Стефана—Больцмана закон постоянная

На основании общих термодинамических представлений Кирхгоф показал (1895), что е = а независимо от температуры тела, причем зто равенство справедливо для каждой длины волны в отдельности. Это означает, что коэффициент излучения черного тела равен единице (е = 1), т. е. черное тело является наиболее эффективным излучателем тепловой радиации. Соотношение (11.1) при е= I для черного тела было теоретически получено Больцманом (1884) н поэтому называется законом Стефана-Больцмана, а ст - постоянной Стефана-Больцмана. Закон Стефана-Больцмана показывает, что мощность излучения поверхности черного тела зависит только от температуры и не зависит от физических свойств поверхности. [c.69]

Стефана — Больцмана закон 306 --постоянная 306 [c.350]

Стефана — Больцмана закон 685 Стефана — Больцмана постоянная 702 Стильб 151 Столетова стопа 409 Сферическая аберрация 102 [c.750]

Мы получили закон Стефана — Больцмана. Универсальная постоянная п к 115 с известна под названием постоянной Стефана — Больцмана. Анализируя исходящее излучение с помощью частотных фильтров, можно измерить поток энергии излучения с частотой (о [c.281]

Здесь 00 = 5,67-Ю- Вт/(м. К") - постоянная Стефана—Больцмана. Для технических расчетов закон Стефана— Больцмана обычно записывают в виде [c.91]

Следовательно, мы не только получили закон Стефана—Больцмана (14.29), но и нашли выражение для постоянной а, с помощью которого можно вычислить эту постоянную. [c.332]

Вывести из формулы Планка закон Стефана—Больцмана и вычислить постоянную а. [c.905]

Формула Планка заключает в себе два закона излучения абсолютно черного тела — законы Стефана — Больцмана и Вина. При этом из формулы Планка получаются как внешняя форма этих законов, так и входящие в них постоянные а и Ь, которые выражаются через универсальные постоянные Н, к и с. Пользуясь экспериментально определенными значениями о и Ь, можно вычислить значения 1г и к. Именно таким путем было получено первое численное значение постоянной Планка. Впоследствии был предложен ряд способов определения /г, основанных на различных физических явлениях. Все они приводят к одним и тем же значениям. [c.146]

Наиболее часто встречается следующее определение Фундаментальные физические постоянные — это постоянные величины, являющиеся характеристиками микрообъектов или входя-щие в качестве коэффициентов в математические выражения фундаментальных физических законов [8, 20]. Оно сразу же порождает массу вопросов. Все ли характеристики микрообъектов фундаментальны Характеристикой какого микрообъекта является, например, магнетон Бора Микрообъектов (элементарных частиц) в настоящее время известно несколько сотен, и каждый из них характеризуется несколькими параметрами — массой, зарядом, спином и др. Включение в таблицы всех этих характеристик предельно усложнило бы проблему. Но на этом вопросы к определению [8, 20] не кончаются. Нет ли в нем логической ошибки, когда одно понятие определяется через другое, которое также нуждается в определении Конкретно какие физические законы следует относить к фундаментальным В какой фундаментальный физический закон входит, например, постоянная Ридберга Следует ли считать закон Стефана — Больцмана Q=(t7 и соответственно постоянную <т фундаментальными [c.32]

Результат (2.1.6) был получен еще в 1879 г. он носит название закон Стефана — Больцмана. Постоянную а называют постоянной Стефана — Больцмана-, по современным измерениям она равна 5,67- 10 Вт/(м -К ). [c.39]

Постоянная интегрирования а постоянная закона Стефана — Больцмана) термодинамически не определяется. Опыт, а также статистическая физика дают значение ст = 7,64 10 Дж/(К" -м ). [c.211]

Закон Стефана—Больцмана и = аТ и выражение р = и Ъ справедливы и в гравитационном поле. Вместе с тем верно также, что давление и плотность излучения на нижнем уровне больше, чем на верхнем. Дело в том, что коэффициент а в законе Стефана - Больцмана зависит от скорости света в вакууме, а она не постоянна в гравитационном поле. [c.358]

Из (14.101) следует также закон Стефана—Больцмана для полной плотности энергии излучения и выражение для постоянной Стефана—Больцмана [c.254]

Плотность энергии равновесного излучения пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры (закон Стефана—Больцмана). Постоянная е в термодинамике не определяется по экспериментальным данным, е = 7,63-10-1 Дж/(м -1С). [c.466]

Следует отметить, что применение для подсчета излучения газов закона Стефана - Больцмана носит формальный характер, так как Ег является величиной переменной, а не постоянной, как у серых тел. Однако такой метод подсчета применяется в практических расчетах в целях унификации методики расчета лучистого теплообмена для различных видов тел. [c.216]

Представим себе замкнутую оболочку, изолированную от окружающего пространства и находящуюся при постоянной температуре, причем внутри оболочки — идеальный вакуум. Несмотря на это, она не будет соверщенно пустой . Ограниченная оболочкой полость будет заполнена электромагнитным излучением, объемная плотность энергии которого и ,, согласно закону Стефана - Больцмана, пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры оболочки [c.186]

Постоянную в законе Стефана - Больцмана можно связать с постоянной Планка и скоростью света, если проинтегрировать формулу Планка по частотам или по длинам волн и определить коэффициент при [c.350]

Наконец, при свободном охлаждении в разреженной среде постоянной температуры в соответствии с законом Стефана—Больцмана имеем [c.17]

Законы Планка и Стефана—Больцмана получены для абсолютно черного тела. Для реальных тел зависимость интенсивности излучения от температуры Ти длины волны X может быть установлена только на основе опыта. Экспериментальные данные показывают, что кривые 1 = f X) для большинства твердых тел подобны соответствующим кривым для абсолютно черного тела. Такие тела принято называть серыми. Для них при одинаковых температурах отношение IJ остается постоянным [c.138]

Подчеркнем еще раз, что установление закона Вина представляет собой максимум того, что может дать термодинамический метод в теории излучения. Точный вид функции A(/iv / кТ), а следовательно, и численное значение постоянной b в законе смещения и постоянной а в законе Стефана - Больцмана методами термодинамики нельзя найти, и эта задача остается на долю статистического метода. [c.90]

Заметим, что если вернуться к энергетической шкале температур и подставить найденное значение а = /г , то коэффициент в законе Стефана - Больцмана и(Т) = о окажется равным ст = 8я / 5Ь с = = л а / 5е , где а = 2ле / кс / Ъ1 — постоянная тонкой структуры. Дирак обнаружил (неопубликованное сообщение), что это выражение с огромной точностью — до пяти десятичных знаков — равно о = (Лле) . Отсюда для величины обратной постоянной тонкой структуры имеем следующее примечательное выражение [c.250]

На самом деле, Н представляет собой произведение постоянной Стефана — Больцмана и мно.жителя, содержащего коэффициенты теплообмена проволоки и окружающей ее среды (см. (9.10) гл. 1 и [20]). Величина (12.1) представляет собой теоретическую величину для излучения черного тела лучшее приближение в случае нагреваемой проволоки получается при использовании степенного закона того же вида, (г"— Гр), где п — постоянная, определяемая из эксперимента (см. [61, 62]). В последней из приведенных работ рассматривается изменение по степенному закону электрического сопротивления и коэффициента теплообмена проволоки в зависимости от температуры в ней обсуждаются также различные случаи, возникающие на практике, например случаи длинных или коротких нитей накала. Первый интеграл уравнения (12.2), соответствующий (12.4), всегда можно найти, если электрическое сопротивление и коэффициент теплопроводности проволоки изменяются с температурой по степенному закону. [c.154]

Планка (закон Стефана-Больцмана). Величину 5,67-10 принято называть постоянной Стефана-Больцмана. [c.466]

В табл. 1.2 приведены численные значения постоянных i и j в формулах (1.496), постоянной Стефана — Больцмана, постоянной в законе смещения Вина, а также размерности и Чь в различных системах единиц. [c.30]

Стефана — Больцмана закон излучения для полной испускат. способности (связанной с энергетич. яркостью) и = аТ (а — постоянная Стефана — Больцмана) [c.203]

В этом равенстве постоянная величина а определена из данных опыта. Она равна 5,7 10"1 ВтДм -К ). Следует отметить, что закон Стефана—Больцмана неприменим к телам, которые не являются черными. Для таких тел значение ст с ростом температуры не будет оставаться постоянным, и трудно аппроксими- [c.409]

Нетрудно убедиться в том, что формула Планка заключает в себе упоминавшиеся выше законы черного излучения, и именно закон Стефана—Больцмана и закон Вина. При этом из формулы Планка не только получается внешняя форма этих законов, но и входящие в них постоянные а Ь могут быть вычислены из универсальных постоянных А, к, с (см. упражнения 230 и 232). Обратно, пользуясь экспериментально найденными значениями о и А, можно вычислить значения hak. Именно таким путем и было получено первое численное значение постоянной Планка. Впоследствии был указан целый ряд путей определения А, покоящихся на совершенно иных физических явлениях (ср. гл. XXXII). Все они приводят к одинаковым значениям. [c.700]

Приведенного материала вполне достаточно, чтобы дать негативную оценку попыткам сведения постоянной Больцмана к всего лишь переводному коэффициенту от эпергетических единиц к тепловым. Да и физически это совершенно неверно. Соотношения (48) и (53) справедливы лишь при условии, что тело находится в тепловом равновесии. Если же состояние коллектива неравновесно (пучок частиц из ускорителя), то в этом случае средняя энергия частиц уже не может измеряться темпер11.турой. Возможные определения температуры отнюдь не исчерпываются этими соотношениями. Например, полость, заполненная излучением, имеет объемную плотность энергии Q, пропорциональную 7 Q = o-T. Здесь а — постоянная Стефана— Больцмана, она определяется через другие фундаментальные константы. Определение температуры по этому закону является значительно более общим. Определения же (48) и (53) справедливы лишь для вещества, для тел, состоящих из молекул и атомов. Другие возможные определения температуры будут даны ниже. [c.78]

Значение h Планк вычислил из вида функции в (Я, Т) (рис. 41). С помощью постоянной А он нашел значения и таких важнейших физических состояаиыА, как постояныаи Больцмана к, постоянная Авогадро Nji и заряд электрона е. Из формулы излучения Планка (108), как следствие, вытекали законы Стефана— Больц-мана и Рэлея—Джинса. Успех превзошел все ожидания, но вместе с ним начался заключительный и самый драматический для творца новой постоянной период осмысления полученных результатов и исходных предпосылок, взятых за основу. [c.156]

Теплообмен в топке рассчитывают двумя методами среднеинтегральным и позонным. В первом случае теплообмен рассматривается при постоянных средних значениях if и в объеме топки. Во втором — при переменных величинах л1з и ej. Рассмотрим первый метод расчета. Количество теплоты Q , переданной излучением от факела с температурой Тф на стены площадью поверхности с температурой Tg наружного слоя загрязнений и средним коэффициентом ipop тепловой эффективности, по закону Стефана-Больцмана [c.183]

Применение закона Стефана — Больцмана для серого тела является строгим в той мере, в какой строго постоянной, не зависящей от температуры, остается степень черноты. Однако в действительности степень черноты (относительный коэффициент излучения) серого тела зависит от природы тела, температуры, состояния поверхности и в большинстве случаев определяется экспериментальным путем. Коэффицент излучения в этом случае характеризует интенсивность собственного излучения тела. Количественно -коэффициент излучения равен потоку собственного излучения, [c.373]

Тем не менее остаются некоторые постоянные, в выборе значения которых мы располагаем свободой, так что, приравняв одну из них единице, мы получим систему с числом основных единиц, равным нулю, В этой системе все величины будут обладать нулевой размерностью. Это значит, что мы лишимся возможности выбирать по своему произволу единицы каких-либо величин. В числе таких постоянных находятся постоянные в законах Стефана — Больцмана и Вина, а также постоянная Планка. Как показано в пр. шожении I, все эти постоянные связаны между собой. Полохдав значегше одной из них равным единице, мы однозначно определим значения всех остальных констант и значения единиц всех величин. [c.336]

СТЕФАНА БОЛЬЦМАНА ПОСТОЯННАЯ — фундаментальная фивическая константа а, входящая в закон, определяющий полную (по всем длинам войн излучения) испускат. способность абсолютно чёрного [c.689]

Плотность лучистого теплового потока является алгебраической суммой испускаемого и поглощаемого излучения. Первая величина равна степени черноты е материала, умноженной на а, постоянную Стефана— Больцмана (5,669-10" вт1м град ), умноженную на абсолютную температуру поверхности раздела в четвертой степени T град . Вторая величина равна падающему лучистому потоку, умноженному на соответствующий коэффициент поглощения. Рассматрийаеиоя Более подробные сведения об основных Фаза законах теплового излучения, понятиях и определениях содержатся в учебниках и руководствах по теплотехнике. г, [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...