверхности, а некогерентная мощность выражается через сечение рассеяния единичной площадки шероховатой поверхности. Если высоты поверхности становятся немалыми по сравнению с длиной волны, то когерентная мощность уменьшается, а некогерентная (диффузная) — возрастает. настоящее время не существует теории, на основе которой можно было бы описать рассеяние на сильно шероховатых пoвepxнo тлx.J Однако если поверхность искривлена плавно, так что радиусы ее кривизны значительно превосходят длину волны, то можно воспользоваться приближением Кирхгофа, в рамках которого удается получить относительно простое решение задачи. [c.236]

Главы 4 и 5 посвящены соответственно одно- и двухфотонному тепловому излучению. Здесь установлены довольно общие соотношения между спонтанными и вынужденными эффектами, названные обобщенными законами Кирхгофа. Аналогичные соотношения используются и в следующих двух главах, посвященных процессам неупругого рассеяния. В главе б параметрическое и поляритонное рассеяние рассматриваются более подробно, чем в главе 1. Глава 7 содержит феноменологическое описание четырехфотонного (гиперпараметрического) рассеяния и связанного с ним когерентного комбинационного рассеяния. Наконец, в Приложении определяется спектральная функция Грина для поля в анизотропной поглощающей среде. [c.12]

Естественно поставить вопрос, существуют ли чисто феноменологические формулы типа закона Кирхгофа, определяющие вторые (и более высокие) моменты ТИ с учетом конечного радиуса когерентности через независимо измеряемые параметры. Ответ оказывается положительным при довольно общих предположениях в рамках линейного приближения ( 4.4, 4.5). Более того, при некоторых дополнительных практически оправданных ограничениях аналогичные связи имеют место и при учете двухфотонных (некаскадных) переходов ( 5.4), а также в случае модуляции равновесного вещества с частотой, лежащей в области прозрачности, т. е. в случае нерезонансного параметрического или комбинационного рассеяния (гл. 6, 7). В следующих двух параграфах мы выведем такой обобщенный закон Кирхгофа (ОЗК) в линейном приближении тремя способами — сперва по Найквисту , затем феноменологическим ланжевеновским методом и, наконец, с помощью кинетического уравнения для поля, взаимодействующего с равновесным веществом. [c.122]

Двухфотонный закон Кирхгофа. Итак, согласно (9), (13) и (25) первые, вторые и четвертые моменты выходного поля выражаются через одни и те же комплексные коэффициенты и12з4 т. е. через кубическую МР — Т — и, которую можно измерить с помощью когерентных полей (см. (12)). Эти соотношения аналогичны обобщенному закону Кирхгофа для линейного образца ( 4.4). [c.169]

При феноменологическом подходе кубическая поляризуемость -среды описывает как параметрические четырехфотонные процессы, так и двухфотонные переходы типа рамановских. Сперва в 7.1 мы рассмотрим чистое гиперпараметрическое рассеяние (ГПР) за счет действительной нерезонансной части [89], а также двухкаскадное рассеяние за счет [130]. Интенсивность ГПР пропорциональна I и резко возрастает в резонансных областях. В этих же областях становятся существенными и непараметрические виды рассеяния, описываемые мнимой частью и зависящие от температуры вещества. В 7.2 с помощью одномер-мош. модели будут рассмотрены основные особенности ГПР в области резонанса на разностной частоте сО соо, где ГПР переходит в ККР — когерентное комбинационное рассеяние, пропорциональное в первом приближении квадрату интенсивности накачки и дающее направленное по конусу излучение на антистоксовой частоте (йL + Ио [1361. Далее, в 7.3 мы с помощью более общего феноменологического подхода сформулируем обобщенный закон Кирхгофа (ОЗК) для процесса КР с учетом параметрических эффектов, из которого, в частности, следует существование статистической связи между стоксовым и антистоксовым полем рассеяния [137]. [c.225]

Кеттелера инварианты 446 Кирхгофа закон 681 Кирхгофа — Клаузиуса формула 684 Ковариантность 669 Когерентность 190, 224 [c.747]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...