Пластинка защемленная

Этот прогиб примерно в два с половиной раза больше прогиба пластинки, защемленной по контуру. [c.523]

Произвольные постоянные i, Сг и Сз находим из граничных условий на внутреннем и внешнем контурах пластинки. Рассмотрим, например, кольцевую пластинку, защемленную по наружному контуру, радиус которого Ь (рис. 481, в) [c.524]

Итак, мы получили функцию прогибов изогнутой срединной поверхности эллиптической в плане пластинки, защемленной по контуру и загруженной сплошной равномерно распределенной поперечной нагрузкой q. [c.130]

Круглую пластинку, защемленную по контуру и загруженную равномерно распределенной нагрузкой д, можно рассматривать как частный случай эллиптической пластинки при Ь = а. Тогда по формуле (7.22) получаем максимальный прогиб в центре круглой пластинки [c.131]

Для иллюстрации метода Бубнова — Галеркина рассмотрим изгиб прямоугольной пластинки, защемленной по контуру и нагруженной равномерно распределенной нагрузкой. Расположение координатных осей показано на рис. 59. [c.174]

Точное значение максимального прогиба в квадратной пластинке, защемленной по контуру и нагруженной равномерно распределенной нагрузкой, равно [c.177]

Круглая пластинка, защемленная по контуру, нагрузка, равномерно распределенная по всей площади [c.409]

Рассмотрим задачу об изгибе прямоугольной пластинки, защемленной по всему контуру, подвергающейся действию равномерно распределенного поперечного давления. [c.162]

Датчик работать не будет, так как биметаллическая пластинка, защемленная по концам, под действием равномерного нагрева не меняет своей кривизны. [c.192]

Эллиптическая пластинка. Выражение для прогиба пластинки, защемленной по эллиптическому контуру и нагруженной распределенной поперечной нагрузкой интенсивности д, можно выбрать в виде [c.186]

Рис. 34. Круглая пластинка, защемленная по краю

Аналогичным образом можйо вычислить предельные нагрузки при других краевых условиях. Например, для кольцевой пластинки, защемленной по наружному контуру и нагруженной равномерно распределенной нагрузкой интенсивностью р, легко получить, что в условиях предельного равновесия [c.75]

КРУГЛАЯ ПЛАСТИНКА, ЗАЩЕМЛЕННАЯ НО КРАЮ [c.180]

Пластинка, защемленная по всему контуру [c.376]

Пластинка, защемленная по сторонам а и опертая по сторонам Ь [c.376]

Пластинка, защемленная по двум смежным сторонам (а и Ь) и опертая по двум другим (а и Ь). [c.376]

Пластинка, защемленная по одной стороне а и опертая по трем остальным [c.376]

Пластинка, защемленная по трем сторонам и опертая по одной стороне а [c.376]

Точное значение максимального прогиба квадратной пластинки, защемленной по контуру и находящейся под действием равномерно распределенной нагрузки, [c.171]

В разд. 8.7 рассматривается не оболочка, а пластинка, защемленная по отрезку прямой. По существу обсуждается вопрос о существовании решения зада- чи и физической интерпретации решения. Вводятся три составляющие реакции распределенные по линии контакта погонные нормальные усилия, нормальные к поверхности пластины сосредоточенные нормальные силы на концах линии контакта и погонные моменты, распределенные по линии контакта. Изложение носит дискуссионный характер, так как подход является новым. [c.320]

Пример. Рассчитать пластинку, защемленную по внутреннему контуру [га (а) = = 0] и нагруженную изгибающим моментом М по внешнему контуру М), [c.537]

Выражение (27) справедливо для пластинки, защемленной по любому контуру. [c.539]

Температурные напряжения в пластинке, защемленной по краям. Уравнением (46) для изгиба пластинки по сферической поверхности можно воспользоваться при вычислении температурных напряжений в пластинке в некоторых случаях неравномерного нагревания. Допустим, что изменения температуры по толщине пластинки следуют линейному закону и что в плоскостях, параллельных поверхностям пластинки, эта температура остается постоянной. При этих условиях и если отсчет температур вести от температуры срединной поверхности, мы вправе заключить, что температурные расширения и сжатия будут пропорциональны расстояниям от срединной поверхности. Мы приходим здесь, таким образом, в точности к тому же самому закону, как и в чистом изгибе пластинки по сферической поверхности. Если края неравномерно нагретой пластинки совершенно свободны, пластинка изогнется по сферической поверхности ). [c.64]

При v = 0,3 этот прогиб приблизительно в четыре раза больше, чем для пластинки, защемленной по контуру. [c.73]

Сочетая нагрузки, представленные на рис. 31 и 32, мы можем получить решение для случая пластинки, защемленной по внутреннему и равномерно нагруженной по внешнему контуру (рис. 33). Так как наклон у защемленного края равен нулю, то, воспользовавшись выражениями (72) и (j), получим для определения изгибающего момента Ж, у защемленного контура следующее уравнение [c.76]

Если контур пластинки защемлен, то прогибы ее получатся путем наложения на прогибы (77) и (78) прогибов, вызванных изгибающими моментами Mj, равномерно распределенными по контуру пластинки (рис. 38) и такой величины, что наклон изогнутой поверхности [c.81]

Чтобы получить формулы для круглой пластинки, защемленной по контуру, продифференцируем уравнение (89) и найдем для наклона на краю свободно опертой пластинки [c.84]

В равномерно нагруженной круглой пластинке, защемленной по контуру, отрицательных прогибов W2, производимых давлением, возникнуть не может, и потому здесь нужно принять во внимание лишь прогиб Wj, обусловленный касательными напряжениями. Прибавляя этот прогиб к правой части уравнения (62), получим более точное значение прогиба [c.91]

Граничные условия. Исследование граничных условий мы начнем со случая прямоугольной пластинки, причем положим, что оси X и у направлены параллельно краям пластинки. Край пластинки защемлен. В таком случае прогиб по этому краю равен нулю и плоскость, касательная к изогнутой срединной поверхности, совпадает на нем с начальным положением срединной плоскости пластинки. Если положить, что ось X совпадает с защемленным краем, то граничные условия будут [c.100]

Прямоугольная пластинка, три края которой свободно оперты и один защемлен. Рассмотрим прямоугольную пластинку, защемленную по краю у = Ь/2 и свободно опертую по остальным краям (рис. 88). Прогиб пластинки под произвольной поперечной нагрузкой может быть получен комбинированием решения для пластинки, у которой все стороны свободно оперты, с решением (176) для случая, когда по одному из краев распределены изгибающие моменты. [c.219]

ПЛАСТИНКА, ЗАЩЕМЛЕННАЯ ПО ВСЕМУ КОНТУРУ [c.223]

Прогибы и изгибающие моменты для прямоугольной пластинки, защемленной по краю дс = о и несущей гидростатическую нагрузку [c.223]

Прямоугольная пластинка, защемленная по всему контуру ). При исследовании этой задачи будем пользоваться прежним методом. Отправным пунктом будет для нас решение задачи о свободно [c.223]

В качестве примера на рис. 588 показана прямоугольная пластинка, защемленная по двум участкам одного края н нагруженная сосредоточенной силой. 1 1а рис. иределения муаровых колос для двух случаев расположения сетки. [c.527]

В качестве примера на рис. 489 показана прямоугольная пластинка, защемленная по двум участкам одного края и нагруженная сосредотшшинвй силой. На рис. 490 дана картина распределешя муаравшс полос для двух случаев расположения СЕТКИ. [c.486]

Рис. 95. Диаграмма приспособляемости пластинки, защемленной по краю, при теплосменах (параболический закон измепеиия температуры по тол-пщне)

С небольшим допупХением один виток можно уподобить кольцевой пластинке, защемленной по внутреннему контуру в теле вала шнека. В этом случае наибольший изгибающий момент [c.48]

Рассматриваюсь также вытянутая в одном направлении пластинка защемленная вдоль коротких спфон. Расчет на собственные кюлебания ц большими амплитудами проводился с использованием двухмерных ц> балочных элементов, нелинейные матрицы жесткости для которых получены Я гл.2. [c.132]

Пример. Определить коэффициент запаса пластинки, защемленной по контуру и нагруженной давлением р 4 МПа. Размеры пластинки = 15 мм, й = 1 мм. Материал — сплав 36НХТЮ, = 2,1-10 МПа, предел упругости Gy= 700 МПа. [c.241]

В следующем разделе книги мы встречаемся с задачами о деформации тонких стержней и тонких пластинок. Теория тонких стержней Кирхгоффа излагается (стр. 307) в несколько измененном виде. Значительно расширена теория изгиба нластпнок, причем предлагаются уравнения для случая больших прогибов ). Наконец, Клебш, применяет теорию малых н])огибов к изгибу круглой пластинки, защемленной но контуру и загруженной в некоторой ее точке силой, перпендикулярной к ее поверхности. [c.311]

В элементарной теории пластинок принимается, что прогибы пластинки малы в сравнении с ее толщиной. При больших прогибах необходимо принимать во внимание растяжение срединной плоскости соответствующие уравнения были выведены Кирхгоф-фом ) и Клебшем (см. стр. 311). Эти уравнения не линейны и с трудом поддаются решению Кирхгофф применил их лишь в одном простейшем случае, а именно в случае равномерного растяжения срединной плоскости. Дальнейшая разработка этой задачи была выполнена инженерами, главным образом в связи с практической необходимостью расчета напряжений в обшивке судов. Рассматривая изгиб длинной равномерно нагруженной прямоугольной пластинки, И. Г. Бубнов ) привел эту задачу к задаче изгиба полосы и решил ее для различных вариантов краевых условий, встречающихся в кораблестроении. Он составил также таблицы, благодаря которым весьма облегчаются расчеты и которые стали теперь повседневным пособием в судостроительной промышленности. Задача исследования больших прогибов круглой пластинки парами, равномерно распределенными по контуру, была рассмотрена автором настоящей книги ), установившим также для этого случая и границы точности элементарной линейной теории. Дальнейшее изучение этой темы провел. С. Вэй ) он исследовал изгиб равномерно нагруженной круглой пластинки, защемленной по контуру, одновременно и теоретически и экспериментально. Кроме того, он выполнил аналогичное исследование и для равномерно нагруженной прямоугольной пластинки ), показав, что если одна из ее сторон превышает другую более чем вдвое (а/Ь>2), то наибольшее напряжение в ней лишь незначительно отличается от указанного Бубновым для бесконечно длинной пластинки. [c.491]

Если мы хотим дать точное описание явления изгиба пластинки, нам нужно будет учесть также и местное перераспределение напряжений н деформаций, вызываемое сосредоточенной нагрузкой близ точки ее приложения. Это перераспределение распространяется в основном на цилиндрическую область, радиус которой несколько больше h, так что влияние его на общий изгиб приобретает пра ктическую важность лишь в том случае, если толщина пластинки не очень мала в сравнении с ее радиусом. Для примера на рис. 44 показаны прогибы круглой пластинки, защемленной по контуру, под сосредоточенной в центре нагрузкой, при отношении толщины к радиусу h/a, равном 0,2 04 и 0,6 ). Прогиб, получающийся из элементарной теории [уравнение (94)], показан прерывистой линией. Мы видим, что расхождение между элементарной теорией и точным решением быстро уменьшается по мере уменьшения отношения Л/л. В следующем параграфе мы покажем, что это расхождение обусловлено главным образом действием перерезывающих сил, совершенно не учитываемых в элементарной теории. [c.88]

Рассмотрим теперь случай, когда нзгнб пластинки приводит к обобщенному плоскому распределению, г. е. к такому, при котором компонент нормального напряжения обращать ется в нуль во всех точках пластинки, а компоненты касательных напряжений и ty обращаются в нули на поверхностях г = Л/2 пластннкн. Прогиб пря-моугольной пластинки, защемленной по одному краю н равномерно нагруженной по противоположному краю (рис. 58), представляет собой пример подобного изгиба. Из теории изгиба балки прямоугольного сечения мы знаем, что [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...