Температура, градиент 7-теорема

Температура, значение — для подъемной силы газонаполненных воздушных кораблей 55, 57 Температурный градиент 38 Течение, функция 142 Томсон В., теорема — о постоянстве цир куляции во времени 167 Траектория 69 Тропосфера 37 Трубка тока 13 [c.223]

В том, что при течении без учета сжимаемости теплопередача от стенки к пограничному слою > Too) понижает предел устойчивости, а теплопередача от пограничного слоя к стенке Т <С. Too), наоборот, повышает предел устойчивости, можно убедиться на основании теоремы о роли точки перегиба, изложенной в 2 главы XVI. Стабилизующее и соответственно возмущающее действие теплопередачи на стенке обусловливается в основном зависимостью коэффициента вязкости от температуры Г. Для газов коэффициент вязкости [X, согласно формуле (13.3), увеличивается при возрастании температуры. Соотношение (13.6), связывающее градиент давления и кривизну профиля скоростей U у), если учесть, что коэффициент вязкости зависит от температуры, принимает вид [c.475]

Вторая и более глубокая часть теоремы Колемана относится к соотношению между термостатикой и термомеханикой. Под термостатикой понимается теория, в которой сравниваются мыслимые состояния равновесия, причем равновесие определяется как процесс-константа, обычно такой, в котором градиент температуры равен нулю. Поскольку в термостатике никаких изменений во времени нет, к ней нельзя непосредственно применить принципы термомеханики. В прошлом столетии были предложены специальные принципы термостатики, и они были использованы для построения теории, в которой, например, натяжение в некоторой ситуации может быть определено путем сопоставления значений плотности свободной энергии для соседних ситуаций. Формально результаты при этом были такими же, как и полученные нами в 3 для теории термоупругости. [c.475]

Замечание 3. При наличии электрического поля J5 в фигурные скобки в правых частях соотношений (6) и (10) добавляется член —еЕ. То обстоятельство, что в соотношения (6) и (10) входит один и тот же коэффициент Li, является следствием теоремы взаимности Онсагера, устанавливающей взаимность перекрестных эффектов при необратимых процессах. В данном случае она устанавливает взаимосвязь двух эффектов возникновения потока электронов под действием градиента температуры и появления потока тепла в электрическом поле. [c.429]

ТЕОРЕМА (Ирншоу система неподвижных точечных зарядов электрических, находящихся на конечных расстояниях друг от друга, не может быть устойчивой Карно термический КПД обратимого цикла Карно не зависит от природы рабочего тела и являегся функцией абсолютных температур нагревателя и холодильника Кастильяно частная производная от потенциальной энергии системы по силе равна перемещению точки приложения силы по направлению этой силы Кельвина сила (или градиент) будет больше в тех точках поля, где расстояние между соседними поверхностями уровня меньше Кенига кинетическая энергия системы равна сумме двух слагаемых — кинетической энергии поступательного движения центра инерции системы и кинетической энергии системы в ее движении относительно центра инерции Клеро с уменьшением радиуса параллели поверхности вращения увеличивается отклонение геодезической линии от меридиана Кориолнса абсолютное ускорение материальной точки рав1Ю векторной сумме переносного, относительного и кориолисова ускорений Лармора единственным результатом влияния магнитного поля на орбиту электрона в атоме является прецессия орбиты и вектора орбитального магнитного момента электрона с некоторой угловой скоростью, зависящей от внешнего магнитного поля, вокруг оси, проходящей через ядро атома и параллельной вектору индукции магнитного поля Остроградского — Гаусса [для магнитного поля магнитный поток сквозь произвольную замкнутую поверхность равен нулю для электростатического поля <в вакууме поток напряженности его сквозь произвольную [c.283]

B. Приведенные результаты выясняют причины справедливости сформулированной Шредингером [39] в его работе <(0б обращении законов природы (1931) теоремы об обратимости макроскопических уравнений. В теореме Шредингера утверя -дается, что, подобно тому, как рассасывание флюктуаций — температуры или плотности — с подавляющей вероятностью происходит в направлении, обратном направлению градиентов, возникновение флюктуаций с подавляющей вероятностью происходит в точно противоположном направлении—направлении самих градиентов. Сформулировав эту теорему, Шредингер пишет, что она настолько противоречит некоторым нашим представлениям о вероятности макроскопических процессов, что несмотря на свою большую правдоподобность не может казаться [c.200]

Балансом энергии, выраженным уравнением (8.34), не учитывается циркуляция газов в поперечных сечениях потока, происходящая из-за разности температур и плотности газов в разных точках. Данное допущение для инженерных расчетов можно признать приемлемым ввиду малости вызываемых этими явлениями градиентов давлений вдоль нормалей оси потока. Указанная циркуляция газов подчиняется закону свободной струи в неограниченном пространстве, количество движения которой, согласно теореме Эйлера, остается постоянным (/ =С0П51) [c.325]

Большее значение, чем рассмотренные сейчас приложения, имеет общий результат, опирающийся на соотношение (I) и сформулированный нами как теорема о термодинамическом потенциале. Мы рассмотрим его сейчас применительно к первому стандартному способу интерпретации. Следуя правилу равноприсутствия, мы допустили возможность того, что напряжения, плотность калории и плотность свободной энергии могут зави сеть как от градиента деформации, так и от градиента температуры, поскольку от последнего, как известно, зависит тепловой поток. Затем мы доказали, что из неравенства Клаузиуса-— Дюгема, принимаемого в качестве требования, которому тождественно должны удовлетворять определяющие соотношения, следует невозможность такой зависимости. Таким образом, то разделение эффектов, которое имеется в теории, является не просто предположением, а математически доказанным фактом. Более того, показано, что независимые функции, выражающие зависимость напряжения и плотность калории от градиента де формации и температуры, однозначно определяются как частные производные от плотности свободной энергии. Этим сильно ограничивается эмпирическая неопределенность всей теории. Эксперименты, которые определяют зависимость я ) от Р и 0, автоматически определяют также, согласно теории термоупругости, зависимость от них Т и т). Наконец, отдельные неравенства Планка и Фурье, которые мы рассматривали в I, как образующие каждое в своей области часть экспериментальной основы, позволяющей принять неравенство Клаузиуса — Дюгема в качестве обобщения их обоих, оказались порознь следующими в теории термоупругости из неравенства Клаузиуса — Дюгема. - [c.451]

В заключение сделаем краткий обзор задач и дополнительных вопросов к этой главе. Первые четыре номера ( 1) посвяидены довольно несложным математическим вопросам, напоминание которых (помимо восстановления в памяти чисто математического аспекта проблемы) несколько проясняет, в чем состоит постулирующий момент П начала термодинамики. Цикл задач 2 также не вполне традиционен для руководств по термодинамике в них приведены примеры непосредственных оценок критериев квазистатичности процессов разного типа, реально происходящих в системах типа газа. Остальные параграфы посвящены в основном характерным представителям традиционных задач, содержание которых вполне точно отражено в названиях соответствующих параграфов. Из внепрограммных сюжетов в них включены несколько несложных и достаточно известных задач по технической термодинамике (цикл Ренкипа и др.), газодинамике (течение идеального газа по трубам, включая рассмотрение сопла Лаваля) и термодинамике слабых растворов. В разделах, посвященных фазовым переходам, к таким необязательным задачам относятся расчет высотного градиента температуры в атмосфере Земли с учетом конденсации водяного пара, теорема Видома о критических индексах, рассмотрение свойств газа Ван-дер-Ваальса в области критической точки и некоторые другие задачи. [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...